在大照射光斑下红外光学材料的尺寸效应和激光稳定性

光学材料的激光击穿阈值与照射体积关系的定量表达式在文献中叫做“尺寸效应”。根据红外材料对聚焦光斑直径为数十微米至2～3mm、波长λ=10．6μm脉冲激光辐射稳定性研究[1～6]作出的结论[1，2]在直径d=200μm测得的激光击穿阈值对应大照射光班下材料的光学稳定性。文献[7]中的d=1．5～3cm的qth值证实了这种结论的正确。但是文献[4，8]的数据，以及文献[9]中经验关系式qth～d－0.6的外推值却表明在孔径大于200μm时激光击穿阈值会进一步降低。因此，出现激光击穿阈值估计的分歧，说明红外材料对大孔径激光辐射（d＞200μm）的稳定性研究是…     

用于测量神光Ⅱ装置进黑腔靶3ω激光能量的大口径能量计

给出了大口径激光能量计的技术参数：接收口径φ300mm，绝对灵敏度优于100μV／J，适用波段0．3～1．2μm，响应时间不超过40s，冷却常数小于0．0016S-1，功率负载密度1010W／cm2，能量负载密度5J／cm2，测量重复精度±2％，整机不确定度±5％。经考核可以满足3ω激光进黑腔靶2000J激光能量测量的需要。     

一种进行激光等离子体通道实验的设计

利用一束激光产生等离子体通道,进而使点火激光能顺利到达高密度区是快点火理论中实现点火的一个重要过程。提出了一种利用神光Ⅱ的二路装置产生通道的设计。该设计将其中一路长脉冲激光(350 ps,1.053μm)辐照靶箔产生等离子体,用另一路短脉冲激光(1 ps,1.053μm)在上述预等离子体中打通道,并将后者的一部分激光经分离和四倍频(0.263μm)后作探针光,采用Normaski型偏振干涉系统对通道等离子体电子密度分布进行干涉诊断测量的实验研究设计。     

1μm连续波激光倍频的新非线性晶体─—菱形钼酸钆

不久之前发现，Gd2（MoO4）3晶体除了具有独特的铁电性和铁弹性之外，还具有较大的二次和三次非线性极化率（X(2)和X(3)）。这就能够成功地用于1μm激光的倍频[1]和拉曼参量激光器[2,3]。Gd2（MoO4）3个晶体同时是一种半导体激光泵浦的激光器的高效介质[4]。作者研究了Gd2（MoO4）3和Gd2（MoO4）3：Nd3+晶体的1μm连续激光辐射的信频。钼酸钆在300K时为光学双轮正晶体（角度2V=10°），并且是菱形结构（β'相C-Pba2空间群。它在0.3～0．6μm区是透明的。根据文献[1]，β'-Gd2（MoO4）3的二次谐波振荡的第一类相位匹配角度为m=65°…     

在短脉冲激光作用下对物质进行烧蚀模拟

1　引言许多作者对激光辐射对靶的影响作用进行了数值模拟 [1～ 4] ,这些研究均使用了一维和二维模拟 ,在模拟中由于物理现象描述的复杂性都作了一些必要的简化。但对下述一些相互作用机理应当进行全面描述 ,比如激光能量的吸收 ;由于电子和辐射转移致使能量的再分布以及靶的固定烧蚀[3～ 7] ;烧蚀等离子体与周围气体之间的相互作用以及冲击波和低压波的最后形成 [3] ;能量吸收与靶的几何形状及激光脉冲偏振之间的关系效应 [8] ;非稳定性的形成和发展 [9] ;电磁场对飞散等离子体运动的影响[1 0 ] ;在相互作用的起始阶段的平衡化学过程和后来…     

用激光等离子体离子流对惯性热核聚变靶直接点火

1 引言惯性热核靶的直接点火概念[1，2]是将两个同步脉冲能源（驱动器）对靶的作用在时间上分为热核物质的压缩和加热过程。作用的第一个压缩驱动器用于靶物质按照“冷绝热曲线”缓慢压缩，第二个点火驱动器应保证在不超过初始触发区惯性约束时间内快速加热压缩热核燃料，并触发自持热核燃烧波。上述点火法可将达到点火阈值的DT等离子体能量降至20~50 kJ级，并将触发高增益系数燃烧波的等离子体能量降至0.3~1 MJ。直接点火还有另一个重要优点，它对惯性热核聚变问题是决定性的。问题在于，当试图形成球面靶压缩时仅靠流体动力学积聚形成触…     

可扩展至激光聚变点火的快加热

以短激光脉冲对被压缩聚变燃料进行快速加热，是产生核聚变能的一条有希望的途径[1]，已用新型快点火结构的实验规模进行演示[2]。本文描述将此系统加以改进，以更高功率的脉冲拍瓦(1015 W)激光产生快加热芯等离子体，它可以扩展至满尺度点火，大大增加聚变活动，同时在这些高许多的激光能量下仍然保持高加热功率。此项研究结果使我们在实现较廉价的满尺度快点火激光装置上又向前走近了一步。在先进激光聚变点火中[3,4]，用拍瓦激光产生的高密度、高能量电子瞬时加热被压缩聚变燃料，以高耦合功率使之达到点火温度[5]。日本以一台拍瓦激光…     

3×10~(16)W/cm~2高反差亚皮秒激光脉冲照射凝聚态靶的辐射吸收机理

1　引言最近几年人们大力研究超强光场与固体的相互作用过程 ,研究是由物质在极限条件(固体密度的等离子体和 1～ 1 0 ke V温度 )下的可能性引起 ,它的应用关系到制造亚皮秒X射线辐射源。决定强亚皮秒激光脉冲与凝聚态靶相互作用的关键参数是脉冲的反差度峰值强度与预脉冲强度之比。例如 ,峰值强度为 1 0 1 7W/cm2脉冲的纳秒预脉冲强度不应超过靶物质烧蚀阈值～ 1 0 8W/cm2 ,即反差度应大于1 0 9。在相反情况下 ,主脉冲将与屏蔽靶面靶物质的低密度蒸气相互作用。现有亚皮秒激光系统 (λ～ 1μm)的反差度不超过 1 0 8,实际上唯一已知提高该…     

研究辐射与金属靶相互作用和反射测量的小型脉冲X射线激光器的光束聚焦

引言由于产生软 X射线激光器的特点 (没有谐振腔 ,增益介质的不均匀性 ) ,要求仔细研究激光辐射的时空特性和能量特性、它的相干性和光谱成分等。本文根据被照射靶的烧蚀孔形状 ,研究了文献 [1 ]叙述的装置的激光束在球面镜焦散面处的激光束强度的空间分布 ,并研究了软 X射线激光在反射测量中的应用。1　软 X射线激光聚焦时的烧蚀软 X射线激光束聚焦后会达到非常高的辐射强度 ,这就开发了其应用的新可能性。在不久之前的实验[2 ] 中 ,Al的类 L i离子的复合激光器纳焦耳脉冲 (λ=1 5 .47nm)聚焦后产生强度为～ 1 0 7W/cm2 的亚微米尺寸的…     

激光技术与应用

激光技术与应用2 0 0 4 0 2 0 0 82垂直腔面发射激光器时代的到来 =TheVCSELsarecoming[英 ] /TatumJA ,GuenterJK/ /Proc .SPIE .- 2 0 0 3 ,4994.- 1～ 1 12 0 0 4 0 2 0 0 83采用具有外耦合腔的垂直腔激光器的 980nm和49 0nm的光源 =Novel 980nmand 490nmlightsourcesusingvertical cavitylaserswithextendedcoupledcavities[英 ] /MclnerneyJG ,MooradianA .../ /Proc .SPIE .- 2 0 0 3 ,4994.- 2 1～ 312 0 0 4 0 2 0 0 84用于城市局域网的 1 3μm垂直腔面发射激光器的可靠性 =Reliabilityof 1 .3μmVCSELsformetroarea…     

激光器

0632177医用二氧化碳激光器波长问题的研究[刊,中]／黄丹／／量子电子学报．-2006,23(5)．-711-713,718(L)从医疗应用的角度出发,研究二氧化碳激光器输出的激光波长不在10．6μm附近的问题。通过理论分析和实验研究证明二氧化碳激光跃迁谱线是丰富性的,在9μm到11μm之间,并对二氧化碳激光治疗机在激光波长参数上的控制提出了建议。参7 0632178飞秒脉冲作用下两种多孔微结构光纤超连续谱的产生[刊,中]／宋学鹏／／量子电子学报．-2006,23(5)．- 692-695(L) 0632179溴化亚铜激光放电管径向声波共振现象研究[刊,中]／马涛／／量子电子学报．-2006,23(5)．-617-620(L) 0632180相干反馈无序激光器循环光散射探讨[刊,中]／付方正／／量子电子学报．-2006,23(5)．-613-616(L) Cao提出了相干反馈无序激光是由循环光散射(即多重散射形成回路)而产生的观点．但未指出不同     

激光光致合成前维生素D：高强度皮秒辐照的新效应

引言激光在化学和生物学的应用很活跃，这部分地取决于它能改变自己的参数（例如强度）来控制光化学反应的通道。最近20年对强紫外辐射对生物体的作用进行了大量研究。这里广泛提出的此类生物分子有核酸和它们的构成物氨基酸、缩氨酸和蛋白质（参见文献[1～3]）.这些分子大多数的受激单态S1的特征寿命τ1为几或几十皮秒[2]，因此在用皮秒紫外脉冲照射强度提高至～1013W／m2时由于通道的出现而使光解作用活跃，这种通道取决于受激单态的二级吸收。图1合成维生素D3的光致和热致同分异构化作用反应体系。Pro-维生素D原；Pre-前维生素；D．T…     

美国专利介绍一种光谱均衡红外干扰弹的烟火成分

由镁／聚四氟乙烯组成的点源红外干扰弹无法控制自身发出的红外辐射，通常情况下，它在波段Ⅰ（2．0～3．0μm）的辐射强度要比飞机大得多，在波段Ⅱ（3．0～4．0μm）次之，在波段Ⅲ（4．0～5．0μm）更小。当其辐射超过飞机辐射时，采用双色转换技术的红外导弹寻的器可以使用两个不同的探测器（例如，在1～3μm波段工作的硫化铅和3～5μm波段工作的碲化铟探测器）来检测两个波段中的能量大小，从而识别出红外干扰弹和飞机。     

中红外波段激光器用的光学材料

本年文综述适合于2～11μm中红外波段激光光学元件制造用的光学材料的物理特性研究。考虑这种光学元件破裂的可能机制和提出进行材料比较的标准，介绍和比较各种单晶和多晶材料的特性。研制2～11μm波段激光器的成功已激起致力开发适合这种激光器光学元件制造的光学材料的努力。其中最有意义激光器的波长如下：CO2，1．06μm（943cm－1）；CO，5．25μm（1905cm－1）；DF，3．8μm（2632cm-1）；HF，2．8μm（3704cm-1）。由于现有参考文献[1,2]并不能很好反映这些材料的现代发展水平，因此本综述的目的是收集最广泛使用的光学材料的信…     

高功率单模钕光纤激光器

双包层单模光纤激光器是产生高亮度连续辐射的有效手段。它们的一个基本优点是工作物质上的热负荷相当小，这是因为光纤的侧面积与它的体积之比很大，用这种激光器可以生产功率为～10W的连续波激光辐射流[1~3]。本文报道用波长为λ＝0．81μm的半导体激光器列阵的辐射泵浦双包层单模光波导产生3W输出的钛光纤激光器。这种结构的特点是激光光波导第一层的截面形状以及用气相铝的沉积制作光波导芯。激光光波导的结构见图1（a），它由单模芯1，壁厚为290μm的直角形（此处是正方形）的第一包层2，折射率比第一层小的第2包层3以及保护层4构成。…     

激光等离子体X射线辐射的分谱带研究

等离子体亚千电子伏波段的光谱学,是直接与激光核聚变、短波长激光等前沿学科相关的重要课题。本文研究了1.06μm激光等离子体X射线辐射的基本特点,给出了K,L,M,N,O谱带辐射随激光能量和原子系数的变化关系。实验是在上海采机所六路激光装置上完成的,激光波长为1.06μm,脉宽为300ps,靶面强度为～14~(14)Wcm~(-2)。采用了自由支撑的透射式光栅谱仪作为光谱分辨元件5F医用胶片为记录元件。透射式光栅     

13nm投影光刻用激光等离子体软X射线源

软X射线投影光刻能够制作出特征线宽小于0．1μm的线条。激光等离子作源的研究是软X射线投影光刻中几项关键技术之一。本文报道了13nm投影光刻用激光等离子体软X射线源。对Sn（Z＝50）靶的激光打靶条件进行初步优化，测定了其在10～20nm波段范围内的辐射相对强度分布。     

掺Fe元素的InP晶体中扩展位错的运动

利用LEG法制备掺Fe0.03wt.%的InP晶体。样品观察在JEM-4000EX高分辨电镜上进行,电压为400kV,点分辨率为0.19nm(Cs=1mm),电镜中电子束产生的辐照为2.5×103e/cm2s。InP晶体是立方闪锌矿结构,空间群为F43m,单胞参数为a=0.5868nm。图1是InP扩展螺位错在[110]方向投影的高分辨像。图中亮点对应原子位置。很明显,一层(111)原子被抽去。图中用黑点标出了扩展位错的螺型分量。扩展位错包括两个Burgers矢量为1/6[211]和1/6[121]的Shockley不全位错,其间是内禀层错。扩展位错之间的距离为17.9nm。层错能可根据下式计算[1]:R=μb2(2-3V)/8πd…     

超高密度等离子体的快速加热

现代高功率激光能够产生与天体物理学[1]、状态方程研究[2]和聚变能研究[3,4]相关的物质极端状态。例如，聚合物丸的激光驱动内爆已将其密度提高到原有固态密度的1000倍[5]，这样大的密度足以使受控聚变成为可能。但是，为了获得能量增益必须将小体积的压缩燃料（称为“火花”）加热到约108 K（相当于10 keV以上的热能）。在受控聚变的传统方法中，精确定时的冲击波既产生火花又对其加热[4]，但是此过程既需要精确的内爆对称性,又需要很大的驱动能量。将压缩和快速加热分离进行,原则上可明显降低上述要求[6~10]。可是，这种“快点火”方法[…     

13～14 nm区类Ni氙跃迁X光激光器研究

1 引言目前正积极研究13~14nm区真空紫外激光振荡的可能性，因为在该波长区发展了反射率达到60%的多层膜反射镜的制造方法[1~3]。该区较强激光可用于微光刻、X射线显微术和生物技术等。最近几年正在探讨建立真空紫外激光器的新实验途径。例如，研究了在脉宽0.9~10 ns、能量~0.7 J的Nd∶YAG激光抽运的所谓气体-喷团靶内1~22 nm区的强辐射[4]。这种“光火花等离子体”源早在70年代初讨论过[5]。目前它是为了在1~5nm区产生激光辐射的、形成不压缩、不消蚀等离子体的有前途的装置[6]。P.V.Nickles等人提出了混合抽运源：毛细管放电形成类Ne…