K_4[Fe(CN)_6]·3H_2O在磁场中的穆斯堡尔谱

本文以~(57)Co/Pd为放射源,将K_4[Fe(CN)_6]·3H_2O置于磁场中,磁场方向垂直于γ射线方向,得到了不同磁场强度下的穆斯堡尔谱。[Fe(CN)_6]~(4-)是典型的抗磁性配离子,Fe~(2 )处于O_(?)对称性的配位场中,其电子构型为t_(2(?))~6e_(?)~0,因而晶体场电场梯度和价电子电场梯度均为零,在无外磁场的情况下,得到单吸收峰的穆斯堡尔谱。当外磁场存在时,由于核Zceman效应,铁原子核的磁偶极矩与外加磁场发生相互作用,发生了磁     

用穆斯堡尔效应测量磁织构数据的数学分析

本文对铁磁材料~(57)Fe穆斯堡尔谱的角度因子内含的磁矩取向信息做了理论分析。分析表明: 1)椭圆极化γ射线穆斯堡尔谱同时包含有磁织构磁矩取向分布在统计意义上的指向择优度P′=∑p_icosφ_t和方位择优度P=∑p_i·cos~2φ_i两种信息。线极化和非极化γ射线穆斯堡尔谱仅包含有磁矩取向分布的方位择优度信息。     

快速分离和测定缺中子同位素~(72,73)Br

本文采用70MeV的~(12)C离子束照射同位素~(64)Zn靶产生~(72)Br(T_(1/2)=1.31分)、~(73)Br(T_(1/2)=3.3分)、~(74)Br(T_(1/2)=25.7分)。实验中测得了~(73)Br的全部γ射线相对强度、大部份~(72)Br的γ射线相对强度和部分~(74)Br的γ射线相对强度,所测得的Er、Ir的半衰期在误差范围内同文献值基本一致。     

用离子注入法制备~(57)Fe穆斯堡尔样品

~(57)Fe是在常温下就能测量穆斯堡尔谱的最常用和方便的同位素之一。应用同位素分离器把~(57)Fe同位素注入待测样品,然后测量样品中~(57)Fe受激发后的内转换电子(或X,γ射线)的穆斯堡尔谱,这是近年来己发展起来的一种新的穆斯堡尔实验技术。由于它可以对不含有穆斯堡尔核素的样品进行所需穆斯堡尔核素的离子注入,并可对样品进行非破坏性测量,从而扩大了穆斯堡尔效应的应用范围。     

高温超导体EuBa_2(Cu_(1-x)Fe_x)_3O_(7-y)的穆斯堡尔谱学新研究

利用~(57)Fe和~(151)Eu穆斯堡尔效应对EuBa_2(Cu_(1-x)Fe_x)_3O_(7-y)高温超导体作了研究。在液氮温区,分别测量了样品中有和无电流通过时的~(57)Fe穆斯堡尔谱,结果表明取代了Cu(2)位置的Fe的同质异能位移和四极分裂与通过超导体的电流无关,而取代Cu(1)位置的Fe的穆斯堡尔谱参数则与电流有关。不同Fe含量样品的穆斯堡尔谱分析表明,超导电性和穆斯堡尔谱参数都与Fe的含量有关。     

加速重离子辐射对水稻的生物学效应研究——Ⅰ.加速重离子及~(60)Coγ射线辐照水稻干种子的当代生物学效应

用高传能线密度(LET)的~(56)Fe(190keV/μ)、~(40)Ar(90keV/μ)离子束及低LET的~(60)Coγ射线(0.27keV/μ)照射水稻干种子,对当代幼苗生长、根尖微核细胞率和染色体畸变率的效应,进行了实验分析。结果表明:对比三种辐射源,微核细胞率与染色体畸变率均随处理剂量增加而增加,且呈线性关系。以幼苗的生长半抑制剂量(D_(50))为指标,三种电离辐射(~(56)Fe、~(40)Ar离子束和~(60)Coγ射线)的相对生物学效应(RBE)比值为6.3∶1.9∶1。以微核细胞率为指标,三者的RBE比较值为11∶4∶1。可见高LET的~(56)Fe和~(40)Ar比低LET的~(60)Co有较高的辐射生物学效应,尤其是在诱发细胞核染色体畸变和微核出现方面,高LET离子束有很高的效率。     

~(57)Fe共振过滤γ射线的时间相依性和穆斯堡尔谱

~(57)Fe 14.4keVγ射线的衰变几率在这个态形成后,随时间指数衰减。1960年R.E.Holland观察到当与14.4keV入射γ射线共振的~(57)Fe薄膜用作过滤片(即吸收体)时,由符合测量技术测得的γ射线数目偏离指数型。随后M.Hamermesh和S.Harris分别用经典力学和量子力学的方法推导出理论曲线,经过厚度修正,使理论和实验曲线符合较好。     

~(137)Cs源稳谱技术对γ能谱测井结果的影响

为了达到稳定的γ能谱测量,必须向γ射线探测器提供一个稳定的参考信号。在国产的FD-121型γ能谱测井仪和其它类型的γ能谱仪中,采用了~(137)Cs源作为γ能谱的参考信号源。~(137)Cs的半衰期为30.174年,所幅射的γ射线能量为0.661MeV。采用~(137)Cs源自稳技术的主要缺点是:能量为0.661MeV的~(137)Cs的γ谱峰容易与能量为0.609MeV的~(214)Bi的γ谱峰重叠,并形成一个合成γ谱峰。合成γ谱峰的位置介于0.609和0.661MeV之间。当外部γ强度(~(214)Bi)增大时,合成γ谱峰的位置逐渐向0.609MeV靠近(图1)。     

铁(Ⅱ)-羟肟络合物的穆斯堡尔谱研究

在15℃和—150℃下,用多通道恒加速穆斯堡尔谱仪测量了Fe(Ⅱ)-水杨醛肟(1)、Fe(Ⅱ)-2-羟基苯乙酮肟(2)、Fe(Ⅱ)-2-羟基二苯甲酮肟(3)及Fe(Ⅱ)-2-羟基-4-甲氧基二苯甲酮肟(4)的穆斯堡尔谱。解谱结果表明:配位体结构的电子效应对I.S.和Q.S.值影响不大,肟基碳原子上的氢(络合物(1))不论被推电子的甲基(络合物(2))或拉电子的苯基(络合物(3))取代后,~(57)Fe核上s电子密度无显著改变。这是因为这类络合物的稳定性     

关于~(95)Zr和~(95)Nb的衰变

裂变产物~(95)Zr和~(95)Nb的衰变,特别是~(95)Zr衰变的分支比,是比较有用的核数据。因而,许多实验室在这方面作过不少工作,但至今结果仍有一定偏离。目前一般采用的衰变纲图如图1所示。我们用Ge(Li)γ谱仪,对~(95)Zr和~(95)Nb所放出的γ射线的能量及相对强度进行了测量。     

~(57)Co放射性标准溶液制备及活度测量

选用~(56)Fe(d,n)~(57)Co和~(57)Fe(d,2n)~(57)Co两个核反应,采用能量为8.7MeV氘核辐照电镀在铜片上的天然铁靶来制备~(57)Co,采用TBP-苯萃取和阳离子交换联合法分离纯化~(57)Co,得到的~(57)Co溶液的纯度用高纯锗γ谱仪鉴定,γ杂质含量小于0.2％。用电喷涂法在金属化的VYNS薄膜上电喷涂硅胶悬浮液形成衬垫层,称重制源,在高气压4πβ-γ符合装置上,对     

~(166m)Ho γ射线相对强度测量

~(166m)Ho是一个长寿命(T_(1/2)=1200a)源,能区范围80—1400keV,在这个较宽能区内有近40条γ射线。仅用一个~(166m)HO源就可完成上述能区的能量刻度和代替多重混合源 来刻度探测器效率。因此它是刻度高分辨Ge(Li)探测器十分合适的放射源。 文献[1—3]给出了~(166m)HO的γ射线的相对强度值,但互有差异,因此我们重新研究它。     

核部件缓发γ能谱时间演化行为模拟

在分析无外中子源照射条件下核部件中裂变产物的来源及其释放缓发γ射线机理基础上,提出了应用CINDER90程序计算核部件中裂变产物活度的方法,计算并分析了裂变产物的种类、活度及其随辐照时间和冷却时间的变化规律,继而根据裂变产物β~-衰变释放的特征γ射线的能量与分支比数据,计算得到了核部件中裂变产物缓发γ射线源项,并应用蒙特卡罗方法计算了核部件释放的缓发γ能谱随辐照时间和冷却时间的变化,分析了缓发γ能谱的时间演化行为。结果表明:核部件缓发γ能谱中强度最大的γ射线是裂变核素~(140)Laβ~-衰变发射的1 596 keV射线,且该γ射线的强度在部件组装一定时间后保持稳定,该结果与文献结果符合一致。本文提出的裂变产物缓发γ能谱模拟计算方法和结果可为核部件γ能谱的测量与分析提供参考。     

穆斯堡尔谱Teillet拟合程序的数学物理解析与扩充

Teillet程序于1980年引入我国,在穆斯堡尔谱学研究领域得到了一定的使用。它采用了从最一般化的物理图象——在任意取向的磁场和不对称电场梯度中的核γ共振——出发的全谱拟合计算方法:用量子力学的简并态微扰理论从头计算在特定电磁相互作用下核能级的分裂情况和零级近似波函数,用Blatt和Weisscopf方法计算各个允许跃迁的辐射场相对强度,从而对每一套具有特定化学环境和位置对称性的核获得其穆斯堡尔谱的谱线位置和相对峰高信息,并据此以洛伦兹线型函数计算出它的理论谱。在数学处理上采用了修改的牛顿-高斯     

单标中子活化分析法对中国环境标准参考物质的多元素测定

与相对法比较,单标法中子活化分析(MS-NAA)简化了多元素标准的制备、活化及测是。我们采用Au-Al合金丝或Fe丝作单比较器,欲测核素的γ-射线与~(198)Au的411.8keV γ-射线或~(59)Fe的1099KeV γ-射线相比较,按下式计算可求得欲测元素的含量:     

医用同位素~(125)I放射性强度的测定

~(125)I是发射低能γ的同位素,衰变纲图见图1。它通过电子俘获衰变到~(125)Te的激发态(其中产生的27.5keV KX射线,分支比为68.5％),然后经γ跃迁(发射35keVγ,分支比为6.4％)或发射内转换电子(也产生 上述KX射线,分支比为66.0％)退激到基态。 测定~(125)I溶液放射性强度的较好办法是采用单晶 NaI闪烁谱仪,利用γ能谱上的符合和峰(coincident sum peak)面积来推求之,它的γ能谱见图2。在这个 衰变过程中发射的LX射线能量3.8keV,很低,谱上记     

矿石中~(206)Pb的14MeV中子循环活化分析

深部铀矿可能在地表显示出~(206)Pb同位素丰度异常,从而通过测定地表~(206)Pb丰度的异常有可能为深部铀矿勘探提供一种手段。14MeV中子轰击Pb同位素引起了多种核反应,我们感兴趣是~(206)Pb(n,2n)~(205m)Pb反应,而~(205m)pb的T_(1/2)为5ms,发射两条γ射线的能量分别为990keV、700keV,这些γ射线的强度正比于~(206)Pb的丰度。对于短寿命核素我们采用Giuens提出的循环活化分析方法,可以直接测量~(205m)Pb的γ谱。     

铁磷摩尔比对含锆铁磷酸盐玻璃陶瓷结构和化学稳定性的影响北大核心CSCD

以P_(2)O_(5)-Fe_(2)O_(3)-Al_(2)O_(3)-Na_(2)O四元玻璃作为基础,掺入x=6%(摩尔分数)的ZrO_(2),改变基质玻璃的Fe/P摩尔比(r(Fe/P)),采用熔淬法制备一系列玻璃陶瓷样品,研究含ZrO_(2)的玻璃陶瓷结构和化学稳定性随Fe/P摩尔比的变化。X射线衍射用于物相分析,拉曼光谱、X射线光电子能谱和穆斯堡尔谱用于结构分析。Fe/P摩尔比小于0.18时,样品中Fe^(3+)的相对含量(n(Fe^(3+))/(n(Fe^(2+))+n(Fe^(3+)))摩尔比)随着r(Fe/P)增加而增多;r(Fe/P)介于0.18~0.32时,n(Fe^(3+))/(n(Fe^(2+))+n(Fe^(3+)))在60%左右波动。r(Fe/P)介于0.2~0.3时,样品的化学稳定性最好。     

0.8 MeV单能中子照射洋葱萌发种子后在根尖细胞中诱发微核的相对生物效能

通过由加速器产生的0.8 MeV单能中子和60Coγ射线照射洋葱萌发种子,观察在根尖细胞中微核诱发率,从而更好地了解中子相对生物效能(RBE)。洋葱萌发种子照射单位剂量0.8 MeV单能中子和60Coγ射线后,根尖细胞中的微核诱发率分别为111±6.7(10-2Gy-1)和3.59±0.19(10-2Gy-1)。因此,以60Coγ射线为参考辐射时,0.8 MeV单能中子在洋葱根尖细胞诱发微核的相对生物效能(RBE)值为31.0±2.5。与252Cf裂变中子的RBE比较,0.8 MeV单能中子照射在洋葱根尖细胞中诱发微核的RBE值要高。     

用γ射线谱仪快速分析水中的~(226)Ra

试验了用γ射线谱仪分析水中~(226)Ra的技术。着重于在样品采集的1～3d里能完成测量的方法。所讨论的方法采用以下两种技术之中的一种: (1)在单独测量铀之后,再扣除来自~(235)U中186keV的γ射线的贡献,再测量186keV的~(226)Ra的γ射线。 (2)测量向内部增长的~(226)Ra子体。