~(252)Cf自发裂变中子剂量参数的计算

本文基于新近发表的~(252)Cf自发裂变中子谱和单能中子剂量换算系数,计算了~(252)Cf自发裂变中子的剂量参数。裂变中子谱的拟合函数为麦克斯韦分布,平均能量为2.13兆电子伏。计算得到的剂量当量和吸收剂量换算系数为3.32×10~(-8)雷姆/中子/厘米~2和3.63×     

~(197)Au(n,2n),~(197)Au(n,3n)反应截面测量

本文在中子能量E_n=12～18兆电子伏能区用活化法测量了~(197)Au(n,2n),(n,3n)的反应截面。在E_n=14.6±0.3兆电子伏处以~(27)Al(n,α)~(24)Na反应截面为标准(117.5±3.9毫靶)给出(n,2n)截面为2160±95毫靶。以(n,2n)截面为标准给出(n,3n)截面为636±47毫靶(8.23±O.28兆电子伏)。本文对国外发表的数据作了比较,井给出了推荐曲线。     

快中子能区~(233)U裂变截面的测量

利用背靠背裂变电离室在30千电子伏到5.6兆电子伏及14—18兆电子伏中子能区测量了~(233)U及~(235)U裂变截面的比值。并在500千电子伏及1兆电子伏两点定出了中子通量绝对值,从而给出了~(233)U与~(235)U裂变截面的绝对值。对测量结果进行了简短的讨论。     

热中子引起~(235)U裂变的碎片动能关联测量

用金-硅面垒型半导体探测器对热中子引起~(235)U裂变碎片的动能进行了关联测量。求得了放中子前碎片的质量分布和动能分布。得到放中子前碎片平均总动能为172.0兆电子伏,放中子前轻、重碎片的平均动能分别是101.3兆电子伏和70.7兆电子伏,放中子前轻、重碎片的平均质量分别是96.8质量单位和139.2质量单位。对动能分布作了理论计算,与实验值进行了比较和讨论。     

快中子与~6Li,~7Li的三体反应

用载锂乳胶对14—18兆电子伏中子与~6Li,~7Li的三体反应——~6Li(n,nd)α与~7Li(n,nt)α作了“运动学完全”的测量。由此得到次级中子能谱以及通过~6Li第一激发态与~7Li第二激发态的非弹性散射中子的角分布。观察到中子与锂核内α集团的准自由散射。用“平面波冲量近似”得到了Li核表面α集团的动量分布,间接地证明了~6Li核中氘集团有收缩效应。     

~(238)U瞬发裂变平均中子数在快中子能区随入射中子能量的变化

用直径60厘米的载镉液体闪烁中子探测器测量了~(238)U的瞬发裂变平均中子数?_p在1.21～5.50兆电子伏能区的变化。实验在2.5兆伏静电加速器上进行。用~7Li(p,n)、T(p,n)和D(d,n)反应获得中子,质子束流约20微安。测量是相对~(240)Pu自发裂变进行的。根据我们过去的测量结果,~(240)Pu自发裂变瞬发平均中子数?_(sp)(~(240)Pu)为2.138±0.034。     

快中子能区~9σ_f/~5σ_f的测量

~(239)Pu作为一种用于快堆和核武器的重要的核燃料,它的裂变截面(记为~9σ_f)是一个很重要的数据,因此,近三十年来,人们用各种方法对这一数据进行了反复的测量。尽管如此,各家数据的分歧依然存在。由于~(235)U的裂变截面(记作~5σ_f)测量得比较仔细和系统,截面随能量的变化也比较平滑,常把~5σ_f作标准截面使用。因而通过测量~σ_f/~σ_f的比值即可定出~9σ_f。这样做的便利之处是避免了对中子通量的测量,修正量的考虑也可简单得多。值得注意的是,~(239)Pu是一种高α放射性的裂变物质,为了克服α堆垒脉冲对裂变计数的影响,必须在裂变室的设计与电子线路的使用上作一些特殊的考虑。为此,使用了上升时间快的快电离室与快线路系统。本工作的目的是在中子能量从30千电子伏到5.6兆电子伏和14—18兆电子伏区域内测量~(239)Pu和~(235)U裂变截面比值随中子能量变化的曲线,测量工作是在2.5兆伏静电加速器和600千伏高压倍加器上进行的。     

~(58)Ni和~(93)Nb的快中子激发曲线

在12.8—18.3兆电子伏能量范围内测量了~(58)Ni(n,2n)~(57)Ni,~(58)Ni(n,np pn d)~(57)Co,~(93)Nb(n,2n)~(92m)Nb和~(93)Nb(n,α)~(90m)Y反应的激发曲线。在14.6±0.3兆电子伏处测量了上述四个反应以及~(58)Ni(n,p)~(58m g)Co反应的截面。结果分别为36.9±1.3;523±30;490±245.72±0.41和346±14毫靶。文中还将我们的结果与国外的一些数据作了比较。     

14兆电子伏中子引起的~(238)U裂变截面的测量

我们以T(d,n)~4He反应为中子源,用半导体探测器测量伴随α粒子的方法确定中子通量。在中子能量为14.10±0.10,14.60±0.20和15.04±0.13兆电子伏处绝对测量了~(238)U的裂变截面。     

~(56)Fe(n,p)~(56)Mn反应截面的测量

在E_n=12.8—18.2兆电子伏能区,用活化法测量了~(56)Fe(n,p)~(56)Mn反应截面,在E_n=14.63±0.20兆电子伏处做了绝对测量,结果为108.0±2.9毫靶。中子通量用伴随粒子法测定。对T(d,n)~4He反应的中子角分布也作了测定。~(56)Mn的放射性用φ10×7.6厘米的Nal(Tl)闪烁谱仪测量,~(56)Mn特征γ射线的探测效率用4πβ-γ符合法测定的~(56)Mn标准源刻度。本文还对用伴随粒子法测量中子通量作了较详细的叙述。测量结果同国外数据作了比较,并做了简短讨论。     

用电沉积法从~(228)Ra(MsTh_1)中制备ThC’(ThC)α放射源

在固体径迹探测器的研究工作中,我们需要用一种已知高能量的α粒子来测定塑料径迹探测器记录α粒子的灵敏度及其它性能。为此,选用~(228)Ra作为母体,用电沉积法从其中制备ThC’(ThC)α放射源。ThC’(~(212)Po)放出8.7844兆电子伏的α粒了,在天然α放射源中以ThC’放出的α粒子能量最高,它     

氘核轰击~7Li核时出射α粒子反应的研究

在Ed=0.5—2.5兆电子伏能量范围内的十一个能量上测量了~7Li(d,α)反应的α粒子角分布,并在θ_L=112.5°及95°测量了其激发函数。用韦伯(G.Weber)的理论分析得到了~7Li(d,α_0)~5He反应的角分布和激发函数。从氘核轰击~7Li核各反应道的截面情况讨论了~9Be核在17.28和17.48兆电子伏的两个共振峰。从截面情况分析,这两个共振峰都可能不只包含一条能级;但如果每个共振峰只对应一条能级的话,则它们的自旋量子数J~π值倾向于分别为7~-/2和7~ /2。     

关于准自由散射~6Li(p,pd)α与~6Li(d,dd)α的平面波冲量近似

本文叙述了准自由散射的条件和准自由散射的微分截面公式。用平面波冲量近似分析了100与156兆电子优质子对~6Li准自由散射,以及11与8兆电子伏氘对~6Li的准自由散射。利用坂本(Y.Sakamoto)的~6Li内a集团与d集团的相对波函数,以及改进了的唐(Y.C.Tang)形式的相对波函数均可获得较满意的结果。     

14兆电子伏中子引起的~7Li核生氚截面折测量

由中子引起的~7Li核的生氚反应截面是~7Li核与中子相互作用截面中一个重要的分截面。许多实验室对~7Li核的中子生氚截面进行过测量。最近我们用液体闪烁快符合法测量了由14兆电子伏中子引起的~7Li核的生氚反应截面。     

塑料闪烁体对荷电粒子的发光响应

按激子理论,有机闪烁体的比荧光取决于粒子的比电离。我们测量了自制塑料闪烁体对质子(Ep:1.5—15.2兆电子伏)、氘核(E_d:7.6—13兆电子伏)及α粒子(Eα:8.4—25.6兆电子伏)的发光响应。证实了Birks公式S=AdE/dx(1 KBdE/dx),并求出对我们的塑料闪烁体KB=1.4×10~(-2)克·厘米~(-2)/兆电子伏。     

~(233)U,~(235)U和~(239)Pu在热中子能区裂变截面的测量

热中子能区~(233)U,~(235)U和~(239)Pu的裂变截面常被用作参考标准,其中~(235)U和~(239)Pu的裂变截面在中子能量E_n～0.25电子伏以上有共振现象出现,而~(233)U的裂变截面曾被认为其1/v特性维持的能区较宽,可达1电子伏以上。但近年来发现~(233)U的裂变截面在0.1电子     

14兆电子伏中子活化分析测定钢中的硅

利用14兆电子伏中子照射硅样品,产生~(23)Si(n,p)~(28)Al反应,通过测量~(28)Al的1.78兆电子伏γ射线,测定钢中的硅。由于基体铁的~(56)Fe(n,p)~(56)Mn干扰反应产生1.81兆电子伏γ射线与~(28)Al的γ射线重叠在一起。必须对结果加以修正。本文介绍了两种修正方法。在中子通量为3×10~7中子/厘米~2·秒的条件下,硅含量为0.4—0.09%时,分析精密度为±5—±9%,极限灵敏度为0.2—0.7毫克。活化分析的结果与化学分析的值符合得很好。     

用活化法比較Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜

本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。     

闪烁谱仪测量~6Li,~7Li(d,n)中子能谱方法

本文扼要介绍了应用芪晶体反冲质子积分法测量快中子能谱的原理、方法和实验技术。还给出了当氘核能量为3.7和5.03兆电子伏时,~6Li,~7Li(d,n)反应的中子能谱测量方法、数据处理以及误差分析。     

慢化球探测器测量中子能谱

本文叙述了用慢化球探测器测量中子能谱的原理和方法。在165千电子伏—5兆电子伏的能区,实验刻度了直径为10.16和20.40厘米的两个慢化球探测器的激发曲线。用一组直径为5.08,7.64,10.16,12.72,20.40和25.00厘米的慢化球测量了反应堆热中子引起的~(235)U裂变中子能谱。用单参数法和相对偏差最小法解谱,并将结果和标准裂变中子谱作了比较。