用正电子湮没方法研究Fe_(38)Ni_(40)Mo_4B_(18)等非晶合金中空洞

实验所用非晶合金样品是由液态合金轧辊法制备的非晶薄带材,有Fe_(38)Ni_(40)Mo_4B_(18)、Fe_(32)Si_5B_(13)、(Fe_(0.5)Ni_(0.5))_(78)Si_8B_(14)、(Fe_(0.1)Ni_(0.3)Co_(0.55)Mo_(0.05))_(78)Si_8B_(14)等不同成分的非晶合金。各种材料又经过适当的热处理后完成非晶态的晶化过程作为相应的晶化样品。     

非晶合金(Co_(0.85)Ni_(0.08)Fe_(0.06)Nb_(0.01))_(75)Si_(10)B_(15)的正电子湮没研究

用正电子湮没寿命技术研究了非晶合金(Co_(0.85)Ni_(0.08)Fe_(0.06)Nb_(0.01))_(75)Si_(10)B_(15)的结构弛豫和晶化过程。样品取自觉42mm、厚0.035mm的快淬非晶条带,经X射线衍射证明是非晶态。样品在真空中不同温度下等时退火40分钟,处理后的样品在室温下进行正电子湮没寿命测量。同样样品在室温下进行热电动势测量,将结果和正电子寿命结果比较。     

应用穆斯堡尔效应测定Fe-B系及Fe_(82)B_(13)Si_5非晶合金的因瓦特性

应用穆斯堡尔效应及正电子湮没技术,对Fe-B(B_(15～21) at％)及Fe_(82)B_(13)Si_5非晶合金进行了分析,其穆斯堡尔谱呈现参数连续变化的六指峰。经计算机解得的内场分布P(H_i)表明,P(H_i)在Fe-B系中与B的含量有关;而P(H_i)在Fe_(82)B_(13)Si_5中则因不同热处理而不同。Fe-B_(15)和经过磁场退火的Fe_(82)B_(13)Si_5都呈现出高而较窄的P(H_i)分布,Fe-B_(15)系中P(H_i)的最大内场H_i移向低场的一侧。对在Fe_(82)B_(15)Si_5中的正电子平均湮没寿命,则经在磁场中热处理后为最大。实验结果表明,Fe-B系的热膨胀系数在B的含量为15％处为极小值;而Fe_L(低自旋铁     

晶态合金Fe_(79)Si_7B_(14)、Fe_(83)Si_4B_(10)C_3结构弛豫的穆斯堡尔效应研究

本文应用示差热分析和穆斯堡尔谱学方法,对非晶态合金Fe_(79)Si_7B_(14)和Fe_(83)Si_4B_(10)C_3的结构弛豫过程进行了实验研究,认为其结构弛豫过程包括拓扑短程序弛豫、化学短程序弛豫和基体金属相形核长大三种形式的结构变化。     

新型微晶软磁合金Fe_(73.1)Cu_(1.2)Nb_(3.2)Si_(12.5)B_(10)显微组织的穆斯堡尔研究

运用穆斯堡尔效应的方法考查了原始制备态和退火态的Fe_(73.1)Cu_(1.2)Nb_(3.2)Si_(12.5)B_(10)合金的显微组织。计算表明:退火的具有超细晶粒的微晶合金的显微组织主要由主晶相Fe_(75+y)Si_(25-y)型有序相和非晶态晶界相组成,可能含有很少量的顺磁相。组织中主相Fe_(75+y)Si_(25-y)含量大约为70％,非晶相约为26％。有序相Fe_(75+y)Si_(25-y)中的y在5—7之间。     

γ辐照对Fe78Si9B13非晶合金脆性影响的研究

利用穆斯堡尔效应、X射线衍射和正电子湮没方法研究了γ辐照对Fe_(78)Si_9B_(13)非晶合金退火脆性的影响。实验结果表明,在低温退火阶段,γ辐照能延缓拓扑短程序结构弛豫过程,从而使脆化温度提高了30℃左右。     

FeBSi非晶态合金系列的穆斯堡尔谱学和四端电位法研究

本文应用穆斯堡尔谱学方法研究了Fe_(80)B_(20)和Fe_(82)B_(18-x)Si_x(x=2,4,6,8,10)非晶态合金的超精细场分布,得出在各种不同B、Si浓度下平均超精细场的变化曲线。研究结果表明:在x=2至10范围内,Fe_(82)B_(18-x)Si_x的平均超精细场(?)随着Si含量的增大而略有增大。这是因为Si原子数目增加时,体积较大的Si原子取代了,Fe_(82)B_(18-x)Si_x非晶合金中处于间隙位置的B原子,从而使形变和平均超精细场都有所增加。     

钴基非晶合金的穆斯堡尔研究

非晶合金可以用不同的方法制备,本文所论及的金属-类金属非晶合金是用熔融态合金快速淬冷来制备的。为了研究非晶合金Co_(74.5)~(57)Fe_(0.5)B_(25-x)M_x(其中M=Ge、Si、C)的结构和热性质,我们用穆斯堡尔谱仪和示差热扫描仪(简称DSC仪)进行测量分析。     

Fe-Si-Al合金的正电子湮没研究

Fe-Si-Al合金具有优异的磁性能,已知它是一种在冷却过程中含有有序-无序转变的材料,当Fe_3Si_(1-x)Al_x的原子化学配比变化时出现两种有序结构:B_2型和DO_3型,如x<0.5,则转变顺序为α-DO_3型,它的临界转变温度为1050℃,有序度与热处理温度关系甚大。为了观察该合金空位对有序过程的影响,材料经高温固溶处理后在临界转变温度下于不同温度淬火,然后测湮没辐射多普勒展宽谱。     

氢在非晶和多晶Ti_2CuH_x中定域振动的研究

利用铍过滤探测器中子谱仪,在50-210 meV的能量范围内,测量了非晶Ti_2CuH_(1.26)和多晶Ti_2CuH_(1.03)室温下的局域振动谱。从实验曲线可以看出,两者的振动态密度分布虽有某些相似之处,但存在较大的差别:晶态样品的光学支呈现双峰、峰窄,峰位在92和147meV,半宽度为32和54meV;非晶样品却出现一个极宽的氢原子振动能带,峰位与晶态主峰几乎重合,半宽度约为104meV,比相应晶态加宽了近一倍。分析结果表明,在晶态和非晶态Ti_2CuH_?中,氢原子所占据的主要位置虽然都是四面体间隙位置,但由于在非晶材料中,存在着多面体单元结构的畸变和局部化学成分的涨落等现象,氢原子在其中的定域环境的分布更为宽广。     

高能氩离子在钇铁柘榴石中引起的非晶化研究

用倾斜样品X-射线衍射学(STD)和饱和磁化强度测量,研究了960MeV氩离子低温(195K)辐照多晶钇铁柘榴石Y_3Fe_5O_(12)(YIG)所引起的非晶化过程。分析结果表明,960MeV氩离子引起YIG晶态→非晶态转变是一个逐步的过程,在这个过程中电子能损起主     

正电子寿命差分分布的实验测定与模拟计算

在通常的正电子寿命测量中,由于分辨函数不能完全确定和正电子在样品外的湮没所引进的虚假分量造成了较大的系统误差。因此,Aldi等提出了差分方法,即直接比较两个有微小变化的寿命谱,从而估计正电子平均寿命之差,但在实际测量中,存在着困难。本文在这个基础上,以测量非晶态材料(Fe_(67)Co_(18)Si_1B_(14))退火后正电子寿命的变化为例,较详细地描述了作者所用的差分方法测量过程,并讨论了差分方法的基础和确定发生了变化因素的困难,提出模拟计算的方法,得到如下结论:     

高能氩离子在钇铁柘榴石中引起的非晶化研究(英文)

用倾斜样品X-射线衍射学(STD)和饱和磁化强度测量,研究了960MeV氩离子低温(195K)辐照多晶钇铁柘榴石Y_3Fe_5O_(12)(YIG)所引起的非晶化过程。分析结果表明,960MeV氩离子引起YIG晶态→非晶态转变是一个逐步的过程,在这个过程中电子能损起主导作用,但也需要一定的辐照剂量。并在辐照剂量0≥1×10~(14)Ar/cm~2时,在电子能损S_e=8.3MeV处,首次观察到了几乎完全的非晶态。     

非晶铁磁合金的复杂穆斯堡尔谱计算

由于铁磁非晶合金中的超精细相互作用是随着核的位置而变化的,非晶合金的穆斯堡尔谱通常是由展宽的、相互重叠的六峰所组成。为了更加确切地计算其磁超精细参数的分布。本工作提出了一个简化铁磁非晶合金复杂穆斯堡尔谱的一般方法。即通过外加一个平行于试样表面的小的固定的磁场(约几百高斯)使试样达到饱和磁     

一个适用于裂变关联实验的孪生屏栅电离室

设计制作了一个适用于裂变多参量关联实验的孪生屏栅电离室,用~(252)Cf转移裂变源分别研究了以氩-甲烷混合气体和纯甲烷为工作气体时探测器的性能。结果表明,探测裂变碎块时电离室的能量分辨不劣于金硅面垒探测器;从栅极信号确定碎片发射角的cosθ值时的分辨(FWHM)约为0.03。具有相同形状的快上升前沿波形的阴极输出信号,可作为多参量关联实验中的时间标志。     

Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶合金化过程的X射线衍射和正电子湮没研究

采用Ｘ射线衍射和正电子湮没多普勒展宽测量相结合，研究了纳米晶态材料Ｆｅ７３．５Ｃｕ１Ｎｂ３Ｓｉ１３．５Ｂ９的结构随退火温度的变化。实验结果表明：急冷非晶样品在４８０℃开始明显晶化，基体中析出体心立方结构的α－Ｆｅ（Ｓｉ）固溶体。随着退火温度的高，非晶漫峰不断减弱，而晶态相的衍射谱逐渐增强。进一步计算对衍射谱的分离，给出了晶化分数和非晶相平均原子间距随退火温度的变化规律。正电子湮没实验证实了约５５０     

穆斯堡尔谱学对非晶态合金Fe_(79)Si_5B_(16)结构弛豫的研究

非晶态合金一般以液态急冷法生产(冷速>10~6℃/s),室温条件下为非稳定状态,当外界条件变化时(如提高环境温度等),将向稳定的晶相转化,即非晶合金存在晶化转变温度T_x。当温度T相似文献   

非晶态合金（Fe1—xYx）84B16的穆斯堡尔谱学和磁学研究

用穆斯堡尔效应和磁测量方法对非晶态薄带(Fe_(1-x)Y_x)_(84)B_(16)(0≤x≤0.21)进行了研究。实验结果证实在所研究的样品中存在短程有序相互作用和由于钇替代而产生的不均匀区域。     

Fe-V合金中~(57)Fe的超精细参数

本文用穆斯堡尔效应研究了Fe-V合金系中~(57)Fe的超精细相互作用。当x≤0.1时,Fe_(1-x)V_x合金中超精细场和同质异能移位可表为:     

聚四氟乙烯中正电子湮没辐射一维角关联曲线的测量

聚四氟乙烯中正电子湮没寿命谱已被分解为四个成份(见表1)。其中τ_3的来源尚有争议。我们利用中国科技大学的一维角关联装置测量了从商品聚四氟乙烯棒材切下经不同处理的试样(φ20mm,厚2mm)中正电子湮没一维角关联曲线。根据X-衍射谱用纸样称重法估算了不同试样的结晶度,见表2。由图定性看出:(1)原始样和淬火样的角关联曲线中,相应于p-Ps自湮没的低动量成份显著高于退火样品。这与前二者中无定形区域比例较大因而Ps形成几率较高是一致的。(2)γ辐照剂量足够大(为21Mrad)时,角关联曲线中低动量成份显著减少。这与试样在该条件下结晶区域增大有关,这时Ps形成受到抑制。以上趋势表明结晶度与Ps形成几率是关联的。