探讨边电极红外脉冲激β-BaB_2O_4热释电晶体能量计输出电压特性

将β-BaB_2O_4晶体沿c轴方向制成薄细长条状,光脉冲H(x,t)垂直入射晶片中央。晶体宽、厚两方向的温度梯度可忽略,于是可用一维热传导方程求解。当t-τ_0≥3/8(l/π)~2c_v/K,0≤τ_0≤A,在T(xt)级数表示中取n=0的项,得T=T_0 8αHA/9π~2c_vdsinπ/lxexp-K/c_v(π/l)~2(t-τ_0),(1)其中d是晶片厚度;S是晶片截面积;l是晶片长度;H是光入射功率;α是吸收系数;K是     

氯化钠型离子晶体色散率的计算

本文利用氯化钠型离子晶体的静态介电常数ε(0),光频介电常数8(∞)、能隙E_g、横光学声子频率ω_(TO)和晶格常数α_0等参数计算了9种氯化钠型离子晶体的色散率。     

赝弱相位物体近似的象衬

按照赝弱相位物体成象原理,若把晶体分成n+1个相同的薄晶片,则在最佳欠焦条件下的象强度为: I_((?)11)(X,y)=1-2σφ_(n+1)(x,y)φ_(n+1)(x,y)为赝弱相位物体一个晶片的电势分布投影。本文以氯代酞青铜为例,计算了赝弱相位物体近似条件下,电子束沿(001)方向入射时,各种原子中心位置象强度随晶体厚度的变化,并与多层法(2)计算结果相比较,说明赝弱相位物体近似的适用范围。在计算中,原子的电子散射因子数值用六参数解析式拟合。其傅里叶变换是每个晶片沿电子束入射方向的电势分布投影,表达为三个高斯函数之和,并引用高斯函数形光栏函数。计算结果示于图1。图2为用多层法     

Y_3AI_5O_(12)、Gd_3Sc_2AI_3O_(12)、Y_3Ga_5O_(12)、Gd_3Ga_5O_(12)、CaF_2晶体中Er~(3 )离子~4I_(11/2)-~4I_(13/2)跃迁的无辐射损耗

本文研究一系列石榴石结构晶体中Er~(3 )离子的多声子无辐射弛豫所引起的~4Ⅰ_(11/2)-~4Ⅰ_(13/2)激光跃迁中体内能量的损耗。指明在钪铝石榴石晶体中这些损耗是钇铝石榴石的1/2,而在钆镓和钇镓石榴石中这损耗却比钇铝石榴石小一个数量级。这可以说明对于所给定的声子跃迁,激励频率降低是由于在石榴石晶体中取代Al~(3 )离子的离子质量增加并证实在钆镓石榴石中温度与消光关系被加强了。指出,利用具有Er~(3 )高含量的钪铝和镓的混合石榴石可作为发射波长大约在3微米的一个较有效的模型。     

甲基吡啶衍生物液体中的双光子共振四波混频

一、引言 相干反斯托克斯喇曼散射光谱(CARS)作为一种研究分子结构的手段,已在物理、化学、生物学以及相关的一些技术领域获得令人鼓舞的应用。它是基于两个和分子体系相作用的光波其频率差ω_1-ω_2和相应分子的振动模ω-r共振,对频率为ω_(as)=2ω_1-ω_2的四波混频光信号强度I_(as)的增强来获取该分子的振动结构信息的(图1(a))。当入射光束ω_2有较宽的频带结构,并满足ω_1-ω_2=ω_r的条件下,视分子振动模频率的不同,将有多条ω_(as)谱线同时出现,     

使用BSO晶体的实时散斑剪切照相

实时散斑剪切照相装置是一种实时地存贮与观察散斑剪切图样的新方法。使用的记录介质是光致折射率变化的电光晶体硅酸铋(Bi_(12)SiO_(20))。Bi_(12)SiO_(20)晶体在电场电压为6kV/cm和波长λ_1=514nm时获得1%衍射效率的写入能量是0.3mJ/cm~2。它对波长λ_1=514nm的吸收系数α_1=2cm~(-1),对波长λ_2=633nm的吸收系数α_2=0.28cm~(-1)。该晶体是一种记录可擦除性的记录介质,所以可多次重复使用而不会出现任何疲劳和损伤。利用此晶体装置的实     

压缩真空光场中腔内原子的双光子发射谱

1.理论模型及Heisenberg运动方程的解 理想腔内的一二能级原子与单模光场耦合的Jaynes—Cummings模型为: H=1/2Ωσ_z+ω_c(a+a+1/2)+λ(a~(+2)σ_-+σ_+a~2) (1)把(1)式改写为下面的形式:     

光折变立方晶体中的双光束正交耦合

本文报导光折变立方晶体中的双光束耦合的理论分析和实验研究,讨论了具有闪锌矿结构和具有非中心对称的43m立方晶体中的双光耦合,立方晶体具有(ε_w)_(ij)=n~2δ_j和非零电光系数的张量元γ_(ijk)=γ_(kij)=γ_(41)因此,由相干光场激发的载流子通过漂移和扩散产生空间电荷和电场,又通过线性电光效应(普克尔效应)形成折射率或电介常数空间变化的相位光枷     

相干超反斯托克斯喇曼效应(CHARS)产生机理

我们设计了一种取代受激超喇曼效应,产生相干超喇曼光谱的实验方法。即用两束频率分别为ω_1、ω_O的激光束入射到某种介质上,产生频率为ω_3=3ω_1-ω_2的非线性多光子散射效应,称之为相干超反斯托克斯喇曼散射效应。这是一种四阶非线性过程,它要求所测材料为非中心对称,当入射光频率满足与材料共振能级频率ω_(ab)的一定关系时,即满足:ω_(ab)=3ω_1,或ω_(ab)=2ω_1-ω_2,或ω_(ab)=ω_1-ω_2,或ω_(ab)=2ω_1,会产生频率为ω_3=3ω_1-ω_2的共振光谱。     

LiNbO_3晶格振动图象及其光学特性

晶体的许多性质都与晶格的振动有很重要的关系。晶格振动是很复杂的问题,但是若把振动作一些简化,晶格振动图象也是可以弄清楚的。在简谐近似下,晶格的振动是互相独立的。本文用群表示论的本征函数法作出LiNbO_3晶格的振动图象。LiNbO_3是三角晶系,其空间群是C_(3v)~6。这个群有三个类:C_1=E,C_2=C_3~++C_3~-,C_3=σ_(d1)+σ_(d2)+σ_(d3)。LiNbO_3原胞由六个氧原子、锂铌各两个原子组成。现取出三个原胞沿z轴把     

固体脉冲三能级激光器的阈值输入能量

当泵浦脉冲宽度t_0远小于激光上能级寿命τ时,三能级激光器的输出能量E_(out)为: E_(out)=v/v_pη_0η_1(E_p-E_(pth))(1)其中,v为激光频率,v_p为工作物质吸收的京浦光频率,η_0为输出耦合系数,η_1为工作     

结型晶体管的噪声性能

已知信号源内阻和直流发射极电流是决定结型晶体管噪声系数的两个主要因素。其它的重要因素是基区电阻、低频α、以及α截止频率。本文描述了借助于这些参数的计算噪声系数的方法,噪声系数随频率的变化以及把噪声系数减到最小的条件。对特定的晶体管和电路参数而言,这些结果提供了满足噪声要求的办法。在不存在“过量”或1/5噪声的情况下,对于共基极、共集电极和共发射极接法,当频率低于(1-α_0)~(1/2)f_α时,作为频率函数的噪声系是一个常数。这里,α_0是低频α,而地 f_α是α截止频率。高于此频率,噪声系数就沿着每倍频程6分贝的渐近线增加。计算表明,对于最小噪声系数,基区电阻和发射极电流应是小的。α_0应接近于1;地 f_α应是大的,而信号源内阻为一最佳值。本文是基于范德赛尔提出的关于晶体管噪声等效电路的简化叙述。     

《极坐标法快速编程》——快速编程计算法(续)

三、极坐标法快速编程实例为叙述简便起见,用P、S、C分别表示点、直线、圆;用P_1/P_(10)表示P_1对P_(10)的坐标,P_3/S_2表示P_3到S_2的距离,l_2~1表示P_1到P_2的线段长度,C_2R表示C_2的待求半径,S_2β表示S_2的斜角,S_4~2α表示S_4对于P_2的法向角,θ_4~2表示P_(?)对于P_4的极角,∠21表示     

集成式MEMS-FAIMS分析器在线快速检测不同标号汽油

车用汽油质量及泄漏问题严重影响人们的出行安全和生活环境。基于微电子机械系统(MEMS)工艺制备了高场不对称波形离子迁移谱(FAIMS)分析器,提出了基于FAIMS峰位置差异的不同标号汽油一维在线检测方法和基于离子迁移率非线性变化函数的二维在线检测方法。结果表明,分离电压范围1 050～1 110 V为三种标号汽油的最佳一维鉴别条件。在该分离条件下,不同标号的汽油对应不同的峰位置。为进一步提高鉴别准确率,通过求解离子迁移率非线性变化函数二阶和四阶系数α_2、α_4,构建了不同标号汽油的二维识别方法。结果表明,不同标号汽油的离子峰在α_2、α_4张成的平面内分布于不同的区域。该研究为不同标号汽油的快速鉴别及现场检测提供了技术支持。     

五磷酸铕晶体光谱特性

本文报导EuP_5O_(14)晶体的生长和光谱研究。晶体采用水热法生长。x射线衍射测定了晶格常数,空间群为P2_1/c。测定了晶体的吸收光谱、激发光谱、荧光光谱和荧光寿命。由荧光光谱确定了晶体中Eu~(3 )离子一部分斯塔克能级。     

同步复接和同步分离设计

一、引言二次群正码速调整异步复接技术中的同步复接设备是把经过码速调整的四个同步支路(S_1、S_2、S_3、S_4)数字流,合成一个其帧结构符合CCITT(见表1)规定的高速数字流(S_h)。二次群正码速调整异步复接技术中的同步分离设备是把高速数字流(S_h)分离成四个同步数字流(S_1′、S_2′、S_3′、S_4′)。其中S_1′、S_2′、S_3′、S_4′分别与S_1、S_2、S_3、S_4相对应。图1给出了在二次群正码速调整异步复接技术中同步复接设备_((T_1/T_2))和同步     

互补式矩阵译码驱动电路

二位十进制数有100个数字0～99,其十位数和个位数都是一个十进制数字0～9。因此,一个二位十进制数可用二个十进制数字组合得到: D=10m+n其中m、n为0～9的正整数。二进制数1表示有效,0表示无效。用二进制代码可表示十进制个位数和十位数: n=0D_(09)+8D_(08)+……0D(00) m=0D_(19)+8D(18)+……+0D_(10) 其中个位二进制码D_(00)～D_(09)和十位二进制码D_(10)～D_(19)分别只有一个为1,其余均为0。例如:D_(02)=1、D_(18)=1;则n=2、m=8;即D=82。     

KGd(WO_4)_2:Nd~(3 )激光器自由振荡动态特性

本文目的是研究钕离子激活钨酸钆钾晶体(KGd(WO_4)_2∶Nd~(3 ))激光器自由振荡的动态特性,根据其结果可以判断出辐射的光谱、时间和空间特性的特点及决定这些特性的因素。KGd(WO_4)_2晶体属单斜晶系,空间群为     

Pr~(3+)离子及Na_5Pr(WO_4)_4晶体的光谱性质

本文报道了新型发光晶体Na_5Pr(WO_4)_4的生长及Pr~(3+)离子的光谱性质。测定了该晶体的结构以及吸收光谱、荧光光谱和激发光谱。研究表明,该晶体有可能成为继Na_5Nd(WO_4)_4晶体之后又一激光晶体新品种。     

激光波长对Ce:KNSBN晶体非线性特性的影响

采用非同时读出条件下晶体两波耦合实验装置,在相同的入射光参量下,研究了激光波长(λ)对Ce:KNSBN晶体两波耦合增益系数(r)、衍射效率(n)、响应时间及光扇效应入射光强度阈值的影响.结果显示,激光波长不同时,r、n,响应时间随光入射角2θ的演化趋势相同,但不同波长光入射时,对应相同的2θ,r、n及响应时间不同;激光波长不同时,Ce:KNSBN晶体中光扇效应的入射光强度阈值不同,λ为532nm时,阈值为38mW/cm2,λ为632.8nm时,阈值为26mW/cm2.