18 ^95Y的分离流程

欲准确测量^95Y的衰变数据，必须从新生成的裂变产物中将^95Y提取出来。有关从裂变产物中提取Y的文献报道较多，本工作借鉴1976年Rengan（美国）的工作，设计了从裂变产物中快速分离^95Y的如下萃取流程。     

Radiochemical Separation of ^132I From Fission Products

强流加速器产生的离子束有着广泛的重要用途，但在强流质子流下会产生束晕-混沌现象，离子因此容易打到加速器壁和其他部件上，从而产生超标的放射性剂量并损坏加速器的结构元件等。如何实现对束晕-混沌的有效控制是极富挑战的一个课题。迄今我们已提出了6种对束晕。混沌进行控制的有效方法：一般非线性反馈控制法、小波反馈控制法、变结构控制法、延迟反馈控制法、参数自适应控制法、神经网络自适应控制法等。在多种控制方法中非线性反馈控制法是理论基础，小波函数反馈控制法和变结构控制法只是特殊的非线性反馈形式。大量的数值模拟已证明非线性反馈控制法的有效性。但是，非线性反馈控制法的稳定性分析理论问题迄今一直没有解决。本工作主要对非线性反馈控制法的稳定性分析在一定条件下进行数学证明。     

裂变产物中^138Cs的放化分离

随着科学技术的发展,对衰变数据的准确度要求越来越高。为了获得138Cs更精确的衰变数据,首先需要制备出放化纯的138Cs样品。 138Cs样品必须从新的裂变产物中分离制备。为消除同位素的干扰,本工作以衰变链中同位素核及其前驱核寿命的差异为依据,采用“两步延迟分离法”,即先等裂     

^132Ⅰ半衰期的测量

采用位置接力法和HPGe γ谱仪跟踪测量132I的半衰期.位置之间的交替测量避免了效率刻度,设定每次跟踪测量的真时间相等,简化数据处理,并用平移和迭代两种方法进行数据处理.实验测得132I的半衰期为(2.283±0.002)h,经检验数据可靠.     

14 ^132I半衰期测量

^132I的半衰期是核衰变数据中的重要参数之一。早在20世纪50～60年代，^132I的半衰期已发表过几家测量数据，测量所用的仪器为电离室和闪烁探测器。这些仪器只能探测总β或γ，放射性计数，不能分辨测量源中可能存在的放射性杂质。之后，至今也未见有新的数据发表。为此，本工作应用高分辨率HPGe探测器重新测量^132I的半衰期。     

从铀和裂变产物中提取~(99)Mo和~(132)Te

本文介绍用氧化铝色层法直接从铀和混合裂变产物中提取~(99)Mo和~(132)Te的方法。提取的~(99)Mo和~(132)Te经过纯化后分别可以制成~(99m)Tc和~(132)I发生器。     

20 ^235U和^238U裂变率分布测量应考虑的因素

用箔片活化法测量堆内^235U和^238U裂变率时，由于探测箔内待测核素的富集度不是特别高，铀箔辐照后，测到的某个γ射线能量（如1596keV）的计数来源于这两种核素（^235U和^238U）核裂变产生的相同裂变产物（^140La），即测量中不可能单独测量^235U或^238U裂变产生的^140La的γ射线的计数。     

9 放化纯^91Sr制备方法研究

为对^91Sr的衰变数据进行精确测量，必须制备放化纯^91Sr。由图1所示的相关衰变链可知，如果直接从裂变产物中提取^91Sr（T1／2=9．52h），得到的产品中必然存在^92Sr（T1/2=2．71h），而^92Sr的半衰期与^91Sr的接近，^92Sr将影响^91Sr的测量。母核^91，92，93Rb的半衰期虽均为秒级，但^91Rb的半衰期明显比^92Rb的长。     

不加载体分离^126Sn的方法研究

~(126)Sn是一长寿命裂变产物核素,它在不同裂变体系中都有不可忽略的裂变产额,如~(235)U热中子裂变产额为5.59×10~(-2)％,快中子裂变产额为1.39×10~(-1)％,高能中子裂变产额为1.76％。在高放废液处理处置研究中,对~(126)Sn需予以考虑。     

放射化学分离裂变产物中^79Se的新流程

因加速器质谱法（ＡＭＳ）测定＾７９Ｓｅ半衰期的需要，建立了一个从裂变产物中放化分离＾７９Ｓｅ的新流程。流程以硝基苯萃取－二氧化硫沉淀为主要步骤，避免了经典的ＳｅＢｒ４蒸馏法带来的＾７９Ｂｒ对＾７９Ｓｅ的同量素污染。流程的化学回收率大于６０％，对所要分离的各种放射性核素的去污能力满足要求。采用液闪方法测量＾７９Ｓｅ的放射性活度，并对影响活度测量的各种因素进行了详细的研究。用本流程获得的＾７９Ｓｅ可成     

我国核化学基础研究现状和展望

本文论述了我国核化学基础研究的现状,重点介绍了裂变产物化学形态研究、裂变化学研究、裂变产物放化分离方法研究、长寿命核素核数据测量研究等领域的进展和展望.并结合我国核能发展的需要,展望了核化学研究的前景.     

^130Ce（Ec＋β^＋）衰变研究及其放射化学分离

利用兰州SFC加速的^16O束轰击同位素^118Sn，由熔合蒸发4n反应产生目标核^130Ce。为了消除本底干扰并指定^130Ce核。采用溶剂萃取法对He-jet带传输系统从靶室传输出来的反应产物进行了离线分离与纯化。将目标核^130Ce从大量靶材料、反应产物及母核中分离出来，快速制成薄源后在铅室中进入γ单谱测量及X－γ、γ－γ符合测量。从化学分离后的产物中观察到了半衰期为22．9min的108条γ射线，其中107条是新发现的，该活性被指定为^130Ce。在此基础上，进一步研究这些γ线的级联关系，建立了缺中子同位素^130Ce较完整的（EC＋β^ ）衰变纲图。为^118Sn(^16O,4n)^130Ce反应体系建立的放化分离流程的分离时间仅10min，化学产额大于70％，化学分离除去98％以上的核反应生成的^130La，对其它杂质的去污完全满足^130Ce（EC＋β^＋）衰变研究的要求。     

10 常量Yb中痕量^173，174Lu的分离

在串列加速器上由Yb（p，n）和（p，2n）反应可产生^173，174Lu。为测量^173，174Lu的衰变数据，需对辐照后克量级Yb和痕量^173，174Lu进行分离。要求用于质谱测量的^173，174Lu样品中的Yb量必须低于50μg。     

加速器质谱测量^93Zr的样品制备方法研究——HDEHP萃取分离Zr-Nb

93Zr(T1/2=1.5×106 a)是一裂变产物,测定93Zr对研究长寿命裂变产物对环境的影响以及核废物的处理处置具有重要意义。加速器质谱(AMS)技术是实现环境中93Zr高灵敏测量的有效方法。AMS属于一种与标准样品比对的相对测量方法,无市售所需标样,需自行制备。此处测量发现,同量异位素     

93Zr的放化分离方法和半衰期测量研究

93Zr是一长寿命裂变产物核素，在各种不同的可裂变材料中的裂变产额值都较高。     

^238U、^239Pu裂变质量分布数据的评价

评价了~(238)U、~(239)Pu裂变质量分布数据,其中包括En=1.5,5.5,8.3,11.3,14.9,22.0,27.5,50.0,99.5,160 MeV中子诱发~(238)U裂变和Ep=20.0,60.0 MeV质子诱发~(238)U裂变,及En=0.17,7.9,14.5 MeV中子诱发~(239)Pu裂变。除从国际EXFOR库中检索实验数据外,还从最新出版物和私人通信中得到了一些重要数据。对搜集到的每家数据进行了分析、取舍和必要的修正及误差调整和处理。     

75 加速器质谱测量^151Sm标准样品的研制——Sm样品中Eu的化学分离

^151Sm是一种长寿命裂变产物核（半衰期为90a），测量^151Sm对核物理、环境科学、生物科学等众多领域的研究具有重要的意义。加速器质谱（AMS）可实现痕量^151Sm的测量。AMS是一种相对测量方法，需要标准样品。但是在质谱测量中Eu对^151Sm形成很强的干扰，因此标样的研制过程中Eu的化学分离显得尤为重要。     

^93Zr的测定方法研究

^93Zr在各种不同的易裂变材料中的裂变产额值均较高，针对高放废液处理处置过程中的需求和有关^93Zr的核数据测量研究，本课题进行^93Zr的放化分离和测定方法研究。