快中子能区~(233)U裂变截面的测量

利用背靠背裂变电离室在30千电子伏到5.6兆电子伏及14—18兆电子伏中子能区测量了~(233)U及~(235)U裂变截面的比值。并在500千电子伏及1兆电子伏两点定出了中子通量绝对值,从而给出了~(233)U与~(235)U裂变截面的绝对值。对测量结果进行了简短的讨论。     

利用~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量快中子能谱的乳胶方法

本文提出了一个在强γ本底条件下测量8兆电子伏以上无定向快中子能谱的新方法。利用载硼乳胶中的~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量了9.97,12.06,14.10和18.12兆电子伏的单能中子谱以及14.1兆电子伏中子经铀球壳后的慢化能谱。     

塑料闪烁体对荷电粒子的发光响应

按激子理论,有机闪烁体的比荧光取决于粒子的比电离。我们测量了自制塑料闪烁体对质子(Ep:1.5—15.2兆电子伏)、氘核(E_d:7.6—13兆电子伏)及α粒子(Eα:8.4—25.6兆电子伏)的发光响应。证实了Birks公式S=AdE/dx(1 KBdE/dx),并求出对我们的塑料闪烁体KB=1.4×10~(-2)克·厘米~(-2)/兆电子伏。     

热中子引起~(235)U裂变的碎片动能关联测量

用金-硅面垒型半导体探测器对热中子引起~(235)U裂变碎片的动能进行了关联测量。求得了放中子前碎片的质量分布和动能分布。得到放中子前碎片平均总动能为172.0兆电子伏,放中子前轻、重碎片的平均动能分别是101.3兆电子伏和70.7兆电子伏,放中子前轻、重碎片的平均质量分别是96.8质量单位和139.2质量单位。对动能分布作了理论计算,与实验值进行了比较和讨论。     

~(197)Au(n,2n),~(197)Au(n,3n)反应截面测量

本文在中子能量E_n=12～18兆电子伏能区用活化法测量了~(197)Au(n,2n),(n,3n)的反应截面。在E_n=14.6±0.3兆电子伏处以~(27)Al(n,α)~(24)Na反应截面为标准(117.5±3.9毫靶)给出(n,2n)截面为2160±95毫靶。以(n,2n)截面为标准给出(n,3n)截面为636±47毫靶(8.23±O.28兆电子伏)。本文对国外发表的数据作了比较,井给出了推荐曲线。     

应用飞行时间方法测量快中子散射能谱

在1.2米回旋加速器上利用多道毫微秒飞行时间谱仪试测了能量为4.7及2.5兆电子伏的中子在铁上的散射能谱,定出了铁的第一激发能级数值为0.8兆电子伏。在能量为2.5兆电子伏时,还试测了碳及铀的散射中子能谱。     

2.52兆电子伏中子的弹性散射角分布的测量

本文报导我们用2.52兆电子伏中子对铜进行的弹性散射角分布实验。2.52兆电子伏的单能中子是用高压倍加器通过D(d,n)He~3反应产生的,用原子核乳胶做为探测器,测量了30°—165°范围内铜和铁的弹性散射微分截面。铜的结果和已进行的类似工作相符。     

用于超铀元素测定的高分辨率α-γ符合谱仪的研制

本文描述了高分辨率α-γ符合谱仪的结构、性能指标及其在重元素核素的相对和绝对含量测定中的应用。目前该谱仪的符合α能谱的能量分辨率为0.25％(对5.486兆电子伏,FWHM=13.8千电子伏);稳定性在八小时内能峰漂移为±0.05％;4—8兆电子伏区间能量非线性<0.2％。文中还简略地叙述了一些实际应用的测量原理及其方法。     

快中子能区~9σ_f/~5σ_f的测量

~(239)Pu作为一种用于快堆和核武器的重要的核燃料,它的裂变截面(记为~9σ_f)是一个很重要的数据,因此,近三十年来,人们用各种方法对这一数据进行了反复的测量。尽管如此,各家数据的分歧依然存在。由于~(235)U的裂变截面(记作~5σ_f)测量得比较仔细和系统,截面随能量的变化也比较平滑,常把~5σ_f作标准截面使用。因而通过测量~σ_f/~σ_f的比值即可定出~9σ_f。这样做的便利之处是避免了对中子通量的测量,修正量的考虑也可简单得多。值得注意的是,~(239)Pu是一种高α放射性的裂变物质,为了克服α堆垒脉冲对裂变计数的影响,必须在裂变室的设计与电子线路的使用上作一些特殊的考虑。为此,使用了上升时间快的快电离室与快线路系统。本工作的目的是在中子能量从30千电子伏到5.6兆电子伏和14—18兆电子伏区域内测量~(239)Pu和~(235)U裂变截面比值随中子能量变化的曲线,测量工作是在2.5兆伏静电加速器和600千伏高压倍加器上进行的。     

快中子通量测量中闪烁望远镜法与伴随粒子法的校核问题

用闪烁望远镜测量5.0—18兆电子伏能区的单能快中子通量早先已在文献中作过报道。该文曾提到用闪烁望远镜与伴随粒子两种方法测量的中子通量在14兆电子伏能区差别较大,前者比后者测量的通量值高3—5%,超出了误差范围。几年来我们对这个问     

14.6兆电子伏中子引起~(241)Am裂变截面的测量

一、引言~(241)Am的裂变截面,是研究核裂变机制和用反应堆生产超钚元素所需要的数据之一。14兆电子伏能量点的数据为数不多,而且分岐较大。大多数超钚元素都有很强的α放射性,会对裂变数的测量产生严重的干扰。为克服α脉冲的堆垒,通常尽量采用时间响应较快     

《原子能科学技术》1980年总目录

作能级密度计算伴随蒙特卡罗方法在人工闭探测器有效截面计算中的应用液滴变形能鞍点计算的数值方法14,6兆电子伏中子引起,4lAm裂变截面的测量期页 19八0八勺︸,上OU张百生孙盛芬申本新王连璧14兆电子伏中子引起的,Li核生氖截面的测量虞志康藩堂以宪顾曾一个用于快中子实验的角分布仪装置Nal(Tl)对环状:射线源的光电峰效率及:射线在环状样品 中自吸收的测量裂变位垒的微观计算关于,3阳自发裂变常数14兆电子伏中子引起的朋sU裂变截面的mlJ量廖少华陆志荣石侠民卢兆启章世全祁步嘉董明理江文勉邢进强101113张竞上李安利 2 146卓益忠2 154 …     

关于准自由散射~6Li(p,pd)α与~6Li(d,dd)α的平面波冲量近似

本文叙述了准自由散射的条件和准自由散射的微分截面公式。用平面波冲量近似分析了100与156兆电子优质子对~6Li准自由散射,以及11与8兆电子伏氘对~6Li的准自由散射。利用坂本(Y.Sakamoto)的~6Li内a集团与d集团的相对波函数,以及改进了的唐(Y.C.Tang)形式的相对波函数均可获得较满意的结果。     

~(56)Fe(n,p)~(56)Mn反应截面的测量

在E_n=12.8—18.2兆电子伏能区,用活化法测量了~(56)Fe(n,p)~(56)Mn反应截面,在E_n=14.63±0.20兆电子伏处做了绝对测量,结果为108.0±2.9毫靶。中子通量用伴随粒子法测定。对T(d,n)~4He反应的中子角分布也作了测定。~(56)Mn的放射性用φ10×7.6厘米的Nal(Tl)闪烁谱仪测量,~(56)Mn特征γ射线的探测效率用4πβ-γ符合法测定的~(56)Mn标准源刻度。本文还对用伴随粒子法测量中子通量作了较详细的叙述。测量结果同国外数据作了比较,并做了简短讨论。     

用活化法比較Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜

本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。     

美获得146兆电子伏的硫离子

【东德《同位素实践》1980年第3期报道】美国阿贡国立研究所成功地用一台超导直线加速器获得了能量达146兆电子伏的硫离子。先用范德格喇夫加速器把硫离子加速到85兆电子伏,然后把它注入由两个部分组成的直线加速器。在直线加速器中,采用了环状间隙的铌谐振器。这种铌谐振器是为了获得4.25兆伏/米的电压梯度而设计的。     

电子静电加速器用的一种电子鎗

研究了灯丝直接处在均匀场内的电子(钅仓),在不同的栅极形状下测定了它的聚焦性能,最后确定一种在结构上比较简单、制造容易、安装和调整较为方便的电子(钅仓)。对这种(钅仓)的工作状态和特性进行了分析和测量。 经过运行证明:这种(钅仓)能满足一般电子静电加速器的要求。当加速器的电压为1.3兆伏时,可以供给大于100微安的电子流,在离开电子(钅仓)1.7米的靶上得到电子束直径约为4—5毫米。     

多球中子探测器能量响应特性的研究

本文描述多球中子探测器的能量响应特性。慢化球由密度为0.93克/厘米~3的聚乙烯制成,直径在5.1—24.4厘米之间。中心置—φ1.9×8厘米的 BF_3正比计数器,充气压为70厘米汞柱,~(10)B丰度约为95%。当工作电压为1500伏时,分辨率约为20%,本底约为0.4计数/分,热中子灵敏度为0.5计数/(中子·厘米~(-2))。测量所使用的中子能量范围在热能—15兆电子伏之间。0.02—15兆电子伏能区的能量响应曲线直接按实验值绘出;热能—0.02兆电子伏能区的响应曲线,则根据实验值及 D.Nachtigall给出的 M65数据推算。所得结果与报道的理论值作了比较,对于较小的慢化球探测器,理论值存在较大的误差,例如对直径为7.6厘米的慢化球探测器,在10电子伏处,理论值(M.P.Dhairyawan et al.,1980;R.E.Maerker et al,1971)为实验内插值的2倍。     

25兆电子伏电子感应加速器的能量控制装置

本文介绍了25兆电子伏电子感应加速器最大能量的控制装置,在用于光核反应的研究时,此装置可以将能量稳定到±6仟电子伏。     

串联加速器

串联加速器是静电加速器的一种变形,它能产生能量达12兆电子伏的带电粒子的微安束,同时它可利用比一般静电加速器中更复杂的离子源.图1说明了串联加速器的原理,而图2和图3表示串联