共查询到20条相似文献,搜索用时 15 毫秒
1.
2.
试题名称:非线性电子线路一、试写出单音调制时的普通调幅波(AM)、双边带调制波(DSB)和单边带调制波(SSB)的表示式:并画出它们的波形和频谱;画出利用滤波法和相移法实现单边带调制的模型.设调制角频率Ω为2πF,载波角频率ω.为2πf_o.(14分) 二、在图1电路中,输入信号电压为 相似文献
3.
《电子技术》1986,(8)
本文主要讨论如何减小已调幅波通过 LC 电路后产生的解调失真及一些有关的问题。一、包络畸变的分析单一频率调制的已调幅波包含载频、上边频、下边频三个频率分量,它可以写成v_i=V_i[1+mcosΩt]cosω_ct=V_i cosω_ct+(m/2)V_icos(ω_c+Ω)i+(m/2)V_i(ω_c-Ω)t (1)式中 V_i 为载波幅度;ω_c 为载波角频率;Ω为调制信号角频率;m 为调制系数。如认为放大器本身无失真,式(1)表示的信号经过 LC 选频放大电路后可表示为v_0=A_iV_icos(ω_ct-(?)_0)+(m/2)A_+V_icos[(ω_c+Ω)t-(?)_+]+(m/2)A_-V_icos[(ω_c-Ω)t-(?)_-] (2)式(2)中 A_0,A_+、A_-及(?)_0、(?)_+、(?)_-分别表示放大电路对载频、上边频、下边频的放大系数及相移。若以ω_ct为基准,则载频、上边频、下边频可用三个矢量分别表 相似文献
4.
1.调频的基本知识1.1 什么叫调制高频交流信号,可以用下式来表示e=U cos(ωt+φ) (1) 从式中可知,高频交流信号是由三个参数来表示的,即振幅U,角频率ω,和相位角φ。如果三个参数中任何一个,按着调制信号以一定规律而变化,这种过程就叫调 相似文献
5.
一、概述炭膜电位器的噪声可分静态噪声和动态噪声两部分.静态噪声又包括热噪声和电流噪声.热噪声是由于炭膜本身带电质点的热骚动而引起的,是一种不可抑止的物理现象,其值是微伏量级,可用下式表示: ?? 式中:U_t为电位器两端的热噪声电压(有效值),T为绝对温度,K为波尔兹曼常数,R(ω)为电阻的频率函数式,ω_2、ω_1为角频率的上下限. 炭膜电位器的膜层是由颗粒状结构组成的导电 相似文献
6.
7.
本文根据介电函数的经典色散理论,分析了自由载流子-声子间的介电耦合作用。导出了自由载流子的反射谱R(ω)随复介电常数实部ε_r和虚部ε_i变化的一般规律及其与晶格振动反射谱的相互影响。列式给出在垂直入射情况下,反射率R(ω)与光学常数n,k和复介电常数实部ε_r、虚部ε_i,即可求得自由载流子反射率R(ω)与角频率ω的一般关系。通过 相似文献
8.
1985年Hong与Mandel提出了单模压缩态中的电磁场高阶压缩的概念,并计算了简并参量下转换过程中的高阶压缩。1989年李希曾与苏宝霞将上述理论进行了推广,建立了量子电磁场在双模压缩态中的高阶压缩理论。在这一新的理论的框架上,本文研究了非简并参量下转换过程中场的高阶压缩,首次得出了以下结论: (一)在强的经典场泵浦情况下,非简并参量下转换过程中角频率为ω_1的信号模场与ω_2的空闲模场的组合模场某一正交分量的不准量的高阶矩为: 相似文献
9.
10.
陷波器又称V型滤波器,是带阻滤波器的一个特殊例子。通常要求它阻止某一范围很窄的频率分量通过,而在此极窄的频带以外则要求信号无损失地通过。在通信设备和测试仪器中广泛地使用着陷波器。电路分析陷波器传递函数可表示为: 其中S=jω表示复数角频率。ω_0陷波器中心频率,ω=ω_0时分子等于零,即产生“陷波”作用。Q是陷波电路的品质因数。 RC双T电路可以作陷波器用,但其Q值不高。图1所示对称双T电路的Q值为1/4,采用极不对称的双T电路,Q值也不能超过1/2。提高双T电路Q值的方法是引入正反馈,但这种电路所用元件较多,调整比较困难,要使陷波点输出为 相似文献
11.
本文提出了一个补偿元件的有源补偿反相压控电压源(VCVS)。分析表明,在频率ω/ω_(t1)<<1和ω<<(ω_(t1)ω_(t2)/(1 K))~(1/2)范围内,反相VCVS的转移函数相位误差是三次项-(1 K)ω~3/ω_(t1)~2ω_(t2),其幅度误差是二次项(1 K)ω~2/ω_(t1)ω_(t2)。文中给出了一个应用例子和实验结果。 相似文献
12.
13.
《无线电工程》1972,(3)
本文说明两种Q值可变的带通滤波器,两者都使用一个单级固定增益的放大器,和少量无源元件;并都具有高稳定的Q值和谐振频率。为评价其性能和灵敏度,说明了电路的数学推导和测试结果。数学推导对于二阶带通滤波器,电压传输画数的一般表示式为: H(S)=e_o(s)/e_i(s)=K_o(ω_o/Q)S/(S~2+(ω_o/Q)S+ω_o~2)式中 K_o=谐振点的电压增益ω_o=谐振频率(弧度/秒) Q=谐振频率与-3分贝带宽之比(ω_o/BW) 图1和2所示电路中,列有上述常数与R,C和放大器增益K的函数关系式。放大器增益是由反馈电阻R_1和R_2决定的,即R_2=(K-1)R_1。由于增益取决于Q值,所以 相似文献
14.
为了反映原子与光场的多光子相互作用对光场强度的依赖性,我们最近将Buck—Sukumar模型推广到多光子跃迁过程: H=ωa~+a+ω_oS_z+ε(S+a~K(a~+a)~(1/2)+(a~+a)~(1/2)a~(+K)S_-)(1)式中a~+和a是频率为ω的光场的产生和消灭算符,S_z和S±是二能级原子的反转和跃迁算符,其跃迁频率为ω,ε是原子和场的耦合系数,k是原子每跃迁一次吸收或发射的光 相似文献
15.
16.
我们设计了一种取代受激超喇曼效应,产生相干超喇曼光谱的实验方法。即用两束频率分别为ω_1、ω_O的激光束入射到某种介质上,产生频率为ω_3=3ω_1-ω_2的非线性多光子散射效应,称之为相干超反斯托克斯喇曼散射效应。这是一种四阶非线性过程,它要求所测材料为非中心对称,当入射光频率满足与材料共振能级频率ω_(ab)的一定关系时,即满足:ω_(ab)=3ω_1,或ω_(ab)=2ω_1-ω_2,或ω_(ab)=ω_1-ω_2,或ω_(ab)=2ω_1,会产生频率为ω_3=3ω_1-ω_2的共振光谱。 相似文献
17.
一、引言 相干反斯托克斯喇曼散射光谱(CARS)作为一种研究分子结构的手段,已在物理、化学、生物学以及相关的一些技术领域获得令人鼓舞的应用。它是基于两个和分子体系相作用的光波其频率差ω_1-ω_2和相应分子的振动模ω-r共振,对频率为ω_(as)=2ω_1-ω_2的四波混频光信号强度I_(as)的增强来获取该分子的振动结构信息的(图1(a))。当入射光束ω_2有较宽的频带结构,并满足ω_1-ω_2=ω_r的条件下,视分子振动模频率的不同,将有多条ω_(as)谱线同时出现, 相似文献
18.
19.
《电子技术》1986,(12)
试题名称:信号与系统一、某调制系统的输入为一矩形脉冲信号 e(t),输出 r(t)是包络为三角形的调制信号,调制频率为ω_0,波形如图1所示。已知输入信号的傅里叶变换为(?)[e(t)]=EτSa((ωτ)/2)求输出信号的傅里叶变换 (?)[r(t)]。(10分)二、图2所示线性非时变系统中,h(t)是冲激响应,e(t)的波形如图3所示,r(t)为输出信号。已知(?)[e(t)]=E(ω))(?)[h(t)]=H(ω)且 H(ω)=E~*(ω),求 r(t)(可用图形表示,注明标尺)。(10分)三、如图4所示的放大系统中,A 为理想电压放大器,输入阻抗无穷大,输出阻抗为零,增益为 K。试用 s 域分析方法求:1.该系统的电压传输函数 H(s); 相似文献