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使用进口的新型YAP:Ce无机晶体和近年国内研制的CeF3,PbWO4配大线性电流光电倍增管组成闪烁探测器系统,用^60Co和^137Csγ源实验测量探测系统的γ射线灵敏度;并用MCNP/4B程序进行建模计算;最后对理论计算和实测数据进行了比较,分析研究。得出结论:新型YAP:Ce无机晶体对γ射线的灵敏度相对较高,对^60Co源和^137Cs源γ射线而言,是同体积的CeF2晶体的10倍多,利于γ射线测量。 相似文献
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应用60Co强γ源进行康普顿散射,再结合0.67 MeV(137Cs源)和1.25 MeV(60Co源)标准γ源,获得裂变γ能区多种能量γ辐射。以国产掺铈氯化镧(LaCl3:Ce)闪烁晶体样品配光电倍增管构成快响应闪烁探测器,在这些γ能量下对LaCl3:Ce探测器灵敏度进行了测量。测量结果表明:以LaCl3:Ce对0.67 MeV γ的灵敏度为归一基准,LaCl3:Ce对1.25 MeV γ的灵敏度约为1.28;对尺寸为f40 mm ×2 mm 的LaCl3:Ce,能量在0.39~0.78 MeV之间对应的灵敏度最大为1.18,最小为0.96;对尺寸为f40 mm ×10 mm 的LaCl3:Ce,最大为1.06,最小为0.98。本测量数据可为理论计算LaCl3:Ce能量响应定标、校正提供测量数据参考,为获得裂变γ能区LaCl3:Ce探测器综合灵敏度提供实验数据依据。 相似文献
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掺铈氯化镧晶体(Lacl3:Ce)是国际上最新研制的无机闪烁快响应晶体,其具有对γ探测能力强,时间响应快,中子、γ分辨能力高等特点。在放射性标准源场中对首批国产掺铈氯化镧晶体配光电倍增管的γ灵敏度进行了测量,测量结果表明国产新型Lacl3:Ce无机晶体对1.25 MeV和0.66 MeVγ射线的探测能力约为NaI晶体的80%左右。此类晶体可作为低强度快脉冲γ辐射测量的候选晶体。 相似文献
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叙述了γ射线探测器能量响应的标定原理和方法,即利用Compton散射将强60Co源的1.25MeVγ射线转换为0.36~1.02MeV(25°~90°)范围内任意能量的系列单能γ射线;采用辐射屏蔽技术和提高能量分辨率方法对γ射线探测器进行了该能区的能量响应标定;通过MCNP程序对探测器的能量沉积趋势和不同散射角散射γ射线的能量分布进行模拟计算。结果表明:该标定系统信噪比达到了20∶1左右,能量分辨率约为6%,0.66MeV的灵敏度与标准137Cs源直照标定的灵敏度基本一致。 相似文献
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Ce:YAG闪烁晶体对在脉冲γ射线测量有重要应用,本文研究其γ射线相对能量响应.用Compton散射原理把强60Co源分解成若干单能点γ射线源,测定了国产Ce:YAG闪烁晶体的γ射线相对能量响应,将结果与质能吸收系数的数值计算结果相比较,两者在实验测量不确定范围内符合得很好.结果表明,用质能吸收系数进行无机闪烁晶体的γ射线相对能量响应的数值计算方法可靠,Compton散射原理提供较合适的单能γ射线辐射源以实验刻度无机闪烁晶体的γ射线的相对能量响应的方法也可行,可用于检验数值计算结果的可靠性. 相似文献
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本工作对用于测量α粒子的BaF2探测器的时间分辨随温度变化情况进行了实验研究。实验选用退激γ射线能量较高的237Npα源,利用α粒子与退激γ射线的时间关联性得到时间谱,在不改变任何条件的情况下对BaF2晶体加热,加热到设定温度后保持恒温,在BaF2晶体达到热平衡后开始测量时间谱,由该时间谱上读出的半高宽与标准偏差的线性关系得出α粒子的时间分辨随温度变化的情况。测量结果显示,时间分辨随温度变化在目前实验条件下较为明显,这为未来快时间分辨α粒子探测器的选择和优化使用提供了依据。 相似文献
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依据混合裂变产物中碘及其母体碲的同位素的半衰期设计分离132I的流程。该流程的主要步骤为浓HBr蒸发和CCl4萃取。实验研究了浓HBr蒸发对碘的去污效果;在硝酸介质中,用含I2的CCl4作为萃取剂,研究了HNO3浓度、水相中KI含量和有机相CCl4中I2含量对132I萃取率的影响,测定了含SO2水溶液对132I的反萃率。用设计的推荐流程获得了放化纯的132I,其中含有的131I的活度为132I的1.3%,分离流程全程对132I的化学回收率约为60%,流程对主要γ核素的去污因子大于103。 相似文献
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锆英石对三价锕系核素固化能力及抗γ射线辐照稳定性 总被引:1,自引:0,他引:1
为研究锆英石对三价锕系核素的固化效果及抗γ射线辐照稳定性,以Eu3+模拟三价锕系核素,ZrO2、SiO2和Eu2O3粉体为原料设计了包容量为25%~10%(摩尔分数)的锆英石固化体配方,在1500℃条件下保温22h进行固化体的制备,通过60Co源γ射线辐照装置对固化体进行γ射线辐照实验。利用X射线衍射仪、激光拉曼光谱仪和扫描电子显微镜对所制备固化体及经γ射线辐照后固化体的物相、结构及微观形貌进行了分析。结果表明:固化体中虽加入了2.5%~10%的Eu2O3,但主物相仍以锆英石物相为主,均具有较高的结晶度,随着Eu2O3添加量的增加,变生程度略显增加;固化体经579.1kGy的γ射线辐照后主物相依然以锆英石物相为主,变生程度较辐照前略显增加,但依然具有较高的结晶度。 相似文献
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在中国原子能科学研究院HI-13串列加速器质谱系统上建立了以SnF2为靶样,引出SnF3-分子负离子形式的126Sn-AMS分析方法。介绍了用于AMS测量的126Sn实验室参考标准的研制以及靶物质SnF2的化学制备过程,通过引束实验确定了可将同量异位素126Te本底干扰压低2~3个量级的SnF3-分子负离子引出形式,实现了126Sn束流的传输以及同量异位素的探测和鉴别。对制备的3个标准样品(126Sn/Sn原子个数比为1.033×10-8、4.54×10-9、6.43×10-10)的测量结果显示,126Sn/Sn原子个数比测量值与标称值呈良好的线性关系(R2=0.999),通过测量空白样品获得系统探测126Sn测量的灵敏度为(1.92±1.13)×10-10。 相似文献
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利用能量为60MeV的11B束流,通过100Mo(11B,5n)106Ag熔合蒸发反应布居106Ag的高自旋态,用15台带BGO反康的HPGe探测器进行在束γ谱学测量。通过γ-γ符合矩阵开窗分析和DCO比值分析,建立新的106Ag能级纲图。根据正宇称带(1)不存在旋称劈裂,且具有较大的B(M1)/B(E2),初步指定其为建立在πg9/2ν[h211/2(g7/2/d5/2)]组态上的磁转动带。 相似文献
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利用蒙特卡罗程序MCNP模拟计算了60Co治疗机的3种散射校正因子,并计算了总散射校正因子Sc,p与模体散射校正因子Sp随射野及深度的变化。计算结果表明:散射校正因子计算结果与测量结果符合较好;Sc,p与Sp随射野的增大而增大;射野大于10cm×10cm时,Sc,p与Sp有随着深度的增加而增大的总趋势;射野小于10cm×10cm时,Sc,p与Sp有随深度增加而减小的总趋势。因此,在计算处方剂量时不可忽略散射校正因子的影响。利用蒙特卡罗方法可建立1组准确和全面的散射校正因子,为放射治疗临床使用、质量保证和质量控制提供依据。 相似文献
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