受激喇曼散射

在SRS过程中引起散射中心振动能级的跃迁,为一种双光子过程。SRS光的产生伴随着散射中心的强烈振动形成的强相干振动波,一旦第一级Stokes光产生,各级散射光被调制而产生,故又可看作一种参量振荡过程。能量部分转换为物质的激发     

受激喇曼过程

本文介绍氢喇曼池中受激喇曼散射和液芯光液导中受激喇曼散射二项工作。 前者使用ns倍频YAG激光脉冲光泵浦的染料激光,使用Rh590,Rh590+610,Rh610,Rh610+DCM和DCM五种染料溶液获得550至675nm连     

液态空气的受激喇曼散射

使用染料调Q红宝石激光器激发液态空气的受激喇曼散射(SRS),在0.5247～1.0256微米的范围内获得基本上等频差间隔的十三条辐射线。     

受激喇曼散射的相干性

激光的相干性是由受激辐射和谐振腔选模的结果。由此而得与时间相干性和空间相干性相对应的高度的单色性和方向性。 普通喇曼散射是一种自发辐射,由微扰理论计算得到喇曼跃迁偶极矩[P]_(fi)具有相位因子exp{-i(δ_f-δ_i)},从一个散射分子到另一个散射分子,这个因子是无规则地变化。因此喇曼散射是非相干的。散射光按整个空间分布。     

受激喇曼散射及其实验

受激喇曼散射(SRS)和普通喇曼散射(RS)都源于入射光子与散射分子之间的非弹性碰撞。但是,受激喇曼散射具有明显的“阈值”特征,即只有入射激光功率密度超过一定阈值才能产生“SRS”。受激喇曼斯托克斯波放大方程为     

受激喇曼散射与激光形成过程物理图象的比较

本文拟从受激喇曼散射作为产生高亮度相干光的一种辐射机制来进行讨论。通过与由受激辐射机制产生的高亮度相干光——激光或放大的自发辐射相对比,力图说明受激喇曼散射与激光形成的过程和条件极为相似。     

液氮的受激喇曼散射研究

本文使用染料测Q红宝石激光激励液氮的受激喇曼散射，观察到一级斯托克斯、一级反斯托克斯和二级反斯托克斯线，测得散射光的喇曼频移、线宽、能量转换率和退偏振度等参数．并对所得结果进行了讨论。     

甲烷受激喇曼散射的研究

本文报导0.532μ激光泵浦甲烷(CH_4)的受激喇曼散射(SRS)的实验结果。实验采用调Q Nd:YAG倍频器件作泵浦源。激光能量30mJ, 脉宽8ns,束发散度1mrad,直径2mm,线偏振光输出。泵浦光经透镜聚焦进入喇曼池,池长42cm,直径1.5cm,内充色谱纯甲烷介质。 实验研究了气压参数对甲烷SRS的影响关系,     

受激喇曼散射理论研究概况

本文着重介绍我们在SRS理论研究中已取得的进展及即将进行的工作,在非自聚焦介质SRS增益异常的解释方面:我们首先提出了聚焦束泵浦的SRS理论,分析了泵浦束的聚焦与强度分布不均匀性对表观     

高压甲烷的受激喇曼散射研究

我们研究了高压甲烷的受激喇曼散射,泵浦激光为Nd:YAG调Q脉冲激光,得到一阶斯托克斯散射光,脉冲能量达到20mJ,并观察到1至5阶反斯托克斯散射波。     

甲烷受激喇曼散射的实验研究

关于CH_4-SRS研究,文献[1]用Nd:YAG激光及其谐波、可调谐染料激光器为泵浦源作了较系 统研究。我们这项实验,主要是具体测量分析气压和透镜聚焦参数对CH_4-SRS频移谱线的影响程度,并观测分析了能量起伏、脉冲压窄现象。 1.我们所用的实验装置如图1所示。激光泵浦源采用YAG倍频器件提供的0.532μm激光脉冲,发散度约1mrad。经放大、倍频后的0.532μm     

四氯化碳的背向受激喇曼散射研究

用倍频Ｎｄ：ＹＡＧ锁模激光５３２ｎｍ泵浦ＣＣｌ４的背向受激喇曼散射，一阶斯托克斯谱线５４６ｎｍ的能量转移效率为１３％，脉宽（ＦＷＨＭ）为８ＰＳ，比泵浦激光５３２ｎｍ的脉宽４０ＰＳ明显变窄。     

用光纤获得十级受激喇曼散射

本文报导了用多模光纤获得受激喇曼散射的实验研究。用480米长、多模、低损耗的梯度型石英光纤,用重复率为5次/秒和10次/秒、脉宽7毫微秒、功率0.7兆瓦的 YAG:Nd 倍频532毫微米的激光泵浦,获得了从546～702毫微米的十级斯托克斯受激散射。     

过热铯蒸汽受激电子喇曼散射

一种有实用价值的石英管式过热铯蒸汽受激电子喇曼散射装置,获得波长为2.3μ效率为2.5%的受激电子喇曼散射。     

高压氢石英管喇曼池中受激喇曼散射的研究

近来由于染料激光器的出现,人们希望借助于受激喇曼散射技术获得可调谐的紫外光源,将可调谐范围扩展到紫外波段.特别是高压氢中的受激喇曼散射,位移大,效率高,但是使用时必须附加真空及充高压氢系统,因此使用时不很方便.本文报道石英管式喇曼散射管.充一次气可以长久使用.     

氢和甲烷混合气体的受激喇曼散射效应

我们使用532nm的激光作为泵浦源,初步探讨了氢和甲烷混合气体的受激喇曼效应。 脉冲Nd~(3+):YAG激光器包括振荡器和一级放大器,电光调Q晶体为双45°铌酸锂以线偏振加压式工作,小孔选横模,激光发散角约1毫弧度。铌酸锂晶体倍频的二次谐波(532nm)     

背向受激喇曼散射(BSRS)

采用染料Q开关YAP倍频输出的光脉冲(波长0.5398μm、脉宽～30ns),聚焦注入CS2液体盒.在背向获得了四级斯托克斯散射线和两级反斯托克斯散射线,其脉宽压缩至约5ns.     

玻璃光纤中的瞬态受激喇曼散射

用峰功率大于10~7瓦的0.53微米微微秒光脉冲序列激发一根20米长的锗磷硅玻璃光纤,观测到稳定的15级以上斯托克斯和8级以上反斯托克斯散射。喇曼频移为430厘米~(-1)。散射光频谱范围为0.45～1.00微米。受激喇曼散射的转换效率大于50％。     

用受激喇曼散射进行频率转换

最近,受激喇曼散射取得了新的进展，它业已从一个研究课题变成为一个高效率的高功率激光频率转换的有用工具。受激喇曼散射(SRJS)自1962年发现以来，已有若干篇综述文章对这一课题进行了讨论。然而,只是最近才发现，作为一种频率转换方法它有着广泛的应用。由于现在比较容易得到高峰值功率、可调谐的激光光源(诸如非稳腔Nd:YAG激光器抽运的染料激光器)，因此有可能获得高效率的受激喇曼散射。SRS的应用使人们进一步加深了对这一过程的理解,并将它扩展到红外和真空紫外波段。     

单模光纤受激喇曼散射的脉冲倒空

单模光纤SRS的实验用的是Nd:YAG调Q倍频激光作泵浦源,用快速雪崩二极管探测光脉冲信息,用存储示波器记录波形,光路如图1。图中1是JGM-1型色心调QNd:YAG激光器,倍频后(0.53μm)脉宽为20ns,输出能量为125μJ～100mJ。2是滤去1.06μm剩余光的滤光片,3是分束片,4是LPE-IA激光功率/能量计,以监视输入能量,5、7是耦合透镜,6是光纤,8是单色仪,9是Ge-