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用Ar~ 离子激光器的4880线和He-Ne激光器的6328线同时激发ZnS:Mn~(2 ),Sm~(3 )粉末材料时,我们发现Sm~(3 )中心的发光强度比只用4880线激发明显增长。增长的程度随6328线功率的增加而变强。若用短于4880的激光线(如4658,4727)与6328线同时激发ZnS:Mn~(2 ),Sm~(3 ),Sm~(3 )中心发光强度I_(Sm)明显增长,Mn~(2 )中心发光强度I_(Mn)则稍有下降,当增大 相似文献
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本文分析了常规扩散方法形成的Pn结普通硅光电二极管,光谱响应偏于可见光的长波及近红外区,针对短波响应差的原因提出了表面反型结构的器件设计.实验表明,光谱响应曲线(等能)比较接近人的视见函数,响应峰值移到了5400,在4000时相对灵敏度约70%左右,长波限移到8600~9000范围. 相似文献
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我们利用交叉分子束实验装置,在单次碰撞条件下研究了产生电子态化学发光的Ba+Cl_2、I_2反应。在基态Ba原子反应情况下,我们得到了BaCl_2电子激发态波长在4000—6000范围的连续辐射谱,以及BaCl电子激发态A~2Π,B~2∑、C~2Π→X~2∑~+的辐射谱。实验发现,亚稳态Ba原子与基态Ba原子不同,它和Cl_2反应不产生BaCl_2电子激发态的连续辐射,却增加BaCl电子激发态的辐射,特别是BaCl(C~2Π)态的辐射。用电子跳跃模型计算得到:亚稳态Ba原子产生BaCl(C~2Π)态的光子产率较基态Ba原子大近三个数量级。实验还得到Ba(~3D)+I_2反应产生的Bal(C~2Π_(3/2)-X~2∑~+)△v=0辐射带高分辨光谱,从中计算得到BaI(C~2Π_(3/2))态具有非热振动布居,近似有双模振动布居,使人设想这个反应具有比一个更多的反应机理。 相似文献
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本文介绍一种稳定氦氖激光器(λ=6328输出功率的新方法——在激光管的部分放电管上加可变横向磁场。此法可使激光器输出功率稳定度优于0.5%,而且输出功率不低于原最大输出功率。 相似文献
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利用10~(11)瓦大功率激光实验装置,于1981年8月及12月重复观察到镁的类氦离子能级对(n=4→3)之间的粒子数反转,相应波长约为154.6,处于软X射线波段。 相似文献
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我们曾报导过银离子空心阴极4788激光器。本文将介绍在银离子空心阴极放电中获得紫外3181(?)激光谱线的工作。该激光器能以连续和准连续形式运转。在一个长度为50厘米的Ne-Ag空心阴极放电中,在谐振腔没有最佳匹配的条件下已获得14毫瓦连续激光和较强的准连续激光输出。与国外同类器件相比,由于器件结构上的不一样,阈值电流由9安降低到3.7安。 相似文献
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差频光源用于大气分子稳定同位素丰度研究需要频率稳定的连续输出的空闲光。基于连续可调谐钛宝石激光器和单频连续Nd:YAG激光器建立差频系统,为了稳定差频系统产生的红外光源的波长,利用MgO:PPLN作为倍频晶体,采用有多普勒展宽的碘分子吸收稳频方法,结合数字比例-积分-微分(PID)反馈控制技术,将Nd:YAG激光器的频率漂移量稳定在1.2MHz/h内,稳定度为4.26×10-9。实验结果表明:增加对压电陶瓷(PZT)的调制电压时,Nd:YAG激光在1h内的频率漂移量迅速减小,超过1V后漂移量趋于稳定;改变对PZT调制频率没有获得较高的稳定度。将频率稳定后的Nd:YAG激光用于产生3.42μm附近的差频光源,通过对低压下CH4气体分子吸收谱线的测量,去卷积运算得到差频系统的线宽约为6.9MHz。实验结果既为该方法用于稳定激光频率提供了重要的参考,又为痕量气体探测提供了频率稳定的差频光源。 相似文献
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本文采用单一波长的 He—Ne(6328)和 He—Cd(4416)激光器组装成单束激光光声测量装置,并以Co的1—(2—吡啶偶氮)—2—萘酚(PAN)络合物的测定为例,探讨了固体激光光声光谱在痕量物质测定上的应用。经稳频切光器调制的激光束入射到密封在光声池中的样品时,样品吸收调制光.产生周期性加热。热传给周围气体,导致容器内气体按调制光的频率产生周期性的压力波动。用灵敏的微音器检测这种压力波动,并通过锁定放大器将音频电压信号放大测量,最后由X-Y函数记录仪记录。用这种装置试验了调制频率和激光功率对光声信号强度的影响;为了使样品分布均匀,以便获得更好的测量精度,还试验了层析硅胶、氧化铝和硫酸钡作为样品载体对光声测量的影响。在 相似文献