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采用溶胶一凝胶(sol-gel)法制备了名义组分为La0.67Sr0.33-XCuXMnO3(x=0~0.33)的多晶样品,发现用Cu替代少部分Sr后样品的室温磁电阻比替代前的明显增大.在1.8T磁场作用下,当x=0.15时,磁电阻峰值为27.7%,峰值温度为306K,当温度低于306K时磁电阻值随温度的升高而增大,当温度高于306K时磁电阻值随温度的升高而减小;当x=0.1时,在295K-310K温度之间磁电阻值达19%左右,受温度影响很小;因此在提高了室温磁电阻值的同时,又提高了磁电阻的温度稳定性.这对于该类磁电阻材料的应用具有很大意义. 相似文献
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采用溶胶-凝胶(sol-gel)法制备了名义组分为La0.67Sr0.33-xAgrMnO3(x=0.15、0.20)的多晶样品,发现用Ag部分替代Sr后样品的室温磁电阻比替代前明显增大。在1.8T下,La0.67Sr0.18Ag0.15MnO3样品的磁电阻在330K出现峰值,其峰值为35%;对于La0.67Sr0.13Ag0.2 MnO3样品,磁电阻峰值为26%.且峰的宽度较大,在290~315K之间的磁电阻随着温度变化不大.因此显著提高了室温时样品的磁电阻和磁电阻的温度稳定性,另外.还提高了样品的磁场灵敏度。这对磁电阻的应用有很大意义。 相似文献
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La0.67Ca0.33Mno3—δ体材料的巨磁电阻特性 总被引:2,自引:0,他引:2
利用高温烧结法制备了多晶立方结构的La0.67Ca0.33MnO3-δ体材料。材料的居里温度(Tc)为280K,其金属-半导体转变温度(Tp)为270K,接近于Tc。外加磁场下的磁电阻(MR)峰值温度与Tp十分接近。外加磁场为0.6T和5T时,材料的MR峰置分别过到40%和76%,材料具有显著的巨磁电阻效应,在液氮温度附近,也观察到了相当大的磁电阻效应。 相似文献
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我们制备了氧化物材料科La0.65Ca0.35Mn1-xFexO3(x=0,0.01,0.02,0.03),研究了材料在低场0.57T下的磁电阻效应,我们发现氧化物材料La0.65Ca0.35Mn1-xFexO3据里温度Tc及电阻峰位温度Tp均值铁含量的增加而下降,这主要是因为Fe离子不参加双交换作用,且阻挡了双交换作用的进行,材料的铁磁作用随铁含量增加而减弱。利用迪尼模型计算了La0.65Ca0.35Mn1-xFexO3材料在零场及磁场为0.57T下电阻随温度的变化关系,理论计算结果与实验数据吻合得较好。 相似文献
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用低频扭摆法在多功能内耗仪上测量了巨磁电阻材料La0.7PbO.3MnO3(LPMO)的温度内耗谱和弹性模量.结果表明,内耗峰位与测量频率无关,并且峰高与频率成反比,弹性模量在对应的内耗峰处有明显的转折,内耗峰表现为相变峰的特征.结合电阻和磁化率的测试,解释了内耗和电阻-温度曲线的双峰现象,高温内耗峰和高温电阻峰与居里温度有很好的对应,来源于顺磁半导体向铁磁金属的转变,低温内耗峰和磁化率的单调下降来源于铁磁相分离过程,而较大的低温电阻峰部分来源于相分离过程. 相似文献
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将La0.67Sr0.33MnO3(LSMO)、Ag2O及TiO2粉混合经高温烧结后制备了钙钛矿相/xAg两相复合体系(x是Ag与钙钛矿材料的物质的量比),系统地研究了Ag-Ti的共掺杂对LSMO电性和磁电阻效应的影响.0.07摩尔比Ti4+离子的B位掺杂使LSMO的居里温度降至室温.Ag的掺入对Tc影响不大,Tp逐渐升高.由于钙钛矿颗粒属性的改善和金属导电通道的出现,材料的电阻率明显下降.Ag掺杂使室温磁电阻得到显著增强,室温下从x=0.30样品中得到最大的磁电阻,约为32%,是La0.67Sr0.33MnO3样品的8倍,La0.67Sr0.33Mn0.93Ti0.07O3样品的1.6倍. 相似文献
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研究了用溶胶-凝胶(sol-gel)方法在LaAlO3(100)衬底上制备的La-1xCaxMn1.03O3外延薄膜的磁电阻效应。x在0.2~0.621范围内变化,外延薄膜的电阻率与温度的关系从类半导体行为向金属导电行为转变。在x≥0.5的4个样品中没有发现电荷有序绝缘体(COI)和反铁磁绝缘体(AFI)现象。x=0.2样品在1.5T磁场下磁电阻率MR的最大值为10^4%、磁转变温度为230K。 相似文献
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在溶胶-凝胶法制备的La0.47Ba0.38MnO3(LBMO)微粉中掺入CuO粉,制成一系列(LBMO)//(CuO),(x=0.01~0.1,为摩尔比)掺杂材料,实验结果发现.随着Cu掺杂量的增加,材料的磁化强度和居里温度变化不大,材料的电阻率先快速减小,而后缓慢增大,当x=0.01时在全温范围内电阻率都达到最小值,这与Cu离子的价态变化有关。实验还发现Cu离子的掺入可以使材料的室温磁电阻逐步提高.当掺入10%的Cu时,室温磁电阻比达到-8.4%。比未掺杂的LBMO提高了50%。低电阻率导电陶瓷材料和大的室温磁电阻效应都是应用研究所关注的课题。 相似文献
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将Bi2O3掺杂到用溶胶—凝胶法制备的La0.6Sr0.33MnO3(LSMO)微粉中,XRD测量结果证实有过量的Bi析出。随着Bi掺杂量的增加,LSMO/(Bi2O3)x/2材料电阻率发生明显变化,在x=(0—0.10)摩尔比的掺杂范围内,电阻率先上升后突然下降。当X=0.1时,电阻率比未掺杂样品下降了一个数量级。Bi掺杂对低温和室温磁电阻有着完全不同的影响。低温下,随掺杂量增加,磁电阻下降;室温下Bi的微量掺杂可以使磁电阻增大,掺入x=0.03Bi使室温磁电阻由-4.4%提高到-5.6%。 相似文献
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用溶胶-凝胶法制备了系列掺杂(La0.8Ln0.2)2/3Ca1/3MnO3(Ln=La,Ce,Pr,Nd,Sm,Eu)纳米级晶体。对比在La被其它镧系元素部分替代后,引起的A位离子平均半径的改变和磁矩变化对电输运及磁阻性能的影响,实验分析表明,各个样品在同样大小磁场下的磁电阻存在较大的差别,样品的磁电阻随原子序数的增加而明显变大,由镧系收缩引起晶格畸变所产生的本征磁电阻占主导地位,随着外加磁场的增加,不同掺杂样品间的峰值电阻差异被弱化;各掺杂样品间的转变温度差与掺杂离子半径差和磁矩差密切相关,且离子半径的差异对转变温度的改变贡献更大。 相似文献
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将用溶胶-凝胶法制备的La0.67Sr0.33MnO3(LSMO)微粉与(Nb2O5)x/2粉在1100℃下混合烧结,形成了具有钙钛矿结构的锰氧化物与LaNbO4的复合体系,x是掺入的Nb5 离子与母体材料的摩尔比.在x=0.07的样品中得到最大电阻率为23.74 Ω·cm,比LSMO 高三个数量级.Nb5 离子的掺杂使样品的低场磁电阻(LFMR)和高场磁电阻(HFMR)效应都有所增强.77 K下,0.1 T和1 T磁场下在x=0.07 样品中分别得到24 % 和33.8 %的磁电阻效应,是LSMO样品的2倍和1.7倍.室温下x=0.05样品的磁电阻最大,为9 %.其中,LFMR来源于颗粒晶界处电子的自旋相关隧穿及散射作用,而HFMR来源于表面层的自旋非共线结构. 相似文献
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La—Gd—Ca—Mn—O的磁性、电性和磁电阻效应 总被引:4,自引:0,他引:4
在La0.67C0.33MnO3中进行了掺Gd研究,结果发现,经1400℃烧结的样品,获得了最佳的磁电阻效应,随掺Gd量增加,材料的相变温度逐渐下降,对应的降值的电阻率大幅度增加,居里温度逐渐下降,磁电阻比明提高,掺入11%的Gd后,可以使磁电阻比提高一个数量极,这些变化可以用晶格效应来解释。 相似文献
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(La2/3Ca1/3)(Mn(3-x)/3)Fex/3)O3体系磁电阻行为的研究 总被引:2,自引:0,他引:2
通过系统地测量(La2/3Ca1/3)(Mn(3-x)/3Fex/3)O3(x=0、0.1、0.2、0.3的体系样品的电阻率-温度关系以及一定温度下磁电阻率与磁场的关系,发现随x的变化其磁电阻率峰和电阻率峰均发生位移,磁电阻率峰值增大,并伴生磁电阻率峰展宽效应.作者认为由于Fe的替代,引起体系中Mn3 /Mn4 比率及磁矩的变化,加之外场对磁有序结构的调制作用,从而影响了Mn3 -O-Mn4 的双交换作用,最终导致磁电阻行为发生变化. 相似文献
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将Nb2O5掺杂到用溶胶-凝胶法制备的La0.67Sr0.33MnO3(LSMO)微粉中,XRD测量结果表明所有样品均为单相菱面结构.随着Nb5 掺杂量的增加,材料电阻率发生显著变化.在x=0.06的掺杂样品中得到最高为1110Ω·cm电阻率(x是掺入的Nb离子与母体材料的摩尔比),比LSMO高5个数量级,这是由于晶界处以及颗粒内部增加的自旋相关的散射和隧穿效应所致.Nb5 离子的掺杂使样品的低场磁电阻(LFMR)和高场磁电阻(HFMR)效应都有所增强.77K下,0.1和1T磁场下在x=0.07样品中分别得到25%和42%的磁电阻效应,分别是LSMO样品的2倍和1.7倍.室温下x=0.03样品的磁电阻最大,为7%.其中,LFMR来源于颗粒晶界处电子的自旋相关隧穿及散射作用,而HFMR来源于表面层的自旋非共线结构. 相似文献