~(57)Fe共振过滤γ射线的时间相依性和穆斯堡尔谱

~(57)Fe 14.4keVγ射线的衰变几率在这个态形成后,随时间指数衰减。1960年R.E.Holland观察到当与14.4keV入射γ射线共振的~(57)Fe薄膜用作过滤片(即吸收体)时,由符合测量技术测得的γ射线数目偏离指数型。随后M.Hamermesh和S.Harris分别用经典力学和量子力学的方法推导出理论曲线,经过厚度修正,使理论和实验曲线符合较好。     

带有透射窗的背散射式探测器

本文提出了用于~(57)Fe穆斯堡尔谱测量的带有透射窗的高分辨、背散射式探测器的设计,用它可测内转换电子或6.3keV的转换X射线。探测器对6.3keV X射线的能量分辨率是18％,对14.4keV的γ光子能量分辨率是13％,并且对较低能量粒子呈现出更高的检测效率。 这种在样品盒内设置透射铍窗的探测器结构非常适于组成双通道穆斯堡尔谱仪,有利于同时进行吸收谱与背散射谱的测量。     

~(125)I的绝对测量

一、引言 近年来~(125)Ⅰ用作示踪原子日益增多,特别是在放射免疫试验中用来标记抗原。为确定~(125)Ⅰ标记的抗原或其它~(125)Ⅰ标记物的比放射性,除用相对测量法外,还可用绝对测量法。 ~(125)Ⅰ的衰变方式为电子俘获,其中K层电子俘获占80％,L、M……层电子俘获占20％(图1)。电子被俘获后分别产生特征K-X射线(27.5千电子伏)、L-X射线等,后者能量太小对测量无贡献。核俘获电子后,生成激发态~(125)Te,在回到基态时释放35.5千电子伏的     

医用同位素~(125)I放射性强度的测定

~(125)I是发射低能γ的同位素,衰变纲图见图1。它通过电子俘获衰变到~(125)Te的激发态(其中产生的27.5keV KX射线,分支比为68.5％),然后经γ跃迁(发射35keVγ,分支比为6.4％)或发射内转换电子(也产生 上述KX射线,分支比为66.0％)退激到基态。 测定~(125)I溶液放射性强度的较好办法是采用单晶 NaI闪烁谱仪,利用γ能谱上的符合和峰(coincident sum peak)面积来推求之,它的γ能谱见图2。在这个 衰变过程中发射的LX射线能量3.8keV,很低,谱上记     

~(61)Cu的衰变

使用Ge(Li)和HpGe探测器、Nal-Ge(Li)γ-γ符合谱仪、半导体电子谱仪研究了~(81)Cu的衰变。测到了来自12个激发能级的35条γ射线,结果表明:“Table of Isotopes”(7th edition 1978)的~(61)Cu纲图中的545keV、1019keV γ射线及1019keV能级是不正确的。测得~(61)Cu的半衰期和67keVγ跃迁的内转换系数分别为T_(1/2)=207.7±1.6min及α=0.12±0.01,并作出衰变纲图。本文着重讨论有分歧的1014、1019、1997三个能级及一些弱γ射线的存在问题。     

~(181)Ta中子俘获截面测量

用“瞬发γ射线法”,测量了10—100 keV能区~(181)Ta的中子俘获截面。选择~(197)Au的俘获截面作为标准。用~7Li(p,n)~7Be反应产生中子。俘获γ事件用二个Moxon-Rae探测器探测。测量结果与近期其他作者的数据作了比较。     

高效率低本底 HPGe γ谱仪和点源刻度

文章介绍了高效率低本底 HPGe γ谱仪系统的结构和主要性能。用~(152)Eu,~(241)Am 和~(60)Co 标准点源做了效率刻度。该谱仪对~(60)Co γ射线的相对效率为44.6%。在50—1800keV 能量范围内,测量的不确定度为2—5%。     

单标中子活化分析法对中国环境标准参考物质的多元素测定

与相对法比较,单标法中子活化分析(MS-NAA)简化了多元素标准的制备、活化及测是。我们采用Au-Al合金丝或Fe丝作单比较器,欲测核素的γ-射线与~(198)Au的411.8keV γ-射线或~(59)Fe的1099KeV γ-射线相比较,按下式计算可求得欲测元素的含量:     

^139Ce放射性标准溶液活度测量比对

~(139)Ce属于电子俘获核素,衰变纲图比较明确,γ射线能量为165.864keV,比较适合于γ谱仪重要能区的效率刻度。该核素的活度测量比对在放射性计量工作中有着十分重要的意义。 由国防科工委放射性计量一级站提供的~(139)Ce比对溶液经过高纯错γ谱仪进行放射性杂质检查,     

~(151)Eu中子俘获截面中~(152)Eu同质异能态贡献的模型检验和分析

~(151)Eu中子俘获截面在反应堆物理以及核天体物理慢中子俘获过程中具有重要的作用,由于~(152)Eu两个同质异能态(m1, 0-; m2, 8-)的贡献,使得生成~(152)Eu基态和同质异能态的中子俘获截面的测量和区分难度增大。利用核反应理论模型程序—TALYS-1.8,计算了中子能量在0.01~20 MeV区间的~(151)Eu(n,γ)~(152)Eu基态和同质异能态的中子俘获反应截面,并与EXFOR截面数据库中已有的实验数据进行比较,检验了现有~(151)Eu实验数据的可靠性。分析表明:由于~(152)Eu基态和第一同质异能态都存在121.8 keV能级的退激,使得它们的截面测量存在较大误差,而基态和第二同质异能态的截面理论值基本与实验值相一致。     

LiF(Mg,Ti)、CaSO_4(Tm)低能X、γ响应的研究

本文给出了国产商品LiF(Mg,Ti)、玻璃管CaSO_4(Tm)热释光剂量计在5.8—58.5keV范围内的X射线能量响应曲线,并探讨了玻璃管CaSO_4(Tm)的低能补偿,较好的补偿是0.1mm厚铜和0.3mm厚锡复合打10％面积的孔,孔径为0.7mm。补偿后在12.2—58.5keV范围内相对~(137)Cs γ射线的能响是1.00±0.48。     

无载体放射性同位素~(109)Cd的制备

放射性同位素~(109)Cd,半衰期453天,经过电子俘获衰变,放出22keV的Ag的KX射线和88keV的γ射线,适合作X荧光源,用于矿物、石油和各种材料的分析。~(109m)Ag又是一个有用的医用同位素,用于血管造影。 我们利用1.5米回旋加速器加速的 HD束流,照射Ag靶,通过~(109)Ag(d,2n)~(109)Cd反应产生~(109)Cd。用HBr体系的阴离子交换柱从热靶料液中分离出了无载体~(109)Cd,回收率达到99％。产品经γ能谱鉴定,无其它放射性杂质存在。用~(109)Cd产品溶液制成的X荧光源,已提供给北京大学、吉林大学、大庆油田等单位使     

Progress on Nuclear Data Measurement at Nuclear Physics Laboratory of Jilin University

1 On Some New Levels in ~(182)W In recent study, five new γ-rays and two new levels were claimed to have been observed in the decay of ~(182)Ta. The energies and relative intensities of these γ-rays are: 49.43 keV (4.49), 136.65 keV (0.12), 146.72 keV (0.04), 169.34 keV (0.20) and 1294.57 keV (0.03), where the intensities are given in parentheses and normalized to the 1121.33 keV γ-ray (I_γ (rel)=100). The level at 1624.07     

低本底反康普顿高纯锗γ谱仪

本文介绍的谱仪采用铅-石蜡-铅为主的复合物质屏蔽。HPGe探测器对~(60)Co的1332keV γ射线的相对效率为25％,能量分辨率好于1.75keV。在阱型反符合屏蔽下,系统对放在HPGe端面的~(137)Cs点状薄膜源的峰康比可达800:1;测量时间1000min,置信度95％时,对~(137)Cs点源探测灵敏度好于5.6mBq;谱议在100—2000keV能区内的积分本底好于8.7±0.1次/min,与无反符合屏蔽时相比,压缩倍数为6.6。     

一个同轴Ge(Li)探测器的快中子辐射损伤

实验结果表明:本文给出的探测器对快中子辐射损伤的灵敏度相当高。当累积中子通量为6.22×10~8cm~(-2)时,探测器对~(60)Co 1.33MeV γ射线的能量分辨(FWHM)大幅度变坏,为辐射损伤前的三倍;观察到了损伤后的能量分辨的瞬态变化现象;用~(137)C662keV的γ射线扫描技术从实验上再次证明了快中子辐射在探测器中产生空穴陷阱,导致能量分辨变坏。采用简单的净化漂移方法,能恢复损伤过的探测器的性能。     

~(12)C~(3+)离子束在HIRFL-CSRe上的初步电子冷却调试

非全裸离子在储存环内冷却储存时主要通过碰撞离化和辐射电子俘获进行损失。兰州重离子加速器(HIRFL)实验环(CSRe)调束发现,能量为122 MeV/u的~(12)C~(3+)离子束注入到CSRe后的存储寿命仅为6.6s,且电子冷却效果不明显。本文结合CSRe真空条件计算了~(12)C~(3+)离子束的存储寿命及其电子冷却时间,确定了CSRe平均真空度为10-8 Pa量级是导致非全裸的~(12)C~(3+)离子束存储寿命减小的主要原因,而电子冷却作用及辐射电子俘获引起的~(12)C~(3+)离子束损失被~(12)C~(3+)离子束与残余气体碰撞离化损失所掩盖,即~(12)C~(3+)离子束在未被完全冷却前便由于存储寿命过短而近乎全部损失。这解释了CSRe初步电子冷却调试中~(12)C~(3+)离子束快速损失的主要原因。     

用落下灰Ge(Li)γ能谱中~(95)Zr-~(95)Nb谱峰估算核爆日期

本文报告了用核爆后放射性落下灰Ge(Li)γ能谱中,~(95)Zr-~(95)Nbγ射线峰面积比估算核爆日期的方法。即利用~(95)Zr与~(95)Nb在某测量时刻的γ辐射比来估算核爆日期。研究了不同的峰面积计算方法对估算结果的影响。用我国1976年元月23日核试验放射性落下灰的Ge(Li)γ能谱进行检验,结果表明,用R_(03)=~(95)Zr(757 keV)/~(95)Nb(766 keV)和R_(01)=[~(95)Zr(724 keV)+~(95)Zr(757keV)]/~(95)Nb(766 keV)两种γ辐射比来估算核爆日期较好,前者于核爆后40天之前,后者于40天之后较适用。在本研究的几种峰面积计算方法中,最好用高斯函数拟合和沃森-斯特林斯基(Wasson-Sterlinski)方法,尤其在距核爆期较近又无电子计算机的情况下,沃森-基特林斯基法更适用。     

黄海及东海大陆架沉积物中微量元素的分布及背景值研究

本工作采用仪器中子活化分析法测定黄海及东海大陆架海底沉积物中的28种元素,研究了两个海区沉积物中元素的分布及背景值。所用测量仪器为SCORPIO 3000程控γ谱仪,Ge(Li)探测器灵敏体积136cm~3,能量分辨率1.87keV(对~(60)Co的1332keV γ射线)。实验结果表明:     

利用聚乙烯薄膜辐照变色效应测量~(60)Coγ射线或电子射线剂量

近年来,辐射化学工业化有了迅速的发展,利用大功率~(60)Co γ辐射源或电子加速器辐照生产性能优越的化工产品逐渐增多,迫切需要快速测量~(60)Co γ射线和电子射线剂量的方法。作者利用聚乙烯薄膜辐照变色效应,研究成功一种可以夹带在辐照物件中,测量10~6～10~8rad范围剂量的体系。方法简便,适用可靠。     

~(99m)Tc的活度绝对标定

本文介绍了用4πβ-γ符合方法测定~(99m)TC绝对活度的技术及测量结果。并观测了2.12,140.5和142.6 keV跃迁的γ射线和内转换电子在4πβ计数管中的探测效率随VYNS膜厚度的变化。从而得到2.12 keV射线完全吸收后~(99m)Tc每一次衰变在4πβ计数管中的“β”计数贡献为0.1117±0.0005。