NdB4和Nd2FeB3标准生成自由能的测定

用CaF_2单晶为固体电解质构成原电池,在996—1061K测定了电池的可逆电动势,求得了NdB_4和Nd_2FeB_3的标准生成自由能为: △G°_(NdB_4)=(-838.5+4.1×10~(-1)T)×10~3Jmol~(-1) △G°_(Nd_2FeB_3)=(-1019.9+4.6×10~(-1)T)×10~3Jmol~(-1)     

La在液态Al—Si合金中的扩散研究

本文用阳极溶解计时电位法,对稀土金属La在液态Al-Si合金中的扩散系数进行了测定。结果表明,973K,La浓度18.0×10~(-4)mol·cm~(-3)时,La在Al-5.2wt-％Si合金液中的扩散系数平均值DLa(Al-SI)=(0.91±0.01)×10~(-5)cm~2·S~(-1)。在953-1053K温度范围内,求得La在合金液中的扩散系数与温度间存在下列关系: lgDLa(Al-SI)=-1.78×10~(-3)-4909/T同时求得扩散激活能Q=94.00kJ·mol~(-1)。为了便于分析比较,对Sr在某些条件下的扩散系数也进行了测试。通过La,Sr扩散数据的比较,分析了变质元素的扩散对变质过程中出现的潜伏期,临界冷却速度等问题的影响。     

镁的精炼、高纯镁的制取、镁及其合金制品和半成品的生产

工业制取的镁平均含有,％:Fe 0.03;Si 0.002;Al 0.01;Ni 0.0005;Cu 0.002;Mn 0.01;Cl 0.003;Zn 0.005;Pb 0.002;Ca 0.002;Cr(0.5～1.3)×10~(-4);Ti(1～8)×10~(-4);Sb(7～9)×10~(-6);Cd(0.5～1.2)×10~(-5);P(1～4)×10~(-3);As(1.5～3.0)×10~(-4);N(0.5～2)×10~(-3);C(1～4)×10~(-3);O(2～4)×10~(-2);以及Bi、Cs、Co各约10~(-3);Sn和Rb各为5×10~(-4);Sn、Ba、Mo、Ag、Sr、W各为1×10~(-4);Hf2×10~(-4)。镁中金属夹杂物主要来源于盐类原料、炉衬和电极材料。大气中的氧、氢和氮也会进入     

热拉伸变形对AZ31B镁合金薄板显微组织的影响

利用单向热拉伸实验和金相显微镜研究了AZ31B镁合金薄板热变形过程及其动态再结晶组织变化规律。结果表明,在变形温度为160℃、应变速率为1×10-3s-1时,拉伸变形后得到的显微组织是混合组织。260℃~280℃时形成均匀分布的细小等轴晶粒,其晶粒平均尺寸为5μm左右。在变形温度为320℃~400℃、变形速率为1×10-3s-1~3.3×10-4s-1时,晶粒平均尺寸为10μm~20μm,沿晶界出现氧化现象,且氧化"黑色"斑点发生聚集。     

316不锈钢热照射疲劳中的硬化行为

研究了316不锈钢在333—573K不同疲劳温度及不同应变振幅下热照射疲劳中的硬化行为,结果表明:在振幅E=1.17×10~(-4)下,热照射在333—573K温区内疲劳过程中,有大小几乎相同的软化产生;在(2.05—4.39)×10~(-4)应变振幅范围内,在333—503K温区内,热照射疲劳过程中出现软化,而在503—573K温区内,热照射疲劳过程中软化转变为硬化,此种由热照射引发的硬化所出现的疲劳温度随疲劳应变振幅的加大而提高。     

AN INVESTIGATION OF THE RELATION BETWEEN da/dN AND K_I

本文证明我们所建议的关系: (da/dN)-C[(△K)~2-K_2~2/K_1~2-(△K)~2]~p能够很好地表达R=(K_(min)/K_(max))=常数时(da/dN)随△K的全部变化,其中P值在1左右,C约在3×10~(-3)—10~(-2)毫米/周之间。     

TA32钛合金板材的超塑性能研究

研究了真空环境中TA32钛合金板材在温度950℃、应变速率5. 32×10~(-4)～2. 08×10~(-2)s~(-1)条件下的超塑性变形行为。结果表明,在不同应变速率条件下,合金的流变应力曲线特征和显微组织演变显著不同。在应变速率较低(5. 32×10~(-4)～3. 33×10~(-3)s~(-1))条件下,拉伸真应力-真应变曲线呈传统超塑变形的稳态流动特征,变形后的合金中初生α相晶粒尺寸较大;在高应变速率(8. 31×10~(-3)s~(-1)～2. 08×10~(-2)s~(-1))条件下,拉伸真应力-真应变曲线中流变应力增大到峰值后快速单调递减直至试样断裂,合金变形过程中初生α相发生动态再结晶,晶粒尺寸较低应变速率条件下显著细化。950℃时,TA32钛合金板材均具有超塑性变形能力,超塑性延伸率在145%～519%之间;当应变速率为5. 32×10~(-4)s~(-1)时,具有最佳的超塑性,拉伸延伸率可达519%。断裂区形貌分析发现,TA32钛合金板材的超塑性断裂模式为空洞聚集-连接-长大型断裂。     

(da)/(dN)与K_1间关系的探讨

本文证明我们所建议的关系: (da/dN)-C[(△K)~2-K_2~2/K_1~2-(△K)~2]~p能够很好地表达R=(K_(min)/K_(max))=常数时(da/dN)随△K的全部变化,其中P值在1左右,C约在3×10~(-3)—10~(-2)毫米/周之间。     

Al原子在非晶合金Fe78Si9B13中的扩散

利用二次离子质谱(SIMS)并结合离子剥落研究了Al原子在非晶Fe_(78)Si_9B_(13)合金中的扩散。实验结果表明:在320-380℃温区内,扩散系数D位于2.43×10~(-22)-2.01×10~(-21)m~2s~(-1)之间,且它随温度的变化符合Arrhenius关系,D=D_0 exp(-Q/kT),其中指数前因子D_0=2.02×10~(-12)m~2s~(-1)。扩散激活能Q=1.17eV。     

离子镀TiN膜的高温特性

在大气中773～1073K下,在高速钢基体上用离子镀生长2μm厚的TiN膜,做膜的氧化试验。TiN膜在此温度范围内均氧化成金红石TiO_2氧化遵守抛物线规律,抛物线速率常数K与加热温度T的关系为K=1.1×10~(10)exp(-2.2×10~4/T)μm~2/h。 在划痕试验中镀膜硬度和临界载荷开始稍有增加,随加热温度和时间的增长,两者最终都降低。这是由于形成了硬度低的TiO_2层的结果。     

工艺参数对粗晶Ti2AlNb合金超塑性行为的影响

研究了粗晶状态(200～800μm)的Ti-22Al-25Nb合金在1213～1263 K温度范围内和3.3×10-4～3.3×10-2s-1初始应变速率范围内的超塑性性能与变形工艺参数之间的关系,探讨了温度和应变速率变化对合金延伸率的影响规律,并根据合金在变形过程中的流变应力变化对合金的本构方程进行了求解。结果表明,在上述条件下粗晶状态的合金也表现出一定的超塑性,较佳变形温度为T=1238 K,较佳初始应变速率为3.3×10-4s-1,延伸率达到370%,合金的延伸率随应变速率的降低而增大。通过对合金变形过程相关数据进行计算,合金的热变形激活能为759.918 kJ/mol,合金的变形机制主要表现为动态再结晶和新相长大。     

铸态AZ31镁合金的超塑性性能及流变应力

通过连铸AZ31镁合金的单向拉伸实验,研究了该合金的超塑性变形性能及不同拉伸变形条件下的流变应力。结果表明,在温度为300℃~450℃,应变速率.ε为4.25×10-4s-1的情况下,连铸ZA31镁合金表现出超塑性。在温度为400℃,应变速率.ε为4.25×10-4s-1时,延伸率增加了200%,具有较好的超塑性性能。用光学显微镜观察变形前后拉伸试样的微观组织发现:试样的初始晶粒尺寸约为15μm,在变形之后颈缩区域的晶粒长大现象不是很明显,晶粒沿着变形方向有所伸长,但晶粒形状基本保持为等轴状。     

Nicalon SiC/Al复合材料中的界面反应

从热力学和动力学方面对Nicalon SiC纤维与Al的化学反应进行了研究,探讨了反应机理及合金元素的影响.实验表明,从953K开始就发生SiC纤维和Al之间的反应.其反应符合抛物线规律;在1013K和1033K反应速率常数分别为3.30×10~(-8)m·s~(-1/2)和3.85×10~(-8)m·s~(-1/2).Mg,Cu和Mn等合金元素的共同作用会加剧其反应.     

5A90铝锂合金热态下本构关系研究

进行了5A90铝锂合金在200℃~450℃温度范围和0.3×10-3s-1~0.2×10-1s-1应变速率范围内的单向拉伸试验。结果表明,5A90铝锂合金的流动应力随变形温度的升高而减小,随应变速率的增大而增大;而其最大延伸率的变化趋势与流动应力的相反;最佳的成形温度范围在400℃左右。通过试验数据的计算及拟合,得到了任意温度下5A90铝锂合金应力-应变-应变速率关系的本构方程。     

位错密度对大块Fe－3％Si单晶延－脆转变温度的影响

实验证明位错密度有两个量级差异的Ｆｅ－３％Ｓｉ单晶体的延－脆转变温度几乎不变，但与Ｆｅ－３％Ｓｉ多晶体的转变温度比较相去甚远。     

不同应变速率条件下Al67Ti25Mn8金属间化合物的高温拉伸力学行为

研究了Al67Ti25Mn8金属间化合物在高温不同应变速率条件下的拉伸力学行为.结果表明在3．34×10－5-6.68×10－4s－1范围,随着应变速率的降低,材料的屈服强度显著下降,而拉伸塑性明显升高,塑性最高可达到21％;在低应变速率区高拉伸塑性的获得是由于材料在高温变形过程中发生的动态回复和动态再结晶所致;在高温拉伸时Al67Ti25Mn8金属间化合物是以沿晶方式发生断裂在较高应变速率下材料的低塑性沿晶断裂表明Al67Ti25Mn8的晶界结合强度仍较弱     

等轴细晶Ti-45Al-7Nb合金的高温机械性能及变形机制

采用粉末冶金法制备了双相等轴细晶Ti-45Al-7Nb（原子分数）合金,研究了该合金在温度为900、950和1000 ℃以及应变速率为1×10^-3、1×10^-4和5×10^-5 s^-1条件下的高温力学性能,并讨论了相应的变形机理。结果表明,在高温或低应变率下,Ti-45Al-7Nb合金的极限拉伸强度逐渐降低,但伸长率显著增加。由于细小晶粒容易实现变形和协调,其伸长率明显高于粗晶粒合金。高温拉伸后,合金在裂缝处形成大量的空洞,并在裂缝前部形成大量垂直于拉伸方向的长裂纹。此外,晶界的滑动、晶粒的孪生和动态再结晶也导致了合金变形,从而提高了微观组织的延展性。     

High temperature deformation behavior of spray-formed and subsequently extruded Al-25Si based alloy

The high temperature deformation behavior of spray-formed and subsequently extruded Al-25Si based alloy containing fine Si and ultra-fine intermetallic phases was examined by compressive tests at temperatures between 523 and 743 K and strain rates between 1.0 × 10^-3 and 1.0 × 10⁰/s. The true stress-true strain curves obtained from the compressive tests revealed a peak stress at the initial stage of deformation. The peak stress decreased with increasing temperature or decreasing strain rate. A close relationship was observed between the peak stress and the constitutive equation for high temperature deformation. In the deformed specimens, fine equiaxed grains were observed with a mean grain size of 330~590 nm, which was much finer than that measured prior to deformation (1.4 μm). A dislocation structure within the grains was also observed in the deformed specimens, indicating the occurrence of dynamic recrystallization during high temperature deformation of the present alloy. The occurrence of dynamic recrystallization was also supported by the existence of a peak stress in the flow curve.     

铸态Zn-Al合金高温拉伸变形行为

在SINTECH20/G拉伸试验机上对Zn-Al10-Cu2锌合金进行等温拉伸实验,研究该合金在变形温度为210℃~300℃、应变速率为0.001s-1~0.1s-1条件下的变形行为和拉伸力学性能。结果表明,峰值应力随温度升高而降低,随应变速率的提高而增大。通过线性回归分析,得出流变应力σ解析表达式,其中A、α和n值分别为6.63×1012s-1、0.0108MPa-1和4.81,其热变形激活能Q=150.127kJ/mol。该合金在温度为300℃、应变速率为0.001s-1时,出现超塑性趋势。