一种产生毫微秒脉冲的新方法

将多掺YAG被动调制原件插入Nd:YLF激光器进行主被动锁模,能得到宽度为1.4ns的脉冲,能量起伏小于±5％,70％条纹相机扫描波形光滑。     

用染料激光器产生亚毫微秒脉冲的新方法

珀杜大学的一个研究小组报道了由连续染料激光器产生亚毫微秒脉冲的新方法。J. M. Harris等 (见Appl. Phys. Lett. 26，17(1975))用一个锁模氩激光器泵浦折迭腔连续染料激光器。他们不用一般的输出反射镜，而用两个100%的球面反射镜形成腔的两次折迭，一个焰融二氧化硅布拉格盒置于第二条光路的光束腰处，这个布拉格盒与泵浦激光器的锁模器同步,并与一选通高频射频源相连，从用使声-光腔倒空。研究者发现，欲得到宽度最窄，输出功率最大的脉冲,腔的往返时间必须与泵浦激励(88兆赫、250微微秒的连续脉冲群)的脉冲间隔匹配差值在3微微秒以内。由于腔的高增益和平均返往发数多，需要有这样高的精度。染料脉冲与泵浦脉冲在同步时的微小失配被迅速放大。从而引起激光输出的减少。     

可调染料激光器产生10毫微秒10兆瓦的脉冲

佛罗里达州奥兰多的国际激光系统公司的工程师演示了一台可以产生10兆瓦功率、脉宽10毫微秒的实验室染料激光系统。他们宣称这是第一次从商品产品中得到的这种性能。     

一种简便的产生10ns CO_2激光脉冲的新方法

在10μm 左右的红外区内,许多研究工作只需要几千瓦的峰值功率,因而简单的转镜 Q 突变低压 CO_2激光器是一种最合适的激光器。这种激光器的脉冲稳定性好,重复率达每秒10~2—10~3次.但是,脉冲半宽度为几百毫微秒,不能用来研究许多快速过程。本文描述一种简便的新方法:用特殊的转镜技术把 CO_2激光脉冲宽度压缩到10ns。这一方法主要是用一个与转镜激光 Q突变同步的快速调变 Fabry-Perot 干涉仪(FPI)。     

用脉冲压缩技术产生亚毫微秒10.6微米CO2激光脉冲

介绍了掺铟的锗可变透明的吸收体进行被动锁模的CO2激光器所产生的锁模脉冲时间演变研究的结果。观察到的脉冲变短是用由于饱和吸收体引起的脉冲压缩的简单理论加以说明。观察到的脉冲持续时间短至400微微秒。     

毫微秒宽频带光源产生新方法

利用调Q纳秒激光脉冲通过亚毫米液芯波导,可以很方便地获取高功率宽频带纳秒激光脉冲光源。这种光源具有以下几项显著特点:(1)频带足够宽(>2600cm~(-1));(2)功率     

几种毫微秒脉冲产生的方法

近代无线电技术、核物理以及其他一些科学技术领域中,很广泛地应用了毫微秒脉冲.例如:高速数字电子计算机、高分辨率的雷达、精密时间的测量、二极管开关时间的测量等,脉冲都须从微秒过渡到毫微秒数量级.毫微秒脉冲的频谱伸至数千兆赫,已达微波范围.因此,有些在微秒级脉冲电路中可以忽略的参数,在毫微秒脉冲电路中却成为有决定性的因素了.原有的微秒脉冲电路加以改进后,一般只能获得小电流,上升时间为10～20毫微秒的脉冲,显然是不能满足要     

大功率毫微秒激光脉冲反差的测量

介绍了借助快作用火花式光闸来测量大功率亳微秒激光反差的方法。分析研究了碘激光反差的实验测量结果。     

线性调频脉冲CO2激光的脉冲压缩

线性调频脉冲/脉冲压缩技术早被用在普通的雷达系统中了。这个技术的主要优点是:(1)有效地利用了发射机的平均有效功率,(2)在测距和测速时都能增加系统精度,(3)减少了干扰造成的损害。     

毫微秒CO2激光脉冲的击穿阈值

在放大介质中限制脉冲传播的参量是气体击穿。已测得的持续期等于或大于70毫微秒时的CO2激光器混合气体的击穿阈值。这些测量是在混合气体中没有引进任何自由电子的情况下进行的。在聚变应用中需 要高能毫微秒脉冲。一个满足这种要求的方法是,使低能锁模。Q开关的毫微秒CO2激光脉冲放大。在这种情况下,使毫微秒脉冲在峰值增益时射入放大器中。此时,在放大器所采用的气体中,电子密度超过10⁹个/厘米3。因此,可以设想其击穿阈值与以前所获得的值相差很多。我们研制了一种测定击穿阈值的系统,利用放大的毫微秒激光脉冲测出作为初始自由电子密度的函数的击穿阈值。     

产生微微秒与毫微秒之间的脉冲

目前虽然已能用可靠的技术获得持续期为微微秒和毫微秒的强激光单脉冲,但仍缺乏一种令人满意的方法来获得持续期在微微秒与毫微秒之间的脉冲,而这种脉冲特别适于研究诸如闪光光分解系统以及由激光辐射产生的热离子体快速过程。     

激光器中产生长度可变的亚毫微秒脉冲

本文叙述Q突变激光器输出脉冲的改进了的整形系统。采用这个系统,已经产生半峰值宽度小于250微微秒的光脉冲。由于采用了附加光路,使最初的Q开关和最终成形脉冲之间的峰值强度只有较小程度的降低。激光触发火花隙被用作产生上升时间小于180微微秒的控制电脉冲。本文叙述光孔径为5毫米和电上升时间为74微微秒的普克尔盒的设计。     

电光开关削波产生2～10ns准分子激光输出脉冲

通过电光开关直接削波的方法，从实验上在一普通紫外预电离ＸｅＣｌ准分于激光器上获得了２～１０ｎｓ的准分子激光短脉冲；方案适用于任何其他准分子器件．给出了实验报道，并就实验结果的稳定性和方案进行了讨论．     

CO2激光光斑的简单跟踪显示方法

CO2激光器发射波长为10．6μm的不可见光，因此使用很不方便。本文提出利用He—Ne激光采跟踪显示CO2激光光斑的简单方法，以适应多种应用。     

用Blumlein电路产生亚毫微秒紫外光脉冲系列

本文报道我们采用Blumlein电路装置的八通道大气压N_2激光器的运转性能,并利用它的放电集总参数等效电路对实验结果作了简要分析.     

产生毫微秒脉冲高压的螺旋形带状线发生器的研究

本文叙述了能产生毫微秒脉冲高压的螺旋形带状线发生器(以下简称SSLG)的基本原理,给出了具有一个短路开关,内端为高压输出端,外端接地的SSLG的设计方法,并提供了为便携式X光发生器设计的SSLG的制作工艺。对该发生器电性能的实验研究表明:该发生器能输出脉宽40100ns、电压100kV的高压脉冲,接上X光管负载时,在距X光管输出窗1m处能得到4070R的X光辐照量。     

多通道升降沿产生激光驱动器超窄脉冲新方法

应用于不同领域的超窄脉冲激光驱动器要求输入脉冲宽度极窄,并且大范围内可调。传统的模拟器件可调性差难以满足要求,数字器件例如专用集成电路(ASIC)尽管脉冲宽度可以实现超窄输出,但是大范围内可调不易满足,并且存在可扩展性差,价格昂贵等特点,同样不利于推广。现场可编程门阵列(FPGA)程控性好,因此在脉冲激光驱动器中的数字脉冲源得到了很好的应用,但是传统的计数方法只能实现脉宽为时钟周期倍数的脉冲输出,因此只能应用于对窄脉宽要求不高的情形。为解决上述问题,本文基于FPGA设计了一种应用于超窄脉冲激光驱动器,在50 MHz时钟频率下利用锁相环倍频成多个通道的基准时钟,并分别利用上升下降沿计数器进行计数,再经不同逻辑运算输出的数字脉冲产生方法。最终的数字电路可以产生脉宽2～50 ns,步长1 ns可调,重复频率1 Hz～1 MHz的数字脉冲信号。最后分析了在高精度锁相环等硬件条件满足的情况下,该方法可以实现亚纳秒脉宽和步长的数字脉冲信号输出,因此具备了很好的可拓展性和前景。     

毫微秒及微微秒光脉冲产生的CD2等离子体

提要：利用脉宽分别为3.5毫微秒（最大能量为35焦耳）及3~10微微秒（最大 能量为10焦耳）的单脉沖高能钕玻璃激光辐照了CD2薄板靶,并将这两种脉沖照射时所产生的等离子体之性质作了初步比较。我们发现：在用毫微秒脉沖辐射时电子温度为350~400电子伏特并且有相当数量的C5+离子的膨胀能量达到20千电子伏。而用微微秒脉沖照射时,离子膨胀能量都仅为差不多是同样能量水平的毫微秒脉沖照射时的三分之一。在两种情况下,高达50%的入射光能量都转化为等离子体的膨胀能量。并且在每一种情况下,反馈到相对孔径比为f/5.0的入射透镜的定向反射光能量都是小的,对毫微秒及微微秒脉沖,其定向反射分别为0.4%及0.8%。对离子进行的详细分析表明：靶的成分为CD2-xHx,其中0.2相似文献   

产生激光脉冲的方法

为了得到脉冲的激光输出,采用的器件可分成主动和被动器件。主动器件包括电光、声光和机械元件,被动器件为染料和光学元件(即偏振器)。这些元件可单独使用,也可组合使用。不论Q开关、光束斩波、腔倒空、锁模或其它组合都要求达到所需的输出特性。本文将介绍这些器件的各种作用。