~(252)Cf自发裂变中子诱发~(235)U裂变~(99)Mo累计产额测量

一、引言 裂变谱中子诱发~(235)U裂变~(99)Mo累计产额一直存在较大分歧。首先,苏联在五十年代测量的两个结果就相差8％。以后的测量结果虽然差距减小,但仍分为两组,彼此相差5％;一组接近苏联的高值6.4,另一组接近并稍低於热中子诱发~(235)U裂变的~(99)Mo累计产额6.14。在裂变产物产额的测量中,~(99)Mo往往被取作参考核,其产额数据的上述分歧,影响其他裂变产物产额的取值。因此,我们对其进行了测量。     

0.57、1.0和1.5MeV中子诱发~(235)U裂变时~(95)Zr、~(140)Ba和~(147)Nd产额的绝对测量

用HPGeγ能谱法绝对测量0.57、1.0和1.5 MeV中子诱发235U裂变的裂变产物95Zr、140Ba和147Nd的产额。P型同轴HPGe探测器的体积为110 cm3,对60Co 1 332.5 keVγ射线的分辨率为1.8 keV。使用双裂变电离室监测裂变率,应用SPAN程序解析γ谱。对影响产额测量的主要因素进行了分析,并用MCNPIVB程序模拟计算了非主中子的影响。实验测得0.57 MeV中子诱发时,95Zr、140Ba、147Nd的产额分别为(6.64±0.21)%、(6.37±0.22)%、(2.37±0.08)%;1.0 MeV中子诱发时,95Zr、140Ba、147Nd的产额分别为(6.49±0.19)%、(6.35±0.18)%、(2.25±0.07)%;1.5 MeV中子诱发时,95Zr、140Ba、147Nd的产额分别为(6.59±0.19)%、(6.25±0.18)%、(2.37±0.07)%。对95Zr、140Ba、147Nd的产额随入射中子能量的变化趋势作了简要分析与讨论。     

~(252)Cf自发裂变中子诱发~(235)U裂变时几个核素裂变产额的绝对测定

引言 在燃耗测量工作中,常应用质量产额曲线峰上的裂变产物核素作为监测体。一般说来,这些核素的裂变产额随入射中子能量的变化不灵敏。但是~(99)Mo的情况比较复杂。文献中~(235)U热中子裂变的产额数据相互符合得较好,但是裂变谱或快堆谱诱发裂变时,数据比较混乱,     

5MeV中子诱发~(238)U裂变时几个核素累计产额的绝对测定

引言 对14MeV中子诱发~(238)U裂变的质量分布已做了很多研究,这是因为氘-氚聚变反应(D T→n α)提供了一个极好的14MeV的单能中子源。但对其它单能中子诱发~(238)U裂变的质量分布研究得就不够充分,已报道的结果中有些彼此分歧较大。我们用放化法测量了D(d,n)~3He反应产生的5MeV中子诱发~(238)U裂变时几个核素的绝对产额。     

中子诱发^235U裂变时^95Zr、^140Ba和^147Nd裂变产额随中子能量的变化

本厂作用直接γ能谱法测量了热中子和3.0、5.0、5.5、8.0和14.8 MeV中子诱发235U裂变时的裂变产物产额。本工作的目的是测量95Zr、140Ba、147Nd等核素的产额随入射中子能量的变化关系,进而研究其规律性。其中,140Ba是作为监督核测量的,它位于产额双驼峰曲线重峰的峰区。在本测量工作中,对样品中裂变产物的测量使用了直接γ能谱法。最后给出的测量结果除热中子是绝对测量值外,其余能点各核素的裂变产额值均是通过“快热比”方法给出的,即是以热中子诱发235U裂变产额为基准的相对产额值。采用“快热比”方法测量     

~(99)Mo的裂变产额及产额分布的结构现象

我们多次测定了裂变谱中子引起~(235)U裂变中~(99)Mo的产额值Y_(fo)分别用放化法及Ge(Li)直接γ能谱法测定了绝对产额及与热中子裂变产额Y_(th)的相对比值R=Y_f/Y_(tho) 。其中,对~(99)Mo都得到R>1的结果,即裂变谱中子引起~(235)U中裂变时的~(99)Mo产额比热中子裂变的产额值高。这种在产额质量分布峰上的产额与入射中子能量有明显依赖、而且随能量而增高的现象是与以前实验及编评数据以及峰上产额值不随能     

19.1MeV中子诱发~(235)U裂变质量分布研究

用双裂变电离室测量了靶物质碎片的裂变率，由阈探测器测量了中子能谱，用γ能谱法测量了19．1Mev中子诱发^235U裂变时^95Zr，^147Nd等35种产物核素的产额。并绘制了产额－质量分布曲线。     

主动法缓发中子探测金属铀的~(235)U丰度

主动法缓发中子监测U材料被认为是核查技术的有效手段之一.本文建立了特定的模型,以数值模拟D-T中子诱发相同质量、不同~(235)U丰度的金属铀裂变产生的出壳缓发中子及BF_3探测器所能产生的响应,验证了特定情形下主动法D-T中子源诱发金属铀裂变,测量其缓发中子反演~(235)U丰度的可行性.     

19.1MeV中子诱发~(235)U裂变产额测量

19.1MeV中子诱发~(235)U裂变产额测量@鲍杰@刘永辉@杨毅@李泽@崔安智@冯晶@孙宏清@张生栋@郭景儒     

《核化学与放射化学》1979—1980年总目录

题目作者卷(期)页热中子和裂变谱中子诱发“35U裂变时几个核素累计产额的绝对原子能研究所裂变产额组2(1)1 测量14.7 Mev中子引起’38U裂变的电荷分布李文新孙彤玉孙秀华 张天梅郑蔓芜董夭荣 傅民2(1)9。一经基异丁酸阳离子交换色层法分离Am,Cm,Cf和Y李文新郭自慧牛芳 孙还坚杨振国2(2)65235U热(慢)中子裂变碎片在水中的射程顾华巢志瑜盛正直 王理玉冯锡璋2(2)70卤素热原子化学中添加剂的作用工.懊苯、氟苯一胺体系的。,刘元方傅克坚李旺长 n)核反应王通2(2)76Ge(Li)直接尹能谱法测定裂变谱中子及热中子诱发235U裂变王豫生唐甫楠周玲 …     

^238U裂变产物传输效率的测定

用气喷咀反冲传输技术将14MeV中子引起~(288)U裂变的裂变产物从照射位置传输到15m远的实验区.氮气作传输气体,KCl作添加剂.活性炭和混合纤维素酯微孔滤膜作阻止、吸附材料.Ge(Li)探测器测得的12个核素的传输效率大都在40—70％之间。     

LBS—9型裂变室的堆内辐照性能

本文介绍了用于宽量程监测装置的裂变室的辐照性能,给出了它在脉冲计数工作时的性能与涂铀量、瞬时辐照通量和累积辐照通量的关系。大量实验证实,LBS-9型裂变室能可靠地用于宽量程监测装置。     

用MCNP程序计算核燃料废包壳缓发裂变中子形成的热中子通量密度

用Monte Carlo方法计算核燃料废包壳缓发裂变中子形成的热中子通量密度分两步进行:第一步,计算出外中子源在包壳中生成的缓发裂变中子;第二步,计算这个缓发裂变中子源在探测器中所形成的热中子通量密度。为利用现有的MCNP程序进行计算,编制了有关的缓发裂变中子源生成及抽样子程序和体通量统计估计方法的记数子程序。计算表明:针对解决所遇到的深穿透问题,体通量统计估计法比径迹长度法要好些。     

微型反应堆裂变率分布实验研究

利用固体径迹探测器测量处于微型反应堆不同益的燃料元件内单位体积的裂变率，得到了堆的裂变经分布和总裂变率，并与其它参数相结合求得了反应堆功率。同时，测量了对应功率下反应堆内辐照座的热中子通量密度得到单位功率的热中子能量密度，即额定中子能量密度下的运行功率。文章给出的测量方法，避免了金箔法测量反应堆功率所引入的近似假设。     

诱发裂变中子场及其功率谱密度比值测量法

用随机过程主方程近似指出诱发裂变发射的中子形成１个随机中子场,随机场内中子的探测器信号具有相关性。提出功率谱密度比值测量法。该比值随裂变核含量与探测器夹角不同有明显变化,与诱发型变发射ｖ个中子的几率分布有关。     

中子源的多中子发射对诱发裂变场的影响

利用诱发裂变随机中子场下的几率细致平衡主方程,讨论了中子源多中子发射对有源符合中子法测量带来的影响。     

用固体径迹探测器测定无限厚裂变源的自吸收因子

在固体径迹探测器的应用中,裂变源总有一定厚度。裂变源厚度对固体径迹探测器探测效率的影响是一个重要参数。如果定义探测器效率为:蚀刻后在探测器上观察到的径迹数目与入射到探测器上的碎片数目之比,那么探测器的效率应是一个常数。裂变碎片能否入射到探测器上,与裂变源的厚度有关,因为在裂变源中,各向同性发射的裂变碎片,必然有一部分完全停止在裂变物质中。由于这种自吸收的存在,所以在用2π探测器探测到     

利用D-T聚变中子源转化长寿命裂变产物的中子学可行性研究

从中子学角度研究长寿命裂变产物在Tokamak型D-T聚变堆包层中转化的可行性.提出了用可裂变Pu增殖中子的混合包层转化方案,研制了相应的燃耗计算程序及数据库,并对所提方案进行了计算和分析.结果表明,在可预见的聚变堆芯技术条件下,所研究的概念性包层可对长寿命裂变产物进行有效转化.     

裂变位垒参数子库（CENPL－FBP－1）的管理－检索程序系统

描述了中国评价核参数库的１个子库──裂变位垒参数库的管理－检索程序系统，介绍了其特点、功能和用法。