纵向和横向高斯型束团发射度增长的比率关系(英文)

采用直线加速器中的有限圆柱空间电荷模型,并假设该有限圆柱体电荷密度分布在纵向z和横向r都满足高斯分布,推导得到了该电荷束团的自场能与发射度增长公式;通过数值模拟计算,给出了束流发射度增长随束团参数和加速器系统参数变化的图表曲线,讨论了该纵向和横向高斯型密度分布电荷束团发射度增长的比率关系。     

纵向高斯型密度分布下电荷束团的自场能与发射度增长

在直线加速器中纵向高斯型密度分布的假定下，推得了纵向高斯型密度分布与横向密度分布分别为均匀型（Ｋ－Ｖ）、水袋型（ＷＢ）、抛物线型（ＰＡ）和高斯型（ＧＡ）相组合情况下的非均匀密度分布的自场能公式及相应的束流发射度增长；并且通过数值计算，给出了束团自场能及发射度随加速器和束团参数变化的图表。     

横向和纵向耦合束流系统束流发射度增长分析

分析了初始无关联无耦合的束流通过存在横向和纵向耦合的束流系统后发射度的增长。结果表明，束流的有效发射度随着束流初始条件的变化明显地增长。给出了束流有效发射度的增长关系和边界方程式。     

高斯型纵向密度分布束团的非线性空间电荷效应

文章叙述了采用直线加速器中的有限圆柱空间电荷模型，推导得到了束团中的纵向电荷密度分布为高斯型，而横向电荷密度分布为Ｋ－Ｖ型、水袋型、抛物线型以及高斯型等各种组合的非均匀分布束团的空间电荷场公式。藉以考察高斯型纵向密度分布束团的非线性空间电荷效应。     

非均匀填充束团纵向不稳定性的模拟计算

为精确计算储存环中高频腔等高Q值元件引起的耦合束不稳定的增长率，我们通过分析束团和高频腔高次模的相互作用，编制了能计算非均匀填充束团纵向不稳定性增长率的程序－SLIAB程序，在束团均匀分布这种特例情况下，该程序与常用的ZAP程序计算得到的结果基本一致，作为一个应用实例，本文给出了高能物理研究所BEPC改进方案BEPC－Ⅱ上束腔耦合不稳定性的增长率的计算结果。     

合肥光源单束团纵向分布的测量研究

在合肥光源单束团运行模式下使用条纹相机测量其纵向分布,研究和验证引起束团纵向分布产生变化的影响因素。对势阱效应引起束团纵向分布的影响进行了理论分析,给出了电感性阻抗和电阻性阻抗对束团分布影响的模拟计算结果。进行了束团长度拉伸效应、束团势阱扭曲现象等测量研究,并讨论了条纹相机观测束团势阱扭曲现象的测量模式。根据束团长度拉伸效应和势阱扭曲与模拟计算结果对比,得出合肥光源储存环的低频纵向宽带耦合阻抗约为4.4 Ω。     

盘荷波导内相对论束团的纵向尾位

一、基本关系式盘荷波导是电子直线加速器的加速段。若波导内有电流,其电荷密度和电流密度分别为ρ(M,t)和j(M,t),M和t分别表示空间和时间坐标,则波导内矢势和标势满足下列方程:     

储存环中快速束团横向尺寸检测器的设计

一种利用可见光的快速束团横向尺寸检测器(Fast Beam Transverse Profile Monitor,FBPM)正在研制过程中,并用于测量快速束流位置和尺寸,该装置将应用到升级改造完成后的合肥光源。FBPM基于日本滨松公司生产的多阳极光电倍增管(Multi-Anode Photo-Multiplier Tube,MAPMT)R5900U-00-L16,它每个通道拥有的有效感光区域为0.8 mm?16 mm,典型上升时间为0.6 ns,因此拥有足够的空间分辨率和时间分辨率。本文介绍了同步光成像系统,设计了低噪声宽带前置放大器,基于光电倍增管4个相邻通道设计了对数处理算法。离线测试结果表明,透镜焦距的测量误差小于?1 mm,放大器带宽达到420 MHz,4个通道相对参考通道2的增益偏差小于0.2 d B,4通道峰值信号偏差不超过2%。     

纵向非均匀密度分布束团的空间电荷效应

采用直线加速器中的有限圆柱空间电荷模型，推导得出了电荷束团的纵向密度分布为水袋型和抛物线型与横向密度分布为均匀（Ｋ－Ｖ）型，水袋型、抛物线型及高斯型等各种组合非均匀密度分布的空间电荷场分布，藉以考察束团的非线性空间电荷效应。     

强流束空间电荷力导致的发射度增长

强流束的空间电荷效应是决定加速器束流动力学的基本因素之一，低能强流束中发射度增长的１个主要原因是束流自身的空间电荷力。文章综合介绍了国内外有关空间电荷力导致强流束中发射度增长４种机制的研究成果。     

逐束团位置对束流横向反馈的影响分析

为了提升上海光源储存环横向反馈系统的性能,进一步优化抑制束团串内部横向耦合不稳定性,需要更深入了解现有束流反馈系统模式下的工作状态。用逐束团位置在线采集的方法,在束流诊断实验中获取横向反馈系统不同反馈作用力条件下的逐束团位置信息。通过离线频谱分析,得到束团串横向不稳定振荡振幅随反馈作用力及束团分布的变化规律,表明了横向反馈作用力对束流的整体作用具有正相关性,但对不同束团及束团串的作用效果具有较大差异。为更深入的研究束流不稳定性及束流优化提供了数据支持。     

束流发射度和亮度与束流密度分布的关系

束流发射率和束流亮度是表征加速器束流品质的主要指标。理论和实验研究都已发现,它们与束流空间电荷的非均匀分布有密切关系。     

电荷束团非均匀密度分布引起的发射度增长

直线加速器中电荷束团的非线性效应是导致束流发射度增长的一个重要原因。文中给出了直线加速器中几种常见的非均匀密度分布的有限长空间电荷束团所具有的非线性自场能，即纵向非均匀电荷密度分布分别为水袋型，抛物线型，而横向密度分布为均匀型，水袋型，抛物线型及高期型等各种组合非均匀密度分布的自场能公式，并得到了由束团非线性的均匀电荷密度分布引起的束流发射度增长。     

螺线管透镜像差导致的束流发射度增长研究

螺线管透镜常作为低能束流的聚焦元件,不可避免地具有像差,导致束流发射度增长,降低束流传输效率。本文通过理论推导和计算机模拟,给出了不同束流包络、不同磁感应强度和不同磁场形状的情况下束流经过实际透镜后的发射度增长。结果表明,发射度增长主要与束流包络和磁感应强度有关。但在一定范围内,优化磁场形状也能起到控制发射度增长的作用。     

谐振腔纵向及横向电场的测量

文章介绍了适用于加速腔高次模式电场分布的测量技术。研制了适用于Ｓ波段的高灵敏高方向性的笼子式微扰体，可在其它场分量较强的背景下检测较弱的电场分量。为了避免高方向性微扰体的定位误差，采用了“双线法”支撑微扰体。建立了专用的机械装置可方便地使微扰体在待测区域三维空间中移动，进行纵向或横向电场的测量。     

束流发射度的测量

在束流输运系统中,快速而精确地测定束流的发射度,对于提高束流传输效率、调节并保证束流达到预期的场所,是十分重要的。通常在测定束流发射度时采用移动缝隙法或电磁偏转方法。这些方法不仅需要附加一些较复杂的装置,而且测量时费时费力。特别是这些方法都必须采用缝隙装置,在测量时截留了大部分束流流强,因而必须强迫冷却,而在测量后,这些缝隙装置又带有很强的放射性。除了以上这些问题以外,由于束流在缝隙上的散射,又使测量结果的误差增大。Fermi实验室的E.R.Gray、CERN的G.Baribaud和C.Metzger曾用测量束流剖面的方法来测定束流的发射度。他们测量一段漂移空间内三点的     

1960年以来法国的核发电增长比率

【法国《核电》1979年11月23日报道】法国工业部长安德烈·吉罗在11月21日的部长会议上作了一个报告,报告中谈到了法国核电计划的一些确切数字。电力生产的发展情况电力生产可分成三个主要阶段进行分析:1)从第二次世界大战末到六十年代中期,水力和火力发电保证全部电力生产的增     

紧凑发射度仪的研制

中国原子能科学研究院的串列加速器升级工程将利用新建的1台100MeV回旋加速器作为驱动加速器，通过新建的在线同位素分离器，在线产生所要求的放射性核束，将其注入HI-13串列加速器中加速后开展各种物理实验研究。其中，在线同位素分离器所产生的放射性核束的强度非常低，     

考虑纵向与横向耦合效应的束流传输

束流的纵向压缩,也即聚束,是强流加速器所必需的。但是,有关聚束过程的物理机制,目前尚未十分清楚。作者推导得出了计入聚束过程中束流强度变化的纵向与横向耦合的包络线方程,为研究考虑聚束效应的束流传输提供了工具,并实际应用于马里兰大学的电子束脉冲压缩实验的物理设计中。