光电倍增管的脉冲工作调制

我们在用脉冲调制~3T(d,n)~4He的14兆电子伏中子源进行缓发中子测铀井的室内模拟试验中,采用塑料闪烁体记录~(16)O(n,p)~(16)N(T~1/2=7.13秒)β-~(16)O·γO~(16)反应产生的γ射线(Eγ约7.12和6.13兆电子伏)来监视中子源产额。塑料闪烁体因受到14兆电子伏中子的(n,Xγ)反应产生的强瞬发γ射线的照射,光电倍增管的输出电流波动很大,影响对~(16)O衰变的γ射线的测量。为减小管子输出电流的波动,采用     

空气等效塑料闪烁体的试制

本文介绍了改善塑料闪烁体作为剂量探测元件时的能量响应的方法,研究了以ZnS(Ag)作为补偿物质的空气等效塑料闪烁体的配方。结果表明,在实验的能量范围(0.084—1.25兆电子伏)内,本闪烁体是空气等效的,误差小于±10%。     

氘核轰击~7Li核时出射α粒子反应的研究

在Ed=0.5—2.5兆电子伏能量范围内的十一个能量上测量了~7Li(d,α)反应的α粒子角分布,并在θ_L=112.5°及95°测量了其激发函数。用韦伯(G.Weber)的理论分析得到了~7Li(d,α_0)~5He反应的角分布和激发函数。从氘核轰击~7Li核各反应道的截面情况讨论了~9Be核在17.28和17.48兆电子伏的两个共振峰。从截面情况分析,这两个共振峰都可能不只包含一条能级;但如果每个共振峰只对应一条能级的话,则它们的自旋量子数J~π值倾向于分别为7~-/2和7~ /2。     

用电沉积法从~(228)Ra(MsTh_1)中制备ThC’(ThC)α放射源

在固体径迹探测器的研究工作中,我们需要用一种已知高能量的α粒子来测定塑料径迹探测器记录α粒子的灵敏度及其它性能。为此,选用~(228)Ra作为母体,用电沉积法从其中制备ThC’(ThC)α放射源。ThC’(~(212)Po)放出8.7844兆电子伏的α粒了,在天然α放射源中以ThC’放出的α粒子能量最高,它     

新型低本底α/β测量系统设计

设计了一套新型低本底α/β测量系统。该系统采用ZnS(Ag)薄板复合塑料闪烁体作为主探测器,平板形塑料闪烁体作为反符合探测器,实现样品中总α和总β的同时测量。利用ARM架构的MCU作为系统运行核心,FPGA硬件电路作为数据采集单元,基于脉冲宽度甄别方法实现测量系统的α/β脉冲甄别。对该系统进行了主要性能测试,测试结果表明:测量α粒子时,本底为0.003 min~(-1)·cm~(-2),对~(239)Puα标准平面源的探测效率为92.5%,α对β道的串道比为0.87%;测量β粒子时,本底为0.072 min~(-1)·cm~(-2),对~(90)Sr-~(90)Yβ标准平面源的探测效率为62.0%,β对α道的串道比为0.03%。     

利用~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量快中子能谱的乳胶方法

本文提出了一个在强γ本底条件下测量8兆电子伏以上无定向快中子能谱的新方法。利用载硼乳胶中的~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量了9.97,12.06,14.10和18.12兆电子伏的单能中子谱以及14.1兆电子伏中子经铀球壳后的慢化能谱。     

~(56)Fe(n,p)~(56)Mn反应截面的测量

在E_n=12.8—18.2兆电子伏能区,用活化法测量了~(56)Fe(n,p)~(56)Mn反应截面,在E_n=14.63±0.20兆电子伏处做了绝对测量,结果为108.0±2.9毫靶。中子通量用伴随粒子法测定。对T(d,n)~4He反应的中子角分布也作了测定。~(56)Mn的放射性用φ10×7.6厘米的Nal(Tl)闪烁谱仪测量,~(56)Mn特征γ射线的探测效率用4πβ-γ符合法测定的~(56)Mn标准源刻度。本文还对用伴随粒子法测量中子通量作了较详细的叙述。测量结果同国外数据作了比较,并做了简短讨论。     

~(197)Au(n,2n),~(197)Au(n,3n)反应截面测量

本文在中子能量E_n=12～18兆电子伏能区用活化法测量了~(197)Au(n,2n),(n,3n)的反应截面。在E_n=14.6±0.3兆电子伏处以~(27)Al(n,α)~(24)Na反应截面为标准(117.5±3.9毫靶)给出(n,2n)截面为2160±95毫靶。以(n,2n)截面为标准给出(n,3n)截面为636±47毫靶(8.23±O.28兆电子伏)。本文对国外发表的数据作了比较,井给出了推荐曲线。     

用于超铀元素测定的高分辨率α-γ符合谱仪的研制

本文描述了高分辨率α-γ符合谱仪的结构、性能指标及其在重元素核素的相对和绝对含量测定中的应用。目前该谱仪的符合α能谱的能量分辨率为0.25％(对5.486兆电子伏,FWHM=13.8千电子伏);稳定性在八小时内能峰漂移为±0.05％;4—8兆电子伏区间能量非线性<0.2％。文中还简略地叙述了一些实际应用的测量原理及其方法。     

α、β复合闪烁体厚度与探测效率的关系

通过对不同质量厚度的ZnS(Ag)涂层和不同厚度的塑料闪烁体相结合的复合闪烁体探测效率的实验研究,找出了其最佳结合比,使复合闪烁体对α、β粒子的探测效率达到最优化.     

快中子通量测量中闪烁望远镜法与伴随粒子法的校核问题

用闪烁望远镜测量5.0—18兆电子伏能区的单能快中子通量早先已在文献中作过报道。该文曾提到用闪烁望远镜与伴随粒子两种方法测量的中子通量在14兆电子伏能区差别较大,前者比后者测量的通量值高3—5%,超出了误差范围。几年来我们对这个问     

14兆电子伏中子活化分析测定钢中的硅

利用14兆电子伏中子照射硅样品,产生~(23)Si(n,p)~(28)Al反应,通过测量~(28)Al的1.78兆电子伏γ射线,测定钢中的硅。由于基体铁的~(56)Fe(n,p)~(56)Mn干扰反应产生1.81兆电子伏γ射线与~(28)Al的γ射线重叠在一起。必须对结果加以修正。本文介绍了两种修正方法。在中子通量为3×10~7中子/厘米~2·秒的条件下,硅含量为0.4—0.09%时,分析精密度为±5—±9%,极限灵敏度为0.2—0.7毫克。活化分析的结果与化学分析的值符合得很好。     

FH1906型低本底 γ 闪烁谱仪

本文介绍了 FH1906型低本底γ闪烁谱仪的结构及性能。该谱仪可实现低本底γ分析测量,γ-γ符合测量,β-γ符合测量和低本底β测量等功能。在井形反符合屏蔽条件下,谱仪在0.05—2.0兆电子伏能量范围内的本底约37计数/分,对~(137)Cs点源的能量分辨率为10.6%,对~(137)Cs薄膜源的康普顿减弱因子(面积比)约为3.9,对~(137)Cs 小体积样品的最小可探测下限约为4.8×10~(-13)居里。     

FH1914型低本底β测量装置

本文介绍了FH1914型低本底β测量装置的主要性能。β探测器由ST-552型对-联三苯闪烁体和GDB-52型光电倍增管组成。闪烁体有两种规格,很容易更换。采用ST-401型塑料闪烁体和GDB-44型光电倍增管作为反符合屏蔽探测器。装置的最小可测限与β粒子的能量有关,约为(1.3—3.0)×10~(-2)Bq。     

Al,Ti,V,In和I核的快中子激发曲线

本文在E_u=4.5—18兆电子伏能量范围内,用活化法测量了~(27)Al(n,a)~(24)Na,Ti(n,x)~(46)Sc,Ti(n,x)~(48)Sc,~(51)V(n,α)~(48)Sc,~(115)In(n,2n)~(114m)In和~(127)I(n,2n)~(126)I的反应截面。在E_n=14.6±0.3兆电子伏时,对~(27)Al(n,α)~(24)Na反应截面进行了绝对测量,并以此为基准对上述反应截面作了相对测量。结果分别为117.5±3.9毫靶;291.4±15.4毫靶;63.7±3.5毫靶;16.8±0.9毫靶;1359±90毫靶和1656±77毫靶。本文还对国外发表的数据作了比较和讨论。     

α粒子在硅内产生电子-空穴对平均能耗的测定

利用~(242)Cm,~(241)Am,~(239)Pu,~(210)Po α放射源测量了α粒子在金硅面垒型半导体探测器中产生一对电子-空穴所消耗的平均能量,得到ε=3.64±0.02电子伏,与国外的测量结果进行了比较。     

碎、裂晶体环探测器作反符合屏蔽的井形NaI(Tl)γ谱仪

本文报告了一台采用碎、裂晶体环探测器作反符合屏蔽的井形 NaI(Tl)γ谱仪,并对环探测器的研制及其性能作了扼要介绍。谱仪主探测器采用φ100×100毫米的井形 NaI(T1)晶体,有效地提高了谱仪探测效率。以圆柱形碎、裂晶体为主要闪烁体的环探测器性能良好,在封装工艺简单,容易制作,成本低,几何适应性强等方面具有明显的优点。谱仪对~(137)Csγ射线(0.662兆电子伏)的能量分辨率为9.8%;对10毫升~(137)Cs 样品的全能峰探测效率为28.3%;在0.05—2.0兆电子伏的能量范围内谱仪积分本底为154计数/分;对~(137)Csγ射线的康普顿减少因子为2.5。当样品和本底的测量时间均为1000分钟、置信水平为95%时,谱仪对10毫升~(137)Cs 样品的探测灵敏度为4.2×10~(-13)居里。     

国产镍铬-镍铝热电偶耐中子辐照性能的试验研究

本文叙述了在反应堆内对国产镍铬-镍铝热电偶进行辐照试验的情况,证明它们耐中子辐照的性能良好.试验所达到的最高中子积分通量为:快中子(能量≥1兆电子伏)3.9×10~(20)中子/厘米~2和热中子1.6×10~(20)中子/厘米~2.     

塑料闪烁体平均光衰减系数的测量

本文提出一种测量闪烁体对本身发光透明度的新方法。此方法用分光光度计测量闪烁体的透射光谱和发光光谱,利用这些光谱数据计算出闪烁体对本身发光的透明度参数,我们称这个参数为闪烁体的“平均光衰减系数”,其倒数是平均光衰减长度”。本文计算了2m长NE110塑料闪烁体的平均光衰减系数是0.31×10~(-2)cm~(-1),NE102A是0.38×10~(-2)cm~(_1)。     

快中子能区~(233)U裂变截面的测量

利用背靠背裂变电离室在30千电子伏到5.6兆电子伏及14—18兆电子伏中子能区测量了~(233)U及~(235)U裂变截面的比值。并在500千电子伏及1兆电子伏两点定出了中子通量绝对值,从而给出了~(233)U与~(235)U裂变截面的绝对值。对测量结果进行了简短的讨论。