~(200)Tl、~(201)Tl、~(202)Tl的制备

本文采用Hg(d,xn)反应制备了铊-201制备方法如下。 外靶靶衬为一个边缘凸出的椭圆形铜材,表面有许多凹槽,在靶衬表面仔细铺一层氧化汞粉末,粉末表面覆上两层6μm的铝箔,其边缘以铜片固定并以锡焊焊牢。该靶头在本所自制的外靶装置上,以12.5MeV的氘束轰击,最大束流6μA,总共20μA。     

~(25)Mg(~7Li,~6He)~(26)Al反应角分布的测量

正为研究~(25)Mg(p,γ)~(26)Al反应的58keV共振,在串列加速器Q3D磁谱仪上利用31.5 MeV的7Li束流分别轰击~(25)MgO靶、~(24)MgO靶和~(12)C靶,对~(25)Mg(~7Li,~6 He)~(26)Al反应布居6.364激发态的角分布进行了测量。反应生成的~6He离子经磁谱仪的分离聚焦后,在焦平面上由二维位置灵敏硅探测器阵列进行收集和鉴别。探测器阵列由6块X4型探测器组成,沿水平方向依次安装在精度为μm量级的二维平移台上,每块探测器有效探测面为75mm×48mm,探测器之间相距55mm,相同     

~(89)Y(n,2n)~(88)Y反应截面测量

利用活化法的基本原理和相对测量方法,测量得到13.5～14.8MeV的D-T中子作用下的89Y(n,2n)88Y反应截面。89Y(n,2n)88Y反应截面为629～1053mb,相对不确定度为1.7%。并与采用大液闪测量的实验结果和ENDF/B-6库的截面数据进行了比较,当中子能量为14.1MeV处ENDF/B-6数据与实验值的比值为0.99。     

The ~(11)C(p, g)~(12)N Reaction Rate and the Conversion of ~3He Into CNO

The reaction sequence of 3He(a, g)7Be(a, g)11C(p, g)12N to CNO could be an alterative way to convert 3He into CNO instead of 34He 12C. It may become important in some specific environments, such as in the very massive stars with low multiplicity. Whether …     

~(141)Pr(n,γ)~(142)Pr反应截面的测量

用活化法测量了中子能量在 0.539 MeV,1.090 MeV 和 1.587MeV 的 Pr(n, γ)142Pr 核反应截面值,γ 放射性活度用高纯锗探测 141器测量,实验的测量误差在±(6～7)%范围内。实验结果与其它各家的实验值进行了比较和分析,给出了推荐的激发曲线。     

~(25)Mg(p,γ)~(26)Al天体物理反应率

正~(25)Mg(p,γ)~(26)Al反应是γ射线天文学研究中最为重要的反应。通过它的测量不仅可以研究星际~6 Al的来源,也可以追踪太阳系形成的触发事件。为精细地对~(25)Mg(~7Li,~6He)~(26)Al反应布居6.364 MeV的激发态进行系统的理论分析,同时分析了~(26)Al中所有3~+的激发态,以验证实验提取的光学势和模型计算的一致性。实验在北京串列加速器Q3D磁谱仪上完成,图1为实验得到的~(25)Mg(~7Li,~6 He)~(26)Al反应布居4个3~+态的实验角分布,从中提取的核谱因子也与理论计算符合很好,从而验证了理论计算中使     

单质子转移反应~(208)Pb(~7Li,~6He)~(209)Bi在深垒能区的测量

正由于受放射性束流强度和品质的限制,很难通过直接的弹性散射测量来抽取晕核体系的光学势。因此,采用转移反应作为间接的方法研究晕核体系的光学势。为能在深垒能区进一步研究晕核~6 He体系光学势的性质,在垒下能区测量了单质子转移反应~(208)Pb(~7Li,~6He)~(209)Bi的角分布,通过拟合实验数据以期抽取出射道晕核~6 He+~(209)Bi体系的光学势。实验在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上完成,束流7Li的能量分别为E_(lab)(~7Li)=21.20、24.30、25.67和28.55 MeV,束流强度约     

利用(~7Li,~6Li)反应测量~(15)N(n,γ)~(16)N天体物理反应率

用Q3D磁谱仪测量了15N(7Li,6Li)16N布居16N基态和前三个激发态的角分布。通过对实验数据的扭曲波玻恩近似(Distorted wave Born approximation,DWBA)分析,导出这些态的谱因子和渐进归一化系数(Asymptotic normalization coefficient,ANC),进而用新的谱因子得到15N(n,γ)16N的天体物理反应率。结果表明,尽管15N为中子满壳核,但16N中转移中子处于2s1/2轨道的两个能级并不是很好的单粒子能级,与壳模型的理论预言结论相反。     

~6(Li )~(208)Pb熔合激发函数测量

~6(Li )~(208)Pb熔合激发函数测量@吴岳伟@刘祖华@林承键@阮明@张焕乔@李志常@杨峰@刘建成     

~(17)F(d,n)~(18)Ne反应测量

在M≥105~108倍太阳质量的超大质量恒星的高温高密的天体环境中,氢燃烧是爆发性的,随着星体的温度升高,高温p-p链、高温CNO反应链、高温的NeNa-MgAl反应链以及接着发生的rp和αp过程将起着主导作用。当恒星温度升高到T6>100(以106K为单位的无量纲单位)时,高温CNO反应链成为主导     

ICPMS法测量~(126)Sn半衰期

应用电感耦合等离子体质谱法 (ICP MS)测量了长寿命裂片产物核素12 6Sn的半衰期。用乙醚从高放废液 0 1mol/LHCl 1.0mol/LNH4 SCN介质中无载体分离12 6Sn后 ,对样品进行处理 ,准确分样 ,一份样品直接用ICP MS仪测定12 6Sn的浓度 ,推算出分样前溶液中12 6Sn的原子数 ;另一份样品加一定量的Sn载体进一步纯化制源 ,用HPGeγ谱仪测量12 6Sn活度 ,推算出分样前溶液中12 6Sn活度。按照原子数和放射性活度公式计算出12 6Sn的半衰期值为 (2 48± 0 2 6 )× 10 5a。     

~(237)Th的半衰期测量

利用 6 0MeV/u的18O离子束轰击天然铀靶 ,通过多核子转移反应生成重丰中子核素2 37Th ,由多步快速放射化学分离方法从被照射过的靶物质中分离出钍元素。观测到了2 37Th的子体2 37Paγ活性的生长及衰变行为 ,确定了2 37Th的存在 ,测得其半衰期为 (4.6 9± 0 .6 0 )min。     

~(236mf)Pu(45ps)裂变同质异能态的电四极矩

在六十年代Strutnsky在理论上证明了裂变同质异能态具有大形变的核亚稳态,在核的位能与形变参数关系的曲线中,裂变同质异能态位于第二极小。1977年Habs等用电荷柱塞技术测量了~(239mf)Pu(8μs)的电四极矩Q_0=34∽39 b,是第一次裂变同质异能态的电四极矩测量。以后,又有一些测量工作,但至今实验结果较少。     

~(99m)TcN-IBDTC与~(99m)Tc-IBDTC的对比研究

为了检验配合物分子中 [99mTcN]2 + 中心核的引入对其生物分布的影响以求找到一种新的放射性药物。采用SnCl2 ·2H2 O为还原剂 ,丁二酰二酰肼 (SDH)为N3 - 离子提供体 ,在室温下制备[99mTcN]2 + int 中间体 ,然后与配体N -异丁基 -二硫代氨基甲酸钠 (IBDTC)发生配体交换反应得到99mTcN -IBDTC配合物。同时采用甲脒亚磺酸 (FSA)作还原剂对配体IBDTC进行了99mTc直接标记。结果表明 ,99mTcN -IBDTC和99mTc -IBDTC配合物的放化纯均大于 90 % ,小鼠体内生物分布表明 ,99mTcN -IBDTC有较高的脑摄取和较好的脑滞留 ,在注射后 5、30、6 0min时脑摄取量 (%ID·g- 1)分别为 6 .2 2、5 .4 5、3.88,脑 /血比值分别为 1.5 1、2 .2 4、1.84 ,有望成为一类新型脑灌注显像剂。99mTcN -IBDTC在心肌中也有较高的摄取 ,但心肌清除快而且心 /肝比值低从而限制了其成为一类新型心肌灌注显像剂。99mTc -IBDTC主要在肝内浓集 ,而脑、心肌摄取很少。本实验提示 ,放射性药物分子中引入 [99mTcN]2 + 核会引起生物分布性质的明显改变 ,这对于设计新型放射性药物具有参考价值。     

~(75)Se和~(113)Sn的KX射线发射几率测量

用54 Mn、57Co、6 5Zn、85Sr、10 9Cd、137Cs等核素发射的KX射线和I(KX) /I(γ)比值法在 5～ 4 0keV范围内对Si(Li)探测器的效率进行了刻度 (不确定度小于 2 % )。在此基础上 ,用Si(Li)X射线谱仪系统和HPGeγ射线谱仪系统对核素75Se和113Sn的主γ射线和KX射线进行了测量 ,获得了75Se和113Sn的KX射线发射几率 ,并与文献报道值进行了比较     

~6Li ~(208)Pb Fusion Around the Barrier

Theinfluenceofthelargebreakupprobabilityofhaloorweaklyboundnucleionfusionhasbeendiscussedextensivelyintheliteratures.However,thequestionofwhetherfusionisenhancedorreducedhasnotyetbeenansweredexperimentally.6Liisaweeklyboundnucleuswithdeuteronseparationene…     

我国膳食中~(90)Sr、~(137)Cs、~(226)Ra、~(228)Ra、~(210)Pb 和~(210)Po含量及其所致内照射剂量

作为1990年全国总膳食调查的放射性物质部分,本文报道了组成我国膳食的各类食品中~(90)Sr、~(137)Cs、~(226)Ra、~(228)Ra、~(210)Pb 和~(210)Po 含量的测定结果;按调查所得膳食组成和食品中核素含量,估算了我国居民(成年男子)当前这些核素经食入所致年摄入量和待积有效剂量当量。结果表明,每年食入所致总待积有效剂量当量约为0.24 mSv,贡献较大的食品是蔬菜、水产品和谷类,贡献较大的核素为~(210)Pb、~(210)Po 和~(228)Ra。这些结果更新了我国膳食中这些核素的资料,补充了来自饮水的数据。文中还讨论了我国膳食组成的地区差异及其对居民摄入量和所致内照射剂量的影响。     

~(60)Co.~(85)Sr和~(137)Cs在黄土包气带中迁移的模拟实验

从野外试验场用专门研制的原状土柱采样装置采得未扰动土柱 ,以60 Co、85Sr和 13 7Cs三种核素为示踪剂 ,在人工喷淋条件下研究核素在土柱中的迁移行为。采用直接测量和解体测量两种方法测定了核素在土柱中的垂向浓度分布。实验结果表明 ,在日均喷淋强度为 7.96 mm/d的喷淋条件下 ,近一年时间内 85Sr浓度峰在实验土柱中的下移距离 ,按直接测量和解体测量分别约为 6 .0和 8.0 cm;60 Co和 13 7Cs浓度峰基本仍在原位。此结果与野外现场核素迁移示踪试验结果基本一致     

~2H(~6He,~7Li)n反应角分布和~7Li的质子谱因子

在中国原子能科学研究院HI-13串列加速器次级束流线上,使用6He次级束首次测量了质心系能量为9.1 MeV的2H(6He,7Li)n反应角分布,并用扭曲波波恩近似(DWBA)进行理论分析,导出了7Li的质子谱因子为0.40±0.02。     

用~(210)Pb(~(210)Po)找铀矿

当前铀矿普查方法中的一个重要课题,是探索深部找矿的新途径以适应攻深找盲的需要。氡气找铀矿是一种很早就被采用的方法,是一种深部找矿的有效方法。氡的测定,长期以来使用电离室或闪烁室的射气仪,后来又出现了α径迹蚀刻法。α径迹蚀刻法采用了“时间-浓度的积分测量”,因此灵敏度高,能反映一定深度的矿体,已取得了良好的结果。该法的缺点是埋杯时间长,野外工作量大,需要在显微镜下观察径迹。曾有人作了改进,使用由半导体探测器制作的测氡仪代替径迹埋片杯。显然这种方法能够在现场得到测量结果,其