Rb(52DJ,7S)+Rb(5S)间的碰撞能量转移

利用脉冲激光双光子激发Rb(5S)到Rb(5DJ,7S)态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法研究了Rb(SDJ,7S)+Rb(5S)的碰撞能量转移过程.利用三能级模型的速率方程分析,在不同的Rb(5S)密度下,通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度的测量,得到了Rb(5D5/2)→Rb(5D3/2)精细结构转移截面为(3.7±0.9)×10-14cm2.而测得的碰撞转移到Rb(5DJ)以外态的截面是Rb(5D)→Rb(7S)转移截面和碰撞能量合并逆过程截面之和,还可测得Rb(5D)→Rb(7S)的碰撞转移截面为(1.6±0.4)×10-16cm2,故Rb(5D)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P)的截面分别为(3.1±1.2)×10-14cm2(对J=5/2)和(2.0±0.6)×10-14cm2(对J=3/2),5DJ态主要是通过碰撞能量合并的逆过程(即Rb(5DJ)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P))猝灭.     

Rb+(Ar,N2)混合蒸气中5P3/2能级有效辐射率的计算和测量

计算和测量了Rb (Ar,N2)混合蒸气中Rb(5P3/2)共振能级的有效辐射率。使用单模半导体激光器(抽运激光)将Rb原子激发至5P3/2态,另一调谐到5P3/2→7S1/2的单模激光束(检测激光)与抽运光束反平行通过样品池,并在池的径向平行移动,通过检测激光束的吸收测定了激发态原子密度及其空间分布。由于辐射陷获存在,有效辐射率为自然辐射率与透射因子(发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率)的乘积。5P3/2原子密度及其空间分布结合5P3/2←5S1/2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子,从而得到了不同Ar或N2气压下,RbD2线的有效辐射率。对5P3/2-Ar系统,在不同气压下测得的D2线强度比值与有效辐射率计算值的比值相符。对于5P3/2-N2系统,研究了电子态向振动态的碰撞转移,得到了转移截面。     

通过激发转移和碰撞能量合并研究Rb 52P精细结构混合

利用单模半导体激光器激发Rb原子到5P3/2态,将Rb空心阴极灯发射的6D5/2→5P3/2的629.8 nm线作为吸收线.测量5P3/2态原子密度,由测得的激发态原子密度结合荧光强度比,得到能量合并过程Rb(5P3/2) Rb(5P3/2)→Rb(5D) Rb(5S)的碰撞截面为(5.0士1.9)×10-14cm2.利用荧光法测量了Rb52P精细结构碰撞转移截面.直接荧光是由5P3/2态发射的,敏化荧光是由精细结构碰撞转移和碰撞能量合并产生的.由相对荧光强度得到了转移截面σ(5P3/2→5P1/2)=(3.0土0.9)×10-15cm2.碰撞能量合并速率系数比精细结构混合率大一个数量级,与其它实验结果进行了比较.     

Rb(5D-7S)-He,Ar,H2的碰撞能量转移

在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法,测最了Rb(5D)-He,Ar,H2碰撞中5D→7S的激发能量转移截面.获得的荧光包括出激发态产生的直接荧光部分和由十碰撞布居态而产生的敏化荧光部分.在不同的猝灭气体压强下,测量了相关的两部分荧光的相对荧光强度,得到了Rb(5D)与He,Ar和H2碰撞的5D→7S转移截面分别为(1.2±0.3)×10-17cm2,(1.3±0.3)×10-18cm2和(8.3±2.1)×10-17cm2.同时确定了Rb(7S)与He,Ar和H2的碰撞猝火速率系数.7S态与H2的碰撞猝火速率系数1.7×1010cm3·s1比Rb(7S)与He,Ar的大得多,它是反应与非反应速率系数之和,利用实验数据确定Rb(7S)与H2的反应截面为(1.0±0.4)X10-16cm2,Rb(5D)与H2反应截面为(7.1±2.9)×10-17cm2.Rb(78)与H2的反应活动性大于Rb(5D).     

激光极化气体能对肺部成像

普林斯顿大学研究人员最近研究出一种新的磁共振成像 (MRI)法 ,用激光极化稀有气体氦和氙作为吸入剂产生肺部图像。这项研究吸引了该地区周围各大医院的注意。用光抽运可加强 3He和 1 2 9Xe原子核的极化。激光极化气体进入呼吸系统后能在肺气管中立即成像。这项技术已成功运用于自愿者和患者研究上。光抽运和“自旋交换”现象是3He和 1 2 9Xe同位素极化加强的关键 ,使它更易被磁共振认出。光抽运时碱金属 Rb在小加热室 (温度达约 1 80°C)中汽化。将激光调谐至 795 nm共振态 ,在蒸汽中近 1 0 0 %产生电子自旋极化 ,在 5 0～ 1 0 0 cc密…     

基于后向ASE抽运的L-波段掺铒光纤放大器

利用后向ASE抽运一段未抽运光纤和一段不完全抽运光纤两种结构 ,实现了EDFA自发辐射谱向长波方向移动 ,分别得到了 3dB带宽为 5 6 3nm和 4 7 6nm的L 波段自发辐射谱 ,对 1 5 75nm输入信号 (强度为 - 3 0dBm)的增益分别为 3 5dB和 9 2dB     

低阈值宽调谐PPLN光参量振荡

用半导体激光 (LD)抽运的声光调QNd∶YVO4 激光器做抽运源 ,实现了准位相匹配的光参量输出 ,其调谐范围为 1 4 36～ 1 7μm。非线性光学介质是多周期极化的LiNbO3 (PPLN)。光参量振荡阈值 10 3μJ(脉宽 2 2ns) ,在抽运光达到阈值 3 3倍的条件下 ,信号光输出能量 4 2 5 μJ ,斜效率 12 5 %。     

^3He—Ar—Xe核抽运激光腔内能量沉积的蒙特卡罗法研究

本研究的激光介质是3He-Ar-Xe混合气体,属于容积式抽运源模式,利用3He在中子的作用下发生核反应,反应产物离子带着核反应能在气体体系中与激光介质碰撞,把能量传输给激光介质,使Xe的5d[3/2]1能级上的粒子数反转,抽运产生波长为1.73 μm的激光.在核抽运激光器中,3He在中子场中发生的反应如式(1).3He+n1H+3H+0.76 MeV(1) 利用蒙特卡罗方法编制了能量沉积计算程序EDL.利用该软件,研究了激光介质压力对能量沉积的影响,得其表达式β=100-(A1·e-D/t1+A2·e-D/t2)(2) 式中β为能量沉积效率(%),A1、A2、t1和t2为能量沉积函数的参数.理论模拟结果表明,能量沉积效率函数参数A1与压力无关,其它参数都随压力而变化.随着气体总压力的增大,能量沉积效率β也增大. 如果抽运腔内3He分压为PHe,则抽运腔内单位体积内的能量沉积与3He分压PHe(单位Pa)、中子注量率φ (单位n·s-1·cm-2)、反应截面σ(单位cm2)、腔内能量沉积效率β之间的函数关系式ρ=32.41×PHe×σ×φ×β(3) 式中ρ为抽运腔内单位体积的能量沉积,单位为W/cm3.如果考虑3He对中子的自屏蔽效应,则式(3)中的中子注量率φ是随PHe变化的函数.文章最后对核抽运激光输出的稳定性及激光输出功率进行了讨论(OA11)     

共聚物基质固体染料激光介质的特性

聚合物基质光学均匀性好、对抽运光和染料激光透过率高、与染料分子相容性好、制备简单、成本低。制备了吡咯甲川567(1, 3, 5, 7, 8-pentamethyl-2, 6-diethylpyrromethene-BF2,PM567)掺杂的以甲基丙烯酸甲酯(methyl methacrylate, MMA)和甲基丙烯酸-β-羟乙酯(2-hydroxyethyl methacrylate, HEMA)的共聚物为基质的固体染料激光介质,研究了(HEMAMMA)对介质特性的影响。利用10 Hz重频调Q的Nd:YAG的倍频光纵向抽运固体染料激光介质,研究了介质的输出特性。介质的抽运阈值小于10 mJ/cm2,HEMA含量存在一个使得介质的斜率效率达到最高的最佳值。在HEMA体积分数为25%的介质中得到最高的斜率效率56.2%。以10 Hz重频,脉冲能量17.5 mJ(能量密度为0.02 J/cm2)调Q的Nd:YAG的倍频光纵向抽运固体染料介质,V(HEMA)V(MMA)=1:1的介质经约123000个抽运光脉冲后,输出下降为初始输出的一半,归一化的光稳定性为10.8 GJ/mol。     

Rb(5PJ)与Ne、N2碰撞诱导激发能量转移

在气体样品池条件下,研究了Rb(5PJ) (Ne、N2)碰撞能量转移过程.用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb(5P3/2)态,在不同的Ne或N2气压下,测量了直接5P3/2→5S1/2荧光和转移5P1/2→5S1/2荧光.对于5PJ与Ne的碰撞,电子态能量仅能转移为Ne原子的平动能.在与N2的碰撞中,向分子振转态的转移是重要的.利用速率方程分析,可以得到碰撞转移速率系数,对于Ne,5P3/2→5S1/2转移速率系数为1.53×10-12cm3s-1.对于N2,测量5PJ Ne和5PJ N2二种情况下荧光的相对强度比,利用最小二乘法确定5P3/2→5S1/2转移速率系数为1.05×10-10cm3s-1,5PJ态猝灭速率系数为1.12×10-10cm3s-1.与其他实验结果进行了比较.     

Rb—Ne光学碰撞精细结构分支比

光学薄的Rb蒸汽和低密度Ne的混合系统被570～600nm的激光激发，RbNe分子激发态离解到Rb(5P     

单光子探测条件下Rb法拉第反常色散滤波器的研究

报道了单光子探测条件下的法拉第反常色散滤波器(FADOF)滤波特性的实验结果。测量结果表明，工作在D2共振线的Rb原子780nm法拉第反常色散滤波器的翼谱透射率为28％，滤光带宽为0．7GH2，以及最小可探测激光功率为0．16pW／cm^2。由于使用了单光子探测器测量法拉第反常色散滤波器物理参数的方法，极大地提高了实验测量的探测灵敏度。通过实验数据分析，给出了相关的讨论。在日光情况下，如果使用这种780nm Rb法拉第反常色散滤波器代替干涉滤波片，将极大地降低背景光噪声和减少误码率，使得在单光子水平的激光通信更接近于实用。     

改进型四碱光电阴极的结构研究

本文给出用新技术制作[Cs.Rb]Na_2KSb结构的光电阴极,具有灵敏度高、热发射低和重复性好等优点,特别是改善了光电器件的性能。并提出了四碱光电阴极的复合表面能带结构模型,对上述的实验结果给予了满意的解释。     

天然放射性同位素产生的MCP噪声

本文计算了天然放射性同位素产生的MCP噪声(以A/cm2表示)。计算结果给出:Rb87产生的噪声最大,K40次之;最小为La138和V50。这表明:某些应用领域要求低噪声或超低噪声的MCP时,则该MCP的皮料中不能含有天然放射性同位素Rb87或K40。     

一种微型化制造的双腔结构芯片原子钟87Rb蒸汽腔

碱金属蒸汽腔是芯片原子钟（CSACs）中重要的核心部件之一,其微型化制造具有重要的实用价值,同时也非常具有挑战性。采用MEMS 技术批量化制作了具有双腔结构的芯片原子钟87Rb 蒸汽腔阵列。在阳极键合过程中,通过原位化学反应产生纯净的87Rb 元素蒸汽,缓冲气体（N2）采用反充的方法充入到87Rb 蒸汽腔内以保证缓冲气体的压强可以精确的控制。所设计的双腔结构可以防止原位化学反应中产生的杂质阻挡光路,从而能够提高探测到的光信号的强度。通过原子钟桌面系统测试,得到了87Rb 元素D1 线的光学吸收谱和用于芯片原子钟锁频的误差信号,在90℃时,87Rb 元素D1 线纠偏信号的线宽（波峰与波谷间距）可达到0.53 kHz。测试结果表明,双腔结构的87Rb 蒸汽腔满足芯片原子钟或其他芯片级原子器件的设计要求。     

铷原子频标远程在线校频方案设计

依据铷频标检定规程和卫星导航定位系统地面监测站技术指标要求,设计了一套铷原子频率标准在线校频方案,解决了监测站铷原子频率标准每年到计量单位检定的问题,从而确保各监测站铷频标长期正常工作.该方案对于铷原子频率标准校频具有通用性,可以推广使用.     

Impedance bacteriometry: medium and interface contributions duringbacterial growth

We measured impedance in a cell containing culture broth inoculated with E. coli, before and during bacterial growth. The electrode interface impedance components (Ri, Xi) and the culture medium component Rm were separated by making use of the Warburg's model frequency dependent properties. Measurements were carried out at different frequencies (from 18 Hz to 18 kHz) with a constant current impedance bridge as growth proceeded. It was found that: Growth curves for Ri and Xi showed a similar temporal pattern within the frequency range of 18-100 Hz. Dispersion was not observed in Rm, meaning that the same growth response was obtained within the 18-18,000 Hz range. At low frequency, the resistive and capacitive reactive components, or Rb and Xb, respectively, were directly measured, where Rb = (2.Ri + Rm) and Xb = 2.Xi and, at high frequency (above 5 kHz), Rm was obtained (for Zi is negligible). Thus, Ri was easily discriminated from Rm by simple arithmetic: Ri = [Rb (low f) - Rb (high f)]/2. In four experiments, the maximum spread of Xi, Ri, and Rm was smaller than 5%, indicating good repeatability. There is potential new information in dissecting out the growth curve in three separate component curves.     

Ribamidyl (ribavirin) as a modulator of the biological action of arabinosylcytosine and methotrexate

Administration of ribamidyl (Rb) prior to Ara-C to intact mice or mice with implanted tumours enhanced Ara-C toxicity. The growth of tumours (plasmacytoma MOPC-21, adenocarcinoma of the small intestine (strain AKATON), mammary adenocarcinoma 755 (Ca 755) resistant to Ara-C or Rb was inhibited after coadministration of these drugs. The augmentation of toxic and antitumour effects of Ara-C by Rb is similar to the described effect of high doses of thymidine. This is in accordance with the enhancement of the intracellular pool of thymidine phosphates under the action of Rb. The toxicity of methotrexate in vivo was increased by coadministration with Rb. This effect may be connected with a decrease in purine precursors pool under the action of Rb.