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1.
N/A 《激光与光电子学进展》1975,12(11):15
顾名思义,短波长激光是一种发出短波长电磁波的激光。所谓短是一个相当笼统的概念,不一定就能具体地定义成从几微米到几微米。此处以可见光波段为基准,比其短的波长就是短波长,短波长的波长范围大致在0.4微米以下,如果分得细一些,那么它是包括0.4~0.2微米的紫外线,0.2~0.01微米的极紫外线(或称远紫外线、真空紫外线),0.01~10-6微米的X射线和10-6微米以下的γ射线。 相似文献
2.
为了获得从X射线到VUV/XUV波段的短波长激光光源,人们已经苦苦追求了三十余年,虽已取得某些进展,但至今仍然不尽人意,与可见波段的激光相比,离开实际应用还有相当长的一段路要走.目前可以产生短波长激光的手段极为有限,自由电子激光可以产生短波长激光的理论预言至今并没有实现,而高剥离等离子体产生短波长激光却因代价太高和光束质量问题而难于应用,传统的非线性光学方法虽然已在一部分短波波段产生了激光,甚至已在某些领域被应用(如光谱学),但由于它是通过低阶非线性光学效应产生,其波段通常只能限制在比 60 nm… 相似文献
3.
莎燕 《激光与光电子学进展》1983,20(7):42
据贝尔实验室(新译西州,霍姆戴尔)的科学家报告,他们已经获得了迄今为止所能产生的最短波长355埃的相干辐射。该实验室的Bokor是在上月举行的美国光学学会准分子激光器专题会议上宣布这一结果的。他们说,这种极紫外光是用氟化氪激光器2490埃的输出抽运,在一脉冲超声束中产生的。 相似文献
4.
张明科 《激光与光电子学进展》1988,25(3):46
英国罗瑟福·阿普尔顿实验室的一个小组,最近利用其中心激光装置成功演示了8纳米波长的激光放大。这一重要结果是在发展短波长的远紫外激光研究计划中获得的。这项计划的目的是研究波长低于4纳米的所谓“水窗口”,短于4纳米的X射线可能穿透水,但被碳基材料吸收。这就可能用三维全息术研究活性细胞结构。 相似文献
5.
以HF(DF)为代表的化学激光器十几年来得到极其迅速的发展,已成为目前世界上平均功率最高,破坏力最强的激光体系。为了提高激光的破坏能力,需缩短工作波长并实现毫秒级脉冲输出。目前比较有希望的是D_2-I体系和NF-IF体系。以 相似文献
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8.
田晋 《激光与光电子学进展》1980,17(8):45
介绍短波长聚变引发器(即激励铀235原子核的激光等离子体技术)和罗彻斯特大学激光力能学实验室的聚变实验,是第五届激光等离子体相互作用及有关现象专题讨论会的核心内容。以往几次专题讨论会是在伦塞勒工学院举行的,但12月5~9日这次会议的会址则移至罗彻斯特(国立激光用户机构去年在那里落成)。 相似文献
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张明科 《激光与光电子学进展》1988,25(2):45
英国罗瑟福·阿普耳顿实验室的中心激光装置,最近成功地获得具有世界短波长记录的8.1纳米激光放大和第一台氟化氪打靶装置——Sprite。“中心激光装置”最初的意图是为英国大学提供先进的激光研究装置。预算经费每年约300万英磅。 还热心鼓励国际和工业应用。 相似文献
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本文根据自由电子激光的基本理论分析了各种可能获得短波长自由电子激光的利与弊,在此基础上,提出了新型波动器,分析了该波动器获得短波长自由电子激光的可能性。最后,文章指出了短波长自由电子激光尚待解决的一些困难。 相似文献
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科罗拉多州Helios公司利用非基波跃迁研制出一种化学激光器,在1.30μm波段上运转,输出200W连续波激光。在HF激光器中,粒子数仅转是靠双原子氢和氟之间的化学反应实现的,而辐射是当HF分子从一个振转态下降到另一个振转态时产生。 相似文献
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马军山 《激光与光电子学进展》2001,(8):38-43
1 前言在激光核聚变中需要大量使用大尺寸、高精度的光学元件。例如 ,直径达 6 0~ 10 0cm的反射镜 ,40~ 80 cm量级的聚焦透镜及激光窗片 ,对应于直径 35 cm光束的激光玻璃等 ,均要求以λ/ 6以下的波前像差制作 ,供装置使用。这些光学元件几乎都采用研磨工艺制作 ,尤其是大尺寸光学元件 ,因为研磨工艺及波前的检查、校正都是花费时间并要求操作熟练的作业 ,需要长制作周期和高成本。此外 ,在激光核聚变中 ,当用多束激光照射靶丸时 ,需用光学元件消除每条光束的不均匀性。为此 ,就必须控制插入光学元件的透射或反射波前 ,以在靶丸上获得均… 相似文献
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张树干 《激光与光电子学进展》1987,24(10):48
劳伦斯·利弗莫尔国家实验室在低气压Xe靶中产生的等离子体开创了在短波光学增益的新论证中粒子数反转的第一步。论证工作是由加州大学伯克利分校的H. C. Kepteyn和R. W. Falcone及劳伦斯·利弗莫尔国家实验室的R. W. 李进行的。 相似文献
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