~(233)U,~(235)U热中子裂变截面比值测量

在中子晶体谱仪上利用背靠背裂变室测量中子能量为0.0253电子伏时的~(233)U,~(235)U裂变截面比值,得到的结果是σ_f(~(233)U)/σ_f(~(235)U)=0.916±0.018;同时根据已知的~(235)U热中子裂变截面值推算出~(233)的热中子裂变截面。σ_f(~(233)U)=536±11靶。所得结果与国外结果进行了比较。     

裂变譜中子引起U~(235),Th~(232)裂变时放出瞬时中子平均数目的測量

用慢符合法对裂变谱快中子引起U~(235),Th~(232)裂变相对于热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子的平均数目进行了测量。測得其中为裂变譜快中子引起裂变放出的瞬时中子的平均数目,为热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子平均数目。利用已知的(U~(235))值求得     

裂变谱中子引起U~(238)裂变时的平均瞬时中子数目的测量

应用慢符合法测量了裂变谱快中子引起U~(238)裂变时平均瞬时中子数v_8值与热中子引起U~(235)裂变时的平均瞬时中子数v_5值之比,然后由已知的v_5值推出v_8的绝对值。     

快中子能区~9σ_f/~5σ_f的测量

~(239)Pu作为一种用于快堆和核武器的重要的核燃料,它的裂变截面(记为~9σ_f)是一个很重要的数据,因此,近三十年来,人们用各种方法对这一数据进行了反复的测量。尽管如此,各家数据的分歧依然存在。由于~(235)U的裂变截面(记作~5σ_f)测量得比较仔细和系统,截面随能量的变化也比较平滑,常把~5σ_f作标准截面使用。因而通过测量~σ_f/~σ_f的比值即可定出~9σ_f。这样做的便利之处是避免了对中子通量的测量,修正量的考虑也可简单得多。值得注意的是,~(239)Pu是一种高α放射性的裂变物质,为了克服α堆垒脉冲对裂变计数的影响,必须在裂变室的设计与电子线路的使用上作一些特殊的考虑。为此,使用了上升时间快的快电离室与快线路系统。本工作的目的是在中子能量从30千电子伏到5.6兆电子伏和14—18兆电子伏区域内测量~(239)Pu和~(235)U裂变截面比值随中子能量变化的曲线,测量工作是在2.5兆伏静电加速器和600千伏高压倍加器上进行的。     

用活化法比較Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜

本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。     

天然硼同位素丰度的貭譜計測定

本文討論了BF_3气体天然硼同位素丰度的貭譜分析方法;測量結果B~(10)百分含量是19.37%;所获結果的貭譜分析測量精度为0.3%;着重討論了測量中貢献系統誤差的因素,有理由认为测量結果的准确度是在±1%范围之內。     

中子能量在0.04—100电子伏范围內U~(235)裂变截面的相对測量

利用建立在反应堆水平孔道旁的机械选择器中子譜仪,测量了中子能量在0.04—100电子伏范围的U~(235)裂变截面随能量的变化。譜仪在不同能区的分辨率分別为0.8,1.4和2.7微秒/米。本文介紹了测量原理、探测器和实驗安排等。得到了U~(235)裂变截面随能量变化的曲线。并且对能量在1.5电子伏以下的实驗数据进行了分析,估計在E_0≈-1.38电子伏附近可能存在負能級,并得到前两个能级的共振参数为E_0=0.299±0.014电子伏,σ_(f_0)=12.5±2.8靶·电子伏和E_0=1.09±0.05电子伏,σ_(f_0)=13.3±3.3靶·电子伏。这些結果与国外文献比較,在实驗誤差范围內相符合。     

热中子引起U~(235)裂变的瞬时中子数目分布几率的测量

利用了浓缩硼计数管加重水的中子探测系统及脉冲数目分析器,在我国重水反应堆上对热中子引起U~(235)裂变时发出的瞬时中子数目分布几率F_v(v=0,1,2,…)进行了测量。测量结果与理论及国外数据进行了比较。     

热中子引起U~(235)及Pu~(239)裂变时瞬时中子平均数的相对测量

本实验用同时记录裂变数及裂变碎片与裂变中子符合数的快、慢两种符合方法测量U~(235)及Pu~(239)在热中子作用下每次裂变放出的瞬时中子平均数的比值。测量结果为v_9/v_5=1.179±0.011其中v_9、v_5分别为Pu~(239)、U~(235)同位素每次裂变放出的平均瞬时中子数。     

DF-Ⅵ堆中心平均裂变截面比~(238)■_f/~(235)■_f计算

计算和测量反应堆芯部可裂变材料的平均裂变截面比,使有可能估算出堆芯部中子能谱的硬化程度。计算和测量~(238)U和~(235)U的平均裂变截面比~(238)■_f/~(235)■_f,就能估算出堆芯部~(238)U裂变阈1.4 MeV以上的中子份额。用固态核径迹探测器法已测得DF-VI堆芯部     

用核-2乳胶测量U~(235)裂变中子能谱

U~(255)裂变中子的能谱是设计原子反应堆不可缺少的数据,并且也是研究原子核裂变机构的重要资料之一。自我国实验性原子反应堆正式运转以后,我们已有条件来进行这项工作,下面是我们工作的初步结果。 测量方法 利用反应堆放出的热中子打击铀金属片使U~(235)发生裂变,裂变放出的中子用100μ的核-2原子核乳胶来记录并在显微镜下进行测量。当U~(235)的裂变中子进入乳胶后,与乳     

白云母迹径探测器测量宽范围的绝对热中子注量率

我们用白云母径迹探测器测量了几种堆型的绝对热中子注量率,与活化金箔法测量结果在5％内符合。测量范围为10~2～10~8n/cm~2s。 1.原理 在所测的中子场中,裂变材料制成的靶(如~(235)U)受到热中子辐照后产生裂变,当固体径迹探测器与裂变靶贴在一起时,记录下径迹数,即可求得中子场的注量率:     

农作物吸收能量的計算与比較

本文采用修改后的維克托伦(Victoreen)經驗公式計算了有机組織的貭量吸收系数,其結果和国际放射学单位和測量委員会的推荐值相差不超过5%。最后結合当前农业科学研究的需要,定量地給出主要作物(小麦、大麦、水稻、玉米、高粱、大豆、花生)經輻照后吸收能量的比較。文中并給出光子在0.010到3.0兆电子伏的能量范围內相应的γ/p和σ_a的数值。     

中子能量在0.02—0.5电子伏范围內U~(235)裂变次級有效中子数平均值随入射中子能量的相对变化

利用慢中子机械选择器中子譜仪于入射中子能量在0.02—0.5电子伏区域內,采用直接測量方法测量了U~(235)的η(E)相对值。在測量誤差范围內,中子能量在0.02—0.08电子伏区域η值为一常数,此后随中子能量增高而下降,至接近0.3电子伏时η值約下降了13%。     

利用脉冲中子源技术測定水的扩散参数

本文介紹在迴旋加速器上利用Li~7(p,n)Be~7反应作为脉冲中子源,对水的热中子扩散参数所进行的初步測量結果。文中对脉冲中子技术的一些实驗条件对衰減常数測量的影响进行了检驗,发現盛水的容器壁(鋁材料)的影响是不能忽略的,而中子飞行时間的影响是很微小的。对水測得的热中子扩散参数值与前人的結果符合得較好。     

由裂变碎片角分布直接确定全熔合截面σ_(fu)

在重离子反应中,测量全熔合截面σ_(fu)是很重要的。用适当的模型分析全熔合激发函数可以为全熔合制约条件的研究提供有用的资料。但是,实验上测量全熔合截面是很困难的,因为全熔合截面σ_(fu)包括熔合蒸发截面σ_(eu)和熔合裂变截面σ_f,两种截面的绝对测量。近年来,已经有人采用对裂变碎片角分布实验数据进行理论分析得到全熔合截面σ_(fu)的方法。     

~(233)U,~(235)U和~(239)Pu在热中子能区裂变截面的测量

热中子能区~(233)U,~(235)U和~(239)Pu的裂变截面常被用作参考标准,其中~(235)U和~(239)Pu的裂变截面在中子能量E_n～0.25电子伏以上有共振现象出现,而~(233)U的裂变截面曾被认为其1/v特性维持的能区较宽,可达1电子伏以上。但近年来发现~(233)U的裂变截面在0.1电子     

固态裂变室

由金硅面垒半导体探测器和~(235)U靶箔组成的探测器,可用来探测热中子引起的裂变碎片,称为固态裂变室。固态裂变室有两种结构,一种是把~(235)U在真空中直接喷涂在探测器金层上,其结构简单,体积小,在空气中工作,具有很高的空间分辨率,可方便地用于反应堆内测量热中子的空间分布。另一种结构是将~(235)U喷涂在薄膜衬底上,靶和探测器都放在小真空室内,靶和探测器间要有一定要求的准直孔。这种结构的探测器     

医院中子照射器中子束流出口处热中子注量率的测量

医院中子照射器是基于微型反应堆而设计的专门用于硼中子俘获治疗（BNCT）的核反应堆装置,其额定功率为30 kW。在堆芯相对两侧分别设有一条热中子束流和超热中子束流用于病人照射,在热中子束流内引出一条实验用热中子束流,用于瞬发γ法测量病人血硼浓度。本工作利用²³⁵U裂变靶和白云母探测片测量了热、超热和实验用热中子束流出口处的热中子绝对注量率。结果显示,在30 kW额定功率运行时,热、超热和实验用热中子束流出口处的热中子注量率分别为1.67×10⁹、2.44×10⁷和3.03×10⁶ cm^-2•s^-1。以上结果达到了BNCT设计要求,并能满足瞬发γ测量血硼浓度的要求。     

~(99)Mo的裂变产额及产额分布的结构现象

我们多次测定了裂变谱中子引起~(235)U裂变中~(99)Mo的产额值Y_(fo)分别用放化法及Ge(Li)直接γ能谱法测定了绝对产额及与热中子裂变产额Y_(th)的相对比值R=Y_f/Y_(tho) 。其中,对~(99)Mo都得到R>1的结果,即裂变谱中子引起~(235)U中裂变时的~(99)Mo产额比热中子裂变的产额值高。这种在产额质量分布峰上的产额与入射中子能量有明显依赖、而且随能量而增高的现象是与以前实验及编评数据以及峰上产额值不随能