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用摄影—图像分析法对三相流化床中气泡行为的研究 总被引:3,自引:0,他引:3
本文利用35mm 普通摄影机拍摄了300×20×2000mm 的二维床中多气泡的运动行为,并用图像分析仪对摄影胶片进行了分析处理,得到了各个气泡大小、运动速度及所处座标位置。并对大量气泡运动特性进行了统计研究。结果表明采用这一方法能够准确地定量描述流化床中气泡群运动的整体特性,为深入研究、描述气泡的运动规律打下了基础。 相似文献
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采用粒子扩散限制聚集(DLA)模型,运用Matlab对声场微气泡群的分布进行数值模拟。结果表明:在只考虑次Bjerknes力的作用下,微气泡的分布形状与泡间距的指数幂有关。只在指数幂为6时,所模拟的微气泡分布形状与实际拍摄的分布图形非常相似。 相似文献
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高密度浓相流化床中气泡的兼并与分裂特性 总被引:1,自引:0,他引:1
利用先进的高速动态分析系统对二维床中气泡的行为进行了研究,通过对所拍摄图象的分析处理.得到了不同介质流化床内形成的气泡形状、大小、聚并及分裂的基本规律和特点.实验研究表明.气泡的兼并主要是两气泡问的合并、被合并气泡总是从气泡的尾涡区曳入气泡;气泡分裂主要发生在操作气速较大或大气泡中,是由于其顶部粒子流(或“剪切流”)的侵入造成的;操作气速较低,粒度、密度较大粒子形成的流化床更易于造成气泡的湮灭。 相似文献
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基于图像处理的气固流化床中气泡行为的分析 总被引:1,自引:1,他引:0
以数字图像处理为基础,实现对流化床中气泡的成长、聚合和分裂行为的分析.利用高速摄像机拍摄气固两相流的气泡运动图像,从中选取气泡上升、聚舍和分裂三种典型图像序列.经过图像处理后,分别对其进行气泡识别和参数的获取.然后根据获取的数据,首先分析了气泡上升过程中面积、形心、等效直径等参数的变化趋势和变化规律,接着对聚合中的聚合... 相似文献
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利用高速摄像机拍摄顶部浸没竖直向下管口气泡膨胀及脱离演变过程,对比分析管径、平均气速对气泡尺寸、形成时间的影响规律。引入泡龄k表征管口气泡位置特性,用椭球形气泡长短轴比L表征气泡形状特征。研究发现,气泡生成机理有间歇生成气泡、含抽吸间歇生成气泡和连续生成气泡3种;气泡脱离直径随平均气速变化过程明显存在气泡脱离形态转变点;气泡膨胀脱离模式随平均气速变化分为单个气泡形成、气泡聚并形成两种。平均气速为3.1 m·s-1时管口处存在抽吸现象,此时最大泡龄kmax最小;脱离阶段气泡长短轴比L随脱离时间变化过程明显存在时间分界点。在分界点前,L值在2.0附近波动,气泡主要以椭球形存在。分界点后,L值明显增加,气泡形状向扁椭球体发展。 相似文献
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《化工学报》2016,(5)
利用高速摄像机拍摄顶部浸没竖直向下管口气泡膨胀及脱离演变过程,对比分析管径、平均气速对气泡尺寸、形成时间的影响规律。引入泡龄k表征管口气泡位置特性,用椭球形气泡长短轴比L表征气泡形状特征。研究发现,气泡生成机理有间歇生成气泡、含抽吸间歇生成气泡和连续生成气泡3种;气泡脱离直径随平均气速变化过程明显存在气泡脱离形态转变点;气泡膨胀脱离模式随平均气速变化分为单个气泡形成、气泡聚并形成两种。平均气速为3.1 m·s-1时管口处存在抽吸现象,此时最大泡龄kmax最小;脱离阶段气泡长短轴比L随脱离时间变化过程明显存在时间分界点。在分界点前,L值在2.0附近波动,气泡主要以椭球形存在。分界点后,L值明显增加,气泡形状向扁椭球体发展。 相似文献
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为解决臭氧氧化有机废水氧化效率差、臭氧利用率低这一问题,本文提出了臭氧微气泡处理有机废水的新技术。采用加压溶气法制备的臭氧微气泡处理苯酚配置的模拟废水,通过显微拍摄、动力学分析、紫外-可见吸收光谱、自由基屏蔽等手段对臭氧微气泡的形态大小、氧化效果、传质特性和氧化机制进行了研究,并对臭氧气泡直径和界面压力之间的关系进行了深入探讨。试验与数值计算表明,臭氧微气泡平均粒径为20.37μm,处理初始COD浓度为51.2mg/L的有机废水,COD去除速率分别是使用1μm曝气头和100μm曝气头曝气的1.59倍和3.61倍,臭氧利用率达到99.19%以上,氧化过程是自由基为主的间接氧化过程,污染物最终氧化产物为小分子烃和羧酸。微气泡影响下,臭氧分子传质速率和分解速率均有所提高,而臭氧微气泡表面较高的界面压力是其高效传质的原因之一。 相似文献
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设计搭建了静态闪蒸实验台,利用高速摄像对不同压降速率下纯水静态闪蒸起始阶段气泡群的时间和空间分布规律开展了实验研究。实验中液膜初始厚度为0.2 m,压降速率为0.27~0.64 MPa·s-1。实验结果表明:气泡群主要出现在压力陡降段。在时间分布上,压降速率越大,气泡群出现的时间越早,气泡数目增长越快,且气泡群数目达到最大值所需要的时间越短。在空间分布上,气泡数量随深度呈现了“缓增-陡增-缓增”的增长趋势;压降速率越小,气泡分布越集中;相同深度范围内,压降速率越大,气泡数量越多;至压力陡降段结束时刻,气泡群相对数量随液膜深度的增大有峰值存在。最后,根据实验结果拟合了气泡群时间和空间分布规律的实验关系式,其计算值与实验值吻合良好。 相似文献
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为了进一步探讨电场对沸腾传热强化机理,以水为实验工质,实验研究了电场作用下沸腾单个气泡的行为特性。通过直接加热法产生单个沸腾气泡,并利用高速摄像机拍摄观察了不同热流密度和电场强度组合工况下气泡的生长过程,并对该过程中对电场作用下气泡的脱离形态、周期和长径比等行为特性变化进行了相关定性分析,根据实验结果和相关定性分析,进一步合理阐释了电水动力学强化沸腾传热机理。结果表明:外加电场工况后,电场对沸腾气泡的脱离形态有显著的影响,气泡沿场强方向拉伸变形且场强越大,拉伸变形越明显;气泡的脱离长径比随着电场强度和热流密度的增大而变大;气泡的脱离周期随着电场强度和热流密度的增大而减小。这表明电场和热场协同作用有助于减小气泡的停留时间来减小热源于流体之间的热阻,进一步说明电场和热场对沸腾强化传热有一定的影响。 相似文献
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泡沫团聚法是有效脱除细颗粒物PM2.5的方法。本文对团聚液的雾化粒径进行了研究,筛选出适于团聚PM2.5的气泡粒径的溶液及喷雾条件。文中首先对气泡粒径与团聚颗粒物的能力进行估算,进而通过CCD拍摄精细雾化喷嘴喷出的团聚液泡沫的流动过程,利用MATLAB处理图片,得出雾化气泡粒径和密度大小。实验结果表明,发泡剂会使团聚液的雾化液滴形成气泡,增大雾化颗粒直径;PAM团聚液形成的气泡粒径偏小,且雾化颗粒密度大,粒径主要分布在小于200μm范围;XTG团聚液气泡粒径偏大,CMC团聚液气泡粒径介于两者之间;0.2% CMC团聚液气泡粒径均匀,颗粒数量大;在距喷口轴向20cm处,气泡破碎和聚合趋于稳定;喷口直径0.5mm时,气泡雾化粒径大多分布在100~300μm粒径范围内,符合团聚脱除PM2.5的气泡条件;随着温度的升高,直径在0~300μm内的气泡颗粒数量增大明显。 相似文献
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通过对气泡振动方程的计算机分析模型,找出了发泡塑料非线性气泡振动发生的临界条件,阐明发泡塑料加工过程控制气泡振动的方法,为气泡振动的实验分析研究和发泡塑料成型加工提高实际指导。 相似文献
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充气水力旋流器内矿化气泡运行行为的研究 总被引:1,自引:0,他引:1
本文对充气水力旋流器内的矿化气泡(特指矿粒与气泡聚合体的总体)从形成处到进入泡沫柱区这一过程行为进行了全面的研究,采用快速摄像分析法测定了气泡的运动行为,从压力梯度的角度着手研究了矿化气泡运动过程中的推动力,还从理论上探讨了矿粒大小及离心力强度对矿化气泡运动行为的影响等,本研究结果使用充气水力旋流器内矿化气泡的运动行为得到了较为系统的描述,从而为揭示充气水力旋流器内的分选过程行为作出了重要贡献。 相似文献
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拍摄清晨或傍晚
Q我刚买了单反相机,但是发现用单反相机在清晨或傍晚拍摄的照片还比不上我用卡片机拍摄的效果。这是什么原因呢?
Tania Yeo 相似文献