钻孔中氡子体引起的γ能谱测井误差

已观察到,通过充气钻孔的γ能谱测井,估算铀时存在着大量可变误差。扣除实测能谱的特征钾、铀和钍组分之后,剩下的残余能谱与代表钻孔中~(222)Rn子体的模拟能谱很接近。这些“氡”能谱和代表岩石中铀子体的模拟能谱之间的差异可用作测井受氡迁移影响的标志。     

氡子体α能谱法测量仪器探测效率的测定

在氡子体α能谱法测量中,一个需要考虑的问题是探测器对不同能量的α粒子是否具有相同的探测效率。本文用^241Am标准源和加拿大Pylon公司的氡子体标准源对ORTEC八通道α谱仪进行了全谱和高、低能量段探测效率的测定,并对两种测量方法存在的误差进行了分析。测量结果表明,两种方法测得全谱探测效率在误差范围内是一致的;在用氡子体源测量谱仪的探测效率时,α能谱由于滤膜的自吸收而存在着峰重叠现象,经重叠因子修正后,仪器对氡子体较高能量的α粒子（7．69 MeV）的探测效率要略大于较低能量的α粒子（6．00 MeV）,且探测效率的差异随滤膜种类的不同而变化。用氡子体标准源对仪器进行刻度更接近于氡子体测量的实际情况。     

湖南C铀矿氡和氡子体及其危害的评价

本工作对湖南 C 铀矿井下氡及氡子体浓度监测结果进行了统计分析。1965—1974年间氡年平均浓度为(3.7—11.1)×10~3Bgm~(-3);1975—1985年氡子体α潜能浓度为(6.02—512)×10~(-6)Jm~(-3)。1971年以前下井老工人中氡子体累积暴露量高于300WLM 者占32.27％。1971—1985年间矿工中只有1例肺癌。有二百余名工人的氡子体累积暴露量已超过100WLM,应当追踪观察。     

氡Tu子体气溶胶分离器的研制

为提高放射性气溶胶监测仪的灵敏度，消除天然本底即氡Tu子体气溶胶的干扰是极为重要的。氡Tu子体气溶胶分离器是利用氡Tu子体气溶胶与人工放射性气溶胶的粒度特征的不同进行粒度分离采样的采样装置。将这种分离采样装置用于放射性气溶胶监测仪，在采样过程中将天然本底气溶胶预选掉大部分甚至绝大部分，这对于提高放射性气溶胶监测仪的灵敏度有极大的意义。本文对分离器的工作原理、刻度方法、实验结果以及需要注意的问题进行了介绍和讨论。     

直流电晕氡子体气溶胶采样法的采样效率研究

研究了直流电晕法采集氡子体气溶胶的采样效率,推导出基于多针对板结构的采样器的采样效率计算公式。以蚊香燃烧产生的固体颗粒作为氡子体的气溶胶载体,在此基础上分别研究了注入功率、温度以及相对湿度三个主要因素对采样效率的影响。结果表明,在电晕放电条件下随着注入功率的增加,采样效率随之增加并达到一个稳定最大值。其次,温度和相对湿度对采样效率的影响均符合线性增加的规律,并且相对湿度的影响比温度的影响要大。最后,在采样器设定结构参数条件下,最佳外施电压为11 k V,此时采样效率为0.453,并且采样器的测量值与Alpha PM测量值一致性非常高,能够满足空气环境中氡子体气溶胶浓度测量要求。     

氡子体浓度准确测量方法研究

氡子体浓度准确测量方法研究是建立氡子体浓度测量参考基准的基础,对氡子体行为规律研究和环境氡暴露评价研究亦有重要意义。通过回顾氡子体浓度测量方法的发展趋势,在提出效率指标(测量总时间和计算得到的潜能浓度标准误差乘积的倒数)的基础上,结合理论计算和实验结果可知:采用α能谱法的氡子体浓度测量方法要优于α计数法;多时间段测量、最小二乘法数据处理的氡子体浓度测量方法要优于传统的"三段法"或"五段法"。多时间段α/β能谱同时测量、加权最小二乘法数据处理将是未来氡子体浓度准确测量的发展方向。     

吸入氡子体气溶胶粒子在呼吸道内的沉着分布

本文使用气溶胶粒子通过圆柱管的沉着机制——布朗扩散、重力沉降及惯性碰撞沉着理论和怀希尔(Weibel)肺模型,计算出吸入氡子体气溶胶粒子在各支气管段的沉着几率。根据沉着几率和氡子体放射性在气溶胶粒子上的分配比,从而获得吸入氡子体的沉着量。用计算结果与流行病学资料进行比较,氡子体沉着量多的支气管亦是肺癌发病率高的位置。     

氡及其子体测量方法简介

本文介绍了常用的氡及其子体测量方法。通过对原理和特点的分析比较，探讨了它们的优缺点及适用场合。根据采样方式，将氡的测量方法分为瞬时采样测量、连续采样测量和累积采样测量三大类，分别适用于三种不同目的的氡水平监测。并且提出了选择氡测量方法时应注意的几个问题。     

氡子体α能谱真空测量RaB的反冲损失率

氡子体α能谱法测量时的真空度使RaB发生反冲损失,这会对氡子体测量精度产生影响并造成测量腔室的污染。本实验选用0.8 μm孔径的Millipore AA型滤膜,在流率为6.3、12.3和15.6 L/min下,使用ELPI粒径分析仪、α测量仪和α谱仪分别对氡室气溶胶粒径分布、滤膜自吸收系数及反冲损失率进行测量。结果显示：氡室内气溶胶浓度呈单峰分布;相应流率下的自吸收系数为0.978、0.980、0.989,反冲损失率为0.362 8、0.368 4和0.362 9;所得反冲损失率并未表现出较大的差异,但滤膜样品上由RaA衰变产生的RaB原子却有较大的反冲损失。     

体内氡及其子体

长期吸入氡将在人体脂肪和体液中形成氡的贮存库。倘若一个人由氡浓度较高的环境转移到氡浓度较低的环境,将呼出贮存在体内的氡。氡的初始呼出率取决于吸入的氡浓度。本文描述了体内氡及其子体的行为,以及氡呼出率与进食后时间的关系。已经观察到饭后氡呼出率有较大的、但持续时间不长的增加。进食对体内没有镭的人的氡呼出率的影响与对体内有镭的人的氡呼出率的影响是类似的。应该指出胸腔内的大量的氡子体的放射性可能影响对体内钚或其他锕系元素的测量。     

氡短寿命子体浓度测量

本文从氡及其子体衰变规律出发，根据取样和测量期间的边界条件解Ｂａｔｅｍａｎ方程，详细推导了总ａ计数法和ａ能谱法测量待测空气中氡短寿命子体浓度的计算公式，编写了计算机程序核对了收集到的部分测量程序的公式；指出了两个已发表公式的错误，进行更正和补充后，列出了相应的ＳＩ单位表示的公式，成功地将计算机技术用于氡子体测量。     

基于神经网络的人工放射性气溶胶中氡子体扣除算法

介绍和分析了人工放射性气溶胶在线监测仪氡子体扣除算法中比例系数扣除法,现有算法存在分类粗糙、扣除准确度不高以及适应性不强等不足。为进一步提高扣除的准确度,降低检测限,提出了利用聚类分析先对谱线进行分类,然后在每个类中利用神经网络进行计算,最后进行扣除的方法。测试结果证明了聚类分析和神经网络扣除方法均能明显降低人工放射性气溶胶在线监测仪的检测限。     

测量空气中氡子体的新三段法

本文从β衰变的两个氡子体对平衡当量氡浓度的贡献占９０％出发，提出了探测β从而监测氡及其子体的新三段法。β测量仪不仅能作为氡及其子体监测仪，而且还能作环境中β放射性气溶胶监测，目前β测量仪在国内，外已相当普及，本方法进一步发掘了现有仪器的潜力，实现了一机多用。     

气溶胶对氡室氡浓度影响的探讨

通过实验测试往氡室中充入气溶胶对氡室氡浓度的影响,及测试在不同氡浓度及气溶胶浓度的条件下气溶胶对氡子体的吸附.实验结果显示:气溶胶对氡室氡浓度的稳定性没有影响,不同气溶胶浓度则会改变氡子体的结合状态,从而影响氡子体的扩散系数,所以会影响总量测量仪的测量结果.     

氡及子体辐射生物危害的研究

氡及子体对人类的辐射危害日益引起学者及社会公众的关注。本文从人群流行病学调查，动物的整体实验研究及细胞，分子水平的体外研究３个层次上概括了以致癌为中心的研究概况，最后提出了研究展望。     

氡(气)子体气溶胶分离器的研制

为提高放射性气溶胶监测仪的灵敏度,消除天然本底即氡子体气溶胶的干扰是极为重要的。氡子体气溶胶分离器是利用氡子体气溶胶与人工放射性气溶胶的粒度特征的不同进行粒度分离采样的采样装置。将这种分离采样装置用于放射性气溶胶监测仪,在采样过程中将天然本底气溶胶预选掉大部分甚至绝大部分,这对于提高放射性气溶胶监测仪的灵敏度有极大的意义。本文对分离器的工作原理、刻度方法、实验结果以及需要注意的问题进行了介绍和讨论。     

氡子体浓度测量公式

本文详细推导了用总α计数法和α能谱法测量氡子体浓度的计算公式,编写了计算机程序。核对了收集到的部分测量程序的公式,发现并指出两个已发表公式的错误,进行更正和补充后提出相应的SI单位表示的公式。     

氡子体探测效率的测定

在放射性测量中,应该用待测核素的标准源测定其探测效率,然而,氡子体短半衰期衰变的特点无法制备其标准源,国内外至今还是个有待解决的问题。本文详细介绍了现场抽取氡子体样品测定其效率的新方法。假定源与探测器距离为零射,探测器对各种能量α粒子的效率均相同,则根据放射性衰变规律,由对标准源的效率就能计算出氡子体的探测效率。本文首次提出了解决这一难题的好办法,并已在实际工作中得到广泛应用。     

室内氡子体的行为和防护措施

室内氡对居民的辐射危害主要来自吸入氧的短寿命衰变产物。空气中的凝结核(例如粉尘或烟雾)的浓度是影响氡子体附着和沉积速率的主要因素。本文给出了氡子体浓度和通风、附着和沉积、以及放射性衰变之间的关系。并介绍了沉积速率的直接测量方法。基于对室内氡子体来源和行为的研究,推荐了控制居民的氡子体照射的一些措施(包括降低氡浓度和降低氡子体浓度),并简单地讨论了各种措施的有效性和局限性。     

石家庄市室内氡及其子体浓度

本文报道了用双滤膜法对石家庄市室内空气中氡及其子体浓度的调查结果。47个房间室内氡年平均浓度为17.0Bq·m~(-3),氡子体平均浓度是7.14Bq·m~(-3)。氡及其子体浓度的日变化是清晨4—8时出现峰值。季节变化是夏秋季低,冬季高,全年的最低值出现在8月,最高值出现在11月。