用~(19)F(p,αγ)~(16)O瞬发核反应测量环境污染土壤样品的含氟量

氟及其化合物在工农业生产中的广泛应用,造成大量的含氟废气、废水和废渣,污染了周围的空气、水源和植物,并富集在土壤中,这是一个较为突出的问题,日益为人们所重视。目前,我国环境保护规划已把氟列为重点防治的六种大气污染之一。因此,我们选用~(19)F(ρ,αγ)~(16)O瞬发核反应来测量污染土壤的含氟量。     

~(56)Fe(n,p)~(56)Mn反应截面的测量

在E_n=12.8—18.2兆电子伏能区,用活化法测量了~(56)Fe(n,p)~(56)Mn反应截面,在E_n=14.63±0.20兆电子伏处做了绝对测量,结果为108.0±2.9毫靶。中子通量用伴随粒子法测定。对T(d,n)~4He反应的中子角分布也作了测定。~(56)Mn的放射性用φ10×7.6厘米的Nal(Tl)闪烁谱仪测量,~(56)Mn特征γ射线的探测效率用4πβ-γ符合法测定的~(56)Mn标准源刻度。本文还对用伴随粒子法测量中子通量作了较详细的叙述。测量结果同国外数据作了比较,并做了简短讨论。     

~(222)Rn/~(220)Rn子体连续测量仪研制

实验研制了基于α能谱法的~(222)Rn/~(220)Rn子体连续测量仪。该仪器采用微孔滤膜采样,采用PIPS探测器与α能谱测量技术实现~(222)Rn、~(220)Rn子体的α粒子计数与测量。实验测试表明:在不更换滤膜的前提下,可实现~(222)Rn/~(220)Rn子体的活度浓度及潜能的有限次连续测量;测~(222)Rn、~(220)Rn子体活度浓度的下限为10 Bq/m~3,~(222)Rn子体活度浓度为100 Bq/m~3时的测量合成不确定度优于10%。     

用~(95)Zr放射性同位素稀释法测定~(97)Zr(~(97)Zb)

目前,放化法测定裂变产额的准确度一般只能达到±3％。为了进一步提高产额测定的准确度和灵敏度,作者之一提出采用放射性同位素稀释法,并认为以~(95)Zr放射性同位素稀释法测定样品中~97Zr(~(97)Nb)的含量(计数率),其测量准确度可能达到±1％以内,本工作对相对测量部分验证了这一看法。并用放射性同位素稀释法证明:用TTA(噻吩甲酰三氟丙酮)萃取法由裂变产物中分离出来的无载体~(97)Zr(~(95)Zr)达到放射化学纯。但目前尚未进行裂变产额的测定。     

~(252)Cf自发裂变中子诱发~(235)U裂变~(99)Mo累计产额测量

一、引言 裂变谱中子诱发~(235)U裂变~(99)Mo累计产额一直存在较大分歧。首先,苏联在五十年代测量的两个结果就相差8％。以后的测量结果虽然差距减小,但仍分为两组,彼此相差5％;一组接近苏联的高值6.4,另一组接近并稍低於热中子诱发~(235)U裂变的~(99)Mo累计产额6.14。在裂变产物产额的测量中,~(99)Mo往往被取作参考核,其产额数据的上述分歧,影响其他裂变产物产额的取值。因此,我们对其进行了测量。     

球形~(124)Sb-Be,~(24)Na-D_2O,~(24)Na-Be光中子源

为满足核物理实验测量的需要,我们设计制备了~(124)Sb-Be,,~(24)Na-D_2O,~(24)Na-Be球形光中子源,这种源的源强的角分布近于各向同性。下面简述中子源强度的估算及其结构,各向异性的测量和中子能谱的计算。一、光中子源的强度估算及其结构     

~(58)Ni和~(93)Nb的快中子激发曲线

在12.8—18.3兆电子伏能量范围内测量了~(58)Ni(n,2n)~(57)Ni,~(58)Ni(n,np pn d)~(57)Co,~(93)Nb(n,2n)~(92m)Nb和~(93)Nb(n,α)~(90m)Y反应的激发曲线。在14.6±0.3兆电子伏处测量了上述四个反应以及~(58)Ni(n,p)~(58m g)Co反应的截面。结果分别为36.9±1.3;523±30;490±245.72±0.41和346±14毫靶。文中还将我们的结果与国外的一些数据作了比较。     

~(241)Am混合α源中微量~(242)Cm测量技术研究

提出了一种~(241)Am中微量~(242)Cm的直接测量方法,确定了~(242)Cm α粒子可测量的计数率下限为1×10~(-5)/s,研究并确定~(241)Am对~(242)Cm测量的主要应影响是脉冲叠加效应的影响。采用组合测量方法,得到不同~(241)Am峰计数率条件下可测量的~(241)Am与~(242)Cm α强度比,对~(241)Am中微量~(242)Cm实验测量具有一定的指导意义,对类似混合α源实验测量有一定的参考意义。     

~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe反应的间接测量

<正>长寿命的~(60)Fe是研究银河系核合成和太阳系附近超新星的一个重要放射性核素。~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe被认为是恒星产生~(60)Fe的关键反应。由于~(59)Fe的寿命很短,为从实验上确定~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe截面,计划测量~(58)Fe(~(18)O,~(16)O)~(60)Fe~*和~(56)Fe(18 O,16 O)~(58)Fe~*反应,通过测量~(60)Fe~*和~(58)Fe~*衰变到γ道的概率,采用替代比率法间接推导出~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe截面。放射性核素~(60)Fe的寿命约260万年,是核天     

~(175)Hf的半衰期测量

~(175)Hf现有的半衰期数据偏少且分歧较大,对核参数的准确使用不利。本实验通过加速器质子束流轰击~(175)Lu,并使用HDEHP萃淋树脂进行离子交换,得到无载体无~(181)Hf干扰的高纯度~(175)Hf液体测量源,对其中的杂质~(65)Zn与~(56)Co的去污因子分别为5.2×10~3与2.3×10~3;引入一固定位置的监督源~(137)Cs与~(175)Hf进行了40d的连续测量,对343keV以及661keVγ射线计数率的比值关于测量时间进行线性拟合,得到~(175)Hf的半衰期为(70.73±0.25)d,并对测量结果进行了相关检验。     

通过~(12)C(~(11)B,~7Li)~(16)O反应研究~(12)C(α,γ)~(16)O天体物理S_(E2)因子

正~(12)C(α,γ)~(16)O被认为是最重要的核天体物理反应之一。作为3α反应合成~(12)C后的后续反应,该反应强烈影响着宇宙中碳氧同位素(主要为~(12)C和~(16)O)的丰度比,而这两种同位素是可观测宇宙中丰度第4和第3高的同位素。本工作通过测量~(12)C(~(11)B,~7Li)~(16)O反应,导出6.917MeV 2~+阈下共振的约化α宽度,并根据约化α宽度,导出~(12)C(α,γ)~(16)O在伽莫夫窗口内的天体物理S_(E2)因子。本实验在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上进行。采用束流能量为50 MeV的~(11)B束流,对~(12)C(~(11)B,~7Li)~(16)O反应~(16)O 6.917 MeV激     

Ba(Ra)SO_4沉淀法联合测定水和食品等环境样品中~(224)Ra及~(226)Ra

一、原理以Ba(Ra)SO_4形式从样品中浓集纯化Ra的同位素,然后铺样进行α放射性测量,它所测定的α放射性来自~(226)Ra、~(224)Ra、~(223)Ra三个Ra同位素。在环境中~(223)Ra约占~(226)Ra的千分之四,因此在一般情况下,Ra的α放射性主要来自~(226)Ra及~(224)Ra。由于动植物内~(224)Ra(~(226)Ra)的含量与它的代谢有关,所以~(224)Ra与~(226)Ra的含量没有固定的比例,它随食品产地、品种及贮藏时间不同而异。无法从制样后一次测量的总α放射性分别得出~(224)Ra和~(226)Ra的值。又因~(224)Ra与~(226)Ra的毒性不一,因此Ba(Ra)SO_4总α测量法作为标准的监测方法是不妥的。如果要确定镭总α放射性中~(226)Ra、~(224)Ra及~(223)Ra的含量,可根据下式计     

用效率外推法测~(131)I和~(198)Au绝对强度

用4πβ-γ符合吸收曲线效率外推法,测定短寿命的医用同位素~(131)I、~(198)Au绝对强度。测量结果分别对本底、死时间、分辨时间进行了修正,同时还考虑了短半衰期引起的修正。对~(131)I和~(198)Au的最大测量误差分别为0.57％和1.7％。本装置稍作改变后,还测量了具有电子俘获衰变的核素。     

关于~(95)Zr和~(95)Nb的衰变

裂变产物~(95)Zr和~(95)Nb的衰变,特别是~(95)Zr衰变的分支比,是比较有用的核数据。因而,许多实验室在这方面作过不少工作,但至今结果仍有一定偏离。目前一般采用的衰变纲图如图1所示。我们用Ge(Li)γ谱仪,对~(95)Zr和~(95)Nb所放出的γ射线的能量及相对强度进行了测量。     

~(95)Zr,~(99)Mo和~(144)Ce衰变率的实验室之间的比对

我们不同单位的4个实验室,从应用上的要求出发,对~(95)Zr,~(99)Mo和~(144)Ce三个核素进行了多次比对测量,于1976年6月和1977年6月开过两次比对讨论会。现将比对情况简介如下。     

~(25)Mg(~7Li,~6He)~(26)Al反应角分布的测量

正为研究~(25)Mg(p,γ)~(26)Al反应的58keV共振,在串列加速器Q3D磁谱仪上利用31.5 MeV的7Li束流分别轰击~(25)MgO靶、~(24)MgO靶和~(12)C靶,对~(25)Mg(~7Li,~6 He)~(26)Al反应布居6.364激发态的角分布进行了测量。反应生成的~6He离子经磁谱仪的分离聚焦后,在焦平面上由二维位置灵敏硅探测器阵列进行收集和鉴别。探测器阵列由6块X4型探测器组成,沿水平方向依次安装在精度为μm量级的二维平移台上,每块探测器有效探测面为75mm×48mm,探测器之间相距55mm,相同     

~(21,22,23)Na+~(40)Ca弹性散射的研究

<正>不稳定核引起的反应是当前核物理领域的前沿课题,其中一个重要问题是这些原子核的相互作用势与稳定原子核的有何不同。通过测量弹性散射可抽取唯象的光学势,从总体上了解核-核相互作用及其反应机制。~(23)Na是稳定核,而~(21)Na和~(22)Na是不稳定核,尤其是~(21)Na已接近质子滴线。通过测量这3个原子核的弹性散射,可研究从稳定     

武汉市空气中~(238)U、~(226)Ra、~(232)Th放射性浓度估算

本文报道武汉市空气中~(238)U、~(226)Ra、~(232)Th 放射性浓度的估算结果。空气中~(238)U、~(226)Ra、~(232)Th 的放射性浓度是根据地面空气中铀、镭、钍的主要天然来源是土壤粒子的再悬浮的假定,通过调查测量武汉市土壤中天然放射性核素含量和空气中含尘量,经计算后确定的。我们于1984年4—10月在武汉地区采集了60个土壤样品,调查测量了土壤中天然放射性核素含量,并根据在1981—1985年间采集的7346个空气粉尘样品测得的空气中含尘量,估算出武汉市空气中~(238)U、~(226)Ra 和~(232)Th 放射性浓度的五年平均值分别为24.0、18.9和28.7nBq/L。五年中以1983年的平均值最高,分别为30.4、23.9和36.2nBq/L。以1984和1985年的数据为例,空气中~(238)U、(226)Ra、~(232)Th 放射性浓度呈明显的季节性变化,两年中均以冬季为最高,夏季最低。在武汉市六个城区中,空气中~(238)U、~(226)Ra、~(232)Th 的放射性浓度,以青山区最高,武昌区最低。     

~(95)Zr/~(95)Nb衰变率的绝对测量

本文叙述了用4πβ-γ符合方法对~(95)Zr/~(95)Nb衰变率绝对测量原理、步骤和计算公式的推导,以及各种误差的讨论。     

4πβ(PC)-γ符合测量~(60)Co活度

利用△πβ(PC)-γ符合对~(60)Co活度进行了测量,并和BIPM的4πβ(PC)-γ符合测量的~(60)Co活度进行了比较,两个符合测量结果的分散性为(0.009—0.09)％。