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基于米氏散射及夫朗和费衍射的FAM激光测粒仪 总被引:2,自引:0,他引:2
提出了综合运用夫朗和费衍射和米氏散射,即在大粒径范围内采用夫朗和费衍射理论,而在小粒径范围内采用米氏散射理论,来改善小粒径范围内的测量精度,保证激光测粒仪在整个粒径范围内的测量精度。 相似文献
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选了四种不同平均粒径的B4C粉末分别用激光衍射法仪中Fraunhofer(夫朗和费)衍射和Mie(米氏)散射光学模型测量其粒度分布和平均粒度,结果表明,对于粒径界于10-15μm之间的粉末,无需知道材料对光的折射率和吸收率,其应用Fraunhofer衍射理论测理的结果与应用Mie散射理论测得的结果近似,但分布线有一定的区别,对于>15μm粉末,在两种模型下分布曲线与平均粒径皆接近;而对于<10μm的粉末,必须采用Mie散射光学模型,并需预先知道材料的光学特性。 相似文献
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经典Mie散射的数值计算方法改进 总被引:7,自引:2,他引:7
在光散射颗粒测量技术中,Mie散射理论的计算非常重要。本文介绍一种改进的Mie散射数值计算方法,通过对Mie散射系数进行重新构造,找到参量来控制Mie计算的收敛和计算精度。对各有关参量选用合适、稳定的递推关系进行计算。数值计算结果表明该方法具有快速、稳定的优点,可以在极大的颗粒粒径和折射率范围内得到合理结果。 相似文献
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《中国新技术新产品》2020,(11)
颗粒粒径在制药、食品加工等领域中都是一个重要的参数,通过测量、控制颗粒粒径可以有效地提高生产力、产品质量和过程效率。该文研发设计了一种衍射式粒径分布测量装置,并根据积分变换反演方法,利用小角度内的衍射光信息,通过基于闭环控制原理的粒径分布重建方法进行粒径分布测量计算。解决了积分变换反演方法在Fraunhofer衍射式粒径分布测量的应用中,克服了原积分变换反演方法重建精度低、分辨能力差的缺点,而且结构简单,容易实施。 相似文献
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雾粒粒度测试技术研究 总被引:2,自引:0,他引:2
阐述了脱硫塔内喷雾雾场的研究的必要性,分析了雾场的环境条件,应用夫朗和费衍射原理设计制造了适于大雾场内进行测试的仪器,并叙述了仪器的特点,对论了雾粒测定仪进入脱硫塔内测试的有关技术问题,文章还介绍了雾粒测定仪在脱硫塔内测试的情况,分析了测试结果。 相似文献
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利用颗粒布朗运动获取超细粉体粒度信息的技术研究 总被引:1,自引:0,他引:1
对亚微米级超细粉体材料的粒径信息测量目前亟待解决的技术难题,本文介绍了以朗之万的布朗运动模型理论为依据测量超细颗粒布朗运动与粒径关系的一种新方法,内容有:(1)快速连续采样的显微TV计算机系统;(2)多功能的超薄样品池;(3)布朗颗粒运动模糊图象的快速连续采样,处理,灰色重心提取,粒子跟踪处理;(4)一些布朗粒子在每个时刻的位置信息和运动轨迹,根据朗之万理论,探讨了超细颗粒布朗运动与粒径相关规律的 相似文献
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采用Mie散射理论,分析了亚微米级颗粒散射光角度分布特征,研究了粒径、折射率等参数对散射光分布特点的影响.研究发现,将散射光强度的角度分布进行归一化后,前向30°部分范围内的分布特性近似为线性,且呈现斜率与颗粒粒径相关,而与折射率无关的特点.在此基础上,本文中提出一种新的测量方法--前向大角度法,即通过测量散射光在前向30°范围内的光强线性变化的斜率来直接得到亚微米级颗粒的平均粒径.文中讨论了该方法的适用范围、近似表达式、误差分析等. 相似文献
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根据米氏散射理论 ,推导出碳核的散射属于瑞利散射。介绍一种实验方法 ,该方法利用在入射光为偏振激光时碳核的瑞利散射光与碳核原始化合物 PAH辐射的荧光的差异 ,测量扩散火焰中形成的碳核 相似文献
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以激光散射技术为基础,采用夫琅和费衍射理论,建立了燃油液雾尺寸分布测量的数学模型,并研制了测量系统。该系统具有测量速度快,检测精度高,实时性强及数据处理自动化等特点,它是近代光学,光电技术与微机技术的有机结合。 相似文献
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衍射法细丝直径的精密测量 总被引:4,自引:2,他引:2
分析了激光衍射法测量细丝直径技术中影响精度的几个主要因素,研究了一种微弱衍射条纹的精密处理及识别技术,有效地提高了测量精度,实测结果表明,文中讨论的技术能在10 ̄50μm的范围内实现正负0.1μm的重复精度,分辨力优于0.01μm。 相似文献
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基于动态光散射原理,采用自主研发的多角度动态光散射装置,对纳米及亚微米颗粒粒径准确测量方法进行了探究。自研装置采用带有光阑组的精密入射光路设计,以及匹配液池及Beam-stop设计,极大提高了信噪比;同时避免了测量角度的互补方向上,由于样品池与空气界面折射率不同导致的反射光信号对有效信号的干扰。在此基础上,对不同浓度、粒径的聚苯乙烯(PS)颗粒溶液进行了测定及不确定度分析。结果表明,对同一粒径的PS颗粒,增加颗粒浓度时,多重散射首先发生于大、小测量角度,越接近90°,发生多重散射的浓度越高;随着粒径增大,受不可忽略的颗粒间相互作用的影响,粒径测量结果表现出了强烈的角度依赖性,甚至波动性。 相似文献
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应用激光技术测量流体速度时,需要合适的散射粒子。本文研究了激光三维粒子动态分析仪(3D-PDA)测量2相流场速度时,如何选择合适散射粒子的问题。研究结果表明,散射粒子的合理选择是保证测量精度的重要措施之一;测量湍流脉动较强流场时,应选用密度小、直径小、折射率大的粒子作散射粒子,并选择合适的粒子散播浓度。 相似文献
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本文首次利用多次散射理论计算了系统C(2×2)S—Ni(001)的斜发射方位角光电子衍射谱,与修正的单次散射理论计算结果一起和实验进行了比较,可靠性分析证明:多次散射理论分析斜发射方位角光电子衍射谱与LEED和NPD一样能正确决定表面结构。研究指出,在E≤230eV的能量范围内,单次散射理论计算难于求得正确的表面结构常数,单次散射理论在较高的能量范围才适用。 相似文献
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分析了SmBO3颗粒度对粉体散射作用和吸收作用的影响.激光防护功能填料对激光的散射作用主要考虑米氏散射;在激光防护功能填料质量一定的条件下,粒径越小,粒子数就越多,粒子对光的吸收截面越大,吸收系数也就越大.对于SmBO3激光防护功能填料,折射率n=1.95时,激光波长为1.06μm,散射面积比Q(γ)随粒径参数γ的函数变化关系图可以得到当X=1.771时,SmBO3的散射面积比最大,此时27πλ=1.771.即r≈298nm.所以当颗粒尺寸大约在600nm左右时,SmBO3微粒的散射消光作用最强.在1.05~1.15μm波长范围内,随着SmBO3颗粒的长大,粉体对1.06μm波长处的光的反射率有所降低,并在颗粒大小为587nm左右时达到最低值,约为0.5%.而当颗粒尺寸进一步长大时,SmBO3粉体对1.06μm波长处的光的反射率值又有所提高.当颗粒大小达到1μm左右时,SmBO3粉体对1.06μm波长处的光的反射率约0.6%.这与理论计算得出的具有最佳散射消光的SmBO3粉末的颗粒尺寸为600nm左右相一致,符合理论计算结果.激光测试也显示600nm左右的SmBO3颗粒对1.06μm激光的反射率最低,符合理论计算结果. 相似文献