HD－8004型NaI（T1）闪烁谱仪测量自然γ能谱的精度

本文简述了自然γ能谱测量与分析精度的重要性，采用ＮａＩ（Ｔ１）闪烁谱仪进行自然γ能谱测量及分析的基本原理与方法。介绍了低水平自然γ能谱测量时为提高精度拟采取的措施；简介了ＨＤ－８００４型ＮａＩ（Ｔ１）闪烁谱仪的结构与指标；提供了为油田部分岩样进行自然γ能谱测量与分析的应用效果等。这对自然γ能谱测量工作的广泛开展及其精度的研究的深入探讨是十分有益的。     

韧致辐射测量法分析放射性废水中^90Sr含量

用ＨＰＧｅγ谱仪与低本底ＮａＩ（Ｔ１）γ谱仪相结合，通过测量放射性废水中￣（９０）Ｓｒ－￣（９０）Ｙ发射的高能电子与探测器作用所产生的韧致辐射，确定￣（９０）Ｓｒ含量。运用本方法取样测量了中国原子能科学研究院积存的７种放时性废水样品。５种废水中￣（９０）Ｓｒ含量的测量结果与放化法测量结果在１０％以内相符。     

便携式就地NaI(Tl) γ谱仪

介绍了一种便携式就地ＮａＩ（Ｔｌ）γ谱仪,该系统可用于环境或核事故后就地γ能谱的测量,给出了环境中放射性核素的组成及各自的质量活度（Ｂｑ／ｋｇ）或表面活度（Ｂｑ／ｃｍ＾２）和地面１ｍ高度的周围收剂量率（Ｇｙ／ｈ）。     

NaI（Tl）—HPGeγ—γ符合谱仪系统死时间校正方法

本文讨论了ＮａＩ（Ｔｌ）－ＨＰＧｅγ－γ符合谱仪系统死时间的校正方法。用双源法分别对符合道和分析道的死时间进行了测量。给出了γ－γ符合谱仪系统死时间校正因子的计算公式。并将该公式应用于核数据的测量工作中，对测量的γ活性进行了死时间的校正。     

NaI（Tl）－HPGeγ－γ符合谱仪系统死时间校正方法

本文讨论了ＮａＩ（ＴＩ）－ＨＰＧｃγ－γ符合谱仪系统死时间的校正方法。用双源法分别对符合道和分析道的死时间进行了测量，给出了γ－γ符合谱仪系统死时间校正因子的计算公式。并将该公式应用于核数据的测量工作中，对测量的γ活性进行了死时间的校正。     

采用联反符合计数系统的康普顿抑制γ谱仪

本文介绍的用于低本底γ测量的小型康普顿抑制谱仪采用并联取样反符合计数系统，同时具有简单有效的物质屏蔽和数据自动采集和分析功能，在阱型反符合屏蔽条件下，谱仪对置于ＮａＩ（Ｔｌ）主探测器上方３．５ｃｍ处的＾１３７Ｃｓ薄膜源的探测灵敏度为７４．３７Ｐａ；在５０－２０００ＫｅＶ能区的积分本底为１５ｍｉｎ＾－１，与无反符合屏蔽时相比降低了６１．５％。     

LaCl3闪烁探测器在γ能谱测量中的应用

用几个标准γ源对LaCl3和NaI闪烁体探测器的能量分辨率进行了刻度,并对测量的结果进行了比较,发现LaCl3探测器的分辨率要优于NaI探测器.为了得到精度较高的γ能谱,用EGSnrc计算了LaCl3探测器的能量响应函数,作为探测器的解谱响应矩阵.用探测器测量了152 Elu标准γ源,逆矩阵法解谱后的γ能谱与HPGe谱仪测量结果以及标准值进行比较,发现LaCl3探测系统在能量线性、探测效率以及能量分辨方面都具有很好的性能,说明该探测器在γ能谱测量具有很好的应用前景.     

HPGe低本底反康普顿γ谱仪

本文报道了以ＨＰＧｅ为主探测器的低本底反康普顿γ谱仪，该谱仪以环形和圆柱形ＮａＩ（ＴＩ）组成阱型反符合屏蔽探测器，以钢，铅及不锈钢等材料组成复合结构屏蔽室。对＾４０Ｃｏ１３３２．５ｋｅＶγ射线，ＨＰＧｅ主探测器能量分辨率为１．８６ｋｅＶ，相对效率为３８％，在阱型反符合屏蔽条件下，谱仪对＾１３７Ｃｓ点状薄膜源测得康普顿抑制系数为４．４；峰康比为８７０：１；５０￣２０００ｋｅＶ能区内每ｍｉｎ积分本底为     

自动绝对测量^9^9Tc活度

由配备通用自动计数与数据处理装置的液体闪烁计数器，采用４πβ（Ｌ．Ｓ）－γ符合效率示踪两种方法绝对测量了＾９＾９Ｔｃ标准溶液的活度。用ＨＰＧｅγ谱仪分析测定了放射性纯度。结果纯度大于９９．９％，活度的总不确定度（３δ）小于３％。     

液体闪烁探测器中子和γ射线测量研究

液体闪烁体对中子的响应函数,利用05S蒙特卡罗程序进行计算,γ射线响应函数利用MATHA蒙特卡罗程序进行计算。分别对液体闪烁探测器（n,γ）分辨品质测量、Am—Be中子源的中子谱和γ射线能谱的测量、铁球在D—T中子照射下泄漏中子和伴生γ射线能谱的测量、水球在D—T中子照射下泄漏中子和伴生γ射线能谱的测量等内容进行了介绍,并对结果进行了分析和讨论。     

康普顿谱仪及其对连续γ谱的测量技术

用塑料闪烁体康普顿谱仪测量了落下灰样品的连续γ能谱,提出了相应的解谱方法,用~(60)Co、~(65)Zn、~(137)Cs等γ源对此法进行了验证,最后对样品能谱进行了解析并与其他作者的结果作了比较。     

用伽玛基准源稳定测井能谱仪的跟踪线路

近年来广泛采用闪烁γ能谱法来确定矿石、晕圈和扩散流中铀(按镭)、钍和钾的含量。但是缺少成批生产的,并能确保测量精度的专用仪器。1963年A.K.阿甫契夫等已指出,在储量计算时,确定铀、钍含量的相对误差应不大于±10％。采用本文所述的Cs~(137)γ基准源稳定闪烁γ测井谱仪能量标度的电子跟踪线路比较容易达到所要求的测量精度。     

探测快中子的新技术

本文概述了近年来探测快中子的新技术，它们分别是：抑制γ射线、热中子和带电粒子的符合谱仪；高分辨宽能量范围正比计数器的＾３Ｈｅ夹心谱仪；含氢的纤维闪烁体用于抑制γ射线、中子位置分布和中子能谱测量；及含锂的纤维玻璃闪烁体用于长中子计数器测平均中子能量；中子的直接探测；用于中高能和重离子核物理的多元件阵列快中子探测器和极化仪；用于核核查的中子源影像探测器；高入射氘核能量和高能中子的伴随粒子技术等７个方面     

燃料元件厂可燃含铀废物γ扫描装置

文章描述了燃料元件制造厂可燃含铀废物的γ扫描装置和无损分析刻度方法，采用４个高效率ＮａＩ（Ｔｌ）探头系统对已包的废物进行旋转γ扫描。系统包括多路讯号线性混合、多道缓冲存贮存和计算机获取和能谱处理硬件和软件。当废物包中＾２３５Ｕ的含量为０．０１５ｇ时，１８５ｋｅＶ峰面积与本底面积之比为０．４１。１０ｍｉｎ测量灵敏度计算值为１０ｍｇ＾２３５Ｕ。在１－２６．４ｇ＾２３５Ｕ动态范围内，１０ｍｉｎ测量峰面积     

海水就地γ谱仪能谱温漂修正研究

介绍了基于NaI(Tl)探测器的海水就地γ谱仪测量能谱的温漂修正方法。该方法改进了POE的温度补偿装置,通过设计实验探索了γ谱仪测量能谱随温度变化的函数关系,同时利用曲线拟合方法得到的修正函数对测量能谱进行修正。实验结果表明:γ谱仪测量能谱的峰位偏移与温度变化有一定的对应关系,通过60Co和152Eu的能谱修正实验验证了修正函数的有效性。此方法为海水放射性核素识别及核素活度的准确测量提供了参考。     

快中子飞行时间谱仪中n-γ分辨电路系统及其调试

一、引言利用快中子飞行时间谱仪测量中子核参数的实验中,往往伴随较强的γ本底。而液体闪烁探测器对γ又是灵敏的。为此,需要在谱仪中加进n-γ分辨电路,以降低γ本底,提高测量精度。     

γ谱法监测环境中放射性气溶胶

为了更有效地对环境中放射性气溶胶进行监测,探讨了γ谱法测量放射性气溶胶的监测方法。该方法将环境中气溶胶颗粒过滤到滤膜之上,利用配以闪烁体探测器的γ谱仪测量过滤膜上的γ放射性气溶胶颗粒的γ能谱,通过γ能谱解析来获得环境样品中放射性核素类型及其活度。实验结果表明:该方法可有效地监测放射性气溶胶,对环境样品中放射性核素具有一定的鉴别能力。     

α能谱法测定Pu材料中^241Am／Puα活度比

文章介绍用α能谱法测定Ｐｕ材料中＾２４１Ａｍ／Ｐｕα活度比的原理、方法及结果，该测定结果与用ＮａＩ（ＴＩ）γ能谱法测定的结果相一致。     

基于FPGA的数字化核脉冲幅度分析器

为了研制数字化γ能谱仪,采用现场可编程逻辑器件（FPGA）和硬件描述语言（HDL）,完成了关键的数字多道脉冲幅度分析器（DMCA）的设计。利用ModelSim软件对该设计进行了功能仿真和优化。在此基础上通过电路设计建立了数字化能谱测量实验装置,实测了^137Csγ能谱,测量结果与相同条件下InSpector2000谱仪的实测谱完全吻合。由此证明该基于FPGA的DMCA设计正确可行,具有实用性。     

液体闪烁探测器中子γ射线测量研究

液体闪烁体对中子的响应函数,利用O5S蒙特卡罗程序进行计算,γ射线响应函数利用MATHA蒙特卡罗程序进行计算。分别对液体闪烁探测器(n,γ)分辨品质测量、Am-Be中子源的中子谱和γ射线能谱的测量、铁球在D-T中子照射下泄漏中子和伴生γ射线能谱的测量、水球在D-T中子照射下泄漏中子和伴生γ射线能谱的测量等内容进行了介绍,并对结果进行了分析和讨论。