发射深红色激光的Ho:YLF

报导了2％Ho:YLF在室温下~5S_2→~5I_7跃迁的激光工作。用闪光灯和染料激光器泵浦的实验获得λ=750毫微米振荡。用上述泵浦测试阈值分别为4焦耳/厘米和3×10~(-4)焦耳/厘米。750毫微米的Ho:YLF是四能级激光器,其受激发射截面为σ=9.7×10~(-19)厘米~2。     

红外探测用球形雪崩二极管

本文介绍硅和硅-锗混合晶体的球形雪崩二极管的探测特性。二极管是在自持雪崩放电区内工作的。所以通过计算自持雪崩而测定光子通量。硅雪崩二极管的光谱响应范围为0.5～1.2微米;异质结雪崩二极管的光谱响应为0.5～1.5微米。当速率计的时间常数为10秒时,在室温下、波长λ=0.75微米时,噪声等效功率NEP=4×10~(-18)瓦,而λ=1.35微米时,NEP=3×10~(-12)瓦。相应的探测率分别为:D＊=9·10~(13)“厘米·秒~(1/2)瓦~(-1)及D*=1·10~8厘米·秒~(-1/2)瓦~(-1)。通过冷却二极管到-30℃,NEP值将下降,D*值将提高10倍。     

无(腔)镜系统的相干幅射

介绍用行波泵浦染料激光的实验和理论研究。提出获得无(腔)镜系统相干幅射的判据:(1)纵横比D/L>1/500,(2)波长相对孔径D/λ≮10;(3)前向增益G=e~(σN·L)>     

用电子束微探针测定Cd_xHg_(1-x)Te的均匀度和克分子浓度x

1.引言除其它半导体材料外,Cd_xHg_(1-x)Te因质优而可制作高品质红外光子探测器。探测度D_λ~*≥1×10~(10)厘米·赫~(1/2)·瓦~(-1)(λ=10微米)、时间常数τ≤1微秒的探测器,工作温度T=77K时,得用载流子浓度n<10~(15)厘米~(-3)、霍尔迁移率μ_H>100000厘米~2·     

高频脉冲泵浦Nd:YAG激光器输出起伏

在空间激光通讯系统中,需要一种稳定有效的Nd:YAG激光器作灯标和低数据速率光源。注入激光二极管(ILD)和发光二极管(LED)已成功地用作有效激光器泵浦源。LED泵浦能提供稳定的输出和高的效率,但用ILD泵浦能获得更高的效率。空间激光通讯系统热分析表明,ILD泵浦阵列必须略低于室温工作,而且连续ILD泵浦阵列还不能实现近室温工作,因此只能采用激光二极管以高重复频率脉冲泵浦Nd:YAG激光器。实用表明,用冷却GaAs激光二极管(～-100℃)泵浦Nd:YAG激     

激光测距与跟踪

激光雷达与微波雷达的比较在一定的工作条件下,激光跟踪器比普通雷达要好得多。特别是脉冲激光器的脉宽窄,峰值功率高,因而其测距精度和分辨率优于脉宽较宽的雷达系统。就角跟踪精度而言,小而轻的系统可以获得成形良好的窄激光光束角,而等效的窄波束雷达必须在很短的波长下工作,或采用大孔径天线。激光系统的另一个特征是不受地面杂波和多路效应的干扰,并能使激光系统以很低的仰角跟踪目标,没有雷达系统遇到的信号     

戈达德激光测距系统和它们的精度

有关用于卫星跟踪的脉冲式测距激光器的工作是年2月在戈达德开始的。它的主要目的是为“将来”的需要发展一台高精度的跟踪系统。早在1964年，第一台激光角立方体装备的宇宙飞船，信标探险者-Β被射入轨道并用我们的激光测距系统跟踪。这时获得了几米的跟踪误差。今天，十艘装有激光角立方体的宇宙飞船在轨道上运行，并被其测距噪声和精度在十分之一米和不到十分之一米范围内的超精确激光测距系统跟踪。激光测距误差（偏压和噪声）1971年约50~70厘米，1973年约10~30厘米，现在约为5~8厘米。对地球重力场、地极移动和地球旋转变化的新的研究正在采用这些激光系统。本文叙述了最新的戈达德系统、它们用于我们的地球动力学计划，并进一步讨论用实际的现场数据获得的精确度。     

五磷酸钕激光器

一、前言 NdP_5O_(14)晶体及其他类似的化合物中,Nd~(3+)浓度高达4×10~(21)厘米~(-3),比常用的掺Nd1％的YAG大30倍而其浓度猝灭效应却很小,因而只需很小的工作样品就可获得较大的激光增益,极有利于器件小型化。它不但可以替代低功率Nd:YAG激光器的许多应用,而且由于其具备光谱宽度窄、模特性好、光束发散角小等特点,有可能解决一般半导体激光器因这几个特性差而在应用中受到的限制。如:NdP_5O_(14)激光器可以因其光耦合效率高及具有低的吸收、散射损耗而适宜于做光导纤维通讯系统的光源。从发展来看,     

二、微波医疗

一、引言人体是一种电介质.电磁波穿透人体时遭到衰减,并转化为热。利用微波的热效应,可以治疗某些疾病。微波的非热效应能促进创伤的愈合,目前已见到报导。如果微波的频率为fMHz,机体的相对介电常数为ε(?),损耗正切为tgδ,电场强度有效值为E伏/厘米,则微波照射人体时每单位体积的吸收功率为: P=55.61E~2fε(?)tgδ×10~(-20)(瓦/厘米~3)微波的穿透深度为     

在适当减少背景辐射的情况下 PbSnTe 二极管的性能

近年来已报道了在T_D=78°K 与视场角为2π时的Pb_(0.80)Sn_(0.20)Te 列阵元件的均匀性与性能。本文报道的是Pb_(0.80)Sn_(0.20)Te 二极管在60～80°K 温度范围内的性能。给出了用液相外延法制成的PbTe/PbSnTe 台面型列阵的数据,也给出了用块状Pb_(0.80)Sn_(0.20)Te 材料制成的平面扩散型列阵元件的数据。对于这二种类型的二极管,在这些温度范围内都能得到D_(λp)~*的平均值大于1×10~(11)厘米·赫~(1/2)/瓦(视场角为f/5)。也介绍了其他器件的数据。     

钕激活氧代硫化镧——一种新的高增益激光材料

在La_2O_2S(LOS)中观察到1.075微米的Nd激光作用。测量LOS:Nd的激光跃迁横截面是σ_x=(2.1±0.2)×10~(-18)厘米~2,而YAG:Nd为σ=(5.6±0.6)×10~(-19)厘米~2。与YAG:Nd比较,LOS:Nd由于较强抽运带和较大的激光横截面,因此无论是脉冲工作和连续工作都具有较低的阈值。据已获得的充分数据可以预计,当LOS晶体的光学质量达到与现有YAG的质量时,LOS:Nd连续斜率效率比YAG:Nd高8～12倍。     

Ag_3AsS_3单晶中10.6微米讯号的上转换

报告了淡红银矿(Ag_3AsS_3)单晶中10.6微米讯号上转换实验.使用未调Q红宝石激光作泵源,在0.2千瓦/厘米~2泵光功率密度下获得的最大功率转换系数为1.6×10~(-5)(量子转换系数～1×10~(-6)).测量了位相匹配曲线及转换系数随泵光功率密度的变化曲线,最佳位相匹配角是26°30＇±10′.对实验结果进行了讨论.     

空间光通讯

简要地介绍了空间激光通讯简短的历史和目前正在发展的高数据速率(1千兆比特/秒)系统的现状。指出今后空间激光通讯技术发展方向。讨论了激光通讯系统所用的各种部件,如激光器、调制器、探测器、高速电子线路,以及搜索和跟踪系统等。     

CO_2激光束的高频电光调制

一概述由于CO_2激光的频率较微波高10~3～10~4倍,它的信息容量也就比微波高10~3～10~4倍,因此,CO_2激光器是完成大容量激光通讯较好的发射器件。要实现大容量激光通讯,必须有一个宽带调制器将各种信息调制到CO_2激光束上。对于其它应用方面的红外整机,也希望能传送尽可能多的信息。这些都要求发展激光的高频调制技术,以前那种低频调制技术(如调制盘)在这些应用中显然是不能胜任的。     

激光光压偏转原子束分离锂同位素

用激光光压偏转原子束进行了锂同位素分离实验。准直比为450:1的原子束装置,炉温600℃时发生的原子束的数密度为10~9个原子/厘米~3,可调谐连续染料激光经柱面镜系统扩束后与原子束正交。激光线宽6兆赫,在1厘米长的交叉区域内功率密度为70毫瓦/厘米~2。当激光频率对准~7Li2~2P_(3/2)F=3←2~2S_(1/2)F=2跃迁时,~7Li原子从束中偏转。被偏转的原子中几乎不合~6Li,为非常纯的~7Li。当激光频率对准~6Li和~7Li2~2P←2~2S跃迁的其它超精细跃迁时,未看到明显的偏转,这是由于基态超精细能级的光泵浦效应所致。     

PbSnTe探测器的热限制

有证据表明,在空穴浓度约10~(16)厘米~(-3)(77°K)的材料薄片上,使用杂质扩散方法制成的Pb_(0.79)Sn_(0.21)Te 平面型光电二极管,其增量电阻和面积的乘积(RA)受体扩散电流的限制。然而,尽管有这种限制,在70-100°K 温度范围里,这种光电二极管的增量电阻和面积的乘积可以与碲化铅-碲锡铅异质结的相比拟。目前,T=100°K 时D_λ~*≥2.5×10~(10)厘米·赫~(1/2)·瓦~(-1)产;T≤80°K 时D_λ~*>10~(11)厘米·赫~(1/2)·瓦~(-1)。     

高钕浓度的玻璃态四磷酸盐的光谱特性

本文报道Nd~(3 )离子浓度从0.13×10~(21)(厘米~(-3)到4×1O~(21)(厘米~(-3))玻璃态四磷酸盐激光材料,并给出这类激光玻璃的一些光谱特性数据。着重讨论了这类材料中Nd~(3 )离子的浓度猝灭机理。     

光辐射系数诺模图(一)

在研究光谱幅射系数时,根据T和T_L可按下式求出光辐射系数ε_λ:■其中?=1.438厘米·度,λ=0.655×10~(-4)厘米.采用诺模图可迅速、准确地求出ε_λ.图1、2的区别是适用于不     

五磷酸钕单晶生长条件探索

五磷酸钕(简称NdPP)是一种高钕浓度(4×10~(21)厘米~(-3))的激光材料,比Nd:YAG(1.39×10~(20)厘米~(-3))约高30倍。其中Nd~(3+)不仅仅是作为激活离子掺入晶体中,而且本身又作为一个组分形成具有一定化学比的化合物(既是激活离子又是基质)。在NdPP中,钕离子间距较小(5.19埃),PO_4[即     

电子和Ar_2~ 分子离子的三体离解复合

本文用测量电离的Ar气电导率的方法,在几个大气压和电子平均能量约2.8电子伏的条件下,研究了当5.0×10~(-18)≤E/N≤1.76×10~(-17)伏·厘米~2时电子和Ar_2~ 分子离子的离解复合过程。结果表明,有效复合速率常数的变化从3.79×10~(-7)厘米~3/秒到1.23×10(-7)厘米~3/秒,由此计算,得到了二体离解复合速率常数α_2=(5±2)×10(-8)厘米~3/秒,三体复合反应速率常数K_p=(2.44±1.40)×10~(-27)厘米~6/秒。三体过程的贡献比二体过程约高一个数量级。