单比较器法中K_0值的测定

在反应堆孔道中,同时辐照标准和比较器,所测γ射线的比计数率之比,经重新排列活化公式之后可以写成(1) 式中:A_(SP)为比计数;ε_P为效率;f=φ_(th)/φ_(?)(φ_(th)为热中子流量,φ_(?)为超热中子流量);Q=I_0/σ_0(I_0为无限稀释共振积分截面,σ_0为中子速度2200m/s的中子截面)。 1.实验方法 (1) 提高标准精度 在测定K_0值时,采用单晶硅片衬底标准,其标准精度一般可达5％左右。 (2) 相对效率曲线测定 采用~(75)Se、~(82)Br、~(110m)Ag、~(152)Eu、~(182)Ta和~(140)La对Ge(Li)探测器表面效率进     

石墨的热中子扩散长度测量

本文利用恒定中子源法测量了一批高纯石墨的热中子扩散长度,所测石墨的密度为(1.653±0.005)克/厘米~3,温度为(29±1)℃,实验得到扩散长度为54.07±0.59厘米;换算到标准条件(密度1.60克/厘米~3,温度20℃),扩散长度为56.24±0.62厘米。用脉冲中子源法测得的石墨热中子扩散系数D_0为(2.160±0.026)×10~5厘米~2/秒,则从扩散长度计算得到石墨的热中子吸收截面σ_α为3.98±0.10毫靶。     

中子活化R(R)矩阵元的新表达方式

中子活化R矩阵元R_(ij)和R矩阵元R_(ij)可能是现今表达中子活化分析中各元素之间的相关性的最简单最完善的新方式。R(ij)是由(n,γ)反应产生的核素i和j的生成率之比值B_i°/B_j°,而R(ij)则是由B_i°和B_j°与产生核素i和j的热中子(20℃)俘获反应的截面σ_i和σ_j(或用中子速度=2200ms~(-1)时的热中子俘获截面代替)分别计算得出的照射处的表观中子通量之比值 I_i/I_j。     

天然Fe,Al中子总截面实验编评

收集了Fe从1keV～20MeV能区中子总截面实验激发函数,择优推荐了该能区2277个能点上的σ_t~(Fe)数据;同时收集了Al从4.07keV～20MeV能区中子总截面实验激发函数曲线,择优推荐了该能区1302个能点上的σ_t~(Al)数据;还特意推荐了Fe在keV能区的中子总截面最小值。此外,还简要讨论了Fe和Al两种核素的中子总截面共振结构问题。为了建立中重核中子总截面实验编译工作特有的规范,认真总结了30年代至70年代这50多年间有关Fe和Al两种核素的全部中子总截面实验工作。针对中重核中子总截面共振结构绸密的特点,提出了优选σ_t的两个判据:σ_t的精确度与中子源的相关性;σ_t的准确度与中子谱仪分辨率的相关性。     

天然Fe,Al中子总截面实验编评

收集了Fe从1keV～20MeV能区中子总截面实验激发函数,择优推荐了该能区2277个能点上的σ_t~(Fe)数据;同时,收集了Al从4.07keV～20MeV能区中子总截面实验激发函数曲线,择优推荐了该能区1302个能点上的σ_t~(Al);还特意推荐了Fe在keV能区的中子总截面最小值。此外,还简要讨论了Fe和Al两种核素的中子总截面共振结构问题。为了建立中重核中子总截面实验编评工作特有的规范,认真总结了30年代至70年代这50多年间有关Fe和Al两种核素的全部中子总截面实验工作。针对中重核中子总截面共振结构绸密的特点,提出了优选σ_t的两个判据:σ_t的精确度与中子源的相关性;σ_t的准确度与中子谱仪分辨率的相关性。     

高通量堆中辐照二氧化钍中~(233)U、~(232)U和裂变产物的积累与热中子积分通量及中子能谱的关系

本文研究了在高通量堆中辐照二氧化钍中~(233)U,~(232)U和裂变产物的积累与热中子积分通量及中子能谱的关系。热中子积分通量约从l×10~20到2×10~21中子/cm~2;快热中子比分别为3/1,2/1,1/1和l/2。所得结果揭示了~(233)U产额、~(232)U/~(233)U比及裂变产物积累随不同的中子能谱和热中子积分通量的变化规律。     

石墨的热中子吸收截面测量

本文利用脉冲中子源法测量了一批石墨的热中子吸收截面。测量的几何曲率范围是(0.699—13.26)×10~(-3)厘米~(-2)。由于几何曲率在6.341×10~(-3)厘米~(-3)以上时,实验上得不到恒定的衰减常数,所以用来求热中子吸收截面的几何曲率范围为(0.699—6.341)×10~(-3)厘米~(-2)。石墨密度为1.653克/厘米~3,测量温度为14.5℃。求得石墨热中子吸收截面σ_α=4.03±0.13毫靶,扩散系数D_0=(2.073±0.025)×10~5厘米~2·秒~(-1),扩散冷却系数C=(3.17±0.49)×10~6厘米~4·秒~(-1)。换算到标准条件(密度1.60克/厘米~3,温度20℃),D_0=(2.160±0.026)×10~5厘米~2·秒~(-1),C=(3.41±0.51)×10~6厘米~4·秒~(-1)。     

固体径迹探测器测量束流装置内的中子通量密度

在微型反应堆零功率装置上搭建了硼中子俘获治疗拟采用的热中子束流装置。利用固体径迹探测器(SSNTD)测量了束流装置中心轴线上不同位置处的中子通量密度。结果显示,在束流装置入口处中子通量密度为5.39×107cm–2·s–1时,出口处热中子通量密度为5.63×104cm–2·s–1,热中子通量密度衰减到入口处的1/957。而利用热释光(TLD)方法和MCNP/4B程序测量和计算结果分别为1/1032和1/972。     

中子活化分析参量化的进一步研究——Ⅰ.裂变干扰的参量法校正

112个活化分析感兴趣的(n,γ)反应k_0值的建立,已经使得63种元素的参量法堆中子活化测定成为可能。然而,为了实现堆中子活化分析的全面参量化,尚需进一步解决几个问题。作者对实现裂变干扰和阈反应干扰的参量化修正,以及“远”、“近”测量几何效率的参量化归一提出一些新的建议。 本工作基于~(235)U(n,f)反应在热中子能区的截面服从1/v定律且具有小的Q_0(I_0/σ_0)值,首次建议了“组合核常数”Ik_0,从而实现了堆中子活化分析中裂变干扰的参量法校正。在我院3座反应堆的6个照射孔道上测定了8个主要裂变干扰反应的Ik_0值。这些Ik_0值的堆中子谱无关性质。证实了本法的可靠性。     

单晶硅受照热中子注量率的双箔活化法测量研究

由于活化箔材料和单晶硅目标核素的活化截面随中子能量的变化曲线形状不同,导致等效2200 m/s热中子注量率的活化箔法确定值与单晶硅目标活化率的对应值存在一定的偏差。为研究活化截面的变化差异对测量的影响,对热中子活化截面均服从1/v规律,但共振积分和2200 m/s热中子活化截面的比值相差较大的Zr箔和CoAl箔进行了测量比较。结果表明,由于超热中子对前者的活化率贡献更大,导致Zr箔确定的值明显高于CoAl箔的值,活化截面的变化差异对测量结果有显著影响。为消除该影响,采用通过两种活化箔确定的值和Stoughton-Halperin约定关系式建立方程组的方法,确定了与单晶硅目标活化率对应的等效2 200 m/s热中子注量率。     

特殊中子束流装置特性研究

利用金箔活化法测量了特殊束流装置中心轴线上不同位置处的热中子通量密度比、金镉比、锰镉比以及出口处γ/n的剂量比.束流装置出口处的热中子通量密度约为入口处的1/1 019,出口处γ/n的剂量当量比约为21%.将束流装置出口与入口处热中子通量密度的实验结果与用MCNP/4B程序计算结果进行了比较,两者相差约为5%.     

用活化箔法测定游泳池式反应堆栅格内的热中子通量谱

用~(164)Dy,~(176)Lu,~(151)Eu,~(197)Au四种活化探测箔测定原子能研究所游泳池式反应堆非均匀栅格内的热中子通量谱。选择热柱内固定位置作参考谱。预先测定参考谱的谱参数,然后测定探测箔在栅格内和参考谱内照射后的活化率比,进一步处理得栅格内的热中子通量展开谱。最后,由获得的展开谱处理出中子温度和超热中子通量谱参数,与相应的实测值相比较,结果基本一致。文中详细叙述处理展开谱的方法,并讨论处理方面若干问题。     

5MW低功率试验反应堆在我国建成

由中国核动力研究设计院自行设计、建造的5MW低功率试验反应堆于1991年8月2日正式建成并顺利完成72小时满功率连续运行。该堆为“游泳池”式试验反应堆,使用高通量工程试验堆用过的平均比燃耗小于百分之四十的核燃料,其额定热功率为5MW,最大热中子通量为8.03×10~(13_)n/cm~2.S,最大快中子(E_n≥     

游泳池式反应堆内超热中子通量谱的测定

用双箔活化技术测定原子能研究所游泳池式反应堆内超热中子通量谱。采用~(115)In,~(197)Au,~(186)W,~(59)Co,~(68)Cu,~(65)Cu,~(98)Mo,~(100)Mo,~(198)Pt,~(107)Ag,~(109)Ag,~(64)Zn,~(23)Na,~(37)Cl等十四种同位素作为共振探测器,~(55)Mn,~(51)V作为与之相应的1/v探测器。利用热柱孔道内的热中子场作参考谱,在1.457电子伏至25.30千电子伏能区范围内,测定了超热中子通量谱参数。并用修正的1/E谱,即1/E~(1 α)表示出。求得α=0.046±0.0015。同时,用~(115)In,~(197)Au,~(59)Co,~(63)Cu等共振参数不定性较小的探测器测得的谱参数为依据,选择了一组能互相搭配的共振参数,作为测超热中子谱工作中的参考。文中还对超热谱的形状、截面不定性和测定超热谱中的问题作了讨论。     

测量激光中子的铑激活计数器

激光与等离子体相互作用的物理过程的研究是激光核聚变工作的基础。用短脉冲大功率激光辐照含氘材料引发聚变反应产生中子,是激光加热等离子体的主要手段。用铑激活计数器测量激光加热等离子体产生的中子产额,其工作原理如下:大功率短脉冲激光加热等离子体,发射快中子;快中子经过慢化剂,慢化成热中子;丰度为100％的如~(103)Rh,以截面σ_γ=139bar为热中子激活成~(104)Rh;~(104)Rh半衰期T_(1/2)=42.3sec,     

用CaSO_4热释光材料测量热中子注量

热释光材料对热中子响应的灵敏度取决于材料中所含元素的热中子截面和活化核素的特性。~6LiF 常用于测量热中子,利用的是~6LiF(n,α)~3H 反应。热中子辐射场常伴有γ辐射,~7LiF 可测γ辐射,而对热中子的响应可以忽略。~6LiF 与~7LiF 对γ辐射具有相同的能量响应和灵敏度,采用一对(~8LiF 和~7LiF)TLD,就可以测量热中子注量。这种方法的灵敏度虽较高,但其误差较大,在伴随强γ辐射场中难以使用     

镉比Rcd和热中子通量测量数据处理的标准化基础(英文)

镉比R_(Cd)和热中子通量是堆内常测的参数。但它们的数据处理却相当复杂,对同一测量数据采用现有不同的方法得的结果是不同的。为了建立R_(Cd)和热中子通量测量的标准化基础,一个自然选择是在标准的平均热中子活化截面和共振积分的基础上导出R_(Cd)公式和定义有关参数因子,作为实验室间测量的唯一比较基础。参数包括:在热能区的有E_c,F_n,F_m＇和G＇_(th),它们是由Maxwell谱截去上端引起的;在中能区的有E_(cd),F_(cd),G＇_r和S_r。它们都是多变量的函数。以金片为例,选择图表显示它们的特性,亦为手动处理提供实用数据。还讨论了称为适用区和最佳区问题,指出在常用的探测材料(如An,In,Mn,W和Co等)中,Co和Mn片的适用区较宽。     

阴离子交换法从高通量堆辐照二氧化钍中分离铀

目前世界上已探明的具有开采价值的钍资源几乎与铀相等。Th/U燃料循环的主要优点在于~(233)U,相对于U/Pu燃料循环中的~(239)Pu,有更高的中子产额。事实上只有用钍作为再生燃料,热堆才可能实现增殖。作为钍基核燃料利用的基础研究的一部分,我们制订了一个从辐照二氧化钍中分离~(233)U( ~(232)U)的阴离子交换程序。每个辐照样品压成小药丸状、重80 mg的核纯ThO_2。装入辐照管中,在国内热功率为12.5万千瓦的高通量工程试验堆的铍反射层中辐照。热中子通量为2×10~(14)中子/cm~2·s,快热中子比为1:1。热中子积分通量约为1×10~(20)—1×10~(21)中子/cm~2。照好后的样品移至水池冷却,数月后处理。二氧化钍用含NH_4F及AlCl_3的浓HCl加热迥流溶解,然后将料液调至8 mol/1 HCl     

25 keV附近中子平均俘获截面〈σ_(nγ)〉系统学研究

文章研究了25keV附近中子平均俘获截面随质量数A、有效激发能U及能级密度参数α的系统学依赖性。给出系统学公式为〈σ_(nγ)〉=0.3482A~(-1.033)U~(-0.2438)α~(0.8569)exp{1.011(αU)~(1/2)}     

电磁线的辐照试验

在反应堆内对聚酰亚胺和聚酰胺酰亚胺电磁线进行了辐照试验。所达到的中子积分通量为:热中子8.0×10~(18)中子/厘米~2,快中子(能量≥1MeV)1.7×10~(18)中子/厘米~2。研究了它们的绝缘电阻、感应电流、耐交流工频电压性能和辐照后的机械性能。结果表明,这两类电磁线都具有良好的耐核辐照能力。