低掺杂La0.82Sr0.18MnO3巨磁电阻块材的低频内耗

用低频扭摆法测试了低掺杂La0.82Sr0.18MnO3巨磁电阻块材的内耗及弹性模量。所测试的温度范围内，在276和154K存在两个内耗峰，且在相应的温度，模量有明显的变化，结合电磁性能的测试结果，认为高温峰起源于顺磁绝缘体斜方相向铁磁金属斜方相的转变，低温峰则被解释为铁磁金属斜方相向铁磁金属正方相的转变。     

Sr位掺Na对La0．67Sr0．33MnO3晶格结构和磁电特性的影响

采用固相反应法制备了样品La0.67Sr0.33-xNaxMnO3（x=0．05，0．10，0．15，0．20，0．25，0．33）。通过实验测出了样品的X射线衍射谱图、M-T曲线、p-T曲线和MR-T曲线，研究了Sr位掺Na对La0.67Sr0.33MnO3的晶格结构和磁电特性的影响。结果表明，样品呈菱面体结构，当x≥0．20时，Mn^3＋／Mn^4＋〈1，体系在反铁磁态，但实验中所有样品表现为顺磁-铁磁相变伴随绝缘体．金属相变；随X增加，巨磁电阻MR增大，Tc降低，当x=0．33时，在室温区获得了很大的磁电阻MR=241％。     

La1-xSrxMnO3(x≈0.125)中相分离现象的超声研究

测量了La1-xSrxMnO3(x≈0．125)单相多晶样品的超声声速与衰减随温度的变化关系．结果表明，在顺磁绝缘体一铁磁金属转变温度(TC≈263K)附近超声声速出现软化，同时伴有尖锐的超声衰减峰．理论分析认为，Tc附近的超声异常主要源于自旋涨落效应，电阻、磁化率测量结果表明，在200K温度以下，体系出现铁磁金属、铁磁绝缘体和反铁磁绝缘体多相共存现象，同时超声声速出现巨大的软化并伴有很宽的衰减峰，升、降温曲线存在明显的热回滞，说明La0.875Sr0.125MnO3体系在低温下伴随相分离现象的出现发生了类一级相变，它可能是由Jahn-Teller扭曲效应所导致的，研究结果表明，超声是研究相分离现象的一种有效实验手段。     

La0．5Sr0．5MnO3纳米晶体的制备与电磁性能研究

以柠檬酸为络合剂，采用溶胶-凝胶（sol—gel）自燃烧方法制备了La0．5Sr0．5MnO3纳米晶体。使用FT-IR，DSC—TG，XRD，波导方法对反应、反应产物以及反应产物的电磁性能进行了研究。结果表明，在凝胶中，金属离子与柠檬酸以络合物的形式存在。凝胶在273℃基本完成自燃烧反应。生成的La0．5Sr0．5MnO3纳米晶体为钙钛矿结构，随着反应温度的提高，产物的粒径逐渐增大。电磁性能结果表明，La0．5Sr0．5MnO3在8GHz～12GHz的微波范围内具有明显的介电损耗。随着厚度的增加，混合媒质的反射率逐渐增加，反射率吸收峰随着厚度的增加向低频移动。     

La0.7Sr0.3MnO3和ZnO异质结的量子铁磁自旋特性

采用脉冲激光沉积方法制备La0.7Sr0.3MnO3/ZnO异质结,并对其量子铁磁自旋行为进行研究。发现掺杂浓度可有效调整长程的电子自旋和轨道的相互作用,以及短程小极化子的相互作用程度。LSMO/ZnO异质结构可对能带进行有效剪裁。XRD结果表明,所制样品具有良好的晶格外延特性。伏安特性和阻温曲线显示异质结具有半金属光导特性。在激光光场和磁场下测试La0.7Sr0.3MnO3/ZnO异质结量子铁磁自旋磁阻及光阻。结果发现,样品x=0.3在Tp=250K发生金属绝缘体相变而呈现半金属特性,在Tc=175K温度发生顺磁到反铁磁相变。连续激光下低于峰值温度220K和脉冲激光下低于175K区域激光光场导致光致退磁,光阻增大,在大于峰值温度Tp的高温区出现光阻降低。研究表明,在光场下La0.7Sr0.3MnO3/ZnO异质结特性受界面电子自旋取向和载流子浓度调控,态密度以及自旋轨道作用会导致光致阻抗变化,这些影响与LSMO/ZnO异质结的极化和界面应力所产生的界面态缺陷结构有关。     

掺杂锰氧化物La0．85Sr0．015MnO3薄膜的自旋输运特性

采用磁控溅射方法制备了二价碱土元素微量掺杂锰氧化物La0．85Sr0．015MnO3（LSMO）薄膜。电阻-温度关系表明，薄膜在273K时发生铁磁金属-顺磁半导体相变。在磁场和激光作用下，薄膜呈现出不同的响应特性：在整个测试温度区间内，磁场作用使薄膜电阻变小，在243K时，取得最大磁电阻变化率为21％；激光辐照薄膜在不同的相态显示出不同的变化特性，在铁磁金属态导致电阻增大，而在顺磁半导体态则致使电阻减小。从能带理论的角度定性地分析了产生该现象的原因是外场对eg电子的作用不同。     

钙钛矿型锰氧化物La0.8Sr0.2MnO3的高频性能

采用溶胶-凝胶法制得La0.8Sr0.2MnO3氧化物多晶样品。通过XRD、SEM对样品的微观结构进行了分析,结果表明:所得样品为钙钛矿结构,样品的颗粒大小比较均匀,平均粒度约100nm。利用阻抗分析仪对样品的介电常数和磁导率的频谱(10MHz～1GHz和1MHz～1GHz)进行了研究。研究表明,在整个测试频率范围内,La0.8Sr0.2MnO3的介电常数实部和虚部随频率的升高而降低。La0.8Sr0.2MnO3的复磁导率的频谱谱线为典型的弛豫型谱线,磁导率实部在1MHz时为6.2,共振频率fr为50MHz,共振时虚部峰值为2.8;磁谱测试表明材料的弛豫损耗峰出现在频率f≤300MHz的频率范围内,在此频率区域引起损耗的机制主要是畴壁共振。     

La0.67-xSmxSr0.33MnO3（x=0.40,0.50,0.60）体系的磁、电行为

测量了La0.67-xSmxSr0.33MnO3（x=0.40,0.50,0.60）体系的M-T曲线，p-T曲线和MR-T曲线。实验结果表明：x=0．40时，样品为长程铁磁有序；x=0．50时，样品为自旋团簇玻璃态；x=0．60时，样品在低温时表现为反铁磁状态。高掺杂（垆0．60）样品的输运行为发生异常，在瓦附近发生绝缘体．金属相变后，又发生金属．绝缘体相变的现象，这在ABO3结构中很少出现。体系的磁电行为变化取决于掺杂引起的额外磁性和晶格畸变效应。     

脉冲激光沉积La1／3（Ca2／3Sr1／3）2／3MnO3薄膜结构及输运特性的研究

采用PLD法在LaAlO3（012）单晶衬底上外延生长了高、双掺杂La1/3（Ca2，3Sr1/3）2，3MnO3（LCSMO）薄膜。薄膜的x射线衍射谱表明，薄膜具有铫钛矿赝立方结构，且具有（012）方向的择优取向：用原子力显微镜对薄膜的表面形貌进行了分析，发现薄膜表面相对比较平坦；在密封的液氮杜瓦瓶里用四探针法对薄膜的输运特性进行了测试，电阻一温度试验曲线表明，在温度77K～400K的范围内薄膜呈现类半导体特性，没有金属一绝缘体转变温度（TM1）出现；薄膜的红外透射谱在606cm。处宵一个很强的吸收峰，由红外透射谱计算出光学能隙氏。。大约为0．7eV，薄膜的光学折射率为1．373。分析认为LCSMO薄膜的类半导体特性是由于A离子半径变化引起晶格畸变造成的。     

RE0．5Sr0．5CoO3-δ／YSZ薄膜的微观组织研究

采用离子束溅射法在氧化钇稳定的氧化锆（YSZ）单晶衬底上生长了RE0．5Sr0．5CoO3-δ（RE=La，Pr，Nd）薄膜。采用X射线衍射（XRD）仪和扫描电镜（SEM）测试了RE0．5Sr0．5CoO3-δ（RESCO）薄膜的微结构和表面形貌。结果表明：RE0．5Sr0．5CoO3-δ系列薄膜沿〈110〉方向择优生长；La0．5Sr0．5CoO3-δ（LSCO）薄膜在550℃热处理后呈现Ostwald生长，具有分散的岛状结构，在热处理温度达到750℃时岛状结构发生靠拢，同时晶粒度增大；Pr0．5Sr0．5CoO3-δ（PSCO）薄膜在750℃热处理后具有长程有序结构，呈现枝晶生长。     

Enhanced room temperature magnetoresistance in maganites La0.60Sr0.25-yNa0.15Δy MnO 31

Bulk polycrystalline samples of La0.60Sr0.4MnO3 and La0.60Sr0.25-yNa0.15ΔyMnO3 with 0.00≤ y ≤0.15 ("Δ" representing cation vacancy) were successfully synthesized using the sol-gel method. The structural, magnetic, and electrical properties of the polycrystallineof the samples were investigated. The results of X-ray powder diffraction patterns show that these compounds crystallize in a distorted rhombohedral structure with the space group R(3)C . The measurement shows that, with vacancy content y increasing, the unit cell volume V of samples increases, furthermore, the Curie temperature TC decreases. The temperature dependence of resistivity shows that all samples undergo a metal-semiconductor transition accompanying a ferromagnetic to paramagnetic transition with the increase of temperature. Under an applied filed of 1.8 T, a maximum room temperature magnetoresistance ( MR ) of 20% is obtained at 293 K for the compound La0.60Sr0.1Na0.15Δ0.15MnO3. The MR peak value of La0.60Sr0.1Na0.15Δ0.15MnO3 increases2 times more than that of La0.60Sr0.40MnO3 ( MRP=6.4%, TMR =373 K), and the MR peak is shifted from 373 K to room temperature.     

Magnetic behavior of the nanophase of YbNi<Subscript>2</Subscript> alloys

Variations in magnetic properties of the heavy-fermion YbNi₂ alloy when milled in a high energy ball milling system have been investigated. The ferromagnetic transition (T _C = 10.4 K) in the initial sample almost vanishes after milling, which leads to the appearance of a magnetic transition at T* = 3.2 K in nanocrystallites. Before milling, processes of spin–lattice relaxation of the Orbach–Aminov type with the participation of the first excited Stark sublevel of the Yb³⁺ ion located at 75 K are dominating in the electron spin dynamics in the paramagnetic phase of the alloy. A comparative study of the temperature dependence of the magnetic properties and spectra of electron paramagnetic resonance in poly- and nanocrystalline samples indicates the existence of a magnetic inhomogeneity of the compound arising upon milling.     

Infrared Spectra of La_(0.65)Ba_xMnO_(3-δ) Oxides

l 71liv t[.olk li.us,/illun(}iall) suP)orled b} lhe Trans--Cei1lDrJ Foundalion ()j' lhe Mu(f'tlIioiIal MiIli.vIF1 t)/' China an(l bylhe N'IIit)nal NIlur(Il ScIi.ncc Found'l/it)n '1f Chl)la.1* C()rresponding auth()r E-l11ailf Jthu @ sdu.edu.cn1 IntroductionRecently, colossal magnetoresistance CMRin perovskite manganese oxides La,--,A,MnO,with an Mn3 /Mn4 mixed valence has becomea topic of considerable interest[l--3]. Theseoxides exhibit semiconducting behavior in theparamagnetic …     

La-（Ca-Ba-Sr）-Mn-O锰氧化物高低温输运特性

用固相反应烧结法制备了多晶体材料La2/3Ca1／3MnO3(LCMO)，La2／3(Ca0.5Ba0.5)1/3MnO3(LCBMO)、La2，3Ba1/3MnO3(LBMO)，La2／3(Sr0.5Ba0.5)1/3MnO3(LSBMO)和La2/3Sr1／3MnO3(LSMO)，测量了它们在77K～800K的电阻和磁电阻特性。实验发现，通过一定的工艺技术制备出的CMR材料有强烈的相界效应，在低温下有大的磁电阻，且在Tc附近存在明显的从金属态向半导体态的转变：用自旋极化电子隧道效应和靠近居里点逾渗模型较好地解释了电阻和磁电阻行为：用非绝热小极化子跃迁模型对高温的电阻特性进行拟合处理，得到了激活能；同时发现退火处理对样品的电阻率有重要的影响。     

烧结Sr1-xCaxRuO3系列的结构与磁性

固相反应法制备了Sr1-xCaxRuO3系列,X射线衍射确定样品的相结构为正交畸变钙钛矿结构.随Ca替代量x的增加,晶格常数a基本保持不变,而b和c随之减小,晶格畸变更加明显.物理性质测量系统（PPMS）测量了样品的交流磁化率,零场冷却和加场冷却磁化强度.Curie-Weiss定律确定了样品的顺磁Curie温度Tp.结果表明,随x的增加,Tp减小.当x<0.6时Tp大于零;当x>0.6时Tp小于零.利用交流磁化率随温度变化的关系确定样品的铁磁Curie温度Tc,随x的增加Tc减小.当x=0.8时,Tc降至4K;而当x=1.0时,即使温度降到1.7K,也未出现磁有序.样品磁性随Ca替代量x的变化是其结构变化的直接结果.     

不同晶粒尺寸的(La0.47Gd0.2)Sr0.33MnO3纳米颗粒磁性能

采用非晶态多核配合的方法制备了(La0.47Gd0.2)Sr0.33MnO3纳米颗粒,用XRD、HRTEM和MPMS等手段对纳米颗粒的微观结构和磁性能进行研究。XRD和SAD分析表明,所有的样品都具有单相钙钛矿结构;TEM分析表明, 经过600,800和1000 ℃烧结10 h后的样品颗粒尺寸分别为40~50 nm,90~100 nm和140~150 nm。样品的磁学性能结果表明：(La0.47Gd0.2)Sr0.33MnO3纳米颗粒的居里温度TC (298 K)基本上不随颗粒尺寸的变化而变化,而相对磁制冷能力取决于颗粒尺寸;颗粒尺寸为90~100 nm的(La0.47Gd0.2)Sr0.33MnO3纳米颗粒的相对磁制冷能力最大,可以作为室温下使用的磁制冷工质侯选材料。     

(La0.57Dy0.1)Sr0.33MnO3多晶纳米颗粒的磁热性能

采用非晶态前驱体的方法在800 ℃的低温下制备出(La0.57Dy0.1)Sr0.33MnO3纳米颗粒,用XRD、HRTEM和MPMS等手段对纳米颗粒的微观结构和磁性能进行研究.XRD和ED分析表明,所有的样品都具有单相钙钛矿结构;通过对样品不同温度下等温磁场的测量和计算,发现在居里温度点(358 K) (La0.57Dy0.1)Sr0.33MnO3纳米颗粒的最大磁熵变随着磁场的增加而增加,即使在5 T磁场下也没有达到饱和;居里温度附近纳米颗粒具有较大的磁热效应和较宽的峰值温度范围,这些良好性能可能和纳米颗粒具有大的表面和界面有关.     

Preparation and magnetic properties of nanosized （La0. 47Gd0. 2 ） Sr0. 33 MnO3

1INTRODUCTION Themagneticpropertyandcrystalstructureof perovskite typelanthanummanganeseoxideswere firststudiedbyJonkerandVanSantenin1950[1].Thesematerialswereofconsiderableinterestinthe lastdecadeduetotheircolossalmagnetoresistance(CMR)effect[24].Recentlyaseriesofhole dopedperovskitemanganeseoxideswerereportedtodis playalargemagnetocaloriceffect(MCE)inthevic inityoftheferromagneticCurietemperature(Tc)[516],whichmaybeexploitedtobeappliedin magneticrefrigeratorandheatpumps[17].Idealmag…     

Interesting magnetic properties observed in the 4f ferromagnet NdRu2

We have investigated dc magnetization, magneto-transport and magnetostriction of C15 Laves phase 4f ferromagnetic compound NdRu₂ as a function of temperature and applied magnetic field. We find that the magnetic properties of this compound can not be explained within a simple model based on localized magnetic moment even though Nd based compounds and alloys are usually considered as localized magnetic moment systems. Our experimental results on temperature dependence of magnetization, electrical resistivity and magnetoresistance suggest the existence of spin fluctuations in the paramagnetic state of NdRu₂. This compound shows unusually high and non-linear forced magnetostriction. We conjecture the hybridization of Nd 4f states with valence electrons as one of the possibilities for explaining the experimental results.