库仑场对量子点中极化子性质的影响

采用基于逐次正则变换的变分方法,利用单模压缩态变换处理包含声子产生湮灭算符的双线性项,研究了抛物量子点中束缚极化子的性质. 得到了在电子-体纵光学声子强﹑弱耦合极限下抛物量子点束缚极化子的基态能量及电子周围平均声子数. 讨论了受限长度,电子-体纵光学声子耦合常数,库仑结合参数与基态能量和平均声子数之间的依赖关系.     

库仑场对量子点中极化子性质的影响

采用基于逐次正则变换的变分方法,利用单模压缩态变换处理包含声子产生湮灭算符的双线性项,研究了抛物量子点中束缚极化子的性质. 得到了在电子-体纵光学声子强﹑弱耦合极限下抛物量子点束缚极化子的基态能量及电子周围平均声子数. 讨论了受限长度,电子-体纵光学声子耦合常数,库仑结合参数与基态能量和平均声子数之间的依赖关系.     

压缩态变分法研究抛物量子点中强耦合极化子的性质

研究了抛物量子点中强耦合极化子的性质。采用基于逐次正则变换的变分方法,利用单模压缩态变换处理包含声子产生湮灭算符的双线性项,得到了仅在考虑电子与体纵光学声子相互作用情况下,在电子-声子强耦合极限下抛物量子点中极化子的基态能量及电子周围光学声子平均数的数学表达式,并分别讨论了有效受限长度、电子-体纵光学声子耦合常数与基态能量和声子平均数之间的变化关系。     

抛物量子阱中强耦合极化子的基态能量计算

采用线性组合算符和幺正变换相结合的变分方法,研究了电子与体纵光学声子强耦合情况下抛物量子阱中极化子的基态能量。给出了抛物量子阱中强耦合极化子的基态能量与量子阱受限强度和电子-体纵光学声子耦合强度的关系。通过数值计算,结果表明:强耦合极化子的基态能量随量子阱受限强度的增大而增大,随电子-体纵光学声子耦合强度的增大而减小。随量子阱受限强度的减小,基态能量趋于晶体材料的结果。抛物量子阱增强了极化子的基态能量。     

抛物量子点中弱耦合极化子声子色散效应

利用线性组合算符和幺正变换相结合的方法,研究了声子色散对抛物量子点中弱耦合极化子性质的影响．计及体纵光学（LO）声子抛物色散,导出了量子点中极化子的基态能量和自陷能随量子点有效受限长度、电子-纵光学声子耦合常数和声子色散系数的变化关系．数值计算结果表明基态能量随声子色散系数的增大而减小,而自陷能随声子色散系数的增大而增大．     

抛物量子点中的二能级体系

采用Pekar类型的变分方法,在抛物量子点中电子与体纵光学声子（LO）强耦合的条件下,得出了电子的基态,第一激发态的能量及相应的波函数。讨论了电子-声子耦合强度,量子点受限长度对电子在基态∣0〉, 激发态∣1〉,叠加态时的概率密度分布的影响。结果显示叠加态时的概率密度随着电子-声子耦合强度的增加而增大,随着量子点受限长度的减小而增大。该结果对以量子点制备量子比特有重要的指导意义。     

抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数

采用线性组合算符和幺正变换相结合的变分方法,研究电子与体纵光学声子强耦合情况下抛物量子阱中极化子的声子平均数。给出了抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数与量子阱受限强度和电子-体纵光学声子耦合强度的关系。结果表明：强耦合极化子的声子平均数随量子阱受限强度的增大而增大,随电子-体纵光学声子耦合强度的增大而增大。随着量子阱受限强度的减小,声子平均数趋于晶体材料的值。抛物量子阱受限强度和耦合强度的增大加强电声子之间的相互作用。     

二维和三维量子点量子比特的性质

在电子-体纵光学声子强耦合情况下, 我们采用Pekar类型的变分方法获得了二维和三维抛物势限制的量子点中的电子的基态和第一激发态的本征能量和本征波函数. 在量子点中这样的二能级体系可以作为一个量子比特. 当电子处于基态和第一激发态的叠加态时, 计算了电子态密度的时间演化。得出了电子的几率密度和振荡周期与电子-体纵光学声子耦合强度,量子点的限制长度的关系.     

声子色散对量子点中弱耦合极化子光学声子平均数的影响

采用幺正变换和线性组合算符相结合的方法,研究声子色散对抛物量子点中弱耦合极化子电子周围光学声子平均数的影响.计及纵光学(LO)声子抛物色散,导出了量子点中极化子的基态能量和电子周围光学声子平均数随声子色散系数的变化关系.数值计算结果表明基态能量随声子色散系数的增大而减小,电子周围光学声子平均数随声子色散系数的增大而增大.     

盘型量子点中极化子的温度效应

在考虑电子与体纵光学声子强耦合的条件下,通过求解能量本征方程,得出了盘型量子点中电子的基态能量、第一激发态能量及其相应的本征波函数;采用幺正变换和元激发理论方法研究了圆盘型量子点的声子效应,并讨论了温度对量子盘中极化子性质的影响。数值计算表明：在温度较低时,声子不能被激发,温度对能量无影响,当温度较高时,声子能够被激发,且温度愈高,被激发的声子数愈多,极化子能量愈大;结果还表明基态能量随着电子-声子耦合强度的增大而减小,随量子盘半径的增大而减小. 说明量子盘具有明显的量子尺寸效应。     

非对称抛物限制势量子点中强耦合束缚磁极化子的性质

采用Pekar类型的变分方法研究了非对称抛物限制势作用下的量子点中强耦合束缚磁极化子的性质.导出了束缚磁极化子的基态束缚能、光学声子平均数.通过数值计算表明,量子点中强耦合束缚磁极化子的基态束缚能和光学声子平均数均随量子点的横向受限强度、纵向受限强度的增加而增大,随回旋频率的增加而增大.基态束缚能随库仑束缚势的增加而增大.     

电场对抛物量子点中电子基态跃迁速率的影响

在外电场的作用下,同时抛物量子点中电子-声子强耦合的条件下,由于电子-声子的相互作用和外界温度的影响,使电子在基态吸收一个声子的能量跃迁到激发态。采用Pekar变分方法,讨论电子的基态能量、外电场、量子点的受限长度、电子-声子耦合强度和外界温度对电子跃迁速率的影响。结果表明,外界温度对电子跃迁速率的影响起主导作用,在确定的温度下,电子的基态能量越大跃迁速率越小。同时,电子跃迁速率随着电子-声子耦合强度的增加而变大,随着外电场、量子点的受限长度的增大,电子跃迁速率先减小后变大。     

声子之间相互作用和库仑势对量子点中束缚极化子性质的影响

研究了库仑场中抛物量子点中束缚极化子的性质.采用线性组合算符和微扰法,导出了量子点中束缚极化子的基态能量.在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间的相互作用下,研究了其对量子点中束缚极化子的基态能量的影响.数值计算表明:当考虑声子之间的相互作用时,量子点中束缚极化子的基态能量随量子点的有效受限长度的减小而迅速增大.当l0＞1.0时,必须考虑声子之间的相互作用对基态能量的影响.     

声子之间相互作用和库仑势对量子点中束缚极化子性质的影响

研究了库仑场中抛物量子点中束缚极化子的性质，采用线性组合算符和微扰法,导出了量子点中束缚极化子的基态能量，在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间的相互作用下,研究了其对量子点中束缚极化子的基态能量的影响。数值计算表明：当考虑声子之间的相互作用时,量子点中束缚极化子的基态能量随量子点的有效受限长度的减小而迅速增大，当l0〉1.0时,必须考虑声子之间的相互作用对基态能量的影响。     

库仑场对抛物线性限制势二能级系统量子点量子比特概率密度的影响

在抛物量子点中电子与体纵光学声子强耦合且在库仑场束缚条件下, 应用Pekar变分方法, 得出了电子的基态和第一激发态的本征能量及基态和第一激发态的本征波函数。 以量子点中这样的二能级体系作为一个量子比特。当电子处于基态和第一激发态的叠加态时, 计算出电子在时空中作周期性振荡的概率分布。并且得出了概率分布与库仑场、耦合强度、受限强度的变化关系。     

极性晶体中磁极化子声子色散效应

利用线性组合算符和幺正变换相结合的方法,研究了声子色散对极性晶体中磁极化子性质的影响．计及纵光学（LO）声子色散,在抛物近似下导出了极性晶体中磁极化子基态能量、自陷能和基态Landau能随声子色散系数、回旋共振频率和电子-纵光学声子耦合强度的变化关系．数值计算结果表明基态能量随声子色散系数、电子-纵光学声子耦合强度的增大而减小．自陷能随声子色散系数和电子-纵光学声子耦合强度的增大而增大．基态Landau能随电子-纵光学声子耦合强度的增大先增大到最大值后又减小,随声子色散系数的增大而增大．