Ga_xIn_(1-x)P_yAs_(1-y)及Ga_xIn_(1-x)P_yAs_(1-y)/InP(110)异质结界面的电子能带结构

以半经验的紧束缚方法,采用非线性修正的虚晶近似,计算了与InP晶格匹配的Ga_xIn_(1-x)P_yAs_(1-y)的体电子能带结构以及 Ga_xIn_(1-x)P_yAs_(1-y)/InP(110)异质结的界面电子能带结构.     

半导体合金介电常数的紧束缚计算

采用经验的紧束缚方法,在虚晶近似下,计算了与InP晶格相匹配的半导体合金Ga_xIn_(1-x)P_yAs_(1-y)的介电常数虚部.计算时同时考虑了动量矩阵元的效应.     

亚稳半导体(GaAs)_(1-x)(Ge_2)_x的能带结构

根据Kim及Stern由计算机模拟方法计算得到的亚稳半导体(GaAs)_(1-x)(Ge_2)_x在(100)面层状生长条件下的序参数s与组分x间的关系,并考虑到在任何组分的情况下,亚稳半导体始终保持短程有序,采用经验的紧束缚方法以及推广的虚晶近似,计算了亚稳半导体(GaAs)_(1-x)(Ge_2)_x的直接能隙与组分x间的变化关系.并把计算结果与实验及以前的理论模型进行了比较与讨论.     

交换关联对半导体超晶格等离激元色散关系的影响

本文用优化的局域密度泛函近似所给出的介电矩阵计算了GaAs-Al_xGa_(1-x)As超晶格中等离激元色散关系,得到了对无规相近似的重要修正.     

垂直电场中GaAs-Ga_(1-x)Al_xAs量子阱内类氢杂质束缚能计算

在有效质量近似下,研究电场对GaAs-Ga_(1-x)Al_xAs量子阱子带和类氢杂质束缚能的影响.计算中考虑到了GaAs和Ga_(1-x)Al_xAs中的电子具有不同的有效质量和不同的介电常数.数值计算结果表明,GaAs和Ga_(1-x)Al_xAs中电子有效质量的差异将对电子子带产生较大影响;在阱宽较小时(约10A左右),垂直电场对量子阱内类氢杂质束缚能影响较大.     

E/D型集成电路中MODFET模型

本文给出了一个E/D型结构集成电路中增强型和耗尽型调制掺杂Ga_(1-x)Al_xAs-GaAs异质结二维电子气场效应晶体管(MODFET)模型,并系统地分析了它们的材料选取和结构参数。便于相容性工艺制造,增强型晶体管用三层结构;耗尽型晶体管用四层结构。计算方法主要应用了二维电子气散射理论,Joyce-Dixon近似,以及泊松方程等。文内给出了主要计算结果。     

Hg1—xCdxTe组分x的横向均匀性

根据Hg_(1-x)Cd_xTe的吸收边规律,建立了从室温下体材料Hg_(1-x)Cd_xTe大光斑透过曲线确定样品平均组分x_0和均方差Δx的方法及计算软件.     

Te~ 离子注入溶液生长的Pb_(1-x)Sn_xTe制备P-N结

采用Te~ 离子注入使N型Pb_(1-x)Sn_xTe转变成P型层。Te~ 离子浓度大于1×10~(15)/厘米~2,并经适当的后退火处理在N型Pb_(1-x)Sn_xTe表面上产生大约1微米厚P型层。近年来,曾采用离子注入在Pb_(1-x)Sn_xTe晶体中制备P-N结,晶体的类型转变是由于用离子注入(如同化学掺杂)引进外来的原子或因注入产生的晶格缺陷造成的。在本文中,我们报导通过基质原子Te的注入控制化学计算的偏差使N型Pb_(1-x)Sn_xTe晶体类型转变。为了减少因注入而产生的晶格缺陷(贡献出N型电导)还需要适当的后退火。     

文献简介索引

一、红外器件2001 InSb CID探测器工艺现状Status of CID InSb detector technology,M.D.Gibbons,Proc.SPIE,Vol.443(1984),pp.151-166.本文全面地评述锑化铟电荷注入器件的工艺及其机理,介绍InSb线列的制备方法、读出机理和性能,其线列可达512元。[义]2002 InAs(1-x)Sb_x的带间复合Band-to-band recombination in InAs(1-x)Sb_x,A.Rogalski,Poland,Infrared Phys.,1985,Vol.25,No.3,pp.551-560.计算了温度范围为77～300K和组分范围为0≤x≤1的InAs(1-x)Sbx中的辐射和俄歇复合载流子寿命,研究了直接能隙半导体中的可能俄歇复合机理。计算了俄歇率,包括n型半导体的玻尔兹曼统计量和非抛     

耦合GaN/AlxGa1-xN量子点的非线性光学性质

在有效质量和偶极矩近似下,考虑了由于压电极化和自发极化所引起的内建电场和量子点的三维约束效应,对纤锌矿对称Al_xGa_(1-x)N/GaN/Al_xGa_(1-x)N/GaN/Al_xGa_(1-x)N圆柱型应变耦合量子点中激子非线性光学性质进行了研究。计算结果表明,内建电场使吸收光谱向低能方向移动,发生红移现象,并且使吸收峰强度大大减小。量子限制效应使光吸收峰强度随着量子点尺寸的减小而增强,并且随着量子点尺寸的减小,吸收光谱发生蓝移现象。     

窄禁带半导体的自由载流子吸收

从理论和实验上研究了77K和300K温度下,本征型半导体InSb,Hg_(1-x)Cd_xTe,Hg_(1-x)Mn_xTe和高掺杂Hg_(1-x)Cd_xTe在2.5～50μm波段范围内的自由载流子吸收,结果表明:对于所研究的三种本征型样品,均是极性光学声子散射起主要作用,对于InSb还应考虑声学声子和电离杂质散射。对有缺陷的Hg_(1-x)Mn_xTe样品,理论计算的自由载流子吸收系数与实验值不一致,表明存在附加的散射机制,对高掺杂Hg_(1-x)Cd_xTe的研究证实了这一假设。还讨论了非弹性电子-声子散射机制的起因,估算了特性参数。     

资料简介索引

红外技术 1001 Pb_(1-x)Sn_xTe(0≤x≤0.25)光伏探测器的少数载流子寿命和电阻面积乘积 Photovoltaic detectors Pb_(1-x)Sn_xTe(0≤x≤0.25) minority carrier lifetimes resistance-area product, M. Grudzien, Infrared Phys., 1081, Vol. 21, No. 1, pp. 1-8. 计算了Pb_(1-x)Sn_xTe中辐射复合和俄歇复合时的少数载流子寿命。计算是在77、200和300K温度下进行的,组分范围为0≤x≤0.30。在附录中比较了在100K温度下的实验结果和理论计算。探讨了在77K时     

Hg_(1-x)Mn_xTe:红外探测器材料的一种新的侯选者

美国印第安纳州普杜大学物理系J.K.Furdyna在《SPIE》Vol.409(1983)上介绍一种新型材料Hg_(1-x)Mn_xTe,并将它与大家熟知并公认为目前最有前途的材料Hg_(1-x)Cd_xTe相比较。Hg_(1-x)Mn_xTe与Hg_(1-x)Cd_xTe这两种半导体材料有许多相似之处。在材料结构和晶体特性方面,Hg_(1-x)Mn_xTe也是一种优质的闪锌矿结构晶体,生长方法亦类似,只是Hg_(1-x)Mn_xTe的     

(GaAs)_(1-x)Ge_(2x)半导体合金材料的电子结构及其基态性质

本文根据闪锌矿-金刚石结构的有序-无序相变模型,引入序参量M,在改进的虚晶格近似下,利用从第一性原理出发的自治LMTO-ASA方法,研究了(GaAs)_(1-x)Ge_(2x)半导体合金的电子结构和基态性质.计算结果与现有的非自治计算结果和实验结果进行了比较.计算表明,合金材料中轻、重空穴有效质量依赖于合金的有序度.计算也表明合金材料的晶格常数和体弹性模量将随组份x变化而呈现类似“V”形变化.这都说明,在有序和无序的组份区域,合金性质随组份的变化规律是不同的,应分区描述.     

HEMT电子迁移率与器件参数关系

本文计算了调制掺杂Ga_(1-x)Al_xA_3-GaAs异质结2DEG场效应晶体管(HEMT)电离中心散射电子迁移率μ_1.给出了μ_1与掺杂Ga_(1-x)Al_xA_s层的厚度d,掺杂浓度N_D,非掺杂的ca_(1-x)Al_xA_s层的厚度δ以及二维电子气的电荷面密度N_s的关系.     

窄禁带半磁半导体Hg_(1-x)Mn_xTe的磁化强度

本文报道用提拉法测量Hg_(1-x)Mn_xTe单晶磁化强度的实验结果.在低温1.5K-30K范图内,磁场强度为0-7万高斯下,测量了不同组分x=0.06,0.08,0.12,0.16的Hg_(1-x)Mn_xTe磁化强度与组分,温度和磁场强度的关系.采用分子场近似模型,用类布里渊函数,最小二乘法对实验结果进行了拟合和分析.结果表明在本文x值范围内,理论与实验符合较好,证实了锰离子间存在强的反铁磁交换耦合.     

GaAs_(1-x)P_x中N-等电子陷阱的研究

本文用集团模型EHT方法计算GaAs_(1-x)Px中的N-等电子陷阱能级.计算表明,必须计入原子的激发态轨道才能使结果得到较为实质的改善.     

利用同步辐射光电子能谱技术研究Pb1-xSrxTe薄膜的能带移动及其组成异质结能带带阶

利用同步辐射光电子能谱技术研究了低Sr组分时Pb_(1-x)Sr_xTe薄膜能带的移动规律,并计算了Pb_(1-x)Sr_xTe/Pb Te异质结中导带帯阶所占比率.当不考虑应力时,该异质结界面导带带阶比率Qc=ΔEC/ΔEg=0.71.当考虑应力时,PbTe能带发生L能谷与O能谷的劈裂,其导带带阶比率分别为QLC=0.47和QOC=0.72.Pb_(1-x)Sr_xTe/Pb Te异质结界面具有类型Ⅰ的能带排列结构,这说明Pb_(1-x)Sr_xTe/PbTe型量子阱或量子点对电子与空穴都有较强的限制能力.该异质结能带帯阶的精确测量有利于该类三元系半导体异质结在中红外光电器件的研发和应用中发挥重要作用.     

Hg_(1-x)Cd_xTe混晶中光学声子与电子的相互作用

本文用双格点模型描写Hg_(1-x)Cd_xTe 混晶的双模式光学振动,计算了T=77K时长波TO和LO声子的频率,理论值与实验值符合较好.引入双模式的Callen有效电荷,导出了Hg_(1-x)CdxTe 混晶中光学声子与电子相互作用的矩阵元.对于n型Hg_(?)Cd_(0.2)Te,计算了光学声子散射对自由载流子吸收系数的贡献(T=90K,λ=20μm),并与声学声子散射、电离杂质散射和无序散射进行了比较,结果表明光学声子散射是主要散射机构.     

Hg_(1-x)Cd_xTe光学声子双模行为的物理本质

对于Hg_(1-x)Cd_xTe中的声子,迄今已知的特点是其光学声子有双模行为。本文提出一种物理图象,分析讨论这种双模行为的物理本质,由此得到一种计算Hg_(1-x)Cd_xTe声子谱的可能方法。本文分析的出发点是把Hg_(1-x)Cd_xTe三元合金看成具有0～25%替位杂质的二元晶体。替位杂质最多为25%(x=0.5时),最少为零(x=0或1时)。为分析问题方便起见,此