利用角关联计算符合相加修正因子

提供了一种理论计算符合相加修正因子的方法。根据级联衰变的两个γ光子之间角度服从某一分布,利用蒙卡罗随机模拟方法,理论计算＾６０Ｃｏ点源离探测器为某一高度时各γ光子的符合相加修正因子。结果表明,符合相加修正因子随高度的增加而减小。     

四探头时间微分扰动角关联谱仪

为提高实验效率、精度和可靠性,将转动三探头谱仪改建为四探头时间微分扰动角关联谱仪。新建谱仪的时间分辨好于1.5ns,微分非线性好于±2.5％,长期工作稳定性好,而且具有符合效率高、测量与探测器效率独立等优点。本谱仪已用于四极相互作用、材料结构和相变研究,取得较好结果。     

时间微分扰动角关联技术在材料科学中的应用

介绍了时间微分扰动角关联方法的基本原理及其在材料微观性质研究中的应用。     

铀样品自吸收修正因子与样品质量的相关性

探讨了中子活化法检测燃料棒235U富集度均匀性过程中,不同丰度铀样品γ射线自吸收修正因子与样品质量之间的相关性。采用装于相同规格样品盒的不同丰度和质量的铀样品,将一块发射多个γ射线的标准点源(152Eu+137Cs)放置在准直器上,用HPGeγ谱仪测量样品不同能量γ射线的自吸收修正因子F。将自吸收修正因子F与样品质量m进行回归分析,得到F-m直线回归方程,用此方法得到的修正因子对中子活化分析测量模拟样品丰度时的活度进行修正,分析结果与质谱法分析结果之间的偏差小于1‰。     

PdAg合金中氢特性的时间微分扰动角关联研究

采用时间微分扰动角关联(TDPAC)方法,在室温和氢浓度在0～0.35范围内系统研究了PdAgHx中的氢特性。Pd0.75Ag0.25合金样品采用氩气保护下的熔解压锭法制备,然后将锭辗压成厚度为1mm的薄片,为保证样品晶格完整性和消除辗压过程中在样品中产生的缺陷,在氩气保护下退火。在中国原子     

扰动角关联简介

γ射线是一种多极电磁辐射。当原子核从高激发态跳到较低激发态(中间态)放出第一个γ光子后,有可能连续放出第二个γ光子,使原子核趋于更稳定的低能态。这种接连放出二个γ光子的跃迁称为γ级联跃迁。我们在放射性测量中常用的~(60)Co源就是一个接连放出二个γ光子的放射源(见图1)。~(60)Co通     

环境样品γ射线自吸收修正因子与样品质量的相关性

本文探讨高纯锗（HPGe)γ谱测量环境样品时γ射线自吸收修正因子与样品质量之间的相关性。采用装于相同规格样品盒的8个不同质量的环境样品（海洋沉积物）和1个标准源基质材料（290g)，将一块发射多个γ射线的标准点源（152Eu 137Cs)放置在准直器上，用HPGeγ谱仪对不同能量γ射线测量8种不同质量的样品相对于标准源基质材料的自吸收修正因子F。将自吸收修正因子F与样品质量m进行回归分析，得到F－m直线回归方程，用此方法得到的修正因子对测量的IAEA标准参考物质样品的活度进行修正，得到令人满意的结果。     

多重性探测器中子衰减时间的标定

采用Rossi-α方法直接测量了多重性探测器中子衰减时间,并采用几个不同强度的锎源和不同质量的钚部件进行了Rossi-α验证测量,准确获得了某个多重性探测器的中子衰减时间。Rossi-α直接测量相比改变符合时间宽度间接标定的传统方法更直接可靠,且可在钚部件无损测量中作为辅助监测手段。     

银辐射损伤的扰动角关联研究

采用时间微分扰动角关联方法研究了由~(109)Ag(α;2n)反应产生的反冲核~(111)In在银中产生的辐射损伤及其退火现象和治愈效应。反冲核在银中产生单空位,实验观察到频率为76.2MHz的恒定的四极相互作用;经673K退火,恒定的四极相互作用消失,作用在探针核上的只是远处缺陷产生的电场梯度分布;经873K退火,辐射损伤全部消失。银中辐射损伤与治愈时间关系测量表明,经360h治愈,探针核仍直接捕获缺陷,但相对成分减小到1/3.5;电场梯度分布宽度随治愈时间增长而减小,150h后,不随治愈时间而变。治愈主要发生在辐照后2—10d。     

~111Cd的扰动角关联

本文应用微分扰动角关联方法测得~(111)Cd第一激发态的磁矩μ=-0.792(核磁子)。并以~(111)In作为核探针与牛血浆蛋白分子络合,通过~(111)Cd的γ-γ级联,测量随牛血浆蛋白液态样品pH值变化的积分扰动角关联衰减因子。实验发现当pH值从4变化到2时,值发生一次突变,说明牛血浆蛋白分子在pH值从4变化到2时,其构象经历着一次突变,证明此方法用来研究液态生物大分子的构象是灵敏的。     

钨酸铅晶体荧光衰减时间特性的研究

用单光子技术研究了钨酸铅晶体荧光发射光谱和衰减时间的关系,测量了不同生长条件下钨酸铅晶体的时间特性,对辐照前后晶体的衰减时间进行了比较实验结果表明掺镧有助于提高钨酸铅晶体快成分的比重     

钨酸铅晶体荧光衰减时间特性的内容

用单光子技术研究了钨酸铅晶体荧光发射光谱和衰减时间的关系,测量了不同生长条件了钨酸铅晶体的时间特性,对辐照前后晶体的衰减时间进行了比较,实验结果表明掺镧有助于提高钨酸铅晶体快成分的比重。     

正电子湮没一维角关联装置的探测器

正电子源为22Na,对能量为0.511MeV的正电子湮没辐射,我们用10×10×200BGO与Φ50×300NaI(Tl)在探测效率、能量分辨及温度性能等方面进行了比较。     

正电子湮灭一维角关联实验装置

本文描述了为测量固体中的电子动量分布及费米面而设计的装置,这一装置也可用于正电子素化学及其它正电子方面的研究。采用垂直长缝结构。样品至主缝中心的距离为3米,系统典型的几何角分辨率为0.33mrad。正电子源用~(22)Na,强度约30mCi。对能量0.511MeV的湮灭光子用NaI(T1)闪烁探头,其长度为300mm。核测量采用快-慢符合方案。实验操作采用简易自动控制方式。     

符合相加修正因子随样品厚度的变化

本文用蒙特卡罗方法计算了以水为介质的＾１５２Ｅｕ源几种能量的γ射线在不同体源厚度时的符合相加修正因子，同时用实验进行了验证。     

锂玻璃、蒽闪烁体衰减时间测量

锂玻璃闪烁体是我国于20世纪70年代研制成功的探测中子的闪烁体。由于闪烁体衰减时间测量涉及光学的跨领域技术,及测量装置的复杂性,长时期以来,锂玻璃闪烁体闪烁衰减时间指标引用国外文献值作为参考。本工作采用平均波形取样法测量了国产锂玻璃闪烁体,及用作参照标准的蒽闪烁体的闪烁衰减时间。闪烁衰减时间测量结果:锂玻璃τ_γ=(87±2)ns[~(137)Cs-γ激发]、τ_α=(93±2)ns[~(210)Po-α激发];蒽晶体:τ=(30.2±0.5)ns。     

γ探测死时间与计数修正因子的关系

为在γ放射性活度很大的测量中使测量系统得到更好的准确度,本文使用干扰源研究HPGe探测器得到了测量系统死时间与计数损失的关系。在γ能量为0.3~1.3 MeV时进行实验,使用104~105 Bq量级的放射源,修正能峰的计数率一般保持在几十s-1,证明在误差范围(3%)内,计数损失随死时间变化的关系与射线能量和计数强度无关,任意强度的任意核素均可使用这一修正公式进行计数损失修正。     

基于MCNP的缓发裂变中子衰减时间谱模拟计算

基于核裂变反应发生与缓发裂变中子发射这两个物理过程在时间上可相互分离的思想,利用MCNP程序计算得到了含铀地层0~100s范围内的缓发裂变中子衰减时间谱。模拟计算了球体几何模型中235 U与238 U核裂变反应率空间分布;借助SOURCE子程序依次对缓发裂变中子的发射位置、发射方向、发生核裂变反应的核素、缓发裂变中子所在的群组、发射时间及其初始能量等参数进行了抽样。结果表明,计算得到的缓发裂变中子衰减时间谱的时间特征与铀核素的缓发裂变中子群参数相符合。对缓发裂变中子总计数与地层铀含量之间的关系进行了线性拟合,拟合结果的相关系数平方值大于0.998 5,该结果从理论上验证了缓发裂变中子测井铀含量线性模型的正确性。     

抽真空法测量自由空气电离室空气衰减修正因子

空气衰减对自由空气电离室是最大的修正项,对总的修正因子不确定度影响也大。本文采用钼靶X射线、真空管测试系统和圆柱型自由空气电离室测量电离电流,用EGSnrc(Electron Gamma Shower)程序模拟恒压管对X射线束额外损失的影响;用抽真空法对圆柱型自由空气电离室空气衰减修正因子的测量,修正了实际测量中圆柱型自由空气电离室限束光阑入射面到收集极这段距离的空气衰减,得到准确的电离电流测量值。结果表明:自由空气电离室的电离电流与恒压管的压强成正比,恒压管对于X射线束额外损失小于0.5%;在钼靶X射线基准的4个辐射质条件下测得的圆柱型自由空气电离室空气衰减修正因子与德国物理技术研究院(The Physikalisch-Technische Bundesanstalt,PTB)的测量结果比较,呈现相同的变化趋势,符合实验要求和国际标准。圆柱型自由空气电离室空气衰减修正因子的实验测量对于钼靶X射线空气比释动能的绝对测量具有科学参考价值。