中子能量在0.04—100电子伏范围內U~(235)裂变截面的相对測量

利用建立在反应堆水平孔道旁的机械选择器中子譜仪,测量了中子能量在0.04—100电子伏范围的U~(235)裂变截面随能量的变化。譜仪在不同能区的分辨率分別为0.8,1.4和2.7微秒/米。本文介紹了测量原理、探测器和实驗安排等。得到了U~(235)裂变截面随能量变化的曲线。并且对能量在1.5电子伏以下的实驗数据进行了分析,估計在E_0≈-1.38电子伏附近可能存在負能級,并得到前两个能级的共振参数为E_0=0.299±0.014电子伏,σ_(f_0)=12.5±2.8靶·电子伏和E_0=1.09±0.05电子伏,σ_(f_0)=13.3±3.3靶·电子伏。这些結果与国外文献比較,在实驗誤差范围內相符合。     

用活化法比較Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜

本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。     

γ闪烁谱仪测定~(235)U含量

一、引言用γ闪烁谱仪测定经过浓集或贫化的天然铀中的~(235)U含量,虽然准确度不如质谱方法,但有其长处,如仪器简单,实验方法容易掌握等。随着半导体探测器的发展,还可以进一步提高准确度。可以选择~(235)U的184千电子伏γ射线来比较浓集(或贫化)铀样品与天然铀样品(当作参比样品)的γ射线强度,将其比值(我们称丰度比)乘以天然铀(或已知含量的参比     

伽玛能谱法测定放射性平衡破坏的岩石中的铀

含铀岩石γ能谱的大多数强光电峰,属于~(222)Rn的子代衰变产物。为了测定铀含量,通常要测量与铀处放射性平衡的核素的弱光电峰(~(234)Th的63千电子伏或~(234)Pa的1001千电子伏)。根据1001千电子伏光电峰测定铀的灵敏度不高,因为该能量γ量子的产额较低(8×10~(-3)γ量子/衰变~(238)U)。要记录63千电子伏的低能γ量子,最好使用小体积半导体探测器,但由于γ辐射在样品内的强烈自吸收,分析灵敏度仍然不够。     

用于超铀元素测定的高分辨率α-γ符合谱仪的研制

本文描述了高分辨率α-γ符合谱仪的结构、性能指标及其在重元素核素的相对和绝对含量测定中的应用。目前该谱仪的符合α能谱的能量分辨率为0.25％(对5.486兆电子伏,FWHM=13.8千电子伏);稳定性在八小时内能峰漂移为±0.05％;4—8兆电子伏区间能量非线性<0.2％。文中还简略地叙述了一些实际应用的测量原理及其方法。     

同轴锗(锂)γ射线探测器

本文主要介绍用锂漂移方法制备单开端同轴锗(锂)[Ge(Li)]探测器的工艺及其主要性能的测试结果。试制成的探测器的灵敏体积为26—43厘米~3,封装在真空度为3×10~(-6)毫米汞柱的低温装置中,在液氮温度(77°K)下使用。典型样品乙-4-5-1的灵敏体积为26厘米~3,其工作偏压为1千伏,对~(137)Cs662千电子伏γ射线能量分辨率为2.8千电子伏,峰康比为14,对~(60)Co1.33兆电子伏γ射线能量分辨率为5.1千电子伏,峰康比为7.7。在25厘米处测得相对于3×3时NaI(Tl)的效率分别为4.2%和3.4%,绝对效率分别为0.47×10~(-4)和0.2×10~(-4)。     

中子能量在0.02—0.5电子伏范围內U~(235)裂变次級有效中子数平均值随入射中子能量的相对变化

利用慢中子机械选择器中子譜仪于入射中子能量在0.02—0.5电子伏区域內,采用直接測量方法测量了U~(235)的η(E)相对值。在測量誤差范围內,中子能量在0.02—0.08电子伏区域η值为一常数,此后随中子能量增高而下降,至接近0.3电子伏时η值約下降了13%。     

14兆电子伏中子活化分析测定钢中的硅

利用14兆电子伏中子照射硅样品,产生~(23)Si(n,p)~(28)Al反应,通过测量~(28)Al的1.78兆电子伏γ射线,测定钢中的硅。由于基体铁的~(56)Fe(n,p)~(56)Mn干扰反应产生1.81兆电子伏γ射线与~(28)Al的γ射线重叠在一起。必须对结果加以修正。本文介绍了两种修正方法。在中子通量为3×10~7中子/厘米~2·秒的条件下,硅含量为0.4—0.09%时,分析精密度为±5—±9%,极限灵敏度为0.2—0.7毫克。活化分析的结果与化学分析的值符合得很好。     

快中子能区~(233)U裂变截面的测量

利用背靠背裂变电离室在30千电子伏到5.6兆电子伏及14—18兆电子伏中子能区测量了~(233)U及~(235)U裂变截面的比值。并在500千电子伏及1兆电子伏两点定出了中子通量绝对值,从而给出了~(233)U与~(235)U裂变截面的绝对值。对测量结果进行了简短的讨论。     

铀-235浓缩度的在线监测器

【美国《核工艺学》1982年11月第355页报道】美国气体扩散工厂已研制出一种碘化钠(铊)晶体监测器,用以测量铀浓缩工厂六氟化铀气流中的铀-235浓缩度。其基本原理是同时测量铀-235的含量和铀的总含量,以确定铀-235的浓缩度。铀-235的含量是通过测量铀-235→钍-231的α衰变所放射出的185.7千电子伏的γ射线的计数算出的,     

光电倍增管的脉冲工作调制

我们在用脉冲调制~3T(d,n)~4He的14兆电子伏中子源进行缓发中子测铀井的室内模拟试验中,采用塑料闪烁体记录~(16)O(n,p)~(16)N(T~1/2=7.13秒)β-~(16)O·γO~(16)反应产生的γ射线(Eγ约7.12和6.13兆电子伏)来监视中子源产额。塑料闪烁体因受到14兆电子伏中子的(n,Xγ)反应产生的强瞬发γ射线的照射,光电倍增管的输出电流波动很大,影响对~(16)O衰变的γ射线的测量。为减小管子输出电流的波动,采用     

可燃废物中铀含量无损测定研究

介绍了应用γ扫描装置对可燃废物中的铀含量无损测定的研究成果。通过对仪器的刻度、本底实验、γ点源实验、加入标准样品实验等,确定了该方法的探测下限为每包废物中~(235)U含量0.053g。当每包废物中~(235)U的含量达到1g时,方法误差为±36％(2σ);当每包废物中~(235)U的含量达到5g时,方法误差为±20％(2σ);经过三个月的考验,方法的长期稳定性良好,最大相对误差为4.9％。利用该法对生产秦山、大亚湾核电站燃料组件,所产生的各种~(235)U富集度的可燃含铀废物进行了测量。     

可燃废物中铀含量无损测定研究

介绍了应用γ扫描装置对可燃废物中的铀含量无损测定的研究成果。通过对仪器的刻度、本底实验、γ点源实验、加入标准样品实验等,确定了该方法的探测下限为每包废物中~(235)U含量0.053g。当每包废物中~(235)U的含量达到1g时,方法误差为±36％(2σ);当每包废物中~(235)U的含量达到5g时,方法误差为±20％(2σ);经过三个月的考验,方法的长期稳定     

测定天然水中铀的裂变径迹技术

裂变径迹技术是通过利用U~(235)的中子激发裂变来分析天然水样中铀的多用途方法。探头浸入在水样中,探头和水样同样受照射。探头所获得的裂变径迹密度直接与铀含量成正比。这种技术的独特优点是:(1)所需的样品量很小,一般只需要0.1—1毫升;(2)不需要知道样品含量;(3)分析限较低,为1微克/升;(4)一次分析所花费的时间只需要几分钟。     

热中子引起U~(235)及Pu~(239)裂变时瞬时中子平均数的相对测量

本实验用同时记录裂变数及裂变碎片与裂变中子符合数的快、慢两种符合方法测量U~(235)及Pu~(239)在热中子作用下每次裂变放出的瞬时中子平均数的比值。测量结果为v_9/v_5=1.179±0.011其中v_9、v_5分别为Pu~(239)、U~(235)同位素每次裂变放出的平均瞬时中子数。     

非水滴定法测定UO_2(NO_3)_2溶液中的HNO_3浓度

快速而且准确测定UO_2(NO_3)_2溶液中的HNO_3浓度,在铀化学特别是在铀工艺学中具有重要意义,尤其在常用酸度计达不到要求的情况下,寻求精确的测定方法就显得很必要。由于铀水解释放出H~ (U~(4 )在pH=2时水解,UO_2~(2 )在pH>3时水解),甚至随着pH升高会出现聚合物沉淀,因此在等当点附近有严重干扰,使测定出现很大误差。本法则比较合适地解决了上述问题。二、试剂与仪器试剂0.1N标准HNO_3;0.01N标准Na_2B_4O_7;N-二甲基甲酰胺(DMF)(pH_0=     

用慢化法测定铅的(n,2n)截面σ_(n,2n)、去弹性散射截面σ_(ne)和增殖

利用慢化法测定了铅对14兆电子伏中子的(n,2n)截面σ_(n,2n)、去弹性散射截面σ_(ne)和增殖因子M。其结果分别为:σ_(n,2n)=1.7±0.3靶;σ_(ne)=2.6±0.1靶;M=1.18。     

利用电解沉积法制备定量的U~(235)和U~(238)涂片

本文叙述利用电解沉积法制备定量的U~(235)和U~(238)的涂片。简单介绍了电解沉积法的仪器和定量分析方法。对影响电解沉积效率的困素进行了试验,获得最佳实验条件。制得铀量为0.899毫克的U~(238)涂片,其精确度为±0.8%;制得铀量为1.11毫克和1.17毫克的U~(235)涂片,其精确度为2.1%。     

25 keV附近中子平均俘获截面〈σ_(nγ)〉系统学研究

文章研究了25keV附近中子平均俘获截面随质量数A、有效激发能U及能级密度参数α的系统学依赖性。给出系统学公式为〈σ_(nγ)〉=0.3482A~(-1.033)U~(-0.2438)α~(0.8569)exp{1.011(αU)~(1/2)}     

裂变譜中子引起U~(235),Th~(232)裂变时放出瞬时中子平均数目的測量

用慢符合法对裂变谱快中子引起U~(235),Th~(232)裂变相对于热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子的平均数目进行了测量。測得其中为裂变譜快中子引起裂变放出的瞬时中子的平均数目,为热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子平均数目。利用已知的(U~(235))值求得