~5He在中子诱发~(10)B反应中的发射

5He在中子诱发的核反应中发射的可能性在理论上已被论证,由于5He不稳定,属于非稳定集团,自发崩裂为一个中子和一个α粒子,从5He发射得到的中子在总中子出射双微分谱中可以改善低能谱与实验测量数据的符合。此外,计算结果显示在n 10B反应中,预平衡发射是5He发射的主要机制。对于     

~(88)Kr γ射线发射几率的测量

利用轻质海绵为填充材料,采用小体元分割法制备混合标准源,完成了高纯锗γ探测器对放射性气体源效率的校准。采用活性碳低温吸附法从235 U的裂变产物中快速提取放化纯88 Kr,并制成气体密封源,采用上述校准的高纯锗γ探测器对其进行了实验测量。利用放射性暂时平衡原理,通过子核88 Rb的活度计算得到了88 Kr的活度,进而计算出88 Kr各γ射线的发射几率,其结果的不确定度与评价值相比明显降低。     

Double-Differential Cross Section of ~5He Emission

The probability of 5He particle emission has been affirmed theoretically. In order to describe the 5He emission, the theoretical formula of the double-differential cross section of emitted 5He is established. Based on the pick-up mechanism, used for calcu…     

~(87)Kr γ射线发射几率的重新测定

在以往87Kr的测量实验中,壁效应校正和HPGe探测器效率刻度结果不确定度均较大。本工作针对存在的问题,改进了实验装置,准确进行了壁效应校正,用长度补偿法测得了放射性活度浓度为100.87(1±0.86%)Bq/mL;重新设计加工了能准确标定HPGe探测器效率的源盒,测得87Kr402.6keVγ射线的发射几率为49.46%(1±1.9%)。     

~(161)Tb低能γ射线发射几率的精确测量

利用4疴-γ符合装置和低能光子谱仪精确测量了161Tb衰变γ射线的发射几率。对于25.7 keV、48.9 keV和74.6 keV的低能γ射线,测定结果分别为0.2327 0.0053、0.1700 0.0031和0.1001 0.0019。表明本测量结果的不确定度明显减小。     

~(75)Se和~(113)Sn的KX射线发射几率测量

用54 Mn、57Co、6 5Zn、85Sr、10 9Cd、137Cs等核素发射的KX射线和I(KX) /I(γ)比值法在 5～ 4 0keV范围内对Si(Li)探测器的效率进行了刻度 (不确定度小于 2 % )。在此基础上 ,用Si(Li)X射线谱仪系统和HPGeγ射线谱仪系统对核素75Se和113Sn的主γ射线和KX射线进行了测量 ,获得了75Se和113Sn的KX射线发射几率 ,并与文献报道值进行了比较     

~(155)Eu和~(156)Euγ射线发射几率的测量

~(155)Eu和~(156)Euγ射线发射几率的测量@李广生@彭朝华@崔发智@陈细林@杨毅@鲍杰@杨志红@李大明     

~5He Emission in Neutron Induced ~(10)B Reactions

The possibility of 5He cluster emission for neutron induced light nucleus reaction has been affirmed theoretically. 5He is unstable and separated into a neutron and an alpha particle spontaneously. The neutron from 5He breakup process contribute to the lo…     

Pre-formation Probability of ~5He Cluster in Pre-equilibrium Mechanism

The possibility of 5He cluster emission has been affirmed theoretically. In order to describe the emission probability of 5He cluster, the pre-formation probability of 5He cluster in pre-equilibrium emission process is need to be established. In terms of …     

~(142)La活度及主要γ射线发射几率实验测量

利用数字符合方法对短寿命核素142La的活度和641 keV的γ射线绝对发射几率进行了实验测量。142La活度测量结果的合成标准不确定度小于0.46%,641.285 keV的γ射线发射几率测量结果为0.473±0.005(k=1),与《同位素表》第8版推荐数据0.474±0.005的相对偏差为-0.24%。此外,还依据γ射线发射几率测量工作中获取的数据,得到了142La的半衰期为(91.0±0.7)min,与《同位素表》第8版推荐数据(91.1±0.5)min的相对偏差小于0.2%。     

58 核反应中^5He发射的双微分截面

核反应中^5He粒子发射的可能性在理论上己被确认。为描述^5He发射，需要^5He发射的双微分截面理论公式。基于拾取机制，推广计算d，t，^3He，α发射的理论方法，可以得到^5He发射的双微分截面理论公式，表示为Legende系数形式。在低能核反应中，组合因子[1，4]项是反应中的主要项。     

在中子诱发^11B反应中^5He发射的研究

^5He在中子诱发的核反应中发射的可能性在理论上已被论证。^5He不稳定，自发崩裂为1个中子和1个仅粒子。在总中子出射双微分谱中，考虑从^5He发射得到的中子可改善低能谱与实验测量数据的符合。此外，计算结果显示，在n＋^11B反应中，预平衡发射是^5He发射的主要机制。对于n＋^11B核反应，在更新的模型参数和更新的能级纲图下，对^5He发射做了细致的讨论。     

寻找~1H(~6He,~6Li)n反应中的晕效应

本工作在HI-13串列加速器的次级束流线上进行。利用44MeV的7Li束轰击前后窗为1.9mg/cm2、气压为1.6×105Pa的氘气靶,通过2H（7Li,6He）3He反应产生6He。仔细调节次级束流线的D-Q-Q磁分离聚焦系统,得到能量为35.7 MeV、纯度好于90％的6He次级束。次级束中的主要杂质是7Li2 、7Li3 、4He2 和6Li2 。其中,6Li2 杂质虽很少但对次级反应的测量影响很大。为了剔除次级束中的7Li和6Li成分,在次级靶前放置一厚度为45.9mg/cm2的Al吸收片。通过吸收片后的6He束能量为25MeV,经φ3mm准直孔后打到厚度为1.5mg/cm2的（CH2）n靶上。用△E和PSSD测量次级反应的产物。 PSSD与（CH2）n靶的距离为95mm,覆盖的实验室系出射角度的范围为0～14°,可保证对反应产物6Li（最大出射角为12.8°）的全立     

分子介质中的正子素形成几率与辐射保护效应

从辐射化学的观点出发,引入辐射保护函数(F)的概念,根据云团反应的竞争机理,建立了“理想二元体系”中正子素形成几率和保护函数之间的关系式;并且,根据此关系,对正庚烷——正穴清除剂(二噁烷,三乙胺,吡咯烷)体系的I_3值及对一些阴离子(I~-,Br~-,Cl~-,S~(2-),SCN~-和F~-)水溶液中的I_3值随溶质浓度的变化进行了定量地拟合。发现,在正穴清除剂体系中,吡咯烷与其他两者相比,对正庚烷具有较大的辐射保护效应;而对阴离子水溶液体系,阴离子对水的辐射保护效应从大到小的顺序是:I~-,SCN~-,S~(2-),Br~-,Cl~-,F~-。实际上,F~-对水毫无保护作用。     

~7Li(α,t)~8Be反应中α集团转移机制的研究

一、引言实验表明~7Li(α,t)~8Be反应角分布(E_α=28.2 MeV,E_α=30 MeV),在后角区有尖锐上升现象。用一般单核子转移DWBA计算,只能解释前角区,而不能拟合后角区。F.Merchez等用PWBAE理论拟合了后角区上升;在计算中他们考虑了四种反应机制,但略去了扭曲效应和取了切断近似。用包括重离子削裂(或拾取)的DWBA计算可能     

单质子转移反应~(208)Pb(~7Li,~6He)~(209)Bi在深垒能区的测量

正由于受放射性束流强度和品质的限制,很难通过直接的弹性散射测量来抽取晕核体系的光学势。因此,采用转移反应作为间接的方法研究晕核体系的光学势。为能在深垒能区进一步研究晕核~6 He体系光学势的性质,在垒下能区测量了单质子转移反应~(208)Pb(~7Li,~6He)~(209)Bi的角分布,通过拟合实验数据以期抽取出射道晕核~6 He+~(209)Bi体系的光学势。实验在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上完成,束流7Li的能量分别为E_(lab)(~7Li)=21.20、24.30、25.67和28.55 MeV,束流强度约     

声发射在核动力工程中的应用

本文叙述了作为无损检测新方法的声发射技术在核动力工程中的应用,包括对核压力容器和管道液压试验的声发射监测;核动力反应堆容器及组件的在线连续监控等。指出声发射技术将是确保反应堆安全运行的一种很有前途的工具。但对于不锈钢等韧性材料是不够灵敏的。     

放射自显影研究中枢性~3H-5-羟色胺在针刺镇痛中的作用

用~3H-5-羟色胺作示踪,由侧脑室注入机体后,用冰冻微观放射自显影和组织固定微观放射自显影平行探讨了针刺镇痛时中脑中缝核和导水管壁及周围灰质部位5-羟色胺的含量定位变化。研究结果发现,当电针达到镇痛时,在中脑中缝背核、中缝中央核和导水管壁及周围灰质部位~3H-5-羟色胺的放射自显影象都呈明显增高。这些结果提示,针刺可激活中脑中缝核团和导水管壁的5-羟色胺神经元,从而加速5-羟色胺的释放。     

~(226)Ra-~(222)Rn平衡的建立及其在γ谱测量中的应用

在用γ谱技术测定环境样品中的~(226)Ra活度工作中,不少分析工作者习以为常地认为:样品在制备成待测样品后密闭封存四到五个~(222)RN的半衰期(15～20d)后,即可用测定其子体~(214)Pb的活度来表征~(226)Ra的活度。但通过严密的公式推导从理论上揭示,对于诸如水样品等一些在制样过程中发生严重~(226)Ra-~(222)Rn平衡破坏的样品,15～20天的平衡时间是远不充分的。因而,采用该测定方法势必导致不能忽视的系统偏低。为此,从理论上严格导出了在用γ谱技术测定~(226)Ra-~(222)Rn平衡未充分建立的样品中的~(226)Ra活度的计算和测试方法。描述了三次法测定样品中的~(226)Ra活度的优越性。文中以水样品为例用实验证实了以往多数此类测量中存在的不容忽视的系统误差,并推荐了最短平衡时间。导出的计算公式和测试方法对于其它一些具有类似级联放射性衰变的母体活度测定也可借鉴或应用。