~(61)Cu的衰变

使用Ge(Li)和HpGe探测器、Nal-Ge(Li)γ-γ符合谱仪、半导体电子谱仪研究了~(81)Cu的衰变。测到了来自12个激发能级的35条γ射线,结果表明:“Table of Isotopes”(7th edition 1978)的~(61)Cu纲图中的545keV、1019keV γ射线及1019keV能级是不正确的。测得~(61)Cu的半衰期和67keVγ跃迁的内转换系数分别为T_(1/2)=207.7±1.6min及α=0.12±0.01,并作出衰变纲图。本文着重讨论有分歧的1014、1019、1997三个能级及一些弱γ射线的存在问题。     

197Os的合成和衰变

用14 MeV中子轰击Pt,通过198Pt(n,2p)反应产生197Os.用高纯锗探测器观测197Os的衰变γ射线,获得了10条新γ射线,并指定为197Os的衰变,测定它的半衰期为2.8±0.6 min.根据γ(x)-γ符合测量,建议一个197Os的部分衰变纲图.     

快中子64Zn(n,α)61Ni反应微分截面实验测量

由于64Zn(n,α)61Ni反应的剩余核是稳定的,不能用通常的活化法来测量,致使该反应截面实验数据缺乏.利用双屏栅电离室作为带电粒子探测器,在En=2.54,4.00,5.03,5.50与5.95MeV 5个能点,对64Zn(n,α)61Ni反应的微分截面进行了实验测量,并通过微分截面对角度的积分得到了反应截面.实验在北京大学4.5MV静电加速器上进行.2.54MeV的单能中子采用固体氚-钛靶T(p,n)3He反应产生,其余四种能量的准单能中子通过氘气体靶D(d,n)3He反应获得.绝对中子通量采用238U(n,f)反应来确定,实验过程中用BF3长中子计数器进行相对中子通量监测.测量结果与已有的实验与评价数据进行了比较.     

α粒子活化分析法测定铜中痕量氧

本工作用α粒子活化分析法测定铜中氧含量,通过化学分离,可测定低于1×10~(-6)g/g的氧含量。这种方法还能消除表面氧沾污的影响。 1.实验 (1) 核反应 α粒子与氧的核反应为:~(16)O(α,d)~(16)F E_(th)=20.4MeV;~(16)O(α,pn)~(18)F E_(th)=23.2MeV;~(16)O(α,2n)~(18)Ne(?)~(18)FE_(th)=29.7MeV。~(18)F是正电子发射体,半衰期为109.7分钟。 α粒子与铜及铜中的杂质神、锑反应产生的放射性同位素为~(61)Cu、~(65)Zn、~(66)Ga、~(68)Ga、~(76)Br、~(77)Br和     

用γ射线和α粒子方法测定样品中的钍含量

为测定天然样品中的钍含量,已完成了改进径迹技术的试验。对于钍含量的测量,采用了能量为18和20MeV的γ射线。对能量范围为6～23.5MeV的γ射线,已获得了对于厚靶的铀、钍元素的裂变碎片径迹密度比N_u/N_(Th)比值为1.7～3.2,其中与最大值对应的γ射线能量为15MeV。在实验误差范围内,标定的Th标准样和铁锰结核测定的钍含量与已知值是一致的。对9.1MeV/n的α粒子,已发现径迹密度比N_(Th)/N_u=1.06±0.07,但钍含量偏低,这可能是由于α粒子束的垂向不均匀性以及云母中径迹由热造成的局部缺陷所致。该研究在核反应实验室JINR完成。     

反应堆中子活化-亚化学计量分离法测定阿尔泰山冰雪样品中痕量Cu

在反应堆中子活化分析中,~(63)Cu经(n,γ)反应生成的~(64)Cu发射的主要γ射线能量为511keV,而许多活化产物象~(24)Na、~(65)Zn、~(57)Ni、~(58)Co、~(76)As、~(89)Zr、~(102)Rh等都发射能量为511keV的γ射线。为了准确地测定痕量Cu,本文研究了N-苯甲酰苯基羟胺(BPHA)亚化学计量萃取分离Cu的方法,将其用于中子活化后冰雪样品的放化分离中,通过单次亚化学计量分离,Cu可达放化纯。因此~(64)Cu放射性测量用一般的NaI(T1)γ谱仪分析就可取得高灵敏度的准确分析结果。有关亚化学计量活化分析的最新述评可见文献[1、2]。     

~(20)Na β-γ-α奇异衰变模式研究

正~(20)Na的半衰期为0.448s,衰变能为13.887MeV,基态的自旋宇称为2~+,同位旋T=1,主要衰变到~(20)NeT=0或1的1~+,2~+和3~+态。因为在核结构和核天体物理方面的重要性,20Ne分离阈(Sα=4.730MeV)以上共振能级的性质一直受到广泛的关注。最近芬兰IGISOL分离器上~(20)Na衰变实验建立的衰变纲图如图1所示。这个实验只测量了缓发α,图1中10.274→5.621MeV和9.873→5.621MeVγ跃迁都来自早期不同类型的核反应研究,如~(16)O(α,γ)Ne等。根据选择定则,~(20)Na主要衰变到子核~(20)Ne的1~+、2~+和3~+态。从图1可看到,因为不满足角动量守恒,~(20)Ne的1~+和3~+态无法直接发射α到~(16)O     

一些核素光核反应产额的测定

本文用相对法测量了天然丰度的石墨、聚四氟乙烯、钛、镍、锌、钼、镉、铟和锡靶在20MeV左右的轫致辐射照射下,通过(γ,n),(γ,p)和(γ,γ’)反应产生的35种放射性核素的产额和3种放射性核素产额的上限。其中~(11)C,~(18)F,~(45)Ti,~(47)Sc,~(57)Ni,~(57)Co,~(67)Cu,~(99)Mo,~(105)Ag,~(115)Cd,~(114m)In,~(111)Sn和~(111)In为主要产物,其他核素作为同时产生的杂质。试验了电子束能量下降3MeV时对10种主产物产额的影响。利用所得数据,估计了电子直线加速器生产上述主要产物的能力,产物可能达到的核纯度,以及化学处理过程中对靶物或杂质核素去污的要求。     

矿石中~(206)Pb的14MeV中子循环活化分析

深部铀矿可能在地表显示出~(206)Pb同位素丰度异常,从而通过测定地表~(206)Pb丰度的异常有可能为深部铀矿勘探提供一种手段。14MeV中子轰击Pb同位素引起了多种核反应,我们感兴趣是~(206)Pb(n,2n)~(205m)Pb反应,而~(205m)pb的T_(1/2)为5ms,发射两条γ射线的能量分别为990keV、700keV,这些γ射线的强度正比于~(206)Pb的丰度。对于短寿命核素我们采用Giuens提出的循环活化分析方法,可以直接测量~(205m)Pb的γ谱。     

利用强流ISOL束研究~(20)Na β-γ-α奇异衰变模式

<正>~(20)Na的半衰期为0.448s,衰变能为13.887MeV,基态的自旋宇称为2+,同位旋T=1,主要通过费米或G-T型容许跃迁衰变到~(20)Ne T=0或1的1+、2+和3+态。20世纪60年代以来,对~(20)Na的衰变进行了许多实验研究,得到了较详细的衰变纲图。因为~(20)Na的衰变能远高于子核~(20)Ne的α分离阈(S_α=4.730 MeV),~(20)Ne不少α共振能级可得到有效布居,进而产生若干组已知能量的α粒     

关于~(95)Zr和~(95)Nb的衰变

裂变产物~(95)Zr和~(95)Nb的衰变,特别是~(95)Zr衰变的分支比,是比较有用的核数据。因而,许多实验室在这方面作过不少工作,但至今结果仍有一定偏离。目前一般采用的衰变纲图如图1所示。我们用Ge(Li)γ谱仪,对~(95)Zr和~(95)Nb所放出的γ射线的能量及相对强度进行了测量。     

医用同位素~(125)I放射性强度的测定

~(125)I是发射低能γ的同位素,衰变纲图见图1。它通过电子俘获衰变到~(125)Te的激发态(其中产生的27.5keV KX射线,分支比为68.5％),然后经γ跃迁(发射35keVγ,分支比为6.4％)或发射内转换电子(也产生 上述KX射线,分支比为66.0％)退激到基态。 测定~(125)I溶液放射性强度的较好办法是采用单晶 NaI闪烁谱仪,利用γ能谱上的符合和峰(coincident sum peak)面积来推求之,它的γ能谱见图2。在这个 衰变过程中发射的LX射线能量3.8keV,很低,谱上记     

通过~(12)C(~(11)B,~7Li)~(16)O反应研究~(12)C(α,γ)~(16)O天体物理S_(E2)因子

正~(12)C(α,γ)~(16)O被认为是最重要的核天体物理反应之一。作为3α反应合成~(12)C后的后续反应,该反应强烈影响着宇宙中碳氧同位素(主要为~(12)C和~(16)O)的丰度比,而这两种同位素是可观测宇宙中丰度第4和第3高的同位素。本工作通过测量~(12)C(~(11)B,~7Li)~(16)O反应,导出6.917MeV 2~+阈下共振的约化α宽度,并根据约化α宽度,导出~(12)C(α,γ)~(16)O在伽莫夫窗口内的天体物理S_(E2)因子。本实验在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上进行。采用束流能量为50 MeV的~(11)B束流,对~(12)C(~(11)B,~7Li)~(16)O反应~(16)O 6.917 MeV激     

^139Ce放射性标准溶液活度测量比对

~(139)Ce属于电子俘获核素,衰变纲图比较明确,γ射线能量为165.864keV,比较适合于γ谱仪重要能区的效率刻度。该核素的活度测量比对在放射性计量工作中有着十分重要的意义。 由国防科工委放射性计量一级站提供的~(139)Ce比对溶液经过高纯错γ谱仪进行放射性杂质检查,     

测量天然镍(n,xα)反应α粒子发射的能谱和角分布

用中国科学技术大学的多路望远镜系统测量了天然镍在１４．６ＭｅＶ中子能量下的（ｎ,ｘα）反应发射α粒子的双微分截面。使用多重二维粒子鉴别技术有效地鉴别了ｐ,α粒子和γ射线,使用厚靶技术提高了事件率,减少了统计误差。     

~(58)Ni和~(93)Nb的快中子激发曲线

在12.8—18.3兆电子伏能量范围内测量了~(58)Ni(n,2n)~(57)Ni,~(58)Ni(n,np pn d)~(57)Co,~(93)Nb(n,2n)~(92m)Nb和~(93)Nb(n,α)~(90m)Y反应的激发曲线。在14.6±0.3兆电子伏处测量了上述四个反应以及~(58)Ni(n,p)~(58m g)Co反应的截面。结果分别为36.9±1.3;523±30;490±245.72±0.41和346±14毫靶。文中还将我们的结果与国外的一些数据作了比较。     

~(58)Ni全套中子核数据的评价

评价了~(58)Ni在10~(-5)eV到20MeV能区的全套中子数据。数据包括全截面、弹性、去弹、总非弹,九条分立能级和连续态的非弹及(n,2n),(n,3n),(n,n'α) (n,αn'),(n,n'p) (n,pn'),(n,p),(n,d),(n,t),(n,α)和(n,γ)反应截面,还包括次级中子角分布、双微分截面(DDCS),γ产生数据和共振参数。评价依据直到1995年测量的     

~(137)Cs源稳谱技术对γ能谱测井结果的影响

为了达到稳定的γ能谱测量,必须向γ射线探测器提供一个稳定的参考信号。在国产的FD-121型γ能谱测井仪和其它类型的γ能谱仪中,采用了~(137)Cs源作为γ能谱的参考信号源。~(137)Cs的半衰期为30.174年,所幅射的γ射线能量为0.661MeV。采用~(137)Cs源自稳技术的主要缺点是:能量为0.661MeV的~(137)Cs的γ谱峰容易与能量为0.609MeV的~(214)Bi的γ谱峰重叠,并形成一个合成γ谱峰。合成γ谱峰的位置介于0.609和0.661MeV之间。当外部γ强度(~(214)Bi)增大时,合成γ谱峰的位置逐渐向0.609MeV靠近(图1)。     

寻找230U的集团衰变

使用35 MeV质子轰击ThO2,通过232Th(p,3n)230Pa反应产生目标核.用放射化学分离法从靶材料和其它反应产物中分离Pa,制备薄的Pa源.用HPGe探测器测量Pa源的γ能谱,使用聚乙烯对苯二酸酯(PTEP)固体径迹探测器记录重离子径迹,首次发现了230U发射22Ne离子的稀有衰变模式,并获得了它相对于α粒子发射的分支比为(1.3±0.8)×10-14.     

~(123)I靶子材料中杂质元素的ICP光谱分析

~(123)I为一种优质核素、具有较~(131)I更为合适的半衰期(13.2小时),无β粒子发射,γ能量适中(159keV),近十年来已在诊疗中取代了~(131)I。~(123)I制备法有直接和间接两种,前者以粒子轰击靶子制得。如~(121)Sb(α、2n)~(123)I,~(122)Te(d、n)~(123)I,~(123)Te(P、n)~(123)I等等。间接法则由粒子束轰击靶子物先制得~(121)Xe(T_(1/2)2.1小时),再经β~ 衰变制~(123)I。本所采用α粒子束轰击超纯锑靶,直接制取~(123)I、在核素制备过程中,锑靶纯度直接影响~(123)I的性质,有必要对锑靶痕量元素分析。我们采用ICP光谱法分析了电镀锑靶片,满足了制备的要求。