Nd:TAG激光器从1.06 μm向1.32 μm的改装

证实了1.32 μm波长上运转的输出功率大于2.0 W的单模稳定连续波Nd:YAG激光器可通过对性能较好的进口激光器进行简单的改装而获得。同时讨论了Nd:YAG激光器在1.32 μm波长上连续波调Q及连续波锁模运转的可能性.     

1.32μm Nd:YAG激光器及其医学应用

研制了医用1．32μmNd：YAG激光器，平均输出功率不低15W，功率不稳度小于±5％，光纤耦合效率达到90％。1．32μm激光被生物组织（水）吸收是1．06μm的10倍，且组织穿透深，具有更好的凝固、止血效果和高的切割效率，热灼伤小。可在神经外科、妇科、皮肤科、肿瘤及内窥镜治疗等领域发挥巨大作用。     

二极管泵浦Nd∶GdVO4 连续波1. 34μm 激光器

报道了二极管泵浦的连续波1. 34μm Nd∶GdVO4 激光器,采用简单、结构紧凑的平-凹腔设计,实现了稳定的连续波1. 34μm 激光输出,在泵浦功率为8W时,获得最大输出功率为2W,光-光转换效率为25 % ,斜效率达28 %。     

1J倍频Nd∶YAG激光器

报道了倍频Nd∶YAG固体激光器的研究结果,激光器系统由一级板条Nd∶YAG激光振荡器、三级板条放大器和KTP倍频晶体等构成,输出倍频激光能量大于1J,脉冲重复频率1Hz,脉冲宽度6ns～9ns,倍频效率约为48%.     

二极管泵浦Nd∶GdVO_4连续波1.34μm激光器

报道了二极管泵浦的连续波1.34μmNd∶GdVO4激光器,采用简单、结构紧凑的平 凹腔设计,实现了稳定的连续波1.34μm激光输出,在泵浦功率为8W时,获得最大输出功率为2W,光 光转换效率为25%,斜效率达28%。     

角抽运Nd∶YAG复合板条1.1μm多波长连续运转激光器

报道了一种适合中小功率输出的全固态激光器的角抽运方法,抽运光从板条激光器中板条晶体的角部入射,可获得较高的抽运效率和较好的抽运均匀性。采用单角抽运方式,进行了角抽运Nd∶YAG复合板条1.1μm多波长连续运转激光器的实验研究。激光腔采用紧凑型平平直腔结构,腔长仅为22 mm。当注入抽运功率为50.3 W时,1.1μm多波长激光连续输出功率最高达10.9 W,光光转换效率为21.7%,斜率效率为22%。当注入抽运功率为48 W时,1.1μm多波长激光连续输出功率短期不稳定性小于0.6%。     

激光二极管端面抽运的多晶Nd：YAG 1．06μm连续激光器

报道了激光二极管端面抽运的多晶Nd：YAG(polycrystalline Nd：YAG ceramic)1．06μm连续激光器的实验研究。在抽运功率为0．3W时，激光达到阈值开始输出；在抽运功率为9W时．输出功率达到2W，激光器光-光转换效率为22．2％。     

多镜腔1.44μm波长Nd∶YAG激光器的实现

为了开发在医学应用领域具有独特优点的1.44μm激光,采用Nd∶YAG激光多镜腔技术,设计出对不同波长镀膜参量不同的腔镜。通过增加腔镜的方法,增大了谐振腔对1.06μm和1.32μm波长的损耗,同时增大了1.44μm波长的增益。解决了两镜腔镀膜难以实现的问题,有效抑制了1.06μm和1.32μm波长的振荡。实现了从4F3/2到4I15/2的跃迁,获得了1.44μm激光输出。理论分析和实验设计表明,多镜腔比两镜腔更容易实现1.44μm波长的激光输出。     

激光二极管抽运Nd∶YAG/Nd∶YVO_4共轴双晶体Cr∶YAG被动调Q激光器

报道了一种由激光二极管抽运的Nd∶YAG/Nd∶YVO4共轴双晶体的Cr∶YAG被动调Q激光器,利用这种方式相比于传统的Nd∶YAG/Cr∶YAG激光器提高了输出激光的偏振比,在非线性频率变换过程中得到了更高的转换效率,当抽运功率为10 W时获得了2.8 W的被动调Q 1064 nm激光输出,偏振比大于80∶1,激光重复频率为15 k Hz,脉冲宽度为7 ns,采用LBO作为非线性频率变换晶体,最终获得了223 m W的355 nm紫外激光输出。     

Nd∶YAG激光器在柴油机喷雾测量中的应用

开发出了一套使用 5 32nmNd∶YAG激光器作为激光源 ,用于柴油喷雾浓度及粒径测量的测试系统 ,具有测量环节少 ,精度高 ,可以测量真实柴油喷雾的特点 ;使用该系统 ,获得了柴油撞壁喷雾的浓度及粒径分布图 ,发现了喷雾内部存在拟序结构     

稳定的高重频Cr4 + ∶Nd3 + ∶YAG自调Q激光器

在平平腔的Cr4 ∶Nd3 ∶YAG激光器中,采用内置f=70mm双凸透镜形成等效腔和用1mm小孔光阑进行横模限制的方法,获得了高重频、高光光转换效率、稳定的激光脉冲序列。在泵浦功率17. 2W时,获得了平均功率4. 7W,其光光转换效率达到了27. 3%。此时的重复频率及其标准方差为42±1kHz,脉宽及其标准方差为9. 57±0. 187ns,示波器采集的光脉冲值幅度及其标准方差为471±36μW。对应的峰值功率和单脉冲能量分别达到了13kW和115μJ。据我们了解,这是迄今为止LD端面泵浦的自调Q激光器获得的重复频率最高且稳定的实验结果。     

LD泵浦的1.34μm Nd∶YVO_4晶体高效率激光器

报道了光纤耦合输出大功率ＬＤ模块泵浦的１．３４μｍＮｄ∶ＹＶＯ４晶体高效率激光器,在泵浦功率为６．６Ｗ时,激光输出达２．２７Ｗ,光光转换效率为３４４％,斜效率达４５％。利用ＫＴＰ晶体进行腔内倍频,得到７０ｍＷ的０．６７μｍ激光输出     

调Q脉冲紫外光Nd∶YAG激光器的研究

研制了一种大能量紫外光脉冲Nd∶YAG激光器。由漫反射聚光腔、VRM非稳腔、电光 调Q输出高光束质量基频激光;采用Ⅱ类KTP晶体倍频与Ⅱ类LBO 晶体混频,获得紫外 355nm激光输出;单脉冲能量达140mJ,光束发散角1. 5mrad, 1064～355nm光- 光转换效率达22. 2% ,重复频率5Hz,脉宽9. 7ns,光束直径6. 5mm。     

大功率1.3 μm二极管泵浦Nd∶YAG激光器研究

通过二极管侧面环形泵浦方式是目前取得大功率、高光束质量的1.3 μm激光的最有效的方法之一。本文采用双泵浦腔串联的对称平平腔结构和优化补偿激光棒热透镜效应的手段,实现了通过注入光功率分摊到两个泵浦腔的方法降低单个激光棒的热效应提高了激光器光束质量,同时又实现了激光功率的提升。实现了平均功率140 W、光束发散角10 mrad、功率不稳定度2 %、重复频率10 kHz、脉冲宽度250 ns的激光输出,为拓展相关领域的应用奠定了基础。     

激光二极管端面抽运的多晶Nd∶YAG1.06 μm连续激光器

报道了激光二极管端面抽运的多晶Nd∶YAG(polycrystallineNd∶YAGceramic) 1 0 6 μm连续激光器的实验研究。在抽运功率为 0 3W时 ,激光达到阈值开始输出 ;在抽运功率为 9W时 ,输出功率达到 2W ,激光器光 光转换效率为 2 2 2 %。     

激光二极管端面泵浦的多晶Nd:YAG 1.32μm连续激光器

本文报道了激光二极管端面泵浦的多晶Nd：YAG(Polycrystalline Nd:YAG ceramic)1．32μm连续激光器的实验研究．在泵浦功率为2．1W时，激光达到阈值开始输出；在泵浦功率为9W时，输出功率达到690mW，斜率效率为11％．据我们所知，这是目前报道的功率最大的多晶Nd：YAGl．32μm连续激光器。     

1318.8nm /1338nm同时振荡双波长Nd∶YAG激光器

通过双波长激光理论计算激光振荡的阈值条件,抑制强线1064nm振荡,成功实现了 1318. 8nm /1338nm Nd∶YAG同时双波长激光准连续输出,当抽运功率为2015W时,双波长激光总平均输出功率为101W,电2光转换效率为5. 01% ,斜率效率为7. 05% ,激光输出功率不稳定度≤ ±5%。双波长激光中心波长分别在1318. 8nm、1338. 2nm处,谱线宽度( FWHM)分别为0. 407nm、0. 376nm。     

产生太赫兹辐射源的Nd∶YAG双波长准连续激光器

产生太赫兹波辐射的方法可分为电子学和光子学两大类。在光子学领域,非线性光学差频方法是获取高功率、低成本、便携式、室温运转太赫兹波的主要方法之一。实验研究了激光二极管(LD)端面抽运Nd∶YAG1319nm/1338nm双波长准连续线偏振运转激光器,理论计算了输出双波长在非线性晶体DAST(4-N,N-di methylamino-4′-N′-methyl-stilbazolium tosylate)中差频产生太赫兹辐射的平均功率。在重复频率50kHz时,双波长激光平均输出功率达到2.22W,斜率效率12.72%,线偏振度0.983,脉冲宽度71.91ns。M2因子仅为1.165,不稳定性小于0.487%。根据非线性差频理论,计算出可在1mm厚DAST晶体中获得4.71mW的3.23THz高相干性太赫兹波辐射。这两条非常接近的谱线为进一步通过非线性光学差频方法获得高相干性太赫兹波提供了理论基础。     

LD泵浦Nd∶YAG946nmCW激光器研究

文章简述了 Nd∶ YAG 946nm激光器特别是 LD泵浦的 Nd∶ YAG 946nm激光器的发展 ,在国内首次实现了 LD泵浦 Nd∶YAG946nm激光器的连续运转 ,报道了初步的实验结果并对此进行了详细的分析 ,提出了改进方案     

连续Nd∶YAG激光器输出功率曲线双峰结构的消除

运用激光谐振腔理论详细分析了不同腔参数下激光腔的稳定特性,进而分析了激光器的输出功率曲线,结果表明在三种特殊腔参数下,激光器的输出功率曲线不产生双峰结构,且其中的两种具有较大的动态运行稳定范围;在理论分析的基础上,我们设计了腔参数,并进行了实验,且实验结果与理论分析相一致。