水平横向各向同性介质的反射时差反演：精度,限度和采集

水平横向各向同性介质（ＨＴＩ）是用来描述各向同性基质中垂向断裂最简单的方位各向异性模型。假设地下界面是横向均匀的；并且利用Ｐ波ＮＭＯ速度至少在三个不同炮检方向上随测量的方位的椭圆变化，我们可以估算出ＨＴＩ介质的三个关键参数：垂向速度、各向异性和对称轴的方位。这样的参数估算对２－Ｄ采集时测线之间的角度或３－Ｄ采集时的炮检方位以及反演过程使用的一组方位都比较敏感。尤其是估算方位时的精度对于各向异性的强     

倾斜TI介质以下的成像构造

在斜页岩中,地震各向异性引起下覆构造成像定位问题,我们为相对层面法向具有倾斜对称轴的横向各向同性介质（ＴＩ）Ｐ波地震数据开发了一种各向生深度偏移方法。对深度成像速度模型输入各向异笥和倾角参数,并用叠前深度偏移成像道验证拾取的各向异性速度模型。倾斜各向 性覆盖层以下的构造在和向同性和各向异性偏移中位置发生了显著变化。通过对ＴＩ介质倾斜对称加旅行时的计算,２Ｄ叠前基尔霍夫深度偏移射线追踪地得到修正。各     

用转换Ｓ波进行各向异性速度分析

沉积岩由于其成层很细、非球状颗粒的择优取向以及各向异性的矿物等原因,通常是各向异性的,为了将地震处理扩展到各向异性介质,则需要一个各向异性速度模型。对于具有垂直对称轴的横向各向同性介质,Ａlkhalifah和Ｔsvankin(1995）已经证明,将各异性参数η和ＰＰ反射波小偏移距正常时差（ＮＭＯ）速度结合起来,足以完成Ｐ波数据的时间域处理。中蟾Ｐ波已成为大多数工业地震测量的基础,但波能提供与地层岩性以及空隙充填有关的独特住处。最近的技术发展已经使海底采集多分量地震数据成为现实。用ＰＰ和ＰＳＶ反射波的小偏移距旅行时来确定三参数横向各向同性模型（ＡＮＮＩＥ）的参数,可以在没有任何深度和垂直速度住处的情况下建立由Ｓchoenberg等针对页岩提出的简单三参数模型,并可靠地估算η值;。用这种方法可以准确预测横向均匀介质中水平反射层产生的ＰＰ和ＰＳＶ反射的大偏移距（非双曲线）旅行时差,尽管在分析中往往中有小偏移距数据可供使用。因此只要用ＰＰ和ＰＳＶ反射的小偏移距旅行时就足以描述横向均匀介质中水平反射层的ＰＰ和ＰＳＶ反射的大偏移距时差曲线。     

适合于横向各向同性的反射旅行时反演

在各向异性介质中，短排列叠另速度一般不同于均方根垂直速度，即使有Ｐ波和Ｓ波两种波。由于各向异性的影响，不可能对短排列，共中心点（ＣＭＰ）道集进行双曲时差分析求得垂直速度（或反射面深度）。     

各向异性介质中转换波和非转换波的克希霍夫偏移与速度分析

我们导出实现各向异性介质克希霍夫偏移的渐近表达式并概述了工序。这种技术基于利用对射线振幅和旅行时的解析式获得的方位各向同性介质的新的格林张量表达。由于在实际应用中，一般各向同性在偏移方法中的运用会受所考虑速度模型的可得性和可靠的限制，我们研制的一种新的各向异性速度分析方案来产生方位各向同性介质中偏移非转换波和转换ｑＰ－ｑＳＶ波的仿真各向异性模型。这种速度分析方法各向同性的五个弹性常数给出的非双曲线     

各向异性介质中转换波和非转换波的克希霍夫偏移与速度分析

我们导出实现各向异性介质克希霍夫偏移的渐近表达式并概述了工序。这种技术基于利用对射线振幅和旅行时的解析式获得的方位各向同性介质的新的格林张量表达。由于在实际应用中,一般各向同性在偏移方法中的运用会受所考虑速度模型的可得性和可靠的限制,我们研制的一种新的各向异性速度分析方案来产生方位各向同性介质中偏移非转换波和转换 qP-qSV 波的仿真各向异性模型。这种速度分析方法各向同性的五个弹性常数给出的非双曲线时距显式。成象技术用于非转换波和转换波地面地震数据,在这两种情况下该法提供地下界面的精确图象。证明了即使弱的至中等的各向异性,用各向同性偏移算法也不能使地下界面成象。本文提供了各向异性介质速度分析和偏移的新的非常规技术,并证明了利用转换波和非转换波的可行性。     

对倾斜横向各向同性介质下面的构造进行成像

倾斜页岩的地震各向异性会使下伏构造的成像和归位出现问题。我们开发了一种适合于横向各向同性介质的Ｐ波地震资料的各向异性深度偏移方法,这种横向各向同油介质具有垂直于地层的倾斜对称轴。我们在深度成像速度模型中加入了各向异性及倾角参数,并使用叠前深度偏移成像道集以一种诊断方式来修改各向异性速度模型。用各向异性偏移和各向同性偏移得到的倾斜各向异性介质下面的构造的视位置差别很大。用修改后的２－Ｄ叠前基尔霍夫深     

各向异性介质中体波辐射图和AVO

我们知道，在弹性各向异性介质中，反射系数的角相关性将发生很大畸变。然而，各向异性对振幅－偏移距分析（ＡＶＯ）的影响不限于反射系数。在各向异性介质中的ＡＶＯ特性也国波入射到反射层并返回到地表时波能量再分配而产生畸变。在这里我探讨了最普遍的各向异性－横向各向同性介中Ｐ波和Ｓ波辐射图对ＡＶＯ的影响。在弱各向异性近似式中获得的简单解析解。为我们提供了一种便利的方法来评价辐射图的形态基本上取决于Ｔｈｏｍｓｅ     

井下各向异性地层中的挠曲波

摄动法是分析沿井中各向异性地层传播的弹性波的有效方法之一。应用摄动模型可以计算各向异性目的层与未摄动的各向同性参考层间弹性常数差异引起的波散曲线的变化。参考地层的等价各向同性常数根据与选择挠曲波的传播方向和偏振方向对应的恰当的纵、横波速度求取。未摄动解的选择原则是使     

倾斜TI介质以下的成像构造

在倾斜页岩中,地震各向异性引起下覆构造成像和定位问题。我们为相对层面法向具有倾斜对称轴的横向各向同性介质(TI)P波地震数据开发出一种各向异性深度偏移方法。对深度成像速度模型输入各向异性和倾角参数,并用叠前深度偏移成像道验证拾取的各向异性速度模型。倾斜各向异性覆盖层以下的构造在各向同性和各向异性偏移中位置发生了显著变化。通过对TI介质倾斜对称轴旅行时的计算,2D叠前基尔霍夫深度偏移射线追踪法得到修正。各向异性深度偏移算法应用于物理模型和加拿大落基山逆断层及褶趋带的野外地震数据中,极大地改善了各向同性算法得到的地震数据定位和反射层连续性     

由裂隙引起的三分量资料中的泛张各向异性

文中利用有限差分正演模拟方法分别对合裂隙的双层模型（EDA—各向同性）、横向各向同性双层模型（PTL—各自同性）、不含裂隙的双层模型（各向同性—各向同性）等三种情况下的三分量记录进行分析，可以看到三分量记录上存在着由裂隙引起的泛张各向异性。第一种情况，可以看到明显的横渡分裂现象，且在Y分量上出现很强的P-SH波；第二种情况，也有横渡分裂现象，在X分量上可观测到P－SV波，在Y分量上只有单一的横渡信息，却观测不到P－SH波；第三种情况，三分量记录无横渡分裂现象，只在Y分量上观测到独立的横波信息。文中提供了一个含煤层地区的X和Y分量记录，证实在Y分量上的P－SH波是由煤层的裂缝引起的。     

遗传算法反演HTI介质各向异性参数

具有水平对称轴的横向各向同性（HTI）介质是用来描述含有平行垂直裂隙的裂缝性油气藏的最简单方位各向异性模型。本文针对任意各向异性程度的HTI介质水平反射界面，根据任意方位角（测线方向与主轴方向的夹角）转换波动校正速度公式，利用遗传算法反演介质的各向异性参数。在多分量三维勘探中，通过P－P方位变化的动校正速度，反演出P波入射的垂直速度，Thomsen参数δ和地下裂缝的方位角，通过P＿S1，P－P可以求得S1－S1波随方位变化的动校正速度，反演出S波入射的垂直速度和Thomsen参数γ。为了有交效地克制优化问题中的非线性，多峰值问题，本文采用遗传算法以得到全局最优解。并采用伪并行遗传算法，有效防止搜索过程中早熟现象的发生。     

水平对称横向各向同性介质P波数据的时差反演

具有水平对称轴的横向各向同性模型（ＨＴＩ介质）已广泛应用于理解隙型储层的地震学研究，本文中，一种最初由Ｇｒｅｃｈｋｚ和Ｔｓｖａｎｋｉｎ针对较为普遍的正交介质而开发的参数估算技术被应用于水平对称横向各向同性介质。我们的方法基于来自水平和倾斜反射层的与方位角有关的Ｐ波正常时差（ＮＭＯ）速度的反演。     

确定页岩各向异性参数的折射地震法现场研究

大家知道，页岩是横向各向同性（ＴＩ）的，而各向同性的假设会导致不正确的地下成像，在知道页碉的各向异性参数情况下，我们则可以校正地震数据中的这种各向异性效应，从而得到更准确的地下成像，为了确定地下页岩各向异性参数，我们在Ｗａｐｉａｂｉ地层的陡倾海相页岩区对２个区块的野外Ｐ－波折射地震数据作了研究。第１个区块是位于加拿大艾尔伯塔省的Ｊｕｍｐｉｎｇｐｏｕｎｄ Ｇｒｅｅｋ，另一个区块位于加拿大艾尔伯塔省Ｌ     

倾斜椭球各向异性介质弹性波传播特征

弹性波的传播特征包括速度和偏振等,它们是研究地震波传播规律的重要参数,在理论研究和实际应用中具有重要作用。椭球各向异性介质是横向各向同性介质的一种特例。从观测坐标系下倾斜椭球各向异性(TEA)介质刚度矩阵出发,根据Christoffel方程推导了倾斜椭球各向异性介质弹性波速度和偏振方向的表达式。理论分析和数值示例表明:①在TEA介质中,qP波和SH波相速度呈各向异性特征,相速度等值面不是椭球面,而两者的群速度等值面均为对称轴倾斜的椭球面;qSV波相速度和群速度完全相同,并且呈各向同性特征。②qP波、qSV波和SH波的偏振方向两两垂直,qP波和qSV波的偏振方向与各向异性参数有关;SH波偏振方向与各向异性参数无关,并且垂直于传播方向和对称轴方向确定的平面。     

非均匀各向异性介质中的转换波反射地震

与纯模式处理相比，转换波处理对与岩石速度有关的物理假定的依赖性更大，因为成像点的时差和移距都取决于介质的物理参数。因此，介质均匀性和各向同性的不真实假字比波的纯模式传播影响也就更大（在后一种情况下，成像点偏移距是用几何方法而不是物理方法确定的（。在层状各向异性介质中，转换点的偏移主要受有效速度比γ＝γ２＾２／γ０（式中γ０＝Ｖｐ／Ｖｓ为平均垂向速率比；γ２是相应的短排列时差速度比）控制。如果在相应     

裂缝性介质中qP波反射系数的多方位模拟和反演

本文提出一种在两种各向异性介质的交界面上，ｑＰ波反射系数的多方位角准确模拟和反演方法。该方法可用于至少有一个对称面平行于交界面（即单斜或高阶对称面）的介质。为说明方法，我们在一个分隔各向同性介质（代表密封岩）和横向各向同性介质（代表具有垂向线状裂缝的储集岩）的交界面上计算了ｑＰ波的反射系数。正演模拟表明：不同方位角时，临界角的偏移距之差和裂缝密度成正比；裂缝密度越高，差越大。在本文的第二部分，我们     

VTI介质P波反射时差分析

常规动校正处理方法提供的叠加速度及层速度精度不能满足钻前压力预测的需要。其主要原因在于该方法假定地震波在各向同性层状介质中传播 ,而实际地层却表现为各向异性特征。因此本文以 VTI介质为地下岩层模型 ,采用纵波 (P波 )正演模拟 ,论述了 Alkhalifah方法、含有效各向异性参数的四阶时差分析方法和平移双曲线时差分析技术 ,分别校正了 P波非双曲线反射时差 ;同时与基于各向同性介质模型的四阶时差校正和平移双曲线时差校正结果进行了比较 ;并采用 Thom en(1986 )提供的实际岩样的有效各向异性参数 ,对实际资料进行了校正。结果表明 :VTI介质的时差分析方法同样适用于各向同性介质 ,并可以提供更为精确的地震速度 ;利用 VTI介质有效各向异性参数 η也可以描述各向同性水平层状介质 ;当取有效各向异性参数 η<0 .1时 ,可以较好地反映弱各向异性层的特征 ,在中、近炮检距附近道的校正误差仅为一个采样间隔。本文最后给出两种求取有效动校正速度和有效各向异性参数 η的实用方法     

勘探和开发地震中的各向异性——概念和方法的历史回顾（二）

乍看之下，地震各向异性指的只是波传播速度取决于方向，即从某一点发出的波前并不是球形的，即使是在均匀介质中。这意味着许多各向同性标量都可以成为各向异性矢量或张量。弹性各向异性应力-应变（δ-ε）关一系的全张量描述是：     

横向各向同性反射波旅行时反演

在各向异性介质中,短排列叠加速度一般与均方根垂向速度不同。即使已记录了P波和S波,在短排列共中心点道集上进行双曲时差分析时,由于存在各向异性影响,我们仍难以恢复垂向速度(或反射层深度)。因此,我们检验了用长排列(非双曲)反射时差反演求取具有垂直对称轴的横向各向同性介质参数的可行性。一个可能的解是恢复取P波和S波t~2—x~2曲