由^11C（d，n）^12N间接测量^11C（p.γ）^12N的天体物理S因子

11C（p,γ）12N是高温pp反应链的关键反应之一。在温度和密度足够高的大体物理环境中,该反应链对将物质从正常pp反应链转化为CNO核有很大贡献,可与3α过程竞争甚至起决定性作用。作为正常pp反应链和CNO核之间的连接反应,高温pp反应链对大质量、贫金属恒星的演化进程可能有重要影响。有的理论工作认为,12N的Ex=0.96-和1.19 MeV两个共振能级对反应率有决定性的贡献,直接辐射俘获过程的贡献可以忽略[1～3]。迄今尚没有11C（p,γ）12N反应的直接测量。目前,人们在进行天体物理网络计算时,对这类反应只能使用理论计算的结果,其偏差有时达到1～2个数量级,在此情况下,人们无法对反应路径的走向进行     

^11C（p.γ）^12N反应的天体物理S—因子和反应率的计算

利用辐射俘获反应理论以及ANC方法,并结合中国原子能科学研究院核物理所实验小组利用11C（d,n）12N反应抽取出来的ANC系数计算了11C（p,γ）12N反应的天体物理S-因子,理论计算给出ANC2/S（0）=0.0181,再由ANC实验值得到S（0）=（0.190±0.080）×10-25eV·m2。并且计算了12N的2-态和2 共振能级对S-因子的贡献,得到Sres（0）=10-29　eV·m2。 另外,基于我国和国外实验截面数据进行了天体等离子体11C（p,γ）12N反应率的理论计     

^13N（p，γ）^140天体物理反应率

在恒星演化的过程中，CNO反应链是其能量的重要来源之一。当温度高于10^8K时，高温CNO反应链会取代CNO反应链，成为主要反应。高温链中入射道包含放射性核的重要反应有^13N（p，γ）^14O，^17F（p，γ）^18Ne，^18F（p，α）^15O和^18F（p，γ）^19Ne等。     

Astrophysical S-factor for ^8B（p,γ）^9C via a Study of the ^8Li（d, p）^9Li Reaction

利用Nanoscope Ⅲa型原子力显微镜（AFM），在纳米级尺度上，对上年度得到的不同剂量的^7Li离子辐照DNA分子后产生的DNA碎片进行了观测。得到了不同剂量（2，4，6，8和10Gy）下DNA碎片的长度分布以及DNA碎片的平均长度随剂量的变化曲线，并用形式为α＋bx＋cx^2的二次多项式对平均长度的分布函数进行了拟合。     

38 ^8Li（d，p）^9Li天体物理反应率的研究

大爆炸原初核合成的标准模型假定重子密度均匀分布，已经成功预测了直到^7Li的原初核合成，并预言仅能合成极少量的重核素，主要是由于没有A=8的稳定核。在重子密度不均匀的非标准原初核合成模型中，该稳定核空隙可通过包含有不稳定核的反应跨越过去，使核合成的反应流延伸到更重的核区，从而预测了^7Li以上核素有更高的丰度。     

2H（d，γ）4He反应天体物理S因子测量

2H（d,γ）4He反应是原初核合成与星系核合成过程中的重要核反应。在质心系能量小于80kev处,该反应的天体物理因子双D明显偏离高能时的趋势,这意味着反应初态为5S2态,这将导致S（0）比以前在天体物理探究中采用的值要大32倍。     

41 ^11C（p，g）^12N的核天体反应率以及^3He至CNO的转换

核合成链^3He（a，γ）^7Be（a，γ）^11C（p，γ）^12N到CNO循环可能是另外一条途径替代^3He经由3^4He→^12C到CNO。这一点在某些特定的天体环境中显得很重要，例如贫金属的大质量星。其作用的大小，决定于它所包含的核反应的反应率，其中重要的是^11C的质子俘获反应与其β衰变的竞争。^11C（p，γ）^12N的直接俘获的核天体S因子在我们以前的工作中用实验进行了测量。     

44 利用ANC方法间接确定天体物理反应^26Si（p，γ）^27P的反应率

^26Al衰变放出能量为1．809MeV的γ射线，该射线在诸如新星、X射线爆炸等天体物理事件中是一个极好的观测量。^26Al主要通过反应链^24Mg（p，γ）^25Al（β^＋）^26Mg（p，γ）^26Al合成，然而^26Al的合成由于其短寿命（T1/2=6．34s）同质异能态的存在而变得复杂。^26Si（p，γ）^27P能跨越^26Al的主要产生链，是其合成过程中的重要反应之一。     

~8B(p,γ)~9C反应的天体物理S因子

7Be(p,γ)8B(p,γ)9C(α,p)12N反应链是通向高温CNO循环的重要路径之一,8B(p,γ)9C是该反应链中的关键反应。8B(p,γ)9C反应对于大质量贫金属星体的衍化有重要意义,该类星体中丰质子反应链的反应速率超过3α过程。在天体物理感兴趣的温度,直接俘获在8B(p,γ)9C反应中占主要贡献     

Determination of Astrophysical Reaction Rate of ^8Li（d,p）^9Li

由于放射性核素的半衰期特别是发生电子俘获和内转换过程的半衰期与核外电子密度有关，因而改变核外物理、化学环境就有可能改变核素的半衰期。精确测量这些核素的半衰期以及研究它们在不同核外环境中半衰期的变化在许多领域有着重要的应用。^7Be是发生电子俘获最轻的放射性核素，具有简单的电子壳层结构，并且^7Be电子俘获会伴随放出478keVγ射线，因此常被人们用来研究核的衰变率变化。     

利用镜像核转移反应研究短寿命不稳定核（p，γ）反应

在高温高密度的天体环境中，丰质子不稳定核的质子俘获反应率可能接近或超过其β＋衰变的速率，在爆发性氢燃烧过程中起主导作用。确定这些天体物理重要反应的截面对于核物理和核天体物理都是一个巨大的挑战。     

天体物理感兴趣的^2H（^8Li，^9Li）^1H反应截面测量

大爆炸原初核合成的标准模型假定重子密度均匀分布,由于没有A =5和 8的稳定核,核合成的反应流在该处终止。在重子密度不均匀的非标准原初核合成模型 [1] 中,该稳定核空隙可通过4He(3H,?7Li(n,?8Li(幔琻)11B(n,?12B(e-n)12C...4He(3H,)7Li(n,?8Li(n,?9Li(e-n)9Be(n,?10Be(     

37 ^9Be（P，α）^6Li核反应截面的间接测量

核反应^9Be（P，α）^6Li在天体能区的裸核反应截面测量对核天体物理中大爆炸核合成及恒星核合成的机制研究具有非常重要的意义。然而，由于低能带电粒子核反应中库仑位垒和电子屏蔽效应的影响，直接测量^9Be（P，α）^6Li在低能区的截面非常困难。为此，本工作使用基于准自由反应机制的特洛伊木马方法对其进行间接研究。     

^8Li（p，d）^7Li角分布的测量

^8Li（p，d）^7Li是大爆炸原初核合成非标准模型和r过程种子核合成反应网络中的关键反应。在非标准模型中，A=8处稳定核空隙可以通过^4He（t，γ）^7Li（n，γ）^8Li（α，n）^11B（n，γ）^12B（e-v）^12C…、^8Li（α，n）^9Li（e-v）^9Be（n，γ）^10Be（e-v）^10B（n，γ）^11B（n，γ）^12B（e-v）^12C…等一系列反应链跨越过去，从而使核合成的反应能够向更重的核区发展。     

特洛伊木马方法间接研究^9Be（p，α）^6Li核反应截面的探测器刻度

核反应^9Be（p，α）^6Li在天体能区的裸核反应截面测量对核天体物理中大爆炸核合成及其恒星核合成的机制研究具有非常重要的意义。然而，由于低能带电粒子核反应中库仑位垒和电子屏蔽效应的影响，直接测量。Be（p，α）^6Li在低能区的截面非常困难。     

14．8MeV中子引起^9Be（n，xα）反应的双微分截面测量

中子引起出射带电粒子反应的双微分截面在核工程、核反应理论研究和中子治癌等应用领域皆具有重要意义。我们用一个低气压多丝正比室△E—E望远镜系统测量了14．8MeV中子引起^9Be（n，xα）反应出射仪的双微分截面，中子源是在中国原子能科学研究院的高压倍加器上用T（d，n）^4He反应产生的，入射氘能量为250keV，靶为1mg／cm^2的氚钛靶。