~(176)Hf(n,2n)~(175)Hf反应截面测量

采用相对测量技术,以活化法对13.4～14.8MeV范围内的176Hf(n,2n)175Hf反应截面进行了测量。样品固定在距离D-T中子源20cm处的圆环的不同位置上进行中子辐照,采用93Nb(n,2n)92Nbm作为监测反应,活化产物采用高纯锗探测器进行了测量,所得14MeV附近的176Hf(n,2n)175Hf反应截面实验值为(2100±85)mb,对实验结果与公开文献值和ENDF/B6.8评价库数据进行了比对。     

~(181)Ta中子俘获截面测量

用“瞬发γ射线法”,测量了10—100 keV能区~(181)Ta的中子俘获截面。选择~(197)Au的俘获截面作为标准。用~7Li(p,n)~7Be反应产生中子。俘获γ事件用二个Moxon-Rae探测器探测。测量结果与近期其他作者的数据作了比较。     

0．5～3．0MeV^71Ga和^180Hf相对^197Au的中子俘获截面比值的测量

在5SDH-2串列加速器和600 kV高压倍加器上完成了71Ga和180Hf相对197Au的中子俘获截面比值的测量。0.5～2.0 MeV中子在5SDH-2串列加速器上用T(p,n)反应产生,3.0 MeV中子在600 kV高压倍加器上用D(d,n)反应产生。本工作采用活化技术。 样品为金属圆片或将压实粉末放在薄壁的塑料盒     

Activation Cross Section Measurment for te ~(180)Hf(n,γ)~(181)Hf Reaction

Introduction D. L. Smith and E. T. Cheng have reviewed the contemporary nuclear data needs and status for fusion-reactor technology. Activation cross sections were found to be unsatisfactory in 83 of 153 reaction reviewed. ~(180)Hf(n,γ)~(181)Hf cross sections are also desired for the fusion-reactor technology. Some experimental data for this reaction from 3 kev to 4 MeV are reported in the literatures. This reaction is considered as inadequate for the present in this review. To evaluate these experimental data, it is necessary to re-measure the cross sections for this reaction.     

~(89)Y(n,2n)~(88)Y反应截面测量

利用活化法的基本原理和相对测量方法,测量得到13.5～14.8MeV的D-T中子作用下的89Y(n,2n)88Y反应截面。89Y(n,2n)88Y反应截面为629～1053mb,相对不确定度为1.7%。并与采用大液闪测量的实验结果和ENDF/B-6库的截面数据进行了比较,当中子能量为14.1MeV处ENDF/B-6数据与实验值的比值为0.99。     

~(154)Sm(n,2n)~(153)Sm和~(148)Sm(n,p)~(148)Pm反应截面的测量

报道了在Ｅｎ＝１４．５－１４．９ＭｅＶ中子能区用活化法以２７Ａｌ（ｎ，α）１４Ｎａ的反应截面为中子注量标准测得的１５４Ｓｍ（ｎ，２ｎ）１５３Ｓｍ和１４８Ｓｍ（ｎ，ｐ）１４８ｇＰｍ反应截面，并将其与已有的数据进行了比较。中子能量用铌锆截面比法测定。     

~(141)Pr(n,γ)~(142)Pr反应截面的测量

用活化法测量了中子能量在 0.539 MeV,1.090 MeV 和 1.587MeV 的 Pr(n, γ)142Pr 核反应截面值,γ 放射性活度用高纯锗探测 141器测量,实验的测量误差在±(6～7)%范围内。实验结果与其它各家的实验值进行了比较和分析,给出了推荐的激发曲线。     

利用加速器质谱法测量~(128)I(n,γ)反应截面的方法研究

正~(128)I(n,γ)~(129)I热中子截面是核物理等学科研究中的重要参数,对于国防核数据、恒星演化模型、反应堆设计、废物处置等研究有重要应用意义。目前,此截面在国内外还没有实验数据,因为~(128)I是短寿命核素,很难对其(n,γ)热中子截面准确定量。本研究运用加速器质谱法,利用其高测量灵敏度和能有效排除分子本底与同量异位素本底的优势,避免了对~(128)I的直接测量,而是对~(129)I的测量间接获得截面信息。为得到~(129)I,先制定样     

基于加速器~7Li(p,n)反应的硼中子俘获治疗中子源的优化设计

7Li(p,n)反应以中子产额大、反应阈能低等优点成为硼中子俘获治疗加速器驱动中子源所用中子反应的候选类型之一。本文重点研究了该中子产生反应作为加速器驱动中子源的中子产额及其能谱特性,并对产生的高能中子束流进行慢化,使其满足BNCT治疗要求。首先采用蒙特卡罗程序MCNPX2.5.0模拟加速器7Li(p,n)反应过程,得到1.9 3.0 MeV能量入射质子的中子产额及其能谱,并详细研究了质子入射能量为2.5 MeV的最佳条件下产生的中子束流特性;进而提出中子束流的慢化设计方案,并对慢化所得超热中子束品质进行分析研究。模拟计算结果表明,10 mA流量的2.5 MeV能量入射质子所产生的中子束经过慢化处理后,可以很好地满足硼中子俘获治疗的中子束流要求。     

一种测定裂变谱中子引起的~(241)Am(n,γ)~(242)Am~(g,m)反应截面的新方法

针对不同评价数据给出的裂变谱中子引起的241Am(n,γ)242Amg,m反应截面存在很大差异的状况,本文提出了一种利用钚材料实验的有关数据推算241Am(n,γ)242Amg,m反应截面的方法,两次实验得到的结果分别为0.506×10-24cm2(4.1%)和0.505×10-24cm2(4.1%)。     

载钆液闪的(n,γ)分辨性能及中子俘获时间分布

本文进行了多种配比和成分载Gd量为0.5%的载钆液闪溶液研制和载钆液闪探测器制作,并进行了中子与伽玛分辨性能测试,通过实验得到在萘质量含量为7.5%时,可得到较好的中子与伽玛的分辨性能,优化了载钆液闪成分;利用252Cf裂变电离室的裂变碎片信号作为开门信号,以载钆液闪探测器的阳极信号作为关门信号,通过符合测量的方法得到了252Cf裂变中子在载Gd量为0.5%的φ13 cm×30 cm载钆液闪探测器中的中子俘获时间分布。结果表明,中子俘获时间主要集中在约30us以内,中子俘获平均时间为11us。     

用于(n,γ)辐射俘获研究的大液体闪烁计数器的γ射线探测效率计算

本文叙述了用蒙特卡罗(Monte Carlo)方法计算大液体闪烁计数器探测γ射线的效率和中子在样品中的多次散射修正项的计算步骤,最后给出一些计算结果和讨论。     

100eV以下~(169)Tm中子共振参数的测量与分析

本文介绍了在韩国浦项中子源上应用中子飞行时间方法进行的169 Tm的全截面穿透测量,发布了1组新的169 Tm透射率和全截面数据,并在此基础上介绍了应用SAMMY程序结合实际实验环境,对169 Tm在100eV以下能区的中子共振参数进行的分析和计算。结合此次计算结果及前人的169 Tm共振能区实验数据和评价结果,对169 Tm的100eV以下能区中子共振参数进行了评价和推荐,探索并总结了中子共振参数评价的基本方法和流程。     

金属正电子核素~(64)Cu,~(68)Ga,~(86)Y和~(89)Zr的PET标记药物研究进展

~(64)Cu,~(68)Ga,~(86)Y和~(89)Zr具备不同的半衰期和特殊生物体内性质,丰富了PET药物的多样性,为疾病的诊断和治疗提供了新的契机。近年来,金属正电子核素~(64)Cu,~(68)Ga,~(86)Y和~(89)Zr标记的药物在正电子发射计算机断层显像(PET)诊断中的应用越来越多,~(64)Cu在乏氧显像中发挥重要作用,~(68)Ga在靶向神经内分泌(NET)类肿瘤的诊断药物领域发展迅速,~(86)Y,~(89)Zr有望在免疫PET和放射免疫治疗领域发挥作用。本文主要综述金属正电子核素~(64)Cu,~(68)Ga,~(86)Y,~(89)Zr的生产与纯化,溶液配位化学以及应用方面的研究进展。     

α能谱法测定241Am(n,γ)242Amg,m的反应分支比

研究建立了1种利用α能谱测定²⁴¹Am(n,γ)²⁴²Am^g,m的反应分支比K₁和K₂的方法。利用²⁴²Am^m与²⁴²Am^g半衰期差别很大的特点，分两次测量²⁴¹Am辐照样品中的²⁴²Cm含量，分别推算²⁴²Am^g与²⁴²Am^m的生成量，从而得到K₁和K₂。实际分析了某反应堆辐照的样品，测得了该反应堆中子能谱对应的K₁和K₂值。     

~(107)Ag(d,2n)~(107)Cd和~(109)Ag(d,2n)~(109)Cd反应的激发函数

用13.4MeV的氘束轰击天然银迭靶,银箔前后用铝箔作捕集减能膜。实验确定了~(107)Ag(d,2n)~(107)Cd和~(109)Ag(d,2n)~(109)Cd反应的激发函数,同时作了理论计算。由结果可见,实验值与理论值吻合得很好。     

基于实验与模拟相结合的气体样品(n,α)反应截面测量方法研究

建立了一套利用屏栅电离室测量快中子诱发气体样品(n,α)反应截面的方法。针对气体样品测量中存在的样品核数确定、中子注量测量、待测事件挑选等问题,本方法首先利用模拟计算结果选择合适的气体样品有效区域,使得事件区尽量无本底覆盖且易于统计;再利用中子准直器和阴极、阳极信号时间信息,分离并统计样品有效区域产生的事件数;最后利用实验测量的238U(n,f)裂变计数和SuperMC模拟结果,得到有效区域内的中子注量。利用该方法在中子能量为471、487、500、512、529和545 MeV的能点系统地测量了14N(n,α0)反应的相对截面,结果与ENDF/B Ⅷ0符合良好。     

1―2MeV能区~6Li(n,t)~4He反应微分截面与截面的实验测量

利用屏栅电离室对1.05、1.54及2.25MeV中子6Li(n,t)4He反应的微分截面与截面进行了实验测量。采用氚固体靶的T(p,n)3He反应产生准单能中子,用相对效率已知的BF3长中子管和238U裂变片相结合来测定绝对中子通量。将测量结果与已有数据进行了比较,1―2MeV能区6Li(n,t)4He反应截面的分歧在一定程度上得到了澄清。     

(n,γ)混合场中吸收剂量测量的进展—中子不灵敏剂量计的相对中子灵敏度k_U

本文对用双探测器法测定(n,γ)混合场吸收剂量中有关中子不灵敏剂量计的相对中子灵敏度k_U,从计算和测量两个方面,就 ICRU26号报告发表后近十年的研究工作进展做了简短评述。