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本文对中国传统土结构房屋中220Rn浓度(CTn)及其子体浓度(Cp,Tn)的空间分布与季节变化进行了测量。结果显示,CTn的空间分布有明显的浓度梯度变化,与发生源(裸露的墙面和地面)的距离呈指数衰减,同时存在较好线性关系和可重复性。CTn的季节变化是秋季高,冬春季低,季均值与年均值的相对偏差与222Rn接近。Cp,Tn的季节变化类似于CTn和Cp,Rn,其空间变化可忽略。固定220Rn的测量距离,CTn与Cp,Tn间有明确的关系。距墙2.5cm和20cm得到的220Rn的平衡因子(FTn)分别为0.003±0.001和0.017±0.014。经验证,Cp,Tn的实测结果与采用FTn的估算结果符合较好。相对于220Rn子体,220Rn浓度的测量更易实现,FTn的引用为室内220Rn剂量评价提供了一个简单可靠的方法。 相似文献
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为了测量222Rn/220Rn子体水平及其与222Rn/220Rn浓度之间的平衡关系,采用连续测氡仪和氡钍子体连续监测仪,选择包头地区几种典型居室和工作场所,对其空气中222Rn/220Rn及其子体浓度进行测量。结果显示,工作场所和居室中222Rn平衡因子均值分别为0.35和0.43,工作场所和居室距墙壁20cm处220Rn平衡因子均为0.030;室内220Rn平衡当量浓度昼夜变化与222Rn类似,即白天低、晚上高;222Rn/220Rn浓度瞬时测量值与累积结果存在较大差异,平均比例分别为2.1和1.7。 相似文献
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α能谱法是环境中222Rn/220Rn气体活度浓度测量的重要方法之一。吸收层及探测器能窗等导致的α能谱低能拖尾是影响222Rn/220Rn活度浓度准确测量的重要因素。为修正α能谱法对222Rn/220Rn气体活度浓度的测量结果,本文从原理上探讨了拖尾形成的原因及其对222Rn/220Rn气体活度浓度测量的影响。结合商用测氡仪,实验修正了222Rn/220Rn气体活度浓度的测量结果,对修正前后的结果进行了实验比对。研究表明,经准确刻度后的修正因子和刻度因子能很好地用于修正222Rn/220Rn气体活度浓度的测量结果,保证了测量结果的准确性。建议在对α能谱法测量222Rn/220Rn气体活度浓度的仪器进行刻度检定时,必要情况下需对拖尾修正因子和刻度因子进行适当刻度。 相似文献
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介绍了一种测量低浓度220Rn的方法--时间间隔分析方法。220Rn原子发生衰变发射α粒子并产生216Po时,在很短时间内,216Po衰变(半衰期0.145 s)又发射α粒子。多时间分析方法就是对2个连续发射的α粒子的时间间隔进行分析,使220Rn从222Rn中分辨出来。本实验通过卢卡斯氡探测器(FD125)对10 Bq的220Rn标准源进行流气式测量。当222Rn活度小于10倍左右220Rn活度时,计数率控制在60 min-1以内,时间分辨率设置为1 ms,测量时间为10 h,测量结果的相对偏差在7%内。 相似文献
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10Be是加速器质谱(AMS)测量中重要性仅次于14C的核素,在第四纪地质研究等方面发挥着重要作用。为更好地开展岩石暴露年龄测定和黄土中10Be浓度测量等应用研究,北京大学加速器质谱(PKUAMS)在深入研究离子鉴别物理过程的基础上,设计研制了1台气体探测器,10Be高能端测量效率达90%以上,10Be粒子计数率明显增加。在离子源引出只有1.2μA(最大值可达2μA)的情况下,标准样品NIST的10Be粒子计数率已达23s-1。 相似文献
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采用同位素稀释法由10Be标准参考物质SRM4325制备系列 10Be/9Be标准样品,在北京HI-13串列加速器的AMS系统上对该系列标准(n(10Be)/n(9Be)范围为2.68×10-11~2.38×10-12)进行测量。测量结果显示,n(10Be)/n(9Be)测量值与标称值呈良好线性关系,且归一化后的测量值与标称值吻合。该系列标准可用于北京HI-13串列加速器的AMS系统对地质环境样品中10Be/9Be绝对比值的准确测定。 相似文献
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用NaI(Tl)探测器和小型数字化谱仪组成一套后处理厂排放85Kr在线监测原型装置,并开发相应的应用软件。该装置具有远程控制功能,可实现数据获取、分析及传输的远程操作,具有连续运行和间歇运行两种工作模式。在间歇运行模式下,可通过增大测量容器内的气体压力,进一步提高探测灵敏度和监测可靠性。在实验室条件下,测量时间为1200s时,装置的实际探测下限为3.4×104Bq/m3,判断限为1.7×104Bq/m3。当报警阈值设置为装置探测下限、测量容器内压力大于417kPa时,装置能对浓度高于8.1×104Bq/m3的85Kr气体进行可靠监测及报警。报警的漏报率和误报率均小于0.1%。 相似文献
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本文基于α能谱法建立了无需频繁更换滤膜的220Rn子体连续测量方法,并在南华大学氡实验室开展了与标准220Rn子体参考水平定值方法的220Rn子体水平测量的对比研究。结果表明:在高220Rn子体水平测量环境中,ThB和ThC 8个测量周期的测量结果与参考方法的测量结果相差5.0%与7.0%左右。在低220Rn子体水平测量环境中,ThB 4个测量周期的测量结果与参考方法的测量结果相差控制在45%以内,ThC的控制在10.0%左右。在220Rn子体水平为100 Bq/m3左右的测量环境中,ThB和ThC的总不确定度均控制在5%左右;采样过程中沉积在滤膜上的气溶胶对滤膜自吸收的影响可忽略。该方法的建立将为222Rn/220Rn子体的准确、快速、连续测量提供技术手段。 相似文献
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为评价样品厚度对实验室无源效率刻度(LabSOCS)测定环境放射性核素的影响,用LabSOCS技术对不同黄土样品厚度进行了模拟计算和实际测定对比。模拟计算的137Cs和210Pb的探测效率均随样品厚度呈对数函数关系下降(P0.001),当样品厚度从5 mm增至80 mm时,对137Cs和210Pb的探测效率分别减少68%和83%。样品厚度对LabSOCS技术测定137Cs和210Pb比活度的影响均不明显,但对137Cs的分析误差有明显的影响,对210Pb分析误差的影响较小,15 mm是影响LabSOCS技术测定137Cs和210Pb分析误差的临界样品厚度。这一结论对于提高LabSOCS技术测定土壤样品中137Cs和210Pb的分析精度具有指导意义。 相似文献
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用于卫星探测X、γ射线的大灵敏面积CdZnTe探测器的研发 总被引:1,自引:0,他引:1
CdZnTe(CZT)探测器不需要低温制冷就可在30~600keV较宽的能量范围内得到较好的空间和能量分辨,已成为研究宇宙空间X、γ射线场重要的探测器。本工作研究将4个甄别级10mm×10mm×5mmCZT平面探测器进行改制,并将其并联拼接成20mm×20mm×5mm较大面积的CZT探测器。经测试,大面积CZT探测器对125I、241Am、57Co、133Ba、137Cs具有较好的能量线性响应,对137Cs的662keVγ射线有较好的能量分辨。 相似文献
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通过自动化多功能化学合成模块,在线合成N-琥珀酰亚胺-4-[18F]氟苯甲酸酯([18F]SFB)。标记前体4-三甲基胺苯甲酸乙酯三氟甲基磺酸盐与干燥的18F-发生亲核反应,生成4-[18F]氟苯甲酸乙酯,碱水解得到4-[18F]-氟苯甲酸([18F]FBA),经Sep-Pak C18固相柱分离,加O-(N-琥珀酰亚胺)N,N,N′,N′-四甲基脲四氟硼酸盐(TSTU)乙腈溶液反应,生成[18F]SFB, Sep-Pak C18固相柱分离得纯[18F]SFB。 在115 ℃,密封条件间隔通氮气加热10 min亲核反应,用NaOH水解保护基团,得到[18F]SFB的不校正合成效率为(28.2±1.9)% (n=5),放射化学纯度大于90%,总的合成时间为45 min。 相似文献
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涂硼电离室组合快中子探测器研制及其响应函数 总被引:1,自引:0,他引:1
研制了涂硼电离室组合快中子探测器。用外径分别为55、80、130、220、285 mm的5个高密度聚乙烯圆柱体作为快中子的慢化体包裹40 mm×200 mm的涂硼电离室,组合成一种可测量从热中子到十几MeV快中子的圆柱型Bonner探测器。借助Geant4蒙特卡罗方法模拟计算,给出了这种结构Bonner探测器探测系统的响应函数。将圆柱型Bonner探测器放置在标准中子源辐射场中进行了实验测量。在实际辐射场中,高密度聚乙烯圆柱体外径为220 mm时,圆柱型Bonner探测器的灵敏度达8.702×10-15 A•cm2•s。同时对实验测量值与理论模拟结果进行了比较分析。结果表明,模拟结果与实验值在数据读取误差范围内吻合。 相似文献