汤姆逊散射之跃迁几率和散射截面的量子场论方法处理

汤姆逊散射为典型的弹性散射,即低能量光子被电子散射的过程,计算汤姆逊散射的跃迁几率和散射截面,量子力学的方法是：求解薛定谔方程,并采用十分有效的分波法进行处理,本文运用量子场论方法进行计算,结果正确且方法简捷。     

氢分子激发态的受激喇曼散射

本文简要地介绍了处理受激喇曼散射的群论方法,利用群论技术计算了氢分子激发态受激喇曼散射的跃迁矩阵元和散射微分截面,并对有关的实验结果进行了讨论.     

海水对高斯激光脉冲的空间扩展效应研究

对传统半解析Monte Carlo方法进行改进,利用修正的Henyey-Greenstein函数表示海水散射相位函数,计算了高斯激光脉冲在水下的空间扩展分布.由于传统采用光学厚度的归一化方法不能较好地反映海水介质散射的非各项同质性,文章提出了一种新的归一化数据分析方法,利用介质的有效散射厚度τd代替光学厚度D.计算结果表明,在不同海水深度、不同海水条件下的光束空间扩展分布具有同样的形式.在不同海水散射特性和目标通信深度条件下,如果有效散射厚度τd相同,则激光光束的水下空间扩展分布基本相同.     

使用T矩阵方法计算弹性物体上的声散射(一)

本文使用T-矩阵方法计算了平面声波在铝、铜、钢球上的反向散射声场,给出了散射场随声波频率的变化曲线和散射场的空间方位特性,同时还计算了Total Scattering Cross Section随入射波频率变化的曲线. 本工作是预计中的使用T-矩阵方法计算弹性物体声散射问题的第一部份.     

α粒子通过汤姆逊原子后的偏转角的计算

前言布列佐夫著“原子物理学”(1960)一书中给出∝粒子通过汤姆逊原子后的偏转角的上限的估计值,在∝粒子的初速度v_o=2×10~7米/秒、原子的半径a=10~(10)米所包含的正电荷Ze=50e的情况下,φ≈0.01°(见原书中译本第92—93页)。瑞斯尼克等人著“量子物理”(1974)一书中说∝粒子通过单个汤姆逊原子后的编转角为θ<10~(-4)弧度(见原书第98页)。以上两书都没有给出估计方法或计算方法。在普通物理教科书中只说∝粒子通过汤姆逊原子后的偏转角是很小很小的,连偏转角的数量级都没有给出。为了使学生对∝粒子通过汤姆逊原子后的偏转角有一数量概念以及对计算方法有所     

目标散射问题的有限模型

将有限元法同人工透射边界的处理方法结合起来,首次以一种图象清楚、过程简单、适应性强的计算方法对目标散射问题进行讨论,对简单散射问题与解析解对比,并讨论误差情况.     

光散射物理量数值计算在球形颗粒吸附性能分析中的应用

传统的计算方式在分析球形颗粒吸附性能时能力较弱,消耗时间过长,分析结果准确性很低.为了解决此问题,将光散射物理量数值计算应用到球形颗粒吸附性能分析中,阐述了光散射物理量数值计算过程,通过求无因次颗粒粒径参数T和强度函数i计算出散射光强I,从而完成光散射物理量数值的计算.根据计算公式分析球形颗粒吸附性能,介绍了应用过程.与传统方法进行实验对比,由实验结果可知,在分析结果难度系数相同时,该方法消耗的时间更短,分析准确性更高.该研究对于球形颗粒吸附性能分析有重要的指导意义.     

调强放射治疗中散射截止半径选取 对剂量计算结果的影响

在调强放射治疗中,为了保证剂量计算的精确度和避免不必要的时间耗费,采用微分卷积积分方法进行剂量计算时,选择一个合适的散射截止半径是非常重要的。在不考虑散射的情况下,利用模拟动力学最优化方法优化得到射野强度,并用微分卷积积分法分别对一个模拟例子和一个临床例子在不同散射截止半径下的剂量分布进行了计算,然后通过对剂量体积直方图的比较发现,散射截止半径的选取不同,对剂量计算结果有着较大的影响,并且在光子的能量为6 MV时,散射截止半径选取为3 cm是比较合理的。     

L—E—E方程在计算天然气物性中的应用

为了使输气管道能够稳定、安全、经济地运行,实现科学的调度和管理,有必要对输气管道输送工况进行研究.在输气管道运行压力达10 MPa状态下,天然气的热物性参数若用理想气体状态方程进行分析计算,将会产生很大的误差.应用L-E-E方程求解实际气体的压缩因子、实际气体密度、比热、绝热指数、焦耳-汤姆逊效应系数、熵、焓等参数并编制了计算软件.计算结果表明,应用L-E-E方程计算天然气物性参数时,其计算精度高,能够较好地满足工程实际的需要.     

水下物体的前向声散射建模与实验观测

为了研究水下信道中物体对声波的前向散射现象,建立了水下物体前向声散射计算的虚源模型,在消声水池中进行了模型实验,并在湖上进行了运动物体前向散射的验证性实验.仿真结果表明,物体的前向散射信号强度远远强于后向散射信号强度.测量得到柱形壳体的前向散射目标强度,和理论结果相比差别保持在3 dB左右.湖上实验结果表明,使用周期性LFM连续波信号可以观测到物体前向散射对接收声场的影响.     

气体放电中电子碰撞散射角的抽样方法

针对气体放电中电子-分子碰撞类型及散射角的确定问题,分析了散射角几率密度分布与微分散射截面的关系,给出了气体放电中电子-分子碰撞类型和碰撞散射角的抽样方法,为Monte Carlo方法数值模拟放电动力学过程提供了理论依据。     

量子力学中的Delta函数

本文采用非标准分析的方法,对J.D.比约肯和S.D.德雷尔合著的《相对论量子力学》中常用的有关δ函数的三个常用公式给以严格的处理。这三个公式依次是:1.在该书108—109页关于跃过几率的公式(7,7);2.是由在该书122页和142页上关于Compton散射截面计算的公式(7,40)和(7,69)合成的;3.在该书173页上的关于真空极化计算的公式(8,18)。     

玻色子的相位相干态及其量子涨落

从Pegg-Barnett的相位态定义出发，推导了一般玻色子的相位相干态表达式，研究了相位相干态的统计特性，并计算了相位的概率分布及量子涨落．结果表明，在相位相干态下大角度的相位出现的概率比较大，其量子涨落也比较大．     

双幂指数散射截面在离子射程分布计算中的应用

应用双幂指数散射截面求解输运方程,出离子射程分布函数矩的递推公式,表明双幂指数截面与传统的单幂截面一样,可以用来求解输运方程,此外,采用Pade逼近,由分布函数的矩成功地组合了分布函数,计算精度都达到10^-8以上,这说明,在由矩组合分布函数的计算方面,Pade逼近可能是最佳的运算工具,通过大量的计算发现,当入射离子能量比较低时（几百电子伏特）,离子注入深度要比用传统单幂截面所计算的值浅一些,分布范围也窄一些,这与作者对溅射原子出射深度以及Frenkel-对产生计算所得的结论相符,但当选择特征长度为深度单位时,用单、双截面计算的无量纲归一化离子射程分布函数相当符合,这个结论对于辐射损伤分布的计算并不成立。     

低能正电子与氦原子弹性碰撞截面的理论计算

本文利用等效势模型计算了投射能量为0.1ev—16.0ev 的正电子与氦原子弹性碰撞总截面、我们的计算结果与实验符合的很好。     

羊毛细度与横截面几何参量的微机图象分析

本文采用微机图象处理技术自动测量羊毛细度与其横截面几何形态参数的新方法，在自建的微机图象处理系统上，对羊毛的横截面进行采样，经图象预处理，提取横截面形态参数，然后计算出其细度指标及横截面的形状因子等，与传统测试方法相比，具有自动化程度高，速度快，精度好等优点。     

分形粗糙面单站散射的遮蔽效应研究

利用粗糙面电磁散射中的基尔霍夫近似，结合粗糙面遮蔽效应和分形粗糙面特征函数的计算，导出了考虑遮蔽效应情况下导体分形粗糙面单站散射截面近似公式．比较了高斯粗糙面和分形粗糙面的散射截面分布情况，分析了粗糙面不同均方根斜率对遮蔽效应的影响．研究了不同分维和不同空间基频情况下分形粗糙面后向散射截面的角分布情况．     

低能粒子散射特性的量子力学研究

本文主要讨论了惰性气体对低能粒子的散射问题。在惰性气体中,电子平均自由程与经典的气体分子运动论计算结果不符合,且惰性气体对电子的弹性散射总截面随着电子能量的减小而增大,经典散射理论无法对此作出合理解释。本文根据量子力学知识,考虑电子的波动特性,把电子与原子的碰撞看成是入射粒子在原子势场中的散射,以此建立模型进行分析,对现象作出了合理的定性解释。     

随机群聚手征球归一化散射截面的推导

在建立随机群聚复合手征球平面电磁波散射型的基础上,利用边值技术给出了远区散射场同时边界条件解的矩阵表示,推导了归一化散射截面的计算公式,这对研究手征媒质与电磁波相互作用、各种参数对雷达散射截面的影响以及ＲＣＳ测量均提供了重要的理论依据。