论振动体电动力学(Ⅳ)——共振场规范变换与对称性

提出了共振点点阵概念来解释微观粒子、原子、分子和宏观物体的对称性。共振点点阵是电磁规范变换,累加的共振点之和具有规范变换,呈U1对称性。共振点点阵是角动量守恒运动,是圆周惯性运动。电子角动量产生的原因是共振场方向决定的,电场产生了向心力,磁场产生了切线离心运动。电子在不同能级跃迁是不同共振点阵的几率,共振辐射具有对称性。质心平衡差较大产生了共振辐射的对称性破缺,电子所释放能量产生了非规范变换,非对称性的辐射。原子和分子晶体是共振点点阵所决定的,核子之间共振点点阵将产生共振进动核子作用模型。共振辐射-光子在传播的过程与费米子聚集体(星球)产生弱相互作用,这个作用使光子能量发生衰减,衰减常数为哈勃常数H0。     

一类碰撞振动系统的倍周期分岔研究

为了研究倍化分岔与Hopf分岔之间的联系,研究了一类碰撞振动系统因周期运动失稳而产生倍化分岔的问题。首先给出了该系统周期1-1运动的Poincaré映射建立过程,然后根据其映射的线性化矩阵的特征值穿越单位圆情况分析其映射不动点发生倍化分岔的可能性,最后通过数值计算加以验证。研究表明:系统存在典型倍周期分岔,另外单参数变化产生非共振条件下的Hopf分岔时,当参数进一步变化而越过共振点附近的某个共振区时,系统会产生非典型的倍周期分岔,其倍化分岔序列的分支数取决于强（弱）共振的阶数。     

二苯甲酮(BP)S4态的动态结构

获得二苯甲酮在不同溶剂中紫外吸收光谱,采用密度泛函理论和共振拉曼光谱研究了二苯甲酮(BP)A-带的电子激发和Franck-Condon区域结构动力学.在B3LYP/6-311G(d,p)计算水平上,获得A-带电子跃迁类型是S0-S4,跃迁主体为π广→π* A带共振拉曼光谱指认为5个振动模式的基频、泛频和组合频,其中vs(C=O伸缩振动)、v7(环的伸缩振动)的基频、泛频和组合频对拉曼光谱强度的贡献最大,表明BP的Sπ*激发态结构动力学主要沿C=O伸缩振动、环的伸缩振动等反应坐标展开.考察了溶剂效应对共振拉曼光谱强度模式的影响,结果表明,随着溶剂极性的增强,C=O伸缩振动发生了红移现象.     

光泵实验

仪器的原理只有一个外层电子的铷原子,其能级图与氢原子相似。基态是5~(?)S_(1/2)。第一激发态是5~2P_(3/2)和5~2P_(1/2)双重态,这是电子自旋磁矩与轨道磁矩耦合(LS耦合)产生的精细结构。铷灯的共振双线为5P→5S态的跃迁,其波长分别为7947A和7800A并记为D_1、D_2线。铷原子核的自旋磁矩和价电子自旋及轨道运动而产生的磁矩之间相互作用造成了能级的附加分裂即超精细结构(缩写为hfs)。当原子处于磁场中时,每个超     

非线性波 波相互作用对准２０ａ气候年代际振荡的影响

从简单海气耦合相互作用的非线性方程组出发,导出描述大气和海洋运动的无量纲准地转涡度方程．对准地转涡度方程引入双时间尺度后,在准共振条件K1＋K2＋K3=0和ω1＋ω2＋ω3=△ω下,求得大气和海洋渡-波非线性相互作用的2组耦合方程,其中大气耦合方程中含有海洋强迫作用项．由这2个耦合方程组求得大气和海洋波动能量变化周期的近似解．结果表明：在考虑非线性效应的情况下,由波动共振引起的大气和海洋波动能量变化在中纬地区具有准20a的周期,说明非线性效应对海气耦合也具有调制作用,从而确定准20a气候年代际振荡形成的新机理.     

谈物质结构研究的当代进展

300年前,英国科学家R·玻意耳提出化学无素的概念;100多年前,人们从化学实验中知道,物质是由分子组成的,分子是由原子组成的。近百年来,在科学实验的基础上,物理学家发现了电子、质子和原子核并逐步形成了原子模型,认识到原子是由原子核与核外运动的电子所组成。 原子核结构是一个远较原子构结复杂的研究领域。本世纪30年代,科学家们陆续发现了中子、正电子。后来在宇宙射线中又发现了μ子、π介子和奇异粒子。50年代以后,通过高能加速器又发现了几百种新粒子,它们大多数在自然界中不存在,只能在高能实验室里产生出来。     

论振动体的电动力学(1)———量子共振场

提出一种共振场,替代德布罗意的相波谐振中假想的相波,共振场是具有物理实在的电磁场。用共振场替代薛定谔的类比方法,从波动性出发可以直接得出波动性基本方程,也可以从粒子性出发得出与薛定谔方程相等波动性方程。一对谐振子粒子各自辐射出电磁场,辐射出的电磁场辐射在对方的粒子表面上,与对方的粒子进行电磁相互作用,产生量子共振效应。两粒子达到能量平衡态时,其能量为两粒子的共振结合能。共振结合能与距离的平方成反比。共振场具有共振量子,基本方程来源于波动性,相互作用场等物理意义。提出了共振场能量内敛性原理,共振场质心能量平衡原理,共振场能量守恒性,共振场的对称性与非对称性等共振场原理。     

求解电力系统二阶共振点的直接法

电力系统的二阶共振会导致系统动态特征急剧变坏。二阶共振点是系统主导稳定模式转变的临界点。深入研究二阶共振的动态特征,需要快速确定二阶共振点。针对延拓法求解计算量大的问题,文章基于极小扩张系统方法,提出一种求解电力系统二阶共振点的直接法。通过建立微分动力系统拓展方程,将二阶共振点搜索转换为拓展方程组不动点求解。该方法大幅降低了计算量,提高了求解速度。利用电力系统模型仿真验证了该方法的正确性。       

5-甲基-2-庚烯-4-酮激发态结构动力学的共振拉曼光谱研究

获取了反式-5-甲基-2-庚烯-4-酮(5M2H4O)分别在甲醇、乙腈以及环己烷三种不同极性溶剂中的电子吸收光谱和共振拉曼光谱。探讨了在不同极性溶剂中A-带共振拉曼光谱Franck-Condon(FC)区域的短时动力学。在B3LYP/6-31+G(p)计算水平下得到了5M2H4O的电子跃迁、几何结构及振动频率。结果表明最强吸收带(A-带220nm)的跃迁主体归属为πH-1→πL*。结合理论计算及傅里叶拉曼和傅里叶红外实验对共振拉曼光谱的7个基频振动模进行了指认。C=C伸缩振动(ν16)和C=O伸缩振动(ν15)对共振拉曼光谱强度贡献最大,这表明该激发态的结构动力学主要沿着C=C伸缩(ν16)和C=O伸缩振动(ν15)反应坐标进行。     

5-甲基-2-庚烯-4-酮激发态结构动力学的共振拉曼光谱研究

获取了反式-5-甲基-2-庚烯-4-酮（5M2H4O）分别在甲醇、乙腈以及环己烷三种不同极性溶剂中的电子吸收光谱和共振拉曼光谱。探讨了在不同极性溶剂中A-带共振拉曼光谱Franck-Condon（FC）区域的短时动力学。在B3LYP/6-31＋G（p）计算水平下得到了5M2H4O的电子跃迁、几何结构及振动频率。结果表明最强吸收带（A-带220nm）的跃迁主体归属为πH-1→πL＊。结合理论计算及傅里叶拉曼和傅里叶红外实验对共振拉曼光谱的7个基频振动模进行了指认。C=C伸缩振动（ν16）和C=O伸缩振动（ν15）对共振拉曼光谱强度贡献最大,这表明该激发态的结构动力学主要沿着C=C伸缩（ν16）和C=O伸缩振动（ν15）反应坐标进行。     

高能角分辨电子能量损失谱仪的结构设计

主要介绍了高能角分辨电子能量损失谱仪的机械结构设计。该谱仪是开展原子、分子价壳层和内壳层电子跃迁的广义振子强度,以及电子激发过程中偶极和非偶极跃迁过程研究的测量仪器。概述了谱仪的基本结构和原理,介绍了在谱仪内部超真空状态和无磁环境的实现方法,以及保证谱仪测量精度的一些基本措施和方法。     

Spar平台垂荡-横摇-纵摇非线性动力响应模型试验

针对Spar平台垂荡-横摇-纵摇三自由度非线性耦合运动模型,在垂荡、横摇和纵摇固有频率接近2∶1∶1时的非线性耦合运动现象进行试验研究。采用1∶120制作模型,在规则波中测量不同波浪周期和波高下的非线性耦合运动响应。试验得到了平台固有运动特性,幅频响应特性,以及组合共振和内共振等非线性耦合运动规律,揭示了能量在垂荡、横摇和纵摇模态的渗透机理以及初始条件对能量在各模态转移的影响,确定了Spar平台发生组合共振和内共振的不稳定参数区域。为今后Spar平台的设计和运动预报提供了试验参考。     

从电子组态能量计算看d区元素原子电子层结构的规律

按核外电子排布规律,d区元素出现很多例外。本文从电子组态能量计算,并结合洪特规则及原子模型的松紧效应,提出d区元素原子核外电子排布所遵循的规律:①电子先填充(n-1)d轨道,然后再填充ns轨道。②最后填充的电子有一个或两个进入ns轨道,还是全部填进(n-1)d轨道,取决哪种电子组态最稳定。稳定的电子组态是有一定规律的,综合地考虑这些规律,大体上就能确定d区元素原子核外电子的实际排布。     

β衰变中共振跃迁高斯分布谱的研究

针对弱相互作用β衰变在恒星演化晚期的重要作用,讨论了晚期恒星状态下β衰变反应中Gamow-Teller(GT)共振跃迁强度的高斯分布,基于核的壳层模型着重计算了高斯分布函数的半宽度,分别给出了核56Fe,56Co,61Ni等元素的GT跃迁宽度,结果与部分核素实验的GT跃迁强度分布谱相近.采用高斯强度分布计算β衰变率较为简单,这对于β衰变率的计算和进一步精确研究恒星晚期演化有一定的意义.     

共振散射对热电性能的影响

为了用理论方法探索共振散射对热电性能的影响,在单抛物能带基础上,通过建立仅考虑声学声子散射和共振散射的载流子输运模型,模拟计算和对比分析有/无共振散射条件下的电导率、Seebeck系数、功率因子、洛仑兹常数和电子热传导等热电性能。结果表明:由于共振散射的引入,功率因子可提高到3.5倍,电子热导率将降低0.45倍,显示出对热电性能提升的重要意义;同时,共振能级的能量范围必须大于一定宽度,才能有效影响热电输运,且宽度越宽,对热电性能的提高越为有利。     

Vallée-Poussin积分对连续函数逼近的精确常数

本文探讨用奇异积分逼近连续函数的精确常数问题。当核为Vallée—Poussin核或Fejér核时,作者对于与一阶连续模及二阶连续模有关的精确常数问题做出了完整的解答。本文的结果推进了王兴华及李文清在这一方面的工作。以C_(2π)表示以2π为周期的连续函数所成的类,以L_(2π)表示以2π为周期且在[0,2π]上上Lebesgue可积的函数所成的类。对f∈C_(2π),以表示f的范数,以表示f的连续模,以表示f的二阶连续模。设{Φ_n(x);n=1,2,…)是核,亦即对n=1,2,…成立对f(x)∈C_(2π),考虑由核Φ_n(x)所决定的奇异积分对f的逼近问题。对于常见的核,其逼近阶的问题基本上都已解决,然而关于逼近的精确常数问题,结果尚少。本文对于Vallée—Poussin积分及Fejér积分逼近周期连续函数的精确常数问题,做出了完整的解答。     

1-苯基-1,2-丙二酮的振动光谱和理论计算研究

获取1-苯基-1,2-丙二酮(PPD)在环己烷和乙腈溶剂中的电子吸收光谱,结合含时密度泛函理论(TDDFT)B3LYP-TD/6-311++G(d,p)计算,指认出A吸收带的跃迁主体为π→π*的跃迁。获取PPD A-带共5个不同激发波长下的共振拉曼光谱,并结合密度泛函理论(DFT)方法研究A吸收带的Franck-Condon区域结构动力学,其共振拉曼光谱被指认为Franck-Condon区域5个活性振动模的基频、倍频和组合频,其中C1O2的伸缩振动、C6C5C10/C7C8C9伸缩振动和环上CH的面内摇摆(v10、v11)对拉曼光谱强度贡献最大,表明PPD的S4激发态在Franck-Condon区域内的结构动力学主要沿这三个反应坐标展开。     

关于几种"扩充的龙格-楞次矢量"的质疑

证明了文献[1]对一些重要的有心力律所提出的“附加运动常数” ,实际上都只不过是些能量和角动量的函数 ,根本不是独立的,所以不可能是所谓的“扩充的龙格—楞次矢量”。此外 ,作者还给出了二维各向同性谐振子的附加运动常数的正确表达式。     

芳基咔唑铱配合物的颜色转换设计

采用PBE0和UPBE0方法分别优化了一系列Ir(Ⅲ)[(Cz-py-CH3)2Ir(acac)](1)、[(Cz-py-H)2Ir(acac)](2)、[(Cz-py-CF3)2Ir(acac)](3)和[(Cz-iq)2Ir(acac)](4)[Cz=咔唑基,py=吡啶基,iq=异喹啉基,acac=乙酰丙酮]配合物的基态和激发态几何结构.利用含时密度泛函(TD-DFT)方法,结合CPCM溶剂化模型计算了它们在CH2Cl2溶液中的吸收和发射光谱.计算结果显示:Ir-N、Ir-C、Ir-O基态键长与相应实验值符合得较好.配合物1~4的HOMO轨道主要由金属的d轨道和Cz-py(iq)配体的π轨道构成,而它们的LUMO轨道主要由Cz-py(iq)配体的π*轨道占据,边界分子轨道能量受Cz-py(iq)配体影响较大.配合物1~4的最低能吸收和发射分别在435、444、492、532 nm和509、518、598、635 nm,这些跃迁均由HOMO→LUMO的激发产生,被指认为具有金属到配体(MLCT)和发生在配体内部(ILCT)的混合跃迁性质,它们的高能吸收也具有相似的跃迁特征.发射波长的巨大差异显示出:此类配合物的发光颜色可以通过Cz-py(iq)配体的π电子捐赠能力来调节.     

1-苯基-1,2-丙二酮的振动光谱和理论计算研究

获取1-苯基-1,2-丙二酮（PPD）在环己烷和乙腈溶剂中的电子吸收光谱,结合含时密度泛函理论（TDDFT）B3LYP-TD/6-311＋＋G（d,p）计算,指认出A吸收带的跃迁主体为π→π^＊的跃迁。获取PPD A-带共5个不同激发波长下的共振拉曼光谱,并结合密度泛函理论（DFT）方法研究A吸收带的Franck-Condon区域结构动力学,其共振拉曼光谱被指认为Franck-Condon区域5个活性振动模的基频、倍频和组合频,其中C1O2的伸缩振动、C6C5C10/C7C8C9伸缩振动和环上CH的面内摇摆（v10、v11）对拉曼光谱强度贡献最大,表明PPD的S4激发态在Franck-Condon区域内的结构动力学主要沿这三个反应坐标展开。