~(102)Ag高自旋态研究

最近,在47≤Z≤50和N≥50的过渡核区的研究中,发现它们的转动带以M1跃迁为主,并且它们的B(M1)/B(E2)的值在10到50(μN/eb)2之间变化。对实验上观察到的这个现象,理论上用倾斜轴推转壳模型作出了解释。在这个区域,中子与质子数都接近于幻数,因此基态形变较小,非主轴转动模型中讲到,它们具有这样的耦合模式,处在高j轨道的价中子和价质子的角动量随着自旋的升高,逐渐的向总角动量靠拢,顺排起来。由于这种非主轴转动,旋称不再是好的量子数,产生了一序列规则的以M1跃迁为主的转动带。为了验证这一核区的系统性现象,将102Ag作为研究对象。前人…     

48 ^85Zr高自旋磁转动带g因子测量

磁转动研究是近几年核结构物理研究中一个引人关注的热点研究课题。磁转动是不同于传统形变核转动的一种新的原子核转动形式。在接近球形的核中观察到，在磁转动带带头，中子和质子的角动量矢量互相垂直，产生很大的磁矩。随着激发能或自旋的增加，中子和质子角动量顺排像剪刀闭合那样逐步靠近。g因子是核子角动量顺排和耦合最直接和最灵敏的探针。本工作测定A=80区^85Zr高自旋磁转动带态的g因子，检验质子和中子顺排和耦合及其随自旋或激发能的变化，了解磁转动的物理机制和规律，对磁转动提供直接的实验依据，验证理论模型。     

Lifetime Measurement of High Spin States in ^178Os

稀土区的核往往表现出多样的核形状和核结构。^152Dy（N=86，Z=66）核在低自旋态时有3个带共存于扁椭形的单粒子态中。对于同中子数的^153Ho（N=86，Z=67）和^154Er（N=86，Z=68）也发现了与在^152Dy中相同的3种结构：单粒子结构、SD结构和形变的转动结构。即N≤90的Dy、Ho和Er同位素核，表现出集体性与单粒子性共存的特点。为了研究质子对形状共存的影响，对同中子数核^155Tm（N=86，Z=69）的自旋态结构进行了实验研究。     

Measurement the Cross-section of ^26Al Interstellar Nucleosynthesis With AMS

在核结构研究中，磁矩有很重要的作用，它能够给出直接和确定的核结构信息。高自旋态的核结构研究中，核子是从集体运动还是从核子顺排获得角动量是个前沿的问题。按照能量，变形核可以从高／轨道的准粒子顺排获得自旋角动量。质子和中子顺排对磁矩的大小和符号的影响不同，质子顺排导致磁矩增大，而中子顺排使磁矩减小甚至出现负值。转动带g因子系统测量，能够澄清核子是从集体运动还是从准粒子顺排获得角动量。为此，我们系统测量了^83Y正宇称转动带的g因子。     

^85Zr的高自旋态和磁转动带研究

质量数80区的过渡性核表现了集体性和单粒子性的能级结构。对质子数Z为37～40、中子数N=45的原子核,如81Kr,87Mo核,在中低自旋时显示了单粒子特性,而在高自旋态时表现出较多的集体性。 近些年来,在过渡区在束γ谱学,如83Rb、83Y等核研究中,观察到了一串建立在较高K态的增强的△I=1的M1跃迁。它被认为是一种新的激发模式,叫做磁转动带。我们对85Zr的研究目的,一是将其能级推到更高自旋,另一个是寻找该核的磁转动带。     

轻质量及中质量核结构的壳模型研究

壳模型被广泛应用于研究轻质量及中质量核的性质,它能很好地描述这些原子核的基态和低激发态的能量、电磁矩和电磁跃迁以及β衰变等性质。本文简要介绍了原子核壳模型的基本框架,如何选择单粒子基矢和构建模型空间和有效哈密顿量。对不同区域的原子核的壳模型最新研究做了回顾。在psd区,介绍一个新的相互作用成功地描述碳、氮、氧的中子滴线及其它性质以及A=20附近弱束缚丰质子核的谱学性质;在fp区,介绍了N=Z奇奇核中不同同位旋形成的转动带,以及通过N=Z附近的镜像核研究核力的电荷对称性破缺;在更重的区域,介绍了92Pd这个N=Z的原子核中同位旋标量质子中子对起主导作用,以及Sn同位素的研究。     

核物理：1 ^134Pr手征候选带的性质

手征性具有普遍性，在科学研究中有重要的影响。当角动量的耦合图像出现价中子、价质子和核实的角动量相互垂直时，左手和右手系统可以形成，原子核中也可能存在手征性。^134Pr被认为是最好的候选者，此核实验中发现了近似简并的二重带。然而，手征性最关键的判据是二重带的E2跃迁几率要基本相同。     

5 反射不对称壳模型对^142Ba的描述

反射不对称壳模型（RASM）是用来描述八极形变原子核的模型。该理论计算的转动带具有好的角动量和宇称，因此可以与实验测得的转动能级直接相比较。在这里，将它应用于描述丰中子八极形变核^142Ba。计算中使用的四极、八极和十六极形变参量分别为0．127、0．075和-0．03。对^142Ba的基带和负宇称带的计算结果与实验数据的比较示于图1。     

~(83)Y转动带g因子测量

在核结构研究中,磁矩有很重要的作用,它能够给出直接和确定的核结构信息。高自旋态的核结构研究中,核子是从集体运动还是从核子顺排获得角动量是个前沿的问题。按照能量,变形核可以从高j轨道的准粒子顺排获得自旋角动量。质子和中子顺排对磁矩的大小和符号的影响不同,质子顺排导致磁矩增大,而中子顺排使磁矩减小甚至出现负值。转动带g因子系统测量,能够澄清核子是从集体运动还是从准粒子顺排获得角动量。为此,我们系统测量了83Y正宇称转动带的g因子。实验测量是在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器进行的。用98MeV的Si束流轰击58N,…     

核子引发的核反应中同位旋动力学效应

利用改进的量子分子动力学模型ImQMD05系统的研究了124Sn＋124Sn、112Sn＋112Sn在50AMev中心碰撞的条件下出射的中子／质子之比的能谱。通过与实验数据的比较，给出了低于饱和密度时不确定度为2∥隋况下，对称势的参数范围为O．4≤γi≤1．05。     

A~110核区手征双重带寻找

用重离子熔合蒸发反应布居A～110核区缺中子奇奇核^106,108Ag的高自旋态,分别在这两个核中找到了类似¹⁰⁴Rh中基于πg_9/2 νh_11/2组态的手征双带结构。它们的能级能量、旋称及B(M1)/B(E2)随角动量的变化关系符合手征带的特征。然而,进一步分析发现,¹⁰⁶Ag、¹⁰⁸Ag双带之间的转动惯量及准粒子角动量顺排存在较大差别,说明两者的晕带和伴带所基于的核芯形变与角动量耦合模式并不一致。     

^157,158,159Er超高自旋转动结构性质

用组态相关推转Nilsson-Strutinsky模型研究了^157,158,159Er转动结构性质。理论计算结果表明，^158Er的64 ^146Gd82核实外的12个价核子全部顺排的角动量，即带终止态的角动量是46^＋，48^-和49^-，与实验测量结果符合得很好，     

用角动量投影壳模型研究131La的转动带

将角动量投影壳模型应用到＾１３１Ｌａ核，对组态πｄ５／２，πｇ７／２，πｈ１１／２，πｈ１１／２⊙「ｖｈ１１／２」＾２、πｇ７／１⊙「ｖｈ１１／２」＾２的转动带理论计算和实验结果进行了比较，确定了各转动带的原子核形状。     

~(84,86)Zr高自旋转动态g-因子测量

A～80区中重核核结构复杂,且随质子数、中子数和角动量变化,该区核的核结构研究是当前原子核高自旋态谱学研究领域的中心课题之一。核微观组态、单粒子和集体运动等核结构可以通过能级和寿命测量来研究,但要作出肯定的结论和深入的了解需要测量原子核的g-因子。A～80区核结构的一个重要特征是g9/2质子与（或）中子折对顺排。g-因子对质子与（或）中子折对顺排特别灵敏,由g-因子测量可对粒子折对顺排作出肯定的判断。本工作通过A～80区Z=40的Zr同位素的高自旋态g-因子测量研究核结构随中子数和角动量变化。 采用瞬态场离子注入扰动角分布方法测量了84Zr和86Zr的高自旋转动的态g-因子。高自旋态由85Ni（28Si,2p）84Zr和58Ni（32S,4p）86Zr反应产生和布居。入射Si和S束的能量分别为     

^131La形状共存和带终止

A=130核区缺中子变形核对研究高自旋转动带结构特点及平滑带终止特性有着特别的意义。该核区中核的共同特点是:在以100Sn或114Sn为核实的闭壳外,有恰好合适个数的（约10～20个）价核子或价空穴,因而有着非常丰富的转动带结构,如形状共存、带交叉及合适的带终止自旋值（即该带所能达到的最大自旋值）。 131La的高自旋态已经被研究[1,2],最近的实验结果是R.Wadsworth小组用EUROBALL IV在束能量为160MeV时测量核反应100Mo（36S,p4n）的退激γ谱[3]得到。其中,正常形变宇称和旋称为（π,α）=（ ,-1/2）的一条转动带的自旋达到75/2h,这条转动带在I=20h处未测量     

High Spin States in ^102Ag

相对论平均场和壳模型都预言在远离β稳定线的某些丰质子核中存在质子晕。至今实验上已证实在^8B、^26,27P以及可能^28P、^23Al核中存在质子晕。除核基态，在^17F第1激发态中已观察到质子晕。因最后2个质子占居2S1／2，缺中子的S同位素中最有可能存在双质子晕。虽则几个理论工作均预言^27,28,29S中存在双质子晕结构，实验上至今尚未观察到这些同位素中存存晕结构。     

g玻色子对100Pd核高自旋态能谱的影响

以新近的实验单粒子能量为输入，应用唯象sdgIBM理论的两种微观实现——微观sdgIBM-2方案和sdgIBM-F_max方案，仔细研究¹⁰⁰Pd的核能谱和B(E2)跃迁。计算结果表明:sdgIBM-2方案成功地再现了¹⁰⁰Pd核的较复杂的基态带和γ带的高角动量态能谱以及已知的B(E2)跃迁，其再现角动量达J^π=16⁺、E_x≈700MeV，比通常IBM理论再现的J^π=6⁺~8⁺、E_x≈200MeV高出很多;指认直到16⁺的yrast态都是基态，很可能目前观测到的yrast带中根本就不存在玻色子破对后的准粒子态。理论分析和数值计算进一步表明，为了能在IBM理论框架下描述好核的高角动量基态，需要平权地引入g玻色子，以便提供较强的十六极对相互作用，抵抗住高速转动下玻色子的破对趋势。用g玻色子数为0~3的弱耦合sdgIBM-F_max方案的计算结果对此作了进一步说明。按照微观sdgIBM 2方案，解释了实验上3个14⁺态的异常:14⁺₁态是由于1个中子g玻色子在转变为中子d玻色子的量子相变中辐射出1对光子的结果，14⁺₂是16⁺₁态退耦的中间态，而14⁺₃是真正的基态。     

Z=N奇-奇核~(46)V和~(50)Mn的带终止

用组态相关推转壳模型Nilsson势研究了Z=N奇-奇核~(46)V和~(50)Mn的高自旋性质和带结构。解释了实验测量带并证实了实验上已经测量到带终止态。在不进行归一化的情况下,理论计算和实验测量带符合得较好,尤其是对终止态更是如此。讨论了几个有趣组态可能存在的绕中等大小转动惯量主轴转动的转动带和三轴不对称形变对总能量的影响。     

一个新的求解带温度反馈点堆中子动力学方程组的数值积分方法

在求解带温度反馈点堆中子动力学方程组中，对中子密度N（t）使用分段待定系数的线性插值近似技术，采用由M个未知数化为1个待定系数的降维算法，给出一个新的数值积分方法。用FOR—TRAN语言在PC机上计算实例的数值结果表明：对给定的反应性输入和初值问题，本文方法是能够取得较高精确度的数值结果，因其计算过程简捷且计算速度快，故适宜于反应堆中子动力学控制的设计分析和仿真计算。     

某些镜像核中同位旋相似态的晕结构

使用渐近归一化系数（ANC）方法,由转移反应数据中抽取出镜像核21Ne与21Na以及17O与17F的2S1/2同位旋相似态中最后一个核子的均方根半径,结果列于表1。21Na和17F的2S1/2单质子态的均方根半径（5.2fm和5.0fm）几乎是它们的核心半径的2倍（20Ne为2.88fm,16O为2.71fm）,因而是质子晕态。它们的镜像核21Ne及17O中的同位旋相似态可看作中子皮态,其中,最后一个中子都有1/3左右的概率（D1）超出核相互作用半径,此时,核子对均方根半径的贡献为D2。在一对镜像核中同位旋相似态半径之间的明显差异表明,中子与质子结合能