热中子诱发239Pu裂变初级裂变产物质量分布测量

原子核裂变是最复杂的物理过程之一,至今仍缺乏可以统一描述裂变前和裂变后过程的理论。中子诱发239Pu裂变产额数据是重要的核数据,完整的初级裂变产物质量分布数据有助于完善裂变理论模型并提高产额评价数据的质量。本文研制了初级裂变产物鉴别谱仪（FFIS）,通过屏栅电离室和微通道板时间探测器分别测量裂变碎片的动能和飞行时间,基于动能 速度关联的方法直接获得碎片放中子后的质量分布,在BNCT医院中子照射器（IHNI 1）上开展了热中子诱发239Pu裂变初级裂变产物的质量分布测量。测量结果表明,对轻峰碎片质量分辨约为1 amu,对重峰碎片质量分辨约为15 amu。239Pu(nth,f)初级裂变产物质量分布的精确测量可为裂变产额理论计算和评价提供重要的实验数据。     

2.52兆电子伏中子的弹性散射角分布的测量

本文报导我们用2.52兆电子伏中子对铜进行的弹性散射角分布实验。2.52兆电子伏的单能中子是用高压倍加器通过D(d,n)He~3反应产生的,用原子核乳胶做为探测器,测量了30°—165°范围内铜和铁的弹性散射微分截面。铜的结果和已进行的类似工作相符。     

放中子前后裂变碎片质量分布的换算

给出了一个裂变中子产额分布的七点计算公式。经与从Ac到Cf范围内的裂变核素、其激发能由自发裂变高到45MeVα粒子诱发裂变的实验比较,该公式能较好地反映中子分布的主要特征。由于中子分布在产额的换算中只是起次要的作用,因此可以用来换算放中子前后质量分布。利用该公式进行换算后的质量分布能很好地再现实验分布的平均趋势。如果将该公式与放中子前裂变碎片质量分布半经验公式联合使用,将可直接计算放中子后的质量产额,而不需要利用任何实验数据,给出的绝对产额预测精度约为±0.5%。     

单能中子诱发~(235)U和~(238)U裂变的产物产额

本文利用碎片质量分布5-Gauss半经验公式,计算了单能中子诱发~(235)U和~(238)U裂变放中子前碎片产额,并采用七点拟合公式和线性内插方法求得碎片发射的中子产额。然后按照Terrell给出的转换方法,把放中子前碎片的产额换算为放中子后产物的产额。具体计算了_(40)~(95)Zr、_(58)~(144)Ce、_(60)~(147)Nb三种产物产额随入射中子能量的变化关系,并与实验观测结果作了比较。     

放化法测定~(252)Cf自发裂变产物的绝对产额

本文用放化法测定~(252)Cf自发裂变产物35个质量链的绝对产额。研究了~(252)Cf自发裂变产物的质量-产额分布曲线。其轻峰平均质量数为106.39±0.08;重峰为141.82±0.09;平均释放中子数v=3.79±0.12。轻、重峰高度1/10处的宽度分别为26.7和26.8个质量单位,峰谷比≥370。实验结果与文献作了比较。     

应用飞行时间方法测量快中子散射能谱

在1.2米回旋加速器上利用多道毫微秒飞行时间谱仪试测了能量为4.7及2.5兆电子伏的中子在铁上的散射能谱,定出了铁的第一激发能级数值为0.8兆电子伏。在能量为2.5兆电子伏时,还试测了碳及铀的散射中子能谱。     

利用~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量快中子能谱的乳胶方法

本文提出了一个在强γ本底条件下测量8兆电子伏以上无定向快中子能谱的新方法。利用载硼乳胶中的~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量了9.97,12.06,14.10和18.12兆电子伏的单能中子谱以及14.1兆电子伏中子经铀球壳后的慢化能谱。     

~(252)Cf自发裂变中子剂量参数的计算

本文基于新近发表的~(252)Cf自发裂变中子谱和单能中子剂量换算系数,计算了~(252)Cf自发裂变中子的剂量参数。裂变中子谱的拟合函数为麦克斯韦分布,平均能量为2.13兆电子伏。计算得到的剂量当量和吸收剂量换算系数为3.32×10~(-8)雷姆/中子/厘米~2和3.63×     

裂变碎片瞬发中子数随质量分布的研究

基于TALYS程序计算结果，我们研发了利用放中子前后裂变碎片的质量分布计算裂变碎片瞬发中子数随碎片质量分布的方法。裂变碎片瞬发中子数随裂变碎片质量分布的形状依赖于裂变产生的激发能如何在两个碎片中分配。这个问题一直以来没有得到很好的解决。     

入射能量为400AMeV的^96Ru ^96Ru,^96Ru ^96Zr，^96Zr ^96Ru和^96Zr ^96Zr的出射块的同位旋分布

采用同位旋依赖的量子分子动力学模型,研究了反应96Ru 96Ru,96Ru 96Zr,96Zr 96Ri和96Zr 96Zr在入射能量为400AMeV时的出射粒子和块的同位旋分布。发现在中能反应中构造的中子-质子差的快度分布对探测平均场的对称势能部分是敏感的。对出射的核子、轻带电粒子和中等质量碎片的N/Z比的研究表明,对称势能起到使中等质量碎片更加同位旋对称和出射的核子更加丰中子的作用。对出射的核子、轻带电粒子和中等质量碎片的同位旋分布的时间演化也作了研究并且发现中子的散布更快,最终三者的同位旋分布是一种动态平衡,这种     

~(238)U瞬发裂变平均中子数在快中子能区随入射中子能量的变化

用直径60厘米的载镉液体闪烁中子探测器测量了~(238)U的瞬发裂变平均中子数?_p在1.21～5.50兆电子伏能区的变化。实验在2.5兆伏静电加速器上进行。用~7Li(p,n)、T(p,n)和D(d,n)反应获得中子,质子束流约20微安。测量是相对~(240)Pu自发裂变进行的。根据我们过去的测量结果,~(240)Pu自发裂变瞬发平均中子数?_(sp)(~(240)Pu)为2.138±0.034。     

γ产生数据的评价问题

本文简要介绍了中子能区为热能—20兆电子伏总的次级γ产生数据及评价概况。在兆电子伏能区对Fe和Al的数据作了典型评价的基础上,对各能区数据的评价和推荐问题提出了具体意见。     

基于Potential-driving模型的中子诱发~(239)Pu裂变产物计算与模拟研究

当前新型核能利用系统及核数据评价的发展对快中子诱发~(239)Pu裂变核数据提出了更高的精度需求。本工作基于已提出并构建的Potential-driving模型,通过中子诱发~(239)Pu(n,f)裂变驱动势研究,计算了几个典型能量中子诱发~(239)Pu(n,f)反应发射中子前裂变碎片质量分布,并与实验数据进行了对比。结果显示:Potential-driving模型计算数据能够很好地与实验数据符合。将Potential-driving模型植入GEANT4程序,开展了快中子诱发~(239)Pu(n,f)反应相关的模拟研究,给出了14 Me V中子诱发~(239)Pu(n,f)反应的裂变碎片独立产额质量分布和电荷分布、累积产额质量分布和电荷分布、动能分布、裂变中子能谱以及~(239)Pu(n,f)反应裂变碎片平均总动能随入射中子能量的变化等数据,并与GEANT4程序原有的参数化裂变模型(G4Para Fission Model)模拟结果、ENDF/B-VII.1库评价数据以及实验数据进行了比较。结果显示:所发展的Potential-driving模型能很好地预测快中子诱发~(239)Pu(n,f)反应裂变产物数据,为快中子诱发~(239)Pu(n,f)反应裂变产物核数据的研究提供了一种更可靠的计算方法。     

用活化法比較Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜

本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。     

累积式球形中子雷姆仪

本文描述一个直径为25厘米的聚乙烯球中子雷姆仪。中心探测器为热释光元件氟化锂。其响应近似正比于雷姆曲线。该仪器的响应与雷姆曲线比较,热中子的响应在±2%以内符合;0.2～7兆电子伏能量范围内,在±10%以内符合;7兆电子伏能量以上,响应随能量的增加而下降,至14兆电子伏,约比雷姆曲线低40%。该仪器可用于超临界事故现场和反应堆周围等固定场所,以测定中子剂量当量。     

快中子能区~(233)U裂变截面的测量

利用背靠背裂变电离室在30千电子伏到5.6兆电子伏及14—18兆电子伏中子能区测量了~(233)U及~(235)U裂变截面的比值。并在500千电子伏及1兆电子伏两点定出了中子通量绝对值,从而给出了~(233)U与~(235)U裂变截面的绝对值。对测量结果进行了简短的讨论。     

14兆电子伏中子引起的~7Li核生氚截面折测量

由中子引起的~7Li核的生氚反应截面是~7Li核与中子相互作用截面中一个重要的分截面。许多实验室对~7Li核的中子生氚截面进行过测量。最近我们用液体闪烁快符合法测量了由14兆电子伏中子引起的~7Li核的生氚反应截面。     

氧的14兆电子伏中子活化分析

本文介绍了氧的14兆电子伏中子活化分析方法。在中子产额为5×10~3中子/秒的条件下,氧的探测极限为几百ppm(误差为±50%)。文中还对影响氧的分析灵敏度的诸因素进行了简略的讨论。     

光电倍增管的脉冲工作调制

我们在用脉冲调制~3T(d,n)~4He的14兆电子伏中子源进行缓发中子测铀井的室内模拟试验中,采用塑料闪烁体记录~(16)O(n,p)~(16)N(T~1/2=7.13秒)β-~(16)O·γO~(16)反应产生的γ射线(Eγ约7.12和6.13兆电子伏)来监视中子源产额。塑料闪烁体因受到14兆电子伏中子的(n,Xγ)反应产生的强瞬发γ射线的照射,光电倍增管的输出电流波动很大,影响对~(16)O衰变的γ射线的测量。为减小管子输出电流的波动,采用     

《原子能科学技术》1980年总目录

作能级密度计算伴随蒙特卡罗方法在人工闭探测器有效截面计算中的应用液滴变形能鞍点计算的数值方法14,6兆电子伏中子引起,4lAm裂变截面的测量期页 19八0八勺︸,上OU张百生孙盛芬申本新王连璧14兆电子伏中子引起的,Li核生氖截面的测量虞志康藩堂以宪顾曾一个用于快中子实验的角分布仪装置Nal(Tl)对环状:射线源的光电峰效率及:射线在环状样品 中自吸收的测量裂变位垒的微观计算关于,3阳自发裂变常数14兆电子伏中子引起的朋sU裂变截面的mlJ量廖少华陆志荣石侠民卢兆启章世全祁步嘉董明理江文勉邢进强101113张竞上李安利 2 146卓益忠2 154 …