建立高温温标的基本理论和方法

高温温标建立的理论基础是光测高温学。该理论用普朗克公式将热学量的温度与辐射量的光谱辐射亮度联系起来。普朗克公式为:E_(bλ)(T)=C_1λ~(-5)(e~(C_2/(λT)-1))~(-1) (1)式中:E_(bλ)(T)-绝对黑体在热力学温度T及波长为λ时的单色辐射亮度。 C_1、C_2-分别为第一、第二辐射常数,C_2=0.014388m.K. 从式(1)可知,若测定出E_(bλ)(T),则黑体的热力学温度T即可确定。但E_(bλ)(T)的绝对测量是较困难的,而且不易准确。为此,     

二等量块检定装置

利用激光干涉测长原理研发二等量块自动测量系统并对其进行成果验证。该装置采用633 nm碘饱和吸收稳频He-Ne激光器作为标准;硬件设计包括开发机械主体,搭建激光光路和信号处理模块,研发精密柔性定位的传感器、选配相关电机驱动和环境参数监控系统;软件研发数据采集和监控处理程序、测量结果判定及环境参数补偿软件;该装置测量范围上限100 mm,测量量块的扩展不确定度为U=0.04~0.08μm(k=3)。该装置为华南地区的最高等级计量标准,对外开展长度尺寸为0.5~100 mm的二等量块检定业务。     

激光干涉仪计算电路原理

激光干涉仪对被测件的长度测量,是以反射镜的位移量确定,其位移量的计算公式为L_(20)=N·λ_o/2Kn-[1+a(20-t)](1)式中,L_(20)—折算为20℃时位移量的值(微米); N—干涉条纹数; λ_0—激光在真空中的波长(微米),当激光器选定时     

关于图的L(d1,d2)-标号问题

图的L(2,1)-标号问题是由频率分配问题归结而来,本文研究作为L(2,1)-标号问题的推广的L(d_1,d_2)-标号问题。首先定义了顶点2-着色,2-色数及其它有关概念,给出了2-色数的上界。然后得出了λ_(d_1,d_2)(G)与δ(G)和Δ(G)的一般关系。最后得出了一般图与平面图的λ_(d_1,d_2)(G)的上界。     

氦氖激光稳频原理和拍频真空波长检测

He-Ne稳频激光广泛地应用在精密干涉测量中,本文论述He-Ne兰姆凹陷稳频激光,He-Ne兰姆凹陷稳功率激光,0.633微米碘稳频激光、偏频锁定碘饱和吸收稳定0.633pm激光系统和He-Ne双频稳定的激光器的稳频原理及如何用拍频比较法测量它们的波长。     

单一波长激光的小数测长法

众所周知,干涉法测长的基本公式为L_o=λ/2(M_i+ε)其中L_o为被测长度,λ为所用干涉光源发射谱线的波长,Mi为整数干涉级,ε为小数干涉级。如果Mi和ε能唯一确定便可得出被测长度的尺寸值。小数干涉级ε可直接由实测得出,关键是整数干涉级Mi能否唯一确定。通常干涉测量所用的谱线都在可见范围,一整数干涉级对应的长度为0.3微米左右。如果只用这样的一条可见谱线来唯一确定Mi,则要求被测长度应     

激光干涉二等量块自动测量装置

该文利用激光干涉测长原理研发二等量块自动测量系统,该装置采用633 nm碘饱和吸收稳频He-Ne激光器作为标准。硬件方面设计、开发机械本体,搭建激光光路和信号处理模块,研发精密定位的柔性传感器,选配相关电机驱动和环境参数监控系统;软件方面研发数据采集和监控处理程序、测量结果判定及环境参数补偿软件。本装置测量范围上限达100 mm,测量量块的扩展不确定度为U=0.04~0.08μm(k=3),其复现量值指标达到JJG 146——2011《量块》的技术要求。     

自动测量高精度量块的JLG型激光干涉仪

JLG型激光干涉仪是自动测量高精度量块的新型干涉仪,它采用了稳频激光、电子数显、白光干涉自动定位、空心立体棱镜和自动控制等先进技术。实验表明,它的极限误差达到△_(Iim)=±(0.03+0.2L)微米,L是被检量块的长度,单位为米。     

彩色照相颜色匹配的简易计算法

引言彩色胶片所再现的颜色的三刺激值 X、y、Z,可由方程(1)解得:X=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλY=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλZ=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλ(1)式中,T(λ)是再现颜色的光谱透射系数,S(λ)是辐照彩色胶片的发光体的光谱能量分布,(?)(λ),(?)(λ),(?)(λ)是 CTE 标准色度观察者的颜色匹配函数。方程(1)中的定积分((?)_(vis))取自整个可见光谱范围。在不     

3.39μm波段双线He-Ne激光两级合成波长组成方案的实验验证

利用红外拍波干涉仪验证了用于无导轨大长度测量的3.39μm波段双线He-Ne激光两级合成波长组成方案。文中介绍了该合成成长组成方案的具体内容和用来验证该方案的红外拍波干涉仪工作原理,分析了所取得的实验结果。本工作为使用3.39μm波段双线He-Ne激光的大长度测量方案提供了实验依据。     

立式接触干涉仪刻度值的调整

在检定和使用立式接触干涉仪时,首先必须按下式调整仪器的刻度值:n=(λK/2i)式中 n——K 个干涉条纹间隔中所应包含的刻度间隔数;λ——单色光的波长;i——仪器的分度值。其实质是以分划板格数一定,用改变干涉条纹的多少来决定仪器的刻度值。由于每台仪器所带干涉滤光片巅值波长(λ)的不同,工作前的计算是不可免的(那怕是最简单的计算),这给仪器检修员下广工作带来一些麻烦。是否可用再简单一点的办法来调整仪器的刻度值呢?我们在工作中是这样做的,即用固定干涉条纹数量(20条)改变与它相对应的分划板格数的方法来调     

立式接触干涉仪附件滤光片波长的测量

由使用说明书规定,立式接触干涉仪的分度值是经常需要根据下式算出的数值 n 来检查和加以调整的。n=(λ/2)·(K/i)式中 i 为所要选取的分度值(说明书推荐可以采用0.05微米/格,0.1微米/格或0.2微米/格);K 为可以任意选取的干涉条纹数(说明书对应于 i 推荐采用8条、16条和32条)。根据上式计算,分度值最后是由 K 个干涉条纹内包含有 n 个刻度尺间隔来决定的。对于刻度尺,只要求相邻间隔的均匀性不变化即可(材料的不稳定虽然可以造成刻度尺绝对长度的变化,但对相邻间隔均匀性的变化影响是很小的),所以影响分度值精确度的主要因素是所用滤光片波长的数值是否与实际波长相符合。     

基于单稳频激光的端面距离微尺寸测量方法

搭建了一种用于端面距离微尺寸测量的干涉光路,分别以频率高度稳定的532nm波长激光和波长不确定度水平相对较差的633nm波长激光作为光源进行照射以获取干涉图样。使用电荷耦合器件(CCD)传感器获取干涉图样,采用数字图像处理手段清晰化干涉图样,并利用条纹的像素距离计算干涉条纹级次差的小数部分,用多波长的小数重合法计算端面间距。通过系统的软件部分,利用数字图像处理的手段对干涉图像的质量进行优化,在较为简单的实验条件下实现精度较高的端面距离微尺寸测量。     

用于检测激光棒的变倾角马赫-曾德尔干涉仪

为实现激光棒透射波前的测量,改善一般泰曼型或斐索型干涉仪测量小口径激光棒透射波前时的边缘衍射效应,研究了一种变倾角移相马赫-曾德尔干涉仪。通过调整移相反射镜的倾斜姿态,改变入射到马赫-曾德尔干涉光路的光束倾角,参考光束与测试光束的光程差随之变化,从而在相干光之间引入相移,实现了相移干涉测量。利用该干涉仪测量一根口径为Ф6 mm、长度为60 mm激光棒(Nd:YAG)的透射波前,测量结果的峰谷值(PV)为0.391λ,均方根值(RMS)为0.056λ;使用ZYGO激光干涉仪测量同一根激光棒,其透射波前的峰谷值(PV)为0.370λ,均方根值(RMS)为0.064λ。对比结果表明该干涉仪能实现光学元件透射波前的高精度检测,测试结果的一致性验证了该方案的可行性。该变倾角移相方法具有较高的移相精度和较大的移相范围,且该变倾角干涉系统中光束仅一次透过待测激光棒,可有效抑制多光束干涉现象,改善小口径激光棒的边缘衍射效应。     

8-羟基喹啉衍生物锌配合物的光物理特性研究

以2-甲基8-羟基喹啉为原料,与芳醛反应合成了两种2位乙烯基取代的8-羟基喹啉衍生物2-(5’-溴噻吩基)乙烯基]-8-羟基喹啉,2-(5’-溴双噻吩基)乙烯基]-8-羟基喹啉,及其相应的Zn配合物Zn(TVQ)_2、Zn(TVQ)_2。利用IR,UV,~1HNMR,ESI-MS,FAB-MS,元素分析确认化合物的结构。配合物Zn(TVQ)_2、Zn(TVQ)_2的发射波段比宽(500～800nm),Zn(TVQ)_2用波长为393,476 nm的光作为激发光时,发射波长λ_(max)为597nm,Zn(TVQ)_2用波长为469 nm的光作为激发光时,发射波长λ_(max)为620nm,2-甲基-8-羟基喹啉锌以350nm激发光发射波长λ_(max)为515nm。由此可见,在喹啉环的2位引入噻吩基团后,使得π共轭体系的增加,发射光的波长明显向红光波长方向移动,达到了调控波长的目的,有可能开发成新的电致发光材料。     

无接触式高温物体红外测量双色热图像成像方法研究及软件实现

用双色滤波光学成像系统可获取同一物体两种不同波长(λ1,λ2)的量子辐射强度的灰度成像,若波长λ1和λ2选择恰当,可利用普朗克的灰体辐射通量密度公式求出物体的不含平均黑度ελ(0＜ελ＜1)的辐射通量密度比R(T);利用R(T)可高精度地计算出高温物体温度,并能根据光谱给出物体细致的具有真实感的高温图像.文中最后给出了该系统处理高温物体实验的结果图.使用该方法研制出的非接触式热图像分析仪已商品化.     

新型移相量块干涉仪的研制

研制了一台用于0.5~100 mm量块测量的新型移相量块干涉仪,分别以波长为633 nm和543 nm的两台稳频激光器作为测量光源,通过一根单模光纤引入到干涉仪内。高精密移相器实现5步移相干涉测量,CCD相机采集干涉条纹并计算干涉条纹小数,被测量块长度采用多波长的小数重合法计算。移相量块干涉仪的测量不确定度达到U=0.015μm+0.07×10~(-6)L(L为量块长度,mm)。     

测量非透明膜厚度的一种新方法

本文为非透明膜厚度提供一种新的测量方法。该方法测量简便,精度高,同时也适用于透明膜厚的测量。一、原理若用钠双线(λ_1=5889.963 A、λ_2=5895.930A)照射迈克尔逊干涉仪,在视场中可观察到干涉条纹的可见度随光程差的改变而发生“极大-极小-极大……”周期性变化。可以算出当二光路程差改变Δ=λ_1λ_2/(λ_2-λ_1)=988λ_1时,也就是迈克尔逊干涉仪的动镜M_1连续移动l=988/2λ_1距离时,干涉条纹的可见度整整发生一个周期变化,当动镜M_1连续移动21=2·988/2λ_1距离时,可见度发生二个周期的变化,当M_1连续移动kl=k·988/2λ_1距离时,条纹的可见度发生k个周期的变化。     

指数函数项级数与Hadamard乘积

在本文中,证明了下述定理,设sum sum k=1 to ∞ c_k,sum from j=1 to ∞ d_j均为绝对收敛级数且其各项均不为零.设(λ_k),(μ_j)为两个有界复数序列,每一序列的任惠两项均不相等,并设μ=|μ_1|>|μ_2|≥…。于是,F(z)=e·f(z)·g(z)均为正指型函数,这里f(z),g(z)分别表示f(z)g(z)的相伴函数·表示Hadamard乘积算子.设f(z)的指示图为Ⅰ:令μ_j=ρ_je_j~(iφ)(ρ_j>0,0≤φ_j<2π)(j=1,2,…)。把Ⅰ旋转角—φ_j,并进行比ρj的相似变换得到凸集Ⅰ_j。如果二重序列(λ_kμ_j)(k=1,2,…,j=1,2,…)的任何两项均不相等,则F(z)的指标图Ⅰ 为点集Ⅰ_1,Ⅰ_2,…的凸壳 从此定理出发,在适当条件下,证明F(z)与f(z)有公共Julia线以及二者同为多零点整函数。     

635/808双波长低强度照射对术后创口愈合的影响(英文)

本文通过评估635/808双波长低强度激光照射对术后病人创口愈合的影响,以给临床应用提供病例参考。随机选取外科手术治疗的非恶性肿瘤患者60例,试验组和对照组各30例。试验组使用635nm/808nm双波长激光辅助切口治疗,对照组以波长635nm的He-Ne激光辅助治疗。激光器发出两路激光对受试者切口部位进行照射治疗,一路波长为(635±5)nm,光功率密度1～6.5mW/cm2,另外一路波长为(808±5)nm,光功率密度为11～32mW/cm2。激光照射治疗开始于手术结束24h之后,每天一次,每次照射15min,至治疗终点(出院或切口愈合拆线),双波长激光器最大功率密度控制在40mW/cm2以下(可调节),最大能量密度在36J/cm2以下(可调节)。He-Ne激光器输出功率最大为100mW,每天一次,每次照射15min,至治疗终点(出院或切口愈合拆线)。试验表明,635/808双波长低照度照射能够促进创口愈合,治疗效果好于He-Ne激光器。