NH2自由基～↑A^2A1，～↑X^2B1态振转能级的理论计算

采用大振幅弯曲振动哈密顿，同时考虑到Renner-Teller效应，理沦上计算了NH2自由基～↑A^2A1，～↑X^2B1电子态振转能级，计算值与实验值符合较好。     

NH2自由基电子激发态荧光寿命的理论计算

采有大振幅弯曲振动哈密顿，同时考虑到Renner-Teller效应，理论上计算了NH2自由基A2A1电子激发态荧光寿命，计算值与实验值符合较好。     

2~n·3~2·p_1·p_2…p_m阶单群

在单群分类中,用阶来刻画单群的结构最常见的方法之一,基于对单群阶的素因子个数的考虑,利用单群分类定理2n·32·p1p2…pm阶单群作进一步的研究,其中p1p2…pm是大于3的互异素数,m,n为任意正整数,并得到其同构于M11,M22,M23,A6,A7,A8,A4(2)或某个A1(q).     

关于方程1/m_1~2-1/n_1~2=1/m_2~2-1/n_2~2=…=1/m_k~2-1/n_k~2的正整数解

文献[1]指出,丢番图方程1m21-1n21=1m22-1n2n=…=1m2k-1n2k,当k≥2时恒有一组正整数解。本文作者证明了这方程在k≥2时恒有无穷多组满足(m1,n1,m2,n2,…,mk,nk)=1的正整数解,但无恒满足(mi,ni)=1(i=1,2,…,k)的正整数解。     

关于矩阵方程A_1XB_1+A_2YB_2=E的极小范数解

给出了计算矩阵方程A1XB1+A2YB2=E的极小F范数解和极小F范数最小二乘解的一个迭代方法.     

一个求解非线性方程的2~(1/2) 1阶的迭代公式

给出一个求解非线性方程的迭代公式 ,它是一个二步法计算公式 ,就计算量来看 ,它几乎和Newton法一样 ,但它却具有超平方收敛性 ,其收敛阶为 2 1 .     

关于二个Bessel函数乘积的广义积分∫((x~2-α~2)~(1/2)-x)J_0(xη)J_0(xζ)dx from x=0 to ∞的注记

采用复变函数方法,把形如integral from 0=1 to ∞ ((x~2-α~2)~(1/2)-x)J_0(xη)J_0(xζ)dx的积分转换成有限区间内的积分,构造成交错级数,然后利用Euler变换得到上述积分值。计算结果,大大优于其他方法,类似方法还可用于其他形式的Bessel函数乘积积分。     

2^n·3^2·p1·p2…pm阶单群

在单群分类中,用阶来刻画单群的结构最常见的方法之一,基于对单群阶的素因子个数的考虑,利用单群分类定理2^n·3^2·p1·p2…pm。阶单群作进一步的研究,其中p1p2,…,pm是大于3的互异素数,m,n为任意正整数,并得到其同构于M11,M22,M23,A6,A7,A8,A4（2）或某个A1（g）。     

复合粒子表象理论计算~(32)Si核在2S_(1/2),1b_(3/2)支壳的能级

本文采用Glaudemans曾用的参数,利用CPR理论(复合粒子表象理论)计算了32~Si核,即处于满壳外4个中子核系统在2S_(1/2),1d_(3/2)支壳的能级.计算结果表明:用CPR和壳模型两种不同方法所得能谱完全一致.它表明了复合粒子表象与通常只包含原始粒子自由度的量子力学表象是严格等价的.     

类锂Cu~(26+)离子1s~2np态能量值与量子数亏损规律的研究

将全实加关联(FCPC)方法与单通道量子数亏损理论相结合,计算了类锂Cu~(26+)离子1s~2np(2≤n≤9)态的能量值和量子数亏损,所得计算结果与文献[9]的实验数据高度符合.将利用半经验方法计算所得的电离能与FCPC方法计算的结果进行比较,两种方法计算结果非常接近,说明半经验方法所确定的能量值也具有较高的精度.     

CH_4分子基态(~1A_1)的反应静力学构造

根据原子分子反应静力学基本原理,构造了由H(2Sg)和C(2Pg)生成CH4( X1A1)的多个可能通道,并指出根据中间物质的分子态即可判断反应通道的存在与否。     

新铌酸盐Ba3Nd2Ti2Nb2O15的结构与微波介电特性

采用高温固相反应合成了A5B4O15型五层类钙钛矿结构新铌酸盐Ba3Nd2Ti2Nb2O15. Ba3Nd2Ti2Nb2O15晶体为三方晶系,空间群P3-ml(164),晶胞参数a=5.653 2(1) (A),c=11.611 7 (2) (A),V=321.377 (6)(A)3, Z=1.Ba3Nd2Ti2Nb2O15陶瓷在微波频段具有较高的室温介电常数40.1, 具有较高的Qf值19606GHz,接近于零的谐振频率温度系数 12×10-6K-1,因此,Ba3Nd2Ti2Nb2O15极有可能成为一种新型的介质微波陶瓷材料.     

分子模拟用于HLA—A2．1限制性CTL表位的高通量筛选

应用Silicon Graphics图像工作站及Insight Ⅱ软件，分别建立MART-1的6个CTL预测表位与HLA-A2．1结合的三维结构，并进行分子动力学模拟，通过对各结合特征性参数的计算，对各表位肽与HLA—A2．1结合稳定性进行了比较。应用Merrifield固相多肽合成技术合成上述小肽，通过HLA—A2．1与各肽亲和力分析试验，证实分子模拟结果的可取性。结果发现通过分子模拟手段计算所得6个表位与HLA—A2．1结合特性结果，基本与通过实验手段所得结果相符。故计算机分子模拟在CTL表位与MHC—I类分子的亲合力研究中，具有简单、直观、快速、准确等优点，该方法在筛选MHC—I类分子高亲合性CTL表位的研究中具有诱人的应用前景。     

留数定理在计算矩阵函数值中的应用

文中探讨了矩阵函数值的计算问题．证明了：若f（z）是复平面C上的整函数,A={aij}∈Cnxn｜｜A｜｜为相容矩阵范数,L是一半径充分大的圆周（半径r≥｜｜A｜｜）,（ζI-A）^-1={bij（ζ）},则有f（A）={1/2πi∫Lf（ξ）by（ξ）dξ}。依据该结论,文中给出了利用留数来计算矩阵函数值的新方法。     

(t1/t 1/2)/s——诊断系统的模型及优化设计

由于计算机技术的迅速发展,故障诊断理论已运用到了许多计算机系统中,以便提高系统的可靠性。本文在黄/陈诊断模型的基础上,提出了一个更实际的三值诊断模型,并在此模型下给出了一种新的故障诊断策略—(t1/t_2~1)/s—可诊断,最后又着重研究了该系统的优化系统D_(1A)。研究结果表明,(t1/t_2~1)/s—可诊断系统与t(=t_1 t1/2)/s—可诊新系统相比。要少用近一半的测试边,与t—可诊断系统相比,要少用近四分之三的测试边。     

铜单质价电子结构参数统计值的计算

基于固体与分子经验电子理论,对Cu单质的价电子结构进行了分析,计算了价电子结构参数统计值n′A、E′A,给出了价电子结构参数统计值的计算方法,将统计值n′A、E′A与最可几值nA、EA进行了对比。计算结果表明,Cu原子处于甲种杂化第1～12杂阶时所处的状态为其实际中可能存在的;Cu的统计值n′A、E′A与相应的最可几值nA、EA的计算偏差分别为5.72%和6.86%,可以用n′A、E′A代替nA、EA来讨论铜的宏观性能。     

铜单质价电子结构参数统计值的计算

基于固体与分子经验电子理论,对Cu单质的价电子结构进行了分析,计算了价电子结构参数统计值n′A、E′A,给出了价电子结构参数统计值的计算方法,将统计值n′A、E′A与最可几值nA、EA进行了对比。计算结果表明,Cu原子处于甲种杂化第1～12杂阶时所处的状态为其实际中可能存在的;Cu的统计值n′A、E′A与相应的最可几值nA、EA的计算偏差分别为5.72%和6.86%,可以用n′A、E′A代替nA、EA来讨论铜的宏观性能。     

中心对称矿物中Cu2+六配位 的晶场势能和微扰矩阵元计算

对于离子型或以离子键为主的晶体,其光学和磁学性质可用晶体场理论解释。通过晶场微扰 矩阵元的计算,可定量地确定晶场光谱谱带位置。以往资料无矩阵元的计算过程,只是给出了部分积分 结果,这不利于在任何对称情况下晶场微扰矩阵元的计算。推导了中心对称矿物的晶场势能算符,计算 了积分值,得出了矩阵元以系数Aλx,r2和r4的表达式。并以绿松石的结构数据为基础,计算了Cu2+的 晶场微扰矩阵元表达式中的系数Aλx,从而计算了各矩阵元,通过对称矩阵的对角化,最终求得绿松石 中Cu2+d轨道能量和晶体场谱带位置计算值。与实验资料对比,符合较好。因此,用晶体场理论和实 验资料相结合可定量地阐明具离子键晶体的呈色机制。     

(Bi1/2Na1/2)1-xBaxTiO3系无铅压电陶瓷的现状

综述了(Bi1／2Na1/2)1-xBaxTiO3系无铅压电陶瓷的最新研究进展。简述了A位非化学计量改性及几种较成功的掺杂改性方法。将A位掺杂(如La^3 )、B位掺杂(如Co^3 、Nb^5 )以及综合掺杂(如Ce^3 、Ce^4 )的优缺点和掺杂机理进行了归类比较。解释了各系统中相应掺杂引起性能变化的原因，为进一步开展无铅压电陶瓷的研究提供参考。     

广西地区GPT2w对流层延迟模型适用性分析

GPT2w是一种全球经验对流层延迟模型,具有1°和5°格网分辨率,可用于计算对流层天顶延迟(ZTD)和加权平均温度(T_m)。本文以广西地区的陆态网GNSS数据计算的ZTD值及探空站实测气象资料值计算的T_m值作为参考,对GPT2w模型进行适用性评估。结果表明:GPT2w模型的ZTD表现出显著的季节偏差,且其两种格网分辨率计算的年均值和RMS基本一致,年均RMS优于4.5 cm;GPT2w模型的T_m偏差也存在较明显的季节特性,且表现出一定的系统偏差。两种分辨率格网计算的T_m值精度相当,年均RMS优于3.4 K。