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高功率被动锁模2.0μm掺铥飞秒脉冲光纤激光器 总被引:2,自引:1,他引:2
报道了高功率半导体可饱和吸收镜被动锁模的2.0μm掺铥飞秒脉冲光纤激光器的实验结果。该光纤激光器利用半导体可饱和吸收镜与宽带全反射镜来构成线型法布里-珀罗腔,自制的1550nm连续掺铒光纤激光器作为激光抽运源。当抽运功率为312mW时,开始得到稳定的重复频率为53MHz的锁模激光脉冲串。当抽运功率增加到472mW时,得到的最大平均输出功率为50mW,相应的最高单脉冲能量为0.94nJ;此时测得锁模激光脉冲的宽度为907fs,激光的中心波长为1939.5nm,3dB光谱带宽为4.6nm。 相似文献
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报道了一种全光纤超宽带光谱的类噪声脉冲锁模光纤激光器。为了加宽锁模光谱,利用腔内色散管理和非线性技术,使在58m腔内具有小的反常色散,平均色散系数为0.12 ps/nm/km。实验获得了超过1300nm--1750nm超宽带光谱锁模类噪声脉冲,光谱20-dB带宽达到362nm,3-dB带宽达到102nm。类噪声脉冲的光谱宽度远超过掺铒光纤的增益带宽。 相似文献
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呼吸脉冲锁模的光子晶体光纤飞秒激光器 总被引:8,自引:6,他引:2
报道了一种掺Yb偏振型大模场面积光子晶体光纤(LMA-PCF)飞秒激光器。作为增益介质的光子晶体光纤的单模场面积比传统光纤高一个数量级,有效地降低了非线性系数,使激光器获得高能量输出。激光器基于线形腔结构,利用半导体可饱和吸收镜实现自启动锁模。光纤激光器利用光栅对进行腔内色散补偿,使其运转在呼吸脉冲锁模状态,即在谐振腔的零色散点附近实现锁模。当腔内净色散呈反常色散时,激光器获得了平均功率为400mW,重复频率为47MHz(对应于8.5nJ的单脉冲能量),脉冲宽度为500fs的稳定的锁模脉冲输出,经腔外色散补偿,脉冲压缩至98fs。当腔内净色散呈正常色散时,激光器输出的单脉冲能量为10.6nJ,脉冲宽度为1.76ps,经腔外色散补偿,脉冲压缩至160fs。 相似文献
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利用非线性偏振旋转效应实现了掺YB3 光纤环形腔激光器的被动锁模.锁模脉冲的中心波长为1.05/μm,重复频率为22.22 MHz,光谱带宽为27.066 nm.被动锁模脉冲经掺Yb3 单模光纤放大器放大,再由单光栅脉冲压缩器进行色散补偿,最终获得了脉宽为120 fs,平均功率为12.5 mW,能量达0.56 nJ的稳定激光脉冲.最后分析了输出光脉冲的稳定性. 相似文献
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超宽带(UWB)无线通信的关键技术之一是UWB窄脉冲产生技术.为简化光子超宽带脉冲源的设计,提出采用基于光纤可饱和吸收体效应的环形腔被动锁模光纤激光器来设计光子UWB脉冲源.为了获得满足UWB室内无线通信频谱范围的脉冲,利用色散和啁啾效应展宽脉宽的原理,在激光器环形腔内使用较长的增益光纤引入大量色散效应,将光脉冲展宽以符合美国通信委员会(FCC)规定的室内UWB通信频谱范围(3.1~10.6 GHz).并根据光纤激光器谐波锁模的原理,通过控制偏振态调制输出脉冲的周期以提高脉冲重复频率.实验中,展宽的光脉冲经光电转换器转换成UWB电脉冲序列后,由宽带数字示波器进行波形观测和测量.通过调节偏振控制器,获得了可输出8种不同脉冲重复频率的光子超宽带脉冲源. 相似文献
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高能量飞秒脉冲掺Er3 光纤激光器 总被引:5,自引:1,他引:4
为了从反常色散光纤构成的飞秒锁模掺Er^3+光纤(EDF)激光器获得高能量锁模脉冲,提出了采用集总放大器和高损耗耦合输出器有机组合的办法来设计激光器腔体。实验结果表明,该方法能有效地减小降低腔内脉冲能量周期性波动,抑制频谱边带幅度,提高飞秒脉冲高能量及其频谱宽度。采用非线性偏振旋转机制进行锁模,成功获得谱线宽度为18.0nm、重复速率为14.0MHz、脉冲宽度约200fs、单脉冲能量超过1nJ稳定锁模光脉冲,并且激光器自启动锁模泵浦阈值小于20mW。 相似文献
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该激光器为“Z”字形四镜折迭光腔。两聚焦球面反射镜的曲率半径为10cm,其间插有长2cm掺钛蓝宝石。两聚焦镜是对720nm至820nm全反射,对488nm和514nm高透射的双色镜。激光器的一端为透射率为3.5%的输出镜,另一端为全反镜,中心波长在780nm。全反镜与其中一个聚焦镜之间插入双石英棱镜对,以补偿腔内正色散和自相位调制引起的正啁啾。该激光器无需在光腔内插入小孔光阑,也无需利用棱镜顶端对光谱成份的限制作用,即可在3.5~5W全线输出氩离子激光器泵浦下实现稳定自锁模运转。输出脉冲宽度62fs,平均功率 相似文献
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以被动锁模正色散掺镱(Yb)光纤激光器为研究对象,实验比较研究了激光腔内滤波带宽对产生正色散束缚态孤子的影响。采用高掺Yb光纤作为增益介质,半导体饱和吸收镜作为锁模部件,获得1064 nm全光纤线型腔锁模激光器。当腔内带通滤波器选用不同带宽(0.2,1.0,1.2,2.3 nm)时,观察到不同的皮秒锁模脉冲状态。在滤波带宽较小(0.2 nm)或较大(2.3 nm)时,仅产生稳定的单脉冲耗散孤子;相反地,在滤波带宽适中(1.0 nm或1.2 nm)时,分别观察到典型的相位差为π和-π/2束缚态耗散孤子,脉宽和脉冲间隔均分别为3 ps和14 ps。将束缚态耗散孤子激光通过主控振荡功率放大技术放大至1.4 W后,将其注入到光子晶体光纤中,获得了750~1600 nm超连续谱(10 dB谱宽),输出功率约为0.7 W,相比传统耗散孤子抽运具有更好的光谱平坦性。 相似文献
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报道了全固化自锁模飞秒掺钛蓝宝石激光系统的实验结果.利用808 nm LD抽运Nd∶YVO4/LBO腔内激光倍频系统,在四镜线性折叠腔结构下,抽运功率为18 W时得到了3.2 W的基模绿光输出,光-光转换效率为18.8%;以该固体激光系统为抽运源,在线性Z型腔结构基础上,通过较小的腔内凹面聚焦镜折叠角来消除像散,并利用3 mm的高浓度掺杂钛宝石和熔融石英棱镜对作为色散补偿,直接得到了功率400 mW、中心波长830 nm的钛宝石连续激光输出.当系统处于自锁模状态时,则获得了脉冲宽度30 fs、重复率108.4 MHz、平均功率320 mW的飞秒激光脉冲,其光-光转换效率为10%.这一全固化系统稳定性很好,噪声明显低于用Ar+激光器抽运的情况.(PB7) 相似文献
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半导体激光器泵浦的高功率飞秒激光器在工业加工和生物医学等领域中均发挥着重要的作用。一般而言,无论是被动锁模飞秒激光器还是克尔透镜锁模飞秒激光器,都需要在腔内引入一定的负色散平衡自相位调制,产生稳定的飞秒孤子。特别是随着平均功率的增加,腔内自相位调制增强,需要更多的负色散量进行平衡。常用的色散补偿器件有棱镜对、啁啾镜以及GTI(Gires-Tournois interferometer)镜等,棱镜对导致振荡器结构复杂,而啁啾镜和GTI镜的价格较为昂贵。实现了基于宽带高反镜色散补偿的高功率克尔透镜锁模运转,在泵浦功率为18 W时,利用Yb∶CYA晶体获得了平均输出功率为3.6 W、脉冲宽度为92 fs、100 min功率稳定性均方根值(RMS)为0.46%的稳定锁模脉冲,有利于进一步降低高功率飞秒激光器的成本。 相似文献
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1984年FOrk等人提出的四棱镜组可以产生正负可调的群速色散,用来补偿自相位调制所产生的惆嗽,使得它在超短脉冲振荡器和放大器中均得到十分广泛的应用.现在自锁模掺钛蓝宝石激光器中,用石英棱镜组和啁啾镜联合进行色散补偿,已获得6.5fs的光脉冲.最近又有压缩至4.6fs的报导.随着脉冲宽度的进一步减小,不光要补偿二阶色故,还必须补偿三阶及更高阶色散.为了获得短于10fs的光脉冲,在自锁模固体激光器中,人们采用短的激光晶体并用石英棱镜代替玻璃棱镜进行色散补偿以减小三阶色散,利用棱镜对和啁啾镜联合来进行高阶色散补偿.目… 相似文献
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超短脉冲掺Yb3+光纤激光器实验研究 总被引:3,自引:1,他引:3
报道了使用976nm半导体激光器作为抽运源。以掺Yb^3 光纤作增益介质构成环形腔激光器产生超短脉冲的实验研究。在腔体净群速度色散为正的掺Yb^3 光纤环形腔激光器中,采用非线性偏振旋转的相加脉冲锁模技术。通过调节偏振控制器的方向和减少腔内损耗,实现稳定的锁模运转。用示波器观察光纤激光器在时域的输出特性,在抽运光一定的情况下,随着光偏振状态的变化,光纤激光器锁模激光的变化呈现稳定和不稳定两个区域。在不稳定锁模区域,激光为不规则的脉冲。通过仔细调节光纤偏振控制器的位置,当光纤偏振控制器在某一适当位置时。激光器工作在稳定的锁模区域。获得最大功率为9.46mW,脉冲激光光谱宽度为10nm.脉冲的重复频率为15.4MHz。 相似文献
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《中国激光》2016,(3)
通过数值模拟和实验研究了一种基于大模场面积光子晶体光纤的高功率全正色散自相似锁模激光器。激光器采用长为1.9 m的掺镱双包层大模场面积光子晶体光纤作为增益介质,腔内没有引入色散图,整个激光器工作在全正色散域。激光器采用环形腔结构,利用非线性偏振旋转锁模和一个窄带高斯滤波器实现了稳定的自相似锁模运转。实验最终获得了直接输出平均功率为5 W,重复频率为72 MHz,单脉冲能量超过69 n J,脉冲宽度为1.699 ps的自相似锁模脉冲输出,经过腔外1200 line/mm的透射光栅对压缩后脉宽为84 fs。激光器可以实现自启动锁模,光束质量因子M2为1.41。 相似文献