Tb2AlFe16-x化合物的结构与磁性

通过X射线衍射魔磁测量手段研究了Tb2AlFe16-xMnx（x=1,2，3，4，5，6，7，8）化合物的结构与磁性。研究结果表明该化合物具有Th2Ni17型结构，随着Mn替代量工的增加，化合物的单胞体积V表现为先缓慢而后较快的线性增加，晶胞参数C单调递增，而α呈现复杂的变化．磁性质的研究结果表明随着工的增加，该化合物的居里温度及白发磁化强度开始急剧下降，后来下降变缓。这可能是与化合物中Mn磁矩反平行于Fe磁矩有关．     

ErFe_(10.5-x)Cr_xMo_(1.5)化合物的结构与居里温度

通过X射线衍射及磁测量手段研究了Er-Fe10.5-xCrxMo1.5(x=0、0.5、1、1.5、2、2.5、3)化合物的结构与居里温度。研究结果表明,ErFe10.5-xCrxMo1.5化合物均为ThMn12型结构。Cr对Fe的替代导致单胞体积V和晶格参数a,c均呈现先减后增的变化趋势,这可能与Cr的择优占位有关。对磁性质的研究结果表明,随着Cr替代量x的增加,ErFe10.5-xCrxMo1.5化合物的居里温度单调下降,这可能是Cr替代引起3d次晶格中铁磁交换作用削弱和Cr择优占位共同作用的结果。     

Tb0.4Dy0.6(Fe1-xMnx)1.91(x=0,0.05,0.1 0,0.15)合金的磁致伸缩性能

研究了Mn替代Fe对多晶Tb0.4Dy0.6Fe1.91合金棒材性能的影响.分析了Tb0.4Dy0.6(Fe1-xMnx)1.91(x=0,0.05,0.10,0.15)多晶棒材的结构、晶格常数、居里温度和磁致伸缩性能,发现Mn替代Fe后,样品仍然为MgCu2型Laves相结构.随着Mn含量从0增加到0.15,样品的晶格常数从7.335A增加到7.347A,居里温度从668K降低到526K.Mn原子的替代通过改变材料的交换相互作用、总磁矩和易磁化方向影响材料的磁致伸缩性能.实验结果显示,Tb0.4Dy0.6(Fe1-xMnx)1.91样品在石=0.10时综合性能最好.     

金属间化合物Tb(Fe1-xMnx)11.3Nb0.7的结构和磁性

研究了Mn部分替代TbFe11.3Nb0.7中的Fe对化合物结构和磁性的影响.利用真空电弧熔炼和真空热处理制备了Tb(Fe1-xMnx)11.3Nb0 7(x=0.05,0.10,0.15,0.20)化合物样品.粉末样品的X射线衍射和热磁曲线测量表明用Mn部分取代TbFe11.3Nb0.7中的Fe仍保持ThMn12型结构,且具有较好的单相性.晶格常数a和单胞体积V随Mn含量的增加而增大,但晶格常数c的增大比较平缓.所有这些化合物中都存在自发磁化现象,且其居里温度均≥300K.随着Mn含量的增加,化合物在4.4 K温度下的饱和磁化强度逐渐减小,平均每个Mn原子替代引起的饱和磁矩的降低约为3.4μB,过渡金属次晶格磁矩随Mn含量的增加也单调减小.     

Pr0.15Tb0.30Dy0.55Fe1.85-xNix合金的磁性和磁致伸缩研究

用电弧炉熔炼得到Pr0.15Tb0.30 Dy0.55Fe1.85-xNix系列合金.通过X射线对合金进行结构分析,并拟合衍射峰得到晶格常数;样品的居里温度采用交流磁化率测量系统得到;磁化强度、磁致伸缩分别由振动样品磁强计和标准应变测试系统在室温下测量得到.实验表明所有的样品均呈现MgCu2型Laves相结构;随着Ni替代量的增加,样品晶格常数、居里温度和磁化强度呈现下降趋势;磁致伸缩系数亦表现为下降趋势,但在x=0.2、0.3处有所反弹,且x=0.3时样品在低场下的磁致伸缩值略高于无Ni替代的样品.     

Tb0.5Dy0.5（Fe1-x）1.91（x=0～0.15）合金的温度性能研究

研究了Mn元素掺杂及热处理工艺对超磁致伸缩材料Tb0.5Dy0.5（Fe1-x）1.91（x=0～0.15）合金温度性能的影响，实验结果表明Mn掺杂对该材料居里温度影响较大，随Mn掺杂量的增加居里温度降低：在无预压应力时，Mn掺杂提高了合金的低温、低场磁致伸缩应变性能；热处理工艺对进一步提高磁致伸缩性能无明显作用。     

巨大晶胞化合物Ho117Fe52Ge112的结构磁性能研究

利用X射线衍射技术和振动样品磁强计（VSM）研究了巨大晶胞三元化合物Ho117Fe52Ge112的结构与磁性能,测定了外加磁场为0．5T时该化合物的磁矩随温度的变化关系。该化合物具有Tb117Fe52Ge112结构类型,空间群为Fm3m（No．225）点阵参数为a=2．80832（8）nm。在90K到室温的范围内,Ho117Fe52Ge112的磁化率与温度关系服从居里——外斯定律,每个化学式有效磁矩的实验值为ueff=111．25us。测定了室温（300K）时磁矩随外加磁场的变化关系。当外加磁场到2．1T时,该化合物的磁矩约为3．61emu／g,还没有达到饱和状态。     

Pr2AlFe16-xMnx化合物的反常热膨胀及磁性

通过X射线衍射及磁测量实验研究了Pr2AlFe16-xMnx化合物的结构与磁性,结果表明Pr2AlFe16-xMnx化合物具有Th2Zn17型结构;随着锰替代量的增加,化合物的单胞体积呈现先小后大的非线性增加,分析表明该类化合物在其磁相变点附近存在较大的正的本征磁致伸缩现象.进一步对Pr2A-1Fe13Mn3化合物进行的变温X射线衍射研究表明,该化合物在其居里点附近(180～198K)存在负热膨胀现象,其热膨胀系数为-3.6×10-4/K.磁性测量表明随着锰含量的增加Pr2A-lFe16-xMNX化合物的居里温度及自发磁化强度都急剧下降,对这些现象进行了解释.     

R2Fe17(R=Y,Tm)化合物的本征磁致伸缩随温度的变化

根据德拜理论和格律乃森关系导出的R2Fe17(R=Y,Tm)化合物在顺磁态的晶胞参数(a,c,v)及由负膨胀测定法得到的R2Fe17(R=Y,Tm)化合物的晶胞参数的差别,计算了R2Fe17(R=Y,Tm)化合物的本征体磁致伸缩随温度的变化关系.计算结果表明R2Fe17(R=Y,Tm)化合物的本征磁致伸缩随着温度的增加而急剧减小.分析表明这种现象与磁化强度和交换耦合作用随温度的下降有关.本文还研究了重稀土原子磁性对R2Fe17化合物的本征磁致伸缩的影响,结果表明重稀土原子磁矩及R-T交换耦合作用使R2Fe17化合物的本征磁致伸缩增强,但增强的幅度比3d次晶格引起的本征磁致伸缩小一个数量级,亦即R2Fe17化合物的本征磁致伸缩主要来源于3d次晶格中的Fe-Fe交换作用.     

低磁场条件下（Gd1-xREx）5Si4（RE：Dy,Tb；x=0、0.1、0.125、0.15）合金磁热效应研究术

用高频真空悬浮炉在氲气保护下制备了（Gd1-xREx）5Si4（RE：Dy,Tb；x=0、0.1、0.125、0.15）和（Gd1-xREx）5Si4（x=0.1、0.125）合金样品，用直接测量方法测定了在永磁体提供的低磁场（H=1．3T）条件下样品的磁热效应曲线（△Tab-T）；结果表明，用稀土金属Dy、Tb分别部分替代Gd5Si4合金中的Gd原子，不能增强合金的磁热效应，但可在333～300K范围改变材料的居里温度，且磁热效应峰值范围变宽．     

Characterization of ThMn_(12)-structure Stability

A series of YTi(Fe_(1-x)_(11)alloy withx=0.00,0.01,0.03,0.04,0.05,0.07 and 0.10 hasbeen investigated by measurement of the structuralproperties and ~(57)Fe Mssbauer experiments.Thepure ThMn_(12)-structure phase exists at x≤0.03 andis absent at x>0.03.The reasons for lower satura-tion magnetization and lower energy product of theThMn_(12)-structure compounds were given.Thecrystal structure relations     

Structural and Magnetic Properties of Sm$_3$(Fe$_1-rm x$Co$_rm x$)$_27.7$Ti$_1.3$

The structure and magnetic properties of Sm₃(Fe_1-x Co_x)_27.7Ti_1.3 compounds, with x ranging from 0 to 0.4, have been investigated by means of X-ray powder diffraction and magnetic measurements. The main phase formed was that of Nd₃(Fe, Ti)₂₉-type structure (3:29) with a relatively small amount of the ThMn₁₂-type structure (1:12) as a secondary phase (7-13 wt.%). The lattice parameters and the unit-cell volume decrease with increasing Co content x. It is found that substitution of Co for Fe leads to a significant increase in the Curie temperature from 488 K for x=0 to 941 K for x=0.4. Saturation magnetization gradually increases with increasing Co. All compounds show easy cone-type anisotropy     

Nd2Co17-xMnx化合物的结构与磁性

研究了Nd2Co17-xMnx(x=0,1,3,5,7,9,11)化合物的结构和磁性，Nd2Co17-xMnx化合物具有菱方相Th2Zn17型结构；在x比较小时，随着x的增加，化合物的单胞体积缓慢增大，而在x比较大时，随着x的增加，化合物的单胞体积迅速增大，这表明Nd2Co17-xMnx化合物在磁性状态下存在着正的自发体磁致伸缩；随着x的增加，化合物的居里点及4.2K下的饱和磁化强度都快速下降，这表明在x比较小时，3d次晶格的Co-Co之间的铁磁变换作用起主导作用，而在x比较大时，3d次晶格中反铁磁交换作用起主要作用；在约234K观察到了Nd2Co14Mn3化合物的自旋重取向现象。     

Co对Nd-Fe-Al大块非晶合金的晶化行为和磁性能的影响

采用示差扫描量热法(DSC)，X射线衍射(XRD)和振动样品磁强计(VSM)研究了Co对Nd—Fe-Al大块非晶合金的非晶形成能力，晶化行为和磁性能的影响。结果表明：加入Co元素后可以显著提高Nd—Fe-Al大块非晶合金的非晶形成能力以及提高合金的居里温度。Nd60Fe30-xAl10Cox(z=0、5、10)大块非晶合金在室温有较高的内禀矫顽力，具有硬磁性。内禀矫顽力随着Co含量的增加变化不大．但是饱和磁化强度和剩磁则随着Co含量的增加有所下降。Nd60Fe3-xAl10Cox(x=0、5、10)大块非晶合金具有的硬磁性能来自于非晶相。合金少量晶化后，磁性能变化不大。完全晶化后合金的硬磁性迅速消失。     

FeCoZrNbB合金的晶化过程及磁性能

采用单辊快淬法制备Fe_81-xCo_xZr₇Nb₂B₁₀(x = 2, 4, 6) 系非晶合金,并对该系非晶合金进行热处理。利用X射线衍射和振动样品磁强计研究FeCoZrNbB 合金系的晶化过程和磁性能。结果表明,Fe_81-xCo_xZr₇Nb₂B₁₀(x = 2, 4, 6) 系合金在快淬速率为30 m/s时完全形成非晶。Fe₇₉Co₂Zr₇Nb₂B₁₀合金的晶化过程为非晶→非晶+α-Fe→α-Fe + Fe₃Zr + Fe₂Nb_0.4Zr_0.6;Fe₇₇Co₄Zr₇Nb₂B₁₀与Fe₇₅Co₆Zr₇Nb₂B₁₀合金的晶化过程相同为非晶→非晶+α-Fe→ α-Fe + Fe₃Zr →α-Fe + Fe₃Zr + Fe₂Nb_0.4Zr_0.6。Co 含量的增加抑制了退火后α-Fe晶相的形核,并促使Fe 3Zr化合物更易析出。Fe_81-xCo_xZr₇Nb₂B₁₀(x = 2, 4, 6) 合金的比饱和磁化强度( M_s) 和矫顽力 ( H_c) 随退火温度的变化趋势相同。530℃ 之前退火,随退火温度的升高M s增加并不明显 ; 530℃之后退火,M_s迅速上升。530℃ 退火,H_c达到最小值;高于530℃ 退火,H_c随退火温度的升高而增加。      

超磁致伸缩材料Tb_（0．27）Fe_（2－x）的超声学研究

用超声脉冲回波重迭法测量了超磁致伸缩材料Ｔｂ＿（０．２７）Ｄｙ＿（０．７３）Ｆｅ＿（２－ｘ）系列样品在不同磁场下的超声波速度，给出了该系列样品的弹性常数随磁场的变化情况，并对实验结果作了初步的解释和探讨。     

金属间化合物YFe12-xMx（M=V,Cr）的结构和磁性研究

采用线性缀加平面波展式结合改进的局域轨道方法(APW+lo),基于密度泛函理论(DFT),优化、计算和分析了Y、Fe、V、Cr和YFe12-xMx(M=V、Cr;x=0～5)体系的结构和能量。系统的总磁矩和原子磁矩的计算表明,YFe12-xMx的磁矩主要来源于Fe,但是随着M浓度的增加而减小,这是因为M的加入不仅会降低体系中Fe的浓度,而且还将影响Fe之间相互作用导致Fe磁矩下降。利用计算获得的系统总的电子态密度和Fe的电子态密度对计算结果进行了分析。     

玻璃包覆Fe79-xCox Si8 B13非晶合金微丝的磁性能

实验以熔融纺丝法制备的玻璃包覆Fe79-xCoxSi8B13非晶合金微丝为对象,分析了微丝成分、尺寸以及玻璃包覆层去除对微丝静磁性能的影响。研究结果表明,玻璃包覆Fe79-xCoxSi8B13非晶合金微丝存在明显的磁各向异性,微丝轴向为易磁化方向;随着Co含量的增加,微丝的饱和磁化强度先增大后减小,Co含量为10%的Fe69Co10Si8B13非晶合金微丝饱和磁化强度最高,为1323emu·cm-3;对于玻璃包覆Fe69Co10Si8B13非晶合金微丝,当芯丝半径与玻璃包覆层厚度比值k约小于0.5时,其轴向磁滞回线为近矩形,表现出大巴克豪森效应;微丝的轴向剩磁比随k值的增大而减小,而微丝径向剩磁比保持很小,仅0.03左右;微丝的轴向和径向矫顽力均随比值k的增大而减小;当芯丝半径为10.9μm、玻璃包覆层厚度为9.7μm(k为1.12)时,去除包覆层后微丝的轴向矫顽力降低30%、径向矫顽力降低11%;而轴向剩磁比降低33%、径向剩磁比降低67%。     

溶胶-凝胶法制备锌掺杂Sr_3Co_2Fe_(24)O_(41) Z型铁氧体及其性能

利用柠檬酸溶胶-凝胶法合成了锌掺杂Sr_3(Zn_xCo_(1-x))_2Fe_(24)O_(41),(x=0～0.8)的Z型铁氧体.测试其结构、磁性能、电磁性能与吸波特性.实验结果表明,适量掺杂Zn~(2+)有利于磁性能及吸波性能的改善,在x=0.2时比饱和磁化强度最大,可达51.36 A·m~2·kg~(-1);吸波性能优良,最大吸收量为35.12dB;合成最佳温度为1200℃烧结2小时.     

Ba1-xSrxTi0.88Sn0.12O3陶瓷结构与介电性能的研究

采用高温固相烧结法制备了Ba1-xSrxTi0.88Sn0.12O3(x=0.10,0.20,0.30,0.40,0.50)陶瓷,研究了Sr含量及烧结温度对Ba1-xSrxTi0.88Sn0.12O3陶瓷结构与介电性能的影响.XRD初步分析表明Ba1-xSrxTi0.88Sn0.12O3陶瓷在室温为立方钙钛矿结构.进一步的研究表明Ba1-xSrxTi0.88Sn0.12O3陶瓷的介电性能与对A位、B位进行的离子取代密切相关.随着Sr含量的增加,不同烧结温度下Ba1-xSrxTi0.88Sn0.12O3陶瓷的介电性能下降,相变温度Tc移向低温.尽管在所研究的组分范围内Ba1-xSrxTi0.88Sn0.12O3表现出扩散相变铁电体的特征,但是典型的介电弛豫行为并没有被观察到.