非晶态Fe—（Co,Cr）—Zr合金的磁矩分布和电子结构的穆斯堡尔谱研究

分析了室温、７７Ｋ及外加磁场下淬火态和室温下掺氢非晶态Ｆｅ９０－ｘＣｏｘＺｒ１０（ｘ＝４，１０，２０，３０，４０）和Ｆｅ９０－ｙＣｒｙＺｒ１０（ｙ＝０，４，７，１３，１６）的穆斯堡尔谱和超精细场分布Ｐ（Ｈｈｆ）－Ｈｈｆ。实验结果表明：（１）Ｆｅ９０－ｘＣｏｘＺｒ１０（ｘ＝３０，４０）的Ｐ（Ｈｈｆ）是单峰的，表现为强的铁磁性；崦Ｆｅ９０－ｘＣｏｘＺｒ１０（ｘ＝４，１０，２０）和Ｆｅ９０－ｙＣｒｙＺｒ     

富Fe非晶态Fe90—xCoxZr10合金掺氢,低温和外加磁场效应的穆斯堡尔谱研究

利用穆斯堡尔谱学方法研究了非晶态Ｆｅ９０－ｘＣｏｘＺｒ１０（ｘ＝０，４，１０，２０）合金的掺氢，低温和外加磁场的效应。结果表明，掺氢和低温作用都使样品的平均超精细场增加，但掺氢使平面磁各向异性Ｐ增加，低温却使Ｐ减小；四合金的超精细场都是双峰分布，对应于铁磁和反铁磁性耦合，掺氢和外加磁场都使反铁磁性耦合的含量减小；随着Ｃｏ含量的减少，掺氢和低温效应更为强烈，这同样被自旋波激发和平均超精细场随掺氢时间     

铁基纳米微晶合金电流应力退火的穆斯堡尔谱研究

利用直流焦耳热加应力和不加应力退火处理Fe73 .5Cu1Nb3 Si13 .5B9非晶合金 ,并用动态磁滞回线、穆斯堡尔谱和纵向驱动巨磁阻抗效应等方法进行研究。结果表明 ,在电流密度大于 4 .11× 10 7A/m2 时 ,Fe73 .5Cu1Nb3 Si13 .5B9非晶合金发生晶化 ,并在应力退火下产生横向磁结构。在一定的条件下 ,感生各向异性随电流密度的增大而增大 ,这与合金中α -FeSi纳米晶粒的多少有着密切的关系。     

用穆斯堡尔谱研究奥贝球铁应变时残余奥氏体的结构及其转变

用穆斯堡尔谱学对奥贝球铁在拉伸应变和循环疲劳应变中残余奥氏体含量与结构变化进行了研究。研究表明：在这两种应变下残余奥氏体含量随拉伸应变量或循环应变幅的增加而减少，同时残余奥氏体的结构可以分解成Ｆｅ原子周围无碳原子存在和Ｆｅ原子周围有碳原子存在两种结构。     

监测大气中铁污染的一个新方法

铁污染是大气污染中较为常见的一类。虽然人们常用滤纸收集然后用化学方法分析,但本文提出用穆斯堡尔谱学这一核方法来分析悬铃木上的绿斑,可以准确了解铁污染的分布,而且不仅可以定量,还可以了解污染物的化学结构,甚至铁颗粒尺寸的大体分布,方法简便。     

N2^＋、N^＋与Cu基底中α—Fe纳米颗粒相互作用的穆斯堡尔谱研究

利用穆斯堡尔方法研究了N2^ ,N^ 与Cu基底中α-Fe纳米颗粒相互碰撞和碰撞后的热动力学过程。实验结果表明,N2^ 与α-Fe纳米颗粒的相互作用存在着明显的非线性,即N2^ 与α-Fe纳米颗粒的碰撞截面,远大于N^ 与α-Fe纳米颗粒的碰撞截面。     

富Fe非晶态Fe_（90－x）Co_xZr_（10）合金掺氢、低温和外加磁场效应的穆斯堡尔谱研究

利用穆斯堡尔谱学方法研究了非晶态Ｆｅ９０－ｘＣｏｘＺｒ１０（Ｘ＝０，４，１０，２０）合金的掺氢、低温和外加磁场的效应。结果表明，掺氢和低温作用都使样品的平均超精细场增加，但接氢使平面磁各向异性Ｐ增加．低温却使Ｐ减小；四合金的超精细场都是双峰分布．对应于铁磁和厦铁磁性耦合，掺氢和外加磁场都使反铁磁性耦合的含量减少；随着Ｃｏ含量的减少，掺氢和低温效应更为强烈，这同样被自旋波激发和平均超精细场随掺氢时间变化的差异所证实。采用“３ＤＦＭ＋ＦＳ＋ＦＳＣ”模型和磁偶极相互作用的磁各向异性模型解释了实验结果。     

伪双元合金Hf0.82Ta0.18Fe2温度诱导自旋重取向的穆斯堡尔研究

制备了伪双元合金Hf0.82Ta0.18Fe2.X射线衍射表明,合金为C14型Laves相结构,晶格常数为a=4.92133(3)(A),c=8.0488(1)(A).在温度20K～380K范围内测量了穆斯堡尔谱.表明合金随温度存在两个磁相变点,一个从顺磁态(PM)到反铁磁态(AFM),相变温度为330K,另一个从反铁磁(AFM)到铁磁态(FM),相变温度约为180K.在AFM-FM相变点,6h位Fe原子自旋方向发生翻转,从沿c方向转向ab平面.相应地,2a位的Fe原子,在AFM态为顺磁性,经过该相变后,相应地呈现铁磁性排列.     

快淬Nd3.8Fe74.8B21.4合金的磁性和结构的研究

采用Ｘ射线衍射和穆斯堡乐效应等实验方法研究了快淬Ｎｄ３．８Ｆｅ７４．８Ｂ２１．４合金的磁性和微结构。实验结果表明，经１５ｍ／ｓ辊速快淬得到的非晶条带在６５０℃退火４ｍｉｎ后获得的各向同性细晶粉末具有良好的磁性能，分析还表明此时样品主要由Ｆｅ３Ｂ和Ｎｄ２Ｆｅ１４Ｂ两相组成，另可能有极少量的Ｆｅ２Ｂ相存在，其中软磁相Ｆｅ３Ｂ为主相，约占９０％，均匀分布主相的硬相Ｎｄ２Ｆｅ１４Ｂ仅占１０％。     

简立方单原子纳米晶体颗粒无反冲分数的理论研究

应用位移 位移格林函数计算了简立方单原子纳米晶体颗粒的无反冲分数。数值计算结果表明 :纳米晶体颗粒表面的无反冲分数小于内部的无反冲分数 ,且它们都随尺寸的增加而减小 ,纳米晶体颗粒的整体无反冲分数随尺寸的增加而增加 ,温度越高 ,这些现象越明显。     

57Fe+、N2+注入Cu衬底的穆斯堡尔谱研究

＾５７Ｆｅ＾＋和Ｎ＾＋２双离子注入Ｃｕ衬底中,在室温时形成ＮａＣｌ结构的ＦｅＮｘ,ｘ约在０．６３～０．６５之间,退火过程中发现,由于氮的存在,氮原子影响了α－Ｆｅ的体扩散温度,分解的α－Ｆｅ可重新聚集在含Ｎ的原子组团中,形成新的α－Ｆｅ颗粒,其分解温度可高于６００℃。     

简立方单原子纳米晶体颗粒的二次多普勒移动的理论研究

应用格林函数理论 ,推导了简立方单原子纳米晶体颗粒的二次多普勒移动公式。数值计算结果表明 :在有限温度下 ,纳米晶体颗粒表面原子的二次多普勒移动比内部原子的小 ,纳米晶体颗粒内部各原子的二次多普勒移动近似相等。随着温度升高 ,表面原子的二次多普勒移动升高更快 ,在高温极限下 ,所有原子的二次多普勒移动相同 ;纳米晶体颗粒尺寸对表面和内部各原子的二次多普勒移动几乎无影响 ,但随纳米晶体颗粒尺寸的增加 ,纳米晶体颗粒整体的二次多普勒移动增加     

纳米晶复合永磁材料Nd2Fe14B／α—Fe微观结构的中子衍射研究

由硬磁相和软磁相组成的纳米晶复合永磁材料的发现吸引了全世界磁学界和永磁材料工作者的广泛关注与兴趣。该材料剩磁高,具有足够高的矫顽力和磁能积,可成为低成本的有工业意义的新型永磁材料。 利用中子衍射研究纳米晶复合永磁材料Nd2Fe14B/α-Fe的微观结构,获得相含量、晶体结构、磁结构、纳米颗粒的平均颗粒度等信息,探讨制备工艺对样品微观结构及宏观磁性能的影响。     

双立方烷固氮模拟物（Et4N）4[Mo2Fe7S8（sph）12]的穆斯堡尔研究

本实验测定了双立方烷固氮模拟物（Et4N)4[Mo2Fe7S8(sph)12]的穆斯堡尔谱。它是由两组对称的四级分裂双峰叠加而成。实验数据用最小二乘法计算机程序拟合。经计算机拟合后的穆斯堡尔参数（在16℃时）为：对于Fe1,δ=0.315±0.002mm/s,△EQ=0.691±0.002mm/s，线宽为0．304±0．002mm/s;对于Fe11,δ=0.972±0.002mm/s,△EQ=1.741±0.002mm/s，线宽为0．273±0．002mm/s。化学位移δ值是相对于α-Fe的。这两组四级分裂双峰的面积比约为6：1。由Fe1的位移和四极裂距可确定它是高自旋态，价态在＋2至＋3之间。利用四面体FeS4中铁原子的化学位移δ与价态s的经验公式δ=1.44-0.43s可得出Fe1的平均价态为高自旋＋2．67价。从穆斯堡尔参数可确定Fe11属于高自旋＋2价。由此可推论Mo为3＋价。